Стационарное распределение энергии света

Так, путем экстраполяции установлено, что (при заданном схематизированном распределении энергии между потоками рассеянного света различных порядков) стационарное распределение энергии между векторами было бы достигнуто на глубине, равной примерно 125 у. е. До такой глубины можно было бы считать применимым гиперболический закон убывания энергии (70). В действительности, как мы увидим в следующем параграфе, распределение энергии между потоками различных порядков, по-видимому, отличается от схемы равнодействующих потоков рис. 450. Тем самым сдвигается как верхний предел применимости уравнения (70), значительно ближе, чем 125 у. е., так и нижний предел, несколько дальше, чем принятые нами 0,5 у. е. [c.723]

Переходя из одного стационарного состояния в другое, молекула испускает или поглощает квант света, энергия которого определяется разностью энергий исходного и конечного стационарных состояний. Оптическая молекулярная спектроскопия в зависимости от природы энергетических уровней подразделяется иа вращательную, колебательную и электронную. Движение всей молекулы относительно ее неподвижного центра тяжести обусловливают вращательные спектры. Изменение взаимного расположения атомов в молеку- ле дает колебательный спектр. Электронные спектры возникают при изменении распределения электронной плотности. [c.51]

Падение потенциала в остове объясняется на основе представления о разряде как стационарном явлении следующим образом. Вследствие диффузии в стороны и рекомбинации, а также вследствие образования отрицательных ионов [1506] число электронов и положительных ионов в остове должно было бы уменьшаться по мере их продвижения вдоль трубки. Убыль ионов и электронов при стационарном электрическом токе должна восполняться. Восполнение убыли происходит путём столкновений наиболее быстрых электронов с частицами газа. Распределение скоростей электронов и средняя их энергия в случае стационарного режима должны восстанавливаться. Это восстановление происходит за счёт электрического поля. Так как убыль в тёмном остове небольшая, то и градиент поля, необходимый для того, чтобы обеспечить стационарность разряда, невелик. Потому явления возбуждения атомов редки, и остов не светится. Свечение наблюдается в тех газах, где образование тяжёлых ионов наиболее вероятно, а потому вероятна и большая убыль электронов, требующая более сильного поля для компенсации этой убыли. [c.479]

Возникает вопрос, какие же из возможных частот особо заметны при раман-эффекте. Согласно классической теории, грубо говоря, имеется две области собственных частот молекулы и соответственно этому — две области аномальной дисперсии первая — с высокими частотами — лежит в ультрафиолетовой, а иногда и в видимой области спектра, она обусловлена собственными колебаниями электронов, вторая — с низкими частотами — расположена в инфракрасном спектре и вызывается колебаниями (и вращением) ядер. Согласно квантовой теории, высокие частоты соответствуют большой разности энергий между близлежащими квантовыми состояниями. Возможные по квантовой теории стационарные состояния, которым соответствует различное статистическое распределение электронов, обусловливают разности энергий, отвечающие высоким частотам. Бывают, однако, и такие квантовые состояния молекулы, при которых статистическое распределение электронов одно и то же (по теории Бора следовало бы сказать, что электронные орбиты одинаковы), а распределение ядер несколько различается. Квантовые состояния, которые при одинаковом внешнем расположении электронов отличаются только расположением ядер, значительно меньше различаются по величине энергии, чем названные выше квантовые состояния, переходящие одно в другое за счет электронных скачков, т. е. путем изменения статистического распределения электронов. Этому соответствует значительно меньшая частота колебаний ядер. Следовательно, переходы между очень близко расположенными квантовыми состояниями дают собственные частоты, расположенные в инфракрасной области. Таким образом, при помощи раман-эффекта можно найти те лежащие в инфракрасной области спектра собственные частоты, которые очень близки к частоте падающего света. Эти частоты можно рассчитать, зная раман-частоты, на основании следующих уравнений [c.123]

Согласно квантовой механике излучение (поглощение) происходит только при переходе из одного стационарного состояния в другое. При этом изменяется распределение электронной плотности, что с классической точки зрения отвечает появлению дипольного момента в акте перехода. Анализ показывает, что атомная (молекулярная) система под влиянием возмущения, изменяющегося во времени, например под влиянием периодически изменяющегося электромагнитного поля (света), может совершать переходы из одного стационарного состояния в другое, пог.нощая при этом квант энергии г = км = = Е"—Е . Время перехода ничтожно коротко. Время жизни в возбужденном состоянии около 10 с (за исключением особых случаев). Возвращаясь в основное состояние, атом (молекула) изучает квант с энергией е = /IV, и в спектре испускания наблюдается линия с частотой [c.35]