Наложение частот

Наложение частот. Если интервал отсчета таков, что 8(f) убывает до нуля, не доходя до fl =1/2Д, как в случаях б или в на ЭИС. 2 11, то можно восстановить s(t) по 5г((). с другой стороны, гели 8(f) не равна нулю за частотой f v= 1/2Д, то частотные компоненты от частот выше 1/2Д присутствуют в 5, (/) в диапазоне частот — 1/2Д / 1/2Д, как, например, в случае (г) на рис. 2 11. Частота f v=l/2Д называется частотой Найквиста и является [c.71]

Дискретизация сигнала по времени и явление наложения частот [c.70]

Следует позаботиться о том, чтобы избежать наложения частот. Это можно осуществить одним из двух способов В первом надо взять Д столь малым, чтобы Гах(/) можно было считать фактически равным нулю при / > 1/2Д Однако для этого нужны исходные сведения о спектре, которых может и не быть. Кроме тою, нас могут интересовать значения спектра Гхх(/) лишь для частот меньше некоторой частоты /о Если /о гораздо меньше той частоты, за которой Тхх ) можно считать нулем, то нужно будет брать расчеты с гораздо меньшим интервалом по времени, чем это требуется для интересующих нас частот Второй способ состоит в фильтрации сигнала до взятия отсчетов, так что мощность на частотах выше /о фактически устраняется Это легче всего сделать в аналоговом виде Следует отметить, что некоторая предусмотрительность на этой стадии обработки данных может в дальнейшем избавить от значительных неприятностей и сэкономить усилия [c.36]

В настоящее время традиционные стационарные спектрометры почти полностью заменены импульсными фурье-спектрометрами, хотя последние и имеют некоторые недостатки, связанные с ограниченным динамическим диапазоном, артефактами базовой линии и наложением частот. Тем не менее присущие фурье-спектроскопии преимущества, которые заключаются в гораздо более высокой чувствительности, более высоком разрешении и отсутствии искажения формы линии, сделали ее самым предпочтительным методом ЯМР. Существует несколько монографий, посвященных практическим аспектам фурье-спектроскопии [1.53—1.55]. [c.25]

Подтверждением правильности сериального разделения является, например, поляризация полосы 37633 СЛ1", которую можно объяснить только исходя из наложения частот, отвечающих переходам 0-0 + + 518 (v,, ,BJ ) и 0-0" + 457 ( (рис. 4. 16, 4. 18). [c.150]

Повышенную интенсивность поглощения в области 3000—2600 см необходимо отнести за счет наложения частот водородных связей. [c.307]

Схема ЯМР спектрометра. Уравнение (7.10) показывает, что резонансное поглощение может быть достигнуто или изменением напряженности магнитного поля Яо при постоянной частоте, или изменением наложенной частоты в постоянном магнитном поле. Достоинством обычно применяемых приборов, в которых условия резонанса достигаются за счет изменения напряженности магнитного поля, является удобство и простота работы, так как стабилизировать частоту проще, чем поле. Тем не менее иногда предпочитают изменять частоту при постоянном поле, так как это позволяет перекрывать более широкую область энергии и решать другие задачи. Принципиальная схема спектрометра для наблюдения ЯМР представлена на рис. 7.3. [c.141]

Для i u -изомеров были найдены четыре интенсивные полосы одна сильно расщепленная при 535—545 см , две другие при 430 и 480 см" и значительно более слабая полоса при 405 см . В противоположность этому, транс-изомеры имеют в этой области только три полосы одну при 540 см (иногда расщепляется) и две другие при 440 и 490 см (рис. 8-5). При Х= NS отнесение усложняется из-за наложения частот деформационных колебаний связи NS при 475 см и валентных колебаний связей Сг—О при 470 см , но поскольку они проявляются в виде плеч на основной полосе, то не влияют на общий характер спектра. При дейтерировании все четыре полосы в спектрах г ыс-изомеров сдвигаются в область меньших частот, тогда как для транс-изомеров сдвигается лишь одна полоса при 535—545 см . Различия частот валентных колебаний связей М—X для галогенсодержащих комплексов не так заметны в случае хрома, как в случае кобальта. [c.407]

Заметно наложение частот) [c.72]

Явление наложения частот возникает в ряде практических си-туац , например при использовании стробоскопа или в кинофильмах Гак, если в фильме колеса телеги приходят в движение, то Елачале впдно, что они вращаются в направлении движения, затем при возрастании скорости кажется, что направление вращения меняете 1 обратное и скорость колес уменьщается до полной оста-hobk i, затем они начинают вращаться с возрастающей скоростью в направлении движения и т. д. [c.73]

Частотная интерпретация этого метода генерации дискретного белого шума из непрерывного небелого шума состоит в следующем. Частота выбирания 1/Д настолько мала, что происходит очень много наложений частот спектра Г (/) (см разд 2 4 2). Поэтому спектр дискретного сигнала (отсчитываемого в дискретные моменты времени), равный сумме налагающихся участков ГJiJf(/), будет становиться все более пологим, т е Гzz(f) стремится к константе в интервале — 1/2Д / 1/2Д Этот процесс проиллюстрирован на рис 2 11 для одного частного случая. Заметим, что, обсуждая вопросы, связанные с белым шумом, мы ничего не предполагали относительно плотности вероятности (1) Белый шум Е (] может иметь любую плотность вероятности [c.273]

ЕЧ1С. 6.6.2. Схематическое изображение 2М-спектров до и после коррекции на наложение. а — гомоядерный корреляционный 2М-спектр 5(ы1, иг), полученный с использованием импульсной последовательности 1г/2 - Ь - тг 2, которая эквивалентна последовательности, применяемой в Лспектроскопин, но без фокусирующей задержки сигналы соответствуют системе АХг б — спектр 012), полученный из рис. а путем сдвига сигналов в соответствии с выражением (6.6.2) прн параметре X = 1 в — то же, что и на рис. а, но с меньшей частотой Найквиста и , что ведет к циклическому смещению сигналов из низкочастотной области в высокочастотную из-за эффекта наложения частот г — спектр с коррекцией иа наложение, полученный из рис. в с использованием выражения (6.6.2). [c.404]

Смещение полос. Примерами эффектов такого типа, уже отмеченными ранее, являются влияния водородной связи на частоты валентных и деформационных колебаний МНз. Если, например, ион гексаммина [М(]ЧЫз)б] находится в кристалле с низкой симметрией положения, то окружение по-разному влияет на разные лиганды, и, следовательно, уже по этой причине невозможно точное наложение частот разных лигандов. Возможно также, что несколько идентичных ионов в одной и той же элементарной ячейке находятся в неэквивалентных положениях, а поэтому наблюдаемый спектр кажется усложненным, хотя каждому отдельному комплексному иону соответствует сравнительно простой спектр. [c.346]

Рис. 7.7. Принципиальная схема измерения сопротивления трехфазной сети методом наложения частоты и включения. дополнительной проводимости

Наложение частот. Если интервал отсчета таков, что 5(f) убы-ет до нуля, не доходя до f =1/2А, как в случаях б или в на с. 2.11, то можно восстановить s t) по Si t). С другой стороны, ли S[f) не равна нулю за частотой n= 1/2А, то частотные компо-нты от частот выше 1/2Д присутствуют в Si (f) в диапазоне ча-от —l/2A f l/2A, как, например, в случае (г) на рис. 2.11. 1Стота fjv=l/2A называется частотой Найквиста и является [c.71]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология