Амплитуда приливной волны

Амплитуда приливной волны — отклонение высоты полной или малой воды от среднего уровня. Амплитуда представляет половину величины прилива. Величина прилива и амплитуда бывают наибольшими в дни новолуний или полнолуний и называются сизигийными, а в первую и последнюю четверти Луны — наи- [c.135]

Поступательные внутренние волны перемещаются тем медленнее, чем меньше различие в плотности соприкасающихся слоев, и с меньшей скоростью, чем поверхностные. Амплитуды их значительно превосходят амплитуды поверхностных волн, а при одинаковом периоде они обычно короче волн на свободной поверхности. Внутренние волны бывают не только поступательные, но и стоячие. Стоячие внутренние волны наблюдаются в районах подводных порогов, резко изменяющихся глубин, над которыми распространяются на поверхности моря приливные волны. Внутренние волны могут возникать не только при наличии двух слоев существенно различной плотности, но и при непрерывном ее изменении, а также при наличии нескольких резко различающихся по своим характеристикам слоев. Основными факторами, определяющими элементы внутренних волн, служат характер и особенности стратификации водных масс, их вертикальная устойчивость, глубина и характер рельефа дна, а также наличие возбуждающих внешних сил. Внутренние волны могут возникать и распространяться в различных направлениях, но при малоустойчивой и неустойчивой стратификации вод они могут трансформироваться, опрокидываясь и разрушаясь. Наиболее распространены и реально обнаруживаются в море приливные внутренние волны, которые создают не только вертикальные смещения вод, но и горизонтальные, т. е. внутренние приливные течения. Эти течения наблюдаются на больших глубинах и при определенных условиях могут иметь максимальные скорости, более значительные, чем на поверхности. Запросы практики — подводного плавания, рыбного промысла, использования гидроакустической аппаратуры — требуют детального знания внутренних волн в различных районах Мирового океана. Весьма актуальна эта проблема и в связи с решением задачи о захоронении в области больших глубин радиоактивных отходов, а также для многих океанологических проблем, связанных с изучением динамических условий в морях и океанах, вплоть до оценки точности наблюдаемых океанологических характеристик. [c.129]

На рис. 87 сплошной кривой изображен закон нарастания амплитуды приливной волны, вошедшей в конечный участок канала, где и ширина, и глубина постепенно уменьшаются до нуля. По-прежнему длина этого участка выбрана с таким расчетом, чтобы 2лс Д равнялось единице, т. е. участок простирается меньше чем на 1/6 длины волны. [c.174]

Из исследованных трех конкретных случаев очевидно, что при определении амплитуды приливной волны, входящей в заливы и проливы с изменяющимся поперечным сечением, необходимо тщательно проследить за соотношениями между длиной приливной волны и порядком продольных размеров, которые характеризуют данный участок моря. Если окажется, что размеры эти малы по сравнению с длиной волны, то изменение амплитуд придется вычислять по таблицам бесселевых функций. Если же, напротив, исследуемый участок велик по сравнению с длиной волны, то можно с очень большой точностью вычислять амплитуду по формуле Грина (58). Так, кривая, изображенная на рис. 88, построена по точной формуле случая б), но в то же время ее ординаты хорошо укладываются в уравнение (58). Кривая эта выражает нарастание ординат и одновременное уменьшение длины волны при входе прилива на длинный участок с непрерывно уменьшающейся глубиной (ширина постоянна). [c.174]

Иногда, к сожалению, термин амплитуда прилива отождествляется с высотой прилива, т. е. с расстоянием по вертикали от вершины до подошвы приливной волны. Высота волны, очевидно, равна удвоенной амплитуде, выражающей максимальное удаление частицы от плоскости равновесия. Остается только пожалеть о таком смешении двух различных понятий, получившем весьма широкое распространение. [c.166]

Но из табл. 6 видно, что длина приливной волны всегда чрезвычайно велика, а потому расстояние, на которое простирается мелководная зона перед материками, равняется обычно только небольшой части от длины волны. Но тогда амплитуда волны не может изменяться по простому закону (58), а определяется как-то иначе. Ввиду большой важности этого вопроса остановимся на нем подробно и рассмотрим, как в действительности происходит изменение амплитуды прилива в зависимости от местных природных условий. Допустим, что профиль волны определяется простой функцией [c.171]

В промежуточных случаях приходится пользоваться как тем, так и другим методом вычисления амплитуд в зависимости от соотношений между длиной участка, на котором ширина и глубина спадают до нуля, и, с другой стороны, длиной приливной волны. [c.174]

Деформация волны может произойти даже тогда, когда волна движется в канале постоянной глубины и постоянной ширины если амплитуда а приливной волны соизмерима с глубиной канала Н, Дело в том, что в данном случае (когда амплитуда конечна) теряет силу интеграл волнового дифференциального уравнения, полученный применительно к бесконечно малой амплитуде. [c.174]

