Земли плотность, изменение с высото

При эксплуатации подземных соляных резервуаров может произойти выброс хранящихся жидких углеводородов. Так, в США, на юге шт.Луизиана 21 сентября 1978 г. произошел мощный выброс нефти [ 54] из одного подземного хранилища, состоящего из пятя подземных резервуаров общим объемом 7,95 млн.м . Выброс произошел из резервуара, заполненного ааполовяву и содержащего 600 тыс.№ нефти под давлением 45,5 кгс/см . Во время выброса, сопровождавшегося пожаром и продолжавшегося б дней, из-под земли бил нефтяной фонтан высотой 972 м. Выброс нефти удалось прекратить применением скважинного сальника (пакера) диаметром 178 мм. Причина выброса в статье [54] не указана. Вообще к выбросу продукта в условиях хранения жидких углеводородов в подземных соляных резервуарах может привести изменение плотности и объема продукта за счет снижения гидростатического давления в емкости [55]. Это явление может произойти при нарушении герметичности оголовка скважины подземного резервуара, обрыве эксплуатационной колонны, а также при переполнении подземного резервуара продуктом. В аварийной ситуации, вызванной указанными случаями, будет происходить снижение давления на продукт и расширение последнего с выбросом части его из подземного резервуара за счет разности гидростатических давлений столбов рассола и продукта. Исследования [ 55] показывают, что величины выбросов продукта из подземных резервуаров зависят от глубины заложения и объемов резервуаров. С увеличением глубины заложения и объема подземного резер-54 [c.54]

При ft < 100 м изменением плотности воздуха по высоте можно пренебречь. Если принять за условный пуль статическое давление в самой верхней точке здания, где давление минимально, то эпюра давления при действии гравитационных сил снаружи здания будет иметь форму треугольника с высотой h = Нт и основанием - избыточным давлением у поверхности земли, т. е. />п = p,gh (рис. 4.28). где рн - плотность наружного воздуха. Очевидно, что эпюра статического давления на все вертикальные наружные поверхности зданий будет одной и той же. При построении эпюры статического давления на внутренние поверхности здания принято, что температура воздуха внутри помещения t, больше температуры наружного воздуха ( . Это характерно для большинства зданий промышленных предприятий, поскольку в [c.941]

Постоянное совершенствование авиахимического метода способствовало более глубокому выяснению закономерностей в характере распределения ядохимикатов и выявлению главных факторов, влияющих на эффективность использования препаратов. В рамках настоящего анализа выделим один из существенных факторов, влияющих на характер распределения,— спектр размеров частиц. За более детальными сведениями следует обратиться ко второй главе монографии [111 ], а также обзорной статье [256]. Характерной особенностью распределения ядохимиката при авиахимических обработках является узкая полоса с высокими плотностями отложений и протяженными шлейфами по бокам. Ширина полосы высоких отложений примерно равна 1,5—2 размахам крыльев с размещенными на них распылителями. Эта ширина несколько варьируется в зависимости от высоты полета при изменении последней от нескольких метров до 10 м над уровнем земли (либо верхушками растительности), а также места размещения распылителей. Эффективная ширина захвата достаточно близко соответствует зоне максимальных отложений. Анализ размера частиц в обеих зонах показал, что основной вклад в массу осадка эффективной ширины захвата вносят частицы крупнее 100—150 мкм, а осадок в шлейфах определяется частицами размером 10—50 мкм. Так как спектр распыла имеет широкий диапазон (см. рис. 1), то относительная доля препарата, оседающего в пределах эффективной ширины захвата, и вес ее определяются характером дисперсного состава. [c.64]

В формуле (28) б — дельта-функция — время работы генератора, с Q — производительность, кг/с (1 — скорость движения генератора, м/с к — высота над поверхностью земли, на которой происходит диспергирование вещества, м. Для случая, когда коэффициенты турбулентной диффузии и скорость ветра постоянны, можно получить сравнительно простые аналитические выражения для Изменения концентрации во времени, величин плотности отложения и импульса концентрации в зависимости от расстояния. Подробно этот вопрос рассмотрен в [c.108]

НИЯ плотности силовых линий магнитного ПОЛЯ в полярных областях. Внутренний пояс состоит в основном из протонов с энергиями от нескольких мегаэлектронвольт до нескольких сотен мегаэлектронвольт. Максимальное значение плотности потока приходится на протоны с энергией около 50 МэВ и электроны, плотность потока которых в диапазоне 100— 400 кэВ практически не зависит от энергии. Максимальная плотность потока протонов равна примерно 4 10 част./ (см -с) на высоте примерно 1,5 земного радиуса. Энергия протонов во внешнем поясе составляет 0,1—0,5 МэВ, причем их большая часть сосредоточена в области малых энергий. Плотность потока частиц в радиационных поясах изменяется вместе с изменением плотности потока первичного космического излучения в пределах 11-летнего солнечного цикла [1]. Первичное космическое излучение почти полностью исчезает на высоте 20 км. Взаимодействуя с ядрами атомов, присутствующих в воздухе, частицы высоких энергий первичного космического излучения образуют нейтроны, протоны и мезоны. Часитщ>1 с меньшими энергиями теряют свою энергию в результате процессов ионизации. Многие из частиц вторичного космического излучения обладают достаточной энергией для того, чтобы вызвать ряд последующих ядерных взаимодействий с ядрами атомов азота и кислорода, присутствующими в атмосфере. В этих реакциях образуются различные продукты активации (так называемые космогенные радионуклиды). Население Земли подвергается воздействию практически только вторичного космического излучения. В табл. 4.2 приведены данные о скорости образования и распределении естественных космогенных радионуклидов Н, Ве, и Ыав атмосфере. [c.64]

Температурный градиент, характеризующий изменение температуры воздуха по вертикали, определяется степенью нагретости земли и прилегающего к ней слоя воздуха. Чем сильнее нагрета земля, тем интенсивнее вертикальное перемешивание воздуха. Нагревающийся у поверхности земли воздух вследствие уменьшения его плотности поднимается вверх, а более холодный и плотный воздух опускается к поверхности земли. Если, поднимаясь, нагретый воздух расширяется адиабатически, без обмена теплотой с окружающими массами воздуха, то температура его понижается примерно на 1° на каждые 100 м высоты. Эта величина принимается за адиабатический градиент температуры. При вертикальном градиенте температуры, равном адиабатическому (или несколько ниже), поднимающийся снизу объем воздуха на каждом уровне будет обладать такими же свойствами, что [c.277]

Соображения же, заставляющие считать, что ва больших высотах кислорода в атмосфере будет меньше, чем иа поверхности земли, основываются на законе парциальных давлений (гл. 1). Он заставляет считать, что равновесие кислорода в слоях атмосферы Не зависит от равновесия азота, и смена плотностей обоих газов с поднятием на высоту определяется давлением каждого газа в отдельности. Подробности расчетов и соображений, сюда относящихся, помещены в моем сочинении О барометрическом нивеллиро-вании 1876 г., стр. 48. На основании закона парциального давления и гипсометрических формул, служащих выражением законов изменения давления на разных высотах, можно вывести заключение о том, что в верхних слоях атмосферы пропорция азота, по отношению к кислороду, возрастет, но прибыль будет составлять лишь доли проценте, даже на высоте 7—9 верст, достигнутой человеком иа горах и аэростатах. Этот вывод подтвержден ана- [c.480]

Несмотря на то что на проведении всех экспериментов всегда сказывается поле тяжести Земли д, при рассмотрении свойств системы, находящейся в равновесии, этим влиянием обычно пренебрегают. Это пренебрежение во многих конкретных случаях оправдано, так как изменение гравитационного потенциала частицы, помещенной в различные участки рассматриваемой системы, будет чрезвычайно мало по сравнению с кТ. Гравитационное поле будет оказывать заметное действие, либо когда очень велик размер системы в направлении, нормальном к поверхности Земли, либо когда достаточно велика масса кинетических частиц. Примером первого случая является распределение газа в атмосфере Земли. Второй случай был рассмотрен Эйнштейном [443], который указал, что распределение равновесных концентраций будет весьма заметным для частиц объемом V2 и плотностью рг, суспендированных в среде плотностью Р1 в системе высотой Ь, при условии, что г>2 (рг — рО д не слишком велико и не слишком мало по сравнению с кТ. Через несколько лет Перрен [444] и Вестгреп [445] показали, что изменение равновесно11 концентрации с высотой может действительно наблюдаться для микроскопических частиц и может быть использовано для оценки числа Авогадро. [c.157]