Частота собственных колебаний молекулы

Единственной постоянной этого уравнения, характеризующей индивидуальный газ, является характеристическая температура 0=- (vo—частота собственных колебаний молекулы, [c.49]

В выходную щель поступает радиация разной длины волны (в зависимости от поворота призмы) по показанию прибора, введенного в цепь приемника, судят о поглощении в том или ином участке спектра. Максимумы отдельных полос поглощения соответствуют частотам собственных колебаний молекул. [c.557]

Единственная постоянная этого уравнения, характеризующего индивидуальный газ, — характеристическая температура в = кУо/к [к — постоянная Планка, Уо — частота собственных колебаний молекулы, к — постоянная Больцмана), а переменная — отношение 0/7. Последнее слагаемое в (1.77) Сэл можно опустить, так как электронное возбуждение требует очень высокой температуры. В результате получаем (если давление невелико) [c.54]

Чество энергии, достаточное для совершения вынужденных колебаний, эта разность и есть частота собственных колебаний молекул данного веш,ества. [c.186]

Можно было ожидать, что массы атомов B и В , аппроксимирующих протоноакцепторные молекулы (см. рис. 10), тоже существенно не будут влиять на частоты собственных колебаний молекулы воды. Как показывают прямые расчеты, при изменении масс атомов В1 и В от 46 (молекулярный вес одного из самых легких протоноакцепторных растворителей — ацетона) до 266 (молекулярный вес трибутилфосфата) частоты валентных и деформационных колебаний меняются меньше чем на 1 см . Положение не меняется и в том случае, если протоноакцепторная [c.69]

Электронной поляризацией называют возникновение дипольных моментов в результате смещения электронных орбит относительно положительно заряженных ядер под воздействием внешнего электрического поля (рис. 2.1). Электронная поляризация происходит в атомах или ионах всех материалов и, таким образом, независимо от возможного наличия в диэлектрике других видов поляризации, наблюдается во всех диэлектриках и практически не связана с потерями энергии. При скачкообразном увеличении напряженности поля процесс установления поляризации этого вида имеет колебательный характер с частотой, определяемой частотой собственных колебаний молекул. Поэтому часто электронную поляризацию называют упругой или резонансной. Время установления электронной поляризации порядка 10 . .. 10 с. [c.415]

Таким образом, в частотах стоксовой (со —ш —<о ) и антистоксовой (о)д =т +сй ,.) линий комбинируются частота монохроматического излучения источника с частотой собственных колебаний молекулы. Поэтому описанное выше явление называют комбинационным рассеянием. Объяснение этого явления можно дать как на основе классической электромагнитной теории, так и на основе квантовой теории света. [c.75]

По величине изменения длины волны можно судить о частотах собственных колебаний молекулы. Такой вид спектрального анализа называется анализом по спектрам комбинационного рассеяния комбинационным). [c.14]

А (как в молекулах гидроперекисей и перекиси водорода ) и длиной связи С—О, равной 1,41 А. В дальнейшем расчеты были проведены для углов х, равных 100, 120 и 140°. Рассчитывалась матрица кинематических и динамических коэффициентов (табл. 2) перемножением матриц получалось вековое уравнение, решение которого дает частоты собственных колебаний молекулы Подобный расчет был выполнен для цепочки гидроперекиси Элементы матриц 4-го порядка для кинематических коэффициентов рассчитывали, принимая спектроскопические массы углерода, кислорода и водорода равными 0,0906, 0,068, 1,088 соответственно, при введении общепринятой единицы длины 1,09 А (табл. 2). [c.425]

Напряжение от сети через стабилизатор 1 подается к двум последовательно включенным спиралям 3 — источникам инфракрасного излучения. Луч А проходит через рабочую измерительную камеру Кр, а луч Б — через контрольную камеру Кк. Проба воздуха засасывается из места отбора и мембранным насосом пропускается через рабочую камеру. Частота собственных колебаний молекул фреона [c.189]

V — частота собственных колебаний молекул, сек о — потенциальный барьер. [c.82]

Освещая изучаемое вещество светом от источника, обладающего линейчатым спектром (например, ртутной лампой), наблюдают спектр света, рассеиваемого веществом. Направление наблюдения перпендикулярно направлению освещающего пучка света. В спектре рассеянного света наблюдаются, кроме линий спектра, принадлежащего источнику света, еще добавочные линии— спутники, сопровождающие каждую из линий первичного света. Происхождение этих линий—спутников обязано явлению, аналогичному обычному сложению