За много десятилетий, прошедших после опубликования обширных исследований Эри по каналовой теории приливов, почему-то не обращала на себя внимание одна черта, свойственная уравнению (83) нарушение закона сохранения энергии, заложенное в самой форме правой части этого уравнения. Действительно, по мере нарастания пути л , проходимого приливной волной на мелководье, растет амплитуда второго обертона и, следовательно, увеличивается энергия этого дополнительного колебания, налагающегося на основное, а между тем амплитуда основного колебания остается прежней и ни из какого внешнего источника дополнительная энергия не поступает. [c.177]

Как известно, в результате нахождения двух последовательных приближений получают форму профиля, искаженную вторым обертоном. При этом не только не предусматриваются появление и постепенное нарастание обертонов более высоких порядков, но даже не учитывается неизбежное уменьшение амплитуды основного колебания в результате передачи все большей и большей части энергии обертонам. Тем самым вводятся весьма грубые ошибки даже в теорию приливных волн, длина которых заведомо очень велика по сравнению с глубиной моря (см. стр. 175). [c.262]

Наше предположение о непостоянстве фазовой скорости (в пределах одной волны), о зависимости фазовой скорости от фазы, подтверждается даже той грубой и примитивной теорией искажения приливной волны, о которой была речь ыше. Ведь при постепенном нарастании амплитуды второго обертона вершила искаженной волны все более и более смешается вперед, а подошва все более и более отстает от движения тех точек профиля волн, которые лежат на средней высоте над подошвой. Иными словами, фазовая скорость в верхней фазе оказывается действительно большей, чем та осредненная, которую вычисляют по формуле (39), а фазовая скорость в нижней фазе оказывается соответственно меньшей. [c.264]

Здесь же пока следует остановиться лишь на некоторых характеристиках приливных течений, которые можно найти из уравнений Эри (83) и (84), применительно к случаям резкого возрастания амплитуды второго обертона, прп резонансе в заливах. По-новому трактуя вопрос о происхождении такого резко выраженного второго обертона, можно будет чисто формально описать профиль волны типа рис. 92 уравнением (83), а режим приливного течения, связанный с таким профилем, столь же формально характеризовать уравнением (84). [c.180]

Однако при наличии неоднородностей в вертикальном строении водных масс в море могут возникать значительно более высокие волны на поверхностях раздела между слоями различной плотности. Подобные внутренние волны могут достигать амплитуд свыше 100 м. Период этих волн в большинстве случаев измеряется часами, а иногда даже днями, а потому методика их исследования должна приближаться к методике анализа приливных явлений и уединенных волн, несмотря на то, что в их возникновении часто бывает виновен ветер. [c.221]

Рис. 10.9. (а) Приливная волна Мг, рассчитанная по результатам экспериментов с моделью [5, рис. 8]. Сплошными линиями показаны линии равных фаз в часах по гринвичскому времени. Амплитуды (в см) показаны штриховыми линиями, (б) Свободная мода колебаний с периодом 12,5 час по расчетам [631]. Линии равных фаз— сплошные, изоамплитуды — штриховые. [c.99]

Прилив — волновое явление. Типичный период приливной волны—12 ч 25 мин. Длина волны зависит от глубины бассейна (длинная волна, амплитуда которой мала по сравнению с длиной) и определяется как К — с/Т, где с — gh) — скорость движения волны Т — период Н — средняя глубина бассейна. При средней глубине 4000 м скорость распространения волны оказывается равной 200 м/с, а длина волны — 8600 км. Такая длина волны по порядку величины соответствует расстояниям между континентами, ограничивающими океаны [18]. Однако любой океан не является единым водным бассейном по отношению к происходящим в нем колебательным процессам. Сложный рельеф берегов и подводные хребты разделяют Мировой океан на 45 главных бассейнов, каждый из которых имеет свой собственный период колебаний. Если этот период равен или кратен периоду приливной волны, в бассейне наблюдается усиление приливных колебаний. В противном случае, величины приливов оказываются незначительными. Интересно отметить, что большинство районов, где планируется строительство приливных электростанций, характеризуется почти правильными полусуточными приливами, и основные гармонические составляющие приливооб- [c.25]

Как видим, приливная волна, входящая из океана, бежит вдоль правого берега, причем левый фланг ее оказывается связанным с одной из двух амфидромий, изображенных на рисунке. Пунктирные кривые, нанесенные на том же рисунке, представляют собой линии равных амплитуд. [c.198]

Волны классифицируют и по другим признакам. Все волны, которые существуют в результате действия внешних сил, называются вынужденными, а остающиеся после прекращения воздействия силы — свободными. Период вынужденных волн близок к периоду возбуждающей силы, а амплитуда колебаний зависит от амплитуды внешней силы, размеров, формы и глубины бассейна. По фазе вынужденные колебания смещены относительно фазы внешней силы. Свободные волны имеют период и амплитуду колебаний, за-бисящие от морфометрических условий бассейна, его размеров, изменений глубин и очертаний. В реальных условиях вынужденные и свободные ветровые, приливные, барические и сейсмические волны могут иметь различный профиль, в зависимости от которого их подразделяют на поступательные, стоячие и поступательно-стоячие (рис. 22). [c.110]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология