Эффективное сечение ядерной реакци

Кривая зависимости эффективного сечения ядерных реакций G заряженными частицами является пороговой. Реакция начинается при энергии выше пороговой, ее выход круто поднимается вверх до максимума, а затем, вследствие протекания параллельных конкурирующих реакций, падает. Однако случай тонкой мишени на практике никогда не осуществляется, энергия частиц резко меняется по мере прохождения слоя вещества, меняется, следовательно, и сечение реакции. Поток частиц также является функцией пройденной толщины мишени. Поэтому расчет ведется, исходя из практически определенных значений выхода радиоактивного изотопа в толстой мишени. [c.242]

Пользуясь величиной эффективного сечения ядерной реакции, можно рассчитать число ядер, образующихся в мишени под действием бомбардирующих частиц. [c.218]

Что такое эффективное сечение ядерной реакции и от каких факторов оно зависит [c.69]

Количество образовавшегося изотопа зависит главным образом от величины эффективного сечения ядерной реакции (48—I) и определяется свойствами ядра, а не электронной оболочки. Это обусловливает высокую специфичность активационного анализа, возможность одновременного определения нескольких близких по свойствам элементов и измерения ничтожных следов примесей, не открываемых даже спектральным анализом. Особенно ценно то обстоятельство, что при возможности определения малых количеств исключается опасность загрязнений, вносимых вместе с реактивами при любом химическом анализе. [c.217]

Эффективное сечение ядерной реакции на медленных нейтронах для изотопа серебра-107 равно 44,5 10 см . [c.168]

Существует связь между величиной эффективного сечения ядерной реакции и энергией бомбардирующей частицы. При низкой энергии заряженной частицы кулоновский барьер препятствует ее проникновению в ядро, и сечение реакции мало. С ростом энергии бомбардирующих частиц сечение реакции возрастает, достигает максимума при значении энергии, равном примерно величине потенциального барьера ядра. Но дальнейшее увеличение энергии частиц приводит к уменьшению сечения вследствие возникновения конкурирующих ядерных реакций, которые становятся энергетически возможными. Таким образом, если изотоп получен облучением исходного ядра высокоэнергетическими частицами, следует считаться с возможным присутствием в нем посторонних радиоактивных примесей, образующихся в результате протекания побочных ядерных реакций. Например, при облучении ядер протонами возможно одновременное протекание конкурирующих реакций типа р, у), Р, п), р, 2п), Ср, й) и р, а). [c.65]

В ряде случаев удовлетворительные результаты дает также активационный анализ на заряженных частицах (протонах, дейтронах, а-частицах и др-)- Например, с помощью ускоренных протонов удается определить до бора в кремнии, 10 % ниобия в тантале, а реакция 0( Не, служит для определения 5-10 % кислорода в металлах. Однако из-за низких эффективных сечений ядерных реакций, отсутствия удобных источников облучения, возможности протекания при облучении нескольких параллельных ядерных реакций и ряда других факторов этот метод активационного анализа пока не получил такого широкого распространения, как нейтронный активационный анализ. [c.231]

Эффективное сечение ядерной реакции, вызванной медленными нейтронами, для изотопа Ag равно 44,5 барн. [c.227]

Выбор нейтронного источника для получения необходимого изотопа производят с учетом эффективного сечения ядерной реакции. Облучение мишеней для решения задач а, б, л, м, н можно производить в ядерном реакторе, на циклотроне и с помощью радий-бериллиевого или полоний-бериллиевого источника облучение мишеней для решения задач в, е, ж, з, и, к следует производить на циклотроне или в ядерном реакторе облучение мишеней для решения задач г, д необходимо вести в ядерном реакторе. [c.250]

Эффективные сечения ядерных реакций. Все члены естественных радиоактивных рядов являются изотопами элементов от 81 до 92, но последняя часть периодической системы не обязательно представляет для радиохимика наибольший интерес. Правда, в природе были найдены также и отдельные изолированные радиоэлементы (табл. 3), однако их удельные активности малы и, кроме того, всегда одинаковы (не зависят от происхождения материала) поэтому пока не представляется возможным использовать эти элементы в качестве индикаторов. В связи с этим введение в практику свыше тысячи активных изотопов [119] в течение первых пятнадцати лет со времени открытия искусственной радиоактивности (Жолио и Кюри [80]) безмерно расширило горизонты радиохимии. Появление продуктов деления дало развитию радиохимии новый толчок [126], а глубокое расщепление ядер частицами сверхвысокой энергии [118] обещает дальнейший прогресс. Теперь доступны меченые атомы для большинства элементов. [c.34]

