Максимальные значения поверхностной плотности зарядов

Степень электризации поверхности веществ считается безопасной, если измеренное максимальное значение поверхностной плотности заряда не превосходит предельно допустимого-значения для данной среды. Предельно допустимым считается такое значение поверхностной плотности заряда, при котором максимально возможная энергия разряда V/ с поверхности данного вещества не превосходит 0,25 минимальной энергии воспламенения окружающей среды т. е. W 0,25. [c.170]

Дается новый подход к анализу максимальных значений поверхностной плотности зарядов на сплошных, пористых, тканевых диэлектрических поверхностях. Показано, что электрические поля в воздухе могут быть обусловлены, например, разностью плотностей зарядов противоположного знака на двух противоположных [c.7]

Максимальные значения поверхностной плотности зарядов [c.51]

Электрические заряды возникают в любом технологическом процессе, при котором происходит динамическое взаимодействие диэлектрических жидкостей (перемещение по трубам, смещива-ние, разделение, механическая обработка и т. д.). Электризация наиболее вероятна при перемещении жидкостей по трубопроводам. Опасность искрового разряда с поверхности заряженной жидкости в сосуде определяется плотностью заряда в поверхностном ее слое, максимальное значение которой достигается во время истечения электролизующейся жидкости из загрузочного патрубка в емкость. Плотность заряда в этот период на различных участках поверхности неодинакова. На поверхности-выхода затопленной струи плотность зарядов достигает максимальных значений. При разобщении потока на отдельные струи в различных направлениях наибольшая плотность заряда достигается в местах более быстрого выхода струй заряженной жидкости на поверхность. В реальных условиях заполнения вертикального цилиндрического резервуара через вертикальный загрузочный патрубок плотность заряда в поверхностном слое жидкости оказывается наибольшей там, где боковая стенка ближе расположена к сливному патрубку. [c.345]

Для измерения степени электризации перерабатываемых продуктов и стенок неметаллического оборудования в действующих взрывоопасных производствах используют измерительные приборы, признанные взрывозащищенными для соответствующей категории и группы взрывоопасной смеси. Степень электризации поверхности вещества считается безопасной, если измеренное максимальное значение поверхностной плотности заряда, напряженности поля или потенциала на любом участке этой поверхности не превышает предельно допустимого значения для данного заряженного вещества и данной среды. [c.102]

Степень электризации поверхности вещества считается безопасной, если измеренное максимальное значение поверхностной плотности заряда, напряженности поля илн потенциала на любом участке этой поверхности не превосходит предельно допустимого значения для данного заряженного вещества и данной среды. [c.52]

Предельно допустимым считается такое значение поверхностной плотности заряда, напряженности поля или потенциала, при котором максимально возможная энергия заряда с поверхности данного вещества не превышает /-I минимальной энергии воспламенения окружающей среды. [c.102]

Основной величиной, характеризующей заряженное состояние диэлектрических поверхностей, следует считать поверхностную плотность зарядов. Для пористых материалов или воздухопроницаемых тканей максимальная плотность зарядов на площади порядка нескольких квадратных сантиметров и более не может быть больше значений, соответствующих напряженности в воздухе в=3-10 В/м [c.42]

Согласно Будару, множитель 0,5 появляется благодаря тому, что адсорбированные частицы образуют ковалентные связи с поверхностными атомами и электроны из металла должны двигаться приблизительно половину пути через дипольный двойной слой в область максимальной плотности их заряда после образования ковалентной связи. Несомненно, множитель 0,5 выбран несколько произвольно, так как эффективное расстояние электронного перехода зависит, по-видимому, от различия в электроотрицательности металла и адсорбата. В действительности изменение поверхностного парамагнетизма (например, никеля и палладия) указывает скорее на то, что электрон полностью переходит на d-уровень металла [94, 95]. Таким образом, можно спорить относительно точного значения коэффициента пропорциональности между и Аср [c.428]

Максимальные значения поверхностной плотности зарядов Электризация в иневмотранспортных трубопроводах. . . Экспериментальные исследования............ [c.3]

Максимальная поверхностная плотность зарядов электретов зависит от пробивного напряжения окружающей среды. Пробивное напряжение воздуха в свою очередь зависит от давления по закону Пашена [84]. На рис. 33 представлена зависимость напряжения пробоя от расстояния между электродами для параллельно расположенных электродов. Если один из электродов покрыт диэлектриком с поверхностной плотностью зарядов а, то в процессе газового разряда носители зарядов противоположного знака будут осаждаться на поверхности диэлектрика до тех пор, пока поле в зазоре не снизится до значения ниже пробивного. Наивысший по-теяциал, который может существовать на поверхности электрета, соответствует точке касания кривой Пашена с кривой, для которой ст = onst, например кривой 2 рис. 33. При этом У=Упр- Зависимость максимально устойчивой поверхностной плотности заряда (Кл/м2) от толщины образца (м) при нормальном давлении выражается соотношением [c.57]

Примечания 1.В связи с тем, то восвламенимость среды над поверхностью легковоспламеняющихся и горючих жидкостей определяется, в основном, свойствами их паров, предельно допустимылш для жидкости считаются значения поверхностной плотности заряда, напряженности поля или потенциала, при котором максимально возможная энергия разряда с поверхности жидкости не превосходит /4 значения минимальной энергии воспламенения смеси ее паров с воздухом. [c.52]

Такие легкоплавкие металлы, как свинец, могут вести себя в чистых условиях в некоторой степени как квазижидкне подвижность атомов металла в этих случаях достаточно велика, чтобы при малой плотности тока разряда ионов металла активные места, выступы и двухмерные зародыши на поверхности электрода быстро исчезали под действием поверхностного натяжения, а разряжающиеся ионы металла могли выделяться непосредственно на гладкой поверхности металла. Действительно, при катодной поляризации сравнительно гладкого свинцового электрода в серной кислоте вблизи потенциала нулевого заряда (—0,67 в относительно н. в. э.), т. е. при максимальном значении поверхностного натяжения, поверхность его через несколько десятков минут становится зеркально-блестящей [154, 154а]. [c.84]

Максимальная поверхностная плотность зарядов, обусловливаемая электрической прочностью воздуха (3 МВ/м) и наблюдаемая экспериментально на поверхностях с линейными размерами 0,01— 0,1 м, составляет примерно 26 мкКл/м . На тонких нитях предельная плотность зарядов превосходит эту величину, достигая 170 мкКл/м [104]. Если эти размеры порядка 0,001 м, то предельное значение плотности зарядов 40 мкКл/м [105]. [c.27]

Подробно изучено [83] изменение магнитной восприимчивости Хм магнетоэлектретов из ПВХ. Их получали при 75—105 °С в поле 5—12-103 А/м. После обработки в магнитном поле хм меняет знак и увеличивается в - 20 раз (по абсолютной величине). Заряды а и Хм спадали одновременно, причем значения зарядов соответствовали значениям Хм- Максимальные значения зарядов достигали 2,85 нКл/см . Полагают, что здесь а — поверхностная плотность зарядов магнетоэлектретов — складывается из дипольной поляризации, объемных зарядов и поляризации Максвелла—Вагнера. [c.56]

Связь между межфазным поверхностным натяжением и электрическим потенциалом поверхности выражается уравнениями Липпмана (1.23) и (1.24). Зависимость поверхностного натяжения от электрического потенциала называют электрокапиллярной кривой. Для межфазной границы ртуть — раствор электрокапиллярные кривые получают обычно с помощью капиллярного электрометра. Используя уравнения Липпмана, по электрокапиллярной кривой можно рассчитать плотность за )яда на поверхности ртути, диф([)ерепциальную емкостр. двойного электрического слоя для определенного состава раствора и определить точку нулевого заряда (т. н.з.), т. е. то значение потенциала, при котором плотность поверхностного заряда qs — 0, а а имеет максимальное значение. [c.27]

Болт [184] выполнил измерения в присутствии введенной в систему соли Na l, а Хестон, Айлер и Сирс [185] провели аналогичные измерения в ее отсутствие, но с учетом концентрации противоионов Na+ в системе. В последней работе поверхностный заряд адсорбированных ионов 0Н выражался в значениях относительной величины f — доли от максимально возможной плотности заряда, равной 3,5 0,3 ОН /нм . Данные Болта, которые можно выразить таким же способом при pH 9, а также данные Хестона и др. представлены ниже [c.490]

Микрофотографии избирательного травления кристаллов КС — КВг различных составов показаны на рис. 4. Обращает на себя внимание по-выщенная поверхностная плотность ямок травления кристаллов с небольшими добавками КС1 и КВг в твердом растворе. В результате статистического изучения подобных микрофотографий построена зависимость плотности дислокаций от состава твердых растворов (см. рис. 3, б). Максимумы кривой примерно отвечают составам с минимальными концентрациями /-центров и максимальными значениями электропроводности. Связь электропроводности с дислокациями может быть объяснена следующим образом. Зейтцем [14] высказаны интересные соображения об образовании вакантных мест из дислокаций. Существенную роль в этом процессе играют уступы на линиях дислокаций. В месте уступа в кристаллической решетке образуется потенциальная яма, равносильная наличию в этом месте некоторого эффективного заряда. Зейтц рассматривает это место как зарождающуюся вакансию благодаря тому, что ближайший ион захватывается уступом и включается в ряд ионов, образующих особенную плоскость дислокаций. Образовавшаяся вакансия может продиффундировать в глубь кристалла. При нагревании кристалла, необходимом для снятия температурной зависимости электропроводности, дислокации начинают перемещаться, встречая на своем пути препятствия. Это обусловливается появлением уступов на линиях дислокаций, а следовательно, некоторого дополнительного числа вакансий, увеличивающих ионную проводимость кристалла. [c.189]

Был использован промышленный карбид титана и карбид, очищенный соляной кислотой и отмытый до постоянной электропроводности промывных вод. -потенциал измеряли методом электроосмоса в модернизированном приборе Гортикова [6] и рассчитывали по уравнению Смо-луховского [7]. Поправку на поверхностную электропроводность во внешней обкладке двойного электрического слоя не вводили, поскольку уже в 10 -н. растворах она очень мала [8]. Диафрагмы из Т1С получали при центрифугировании предварительные опыты показали, что рассчитываемые величины -по-тенциала не зависят от длины диафрагмы и ее уплотнения. Отношение длины капилляров к их сечению, по-видимому, превышало некоторое минимальное значение, необходимое для установления стационарного электроосмотического переноса при заданном градиенте потенциала [8]. Устойчивость суспензий оценивали по скорости просветления жидкости в цилиндре, а также по оптической плотности центрифугированной суспензии. Рабочая концентрация суспензий составляла 10 вес.%. Суспензии карбида титана в чистой воде характеризуются небольшими отрицательными значениями -потенциала (рис. 1 и 2). Е-потенциал очищенного Т1С по абсолютному значению выше технического. Это связано, по всей вероятности, с наличием в промышленном продукте примесей железа [9]. Окислы железа в воде имеют положительный заряд на поверхности карбида титана. Добавление щелочи приводит к повышению отрицательного -потенциала, который достигает своего максимального значения при pH 11,5 для технического и pH 12,4 для очищенного образца. Дальнейшее повышение концентрации щелочи в системе резко снижает -потенциал Т1С. [c.44]