Определение эффективных сечений ядерных реакций, включающих испускание тяжелых заряженных частиц путем подсчета числа следов последних. Нагруженная пластинка подвергается действию излучения (в заданной дозе), после чего производится подсчет следов [18, 54]. [c.124]

ЭФФЕКТИВНЫЕ СЕЧЕНИЯ ЯДЕРНЫХ РЕАКЦИЙ [c.121]

Прежде всего, особенно если содержание рассматриваемого элемента мало, нужно выбирать реакции, дающие достаточно высокий выход, для чего могут служить таблицы эффективных сечений ядерных реакций [3, 51]. Чаще всего этому требованию удовлетворяют реакции с очень медленными нейтронами, для многих из которых эффективные сечения особенно велики. [c.435]

Производительность ускорителя определяется энергией и количеством ядер, выбрасываемых из него в единицу времени. Если известно количество ядер, зная эффективное сечение ядерной реакции, можно рассчитать скорость, с которой под действием этого потока будет образовываться то или иное радиоактивное вещество. [c.248]

Барн (Ь) — единица эффективного сечения ядерной реакции. 1 барн (Ь) = 10-а< см [c.505]

Для активационного анализа характерна необычайно высокая специфичность, поскольку чистоту определяемого радиоактивного изотопа можно проконтролировать по его энергии и периоду полураспада. Чувствительность метода обусловлена потоком бомбардирующих частиц пу, эффективным сечением ядерной реакции о, постоянной распада определяемого изотопа %, продолжительностью облучения t и эффективностью детектора г. Скорость счета в момент окончания облучения образца, содержащего т граммов изотопа с атомным весом М (в том случае, если ослаблением потока нейтронов в образце можно пренебречь), выражается следующим соотношением [c.212]

Коэффициент пропорциональности а при условии, что поток относят к числу частиц, проходящих за 1 с через поперечную потоку площадку в 1 см , имеет размерность площади (см ) и называется эффективным поперечным сечением ядерной реакции. Эффективное поперечное сечение измеряют вбарнах (1 барн соответствует 10 см ). Геометрическое сечение ядра, вычисленное по формуле 5 = яг, не совпадает с эффективным сечением ядерной реакции. Более того, разные ядерные реакции, осуществляемые с [c.77]

При облучении алюминиевой фольги массой 10 мг медленными нейтронами была обнаружена р-активность. Характер р-спектра и закономерность изменения активности со временем позволили установить присутствие марганца-56, образующегося по , у) реакции из марганца-55. Активность марганца-56 ко времени прекращения облучения составила 42000 имп мин. Эффективное сечение ядерной реакции 12,6сж, плотность потока нейтронов 1 10 н1см -сек, время облучения равно четырем периодам полураспада марганца-56. [c.62]

Эффективные сечения ядерных реакций также показывают ярко выраженные периодичности. Например, сечения поглощения нейтронов магическими ядрами (5б Ва,8з В1 и др.) оказываются значительно уменьшенными по сравнению со значениями для соседних ядер с незаполненными нейтронными оболочками. Как показали эксперименты М. Г. Мещерякова, Гриффитса и др., последние ядра лучше поглощают нейтроны. Отметим еще, не останавливаясь на подробностях, что понимание ядерного фотоэффекта также невозможно без привлечения модели оболочек, так как одна часть протонов и а-частиц вырывается с определенных уровней, поведение же другой их части, но-видимому, можно объяснить [c.88]

Эффективные сечения для разных ядерных реакций изменяются в широких пределах от небольших долей до многих тысяч геометрических сечений, имеющих величины порядка 10 см . Эффективньш сечения выражают в единицах, называемых барнами. Один барн равен 1 -10 см . Для положительно заряженных частиц эффективное сечение ядерной реакции чаще всего равно нулю до тех пор, пока частица несет энергию меньше той, которая необходима для преодоления потенциального барьера отталкивания от ядра. Если ядерная реакция эндотермична, т. е. требует притока энергии извне, то к потенциальному барьеру добавляется еще эта энергия минус энергия, освобождающаяся от образования новых связей. Дальнейшее увеличение энергии частиц ведет к быстрому экспоненциальному росту эффективного сечения до тех пор, пока оно не достигнет величины, близкой к геометрическому. За этим пределом дальнейшее увеличение энергии мало влияет, [c.161]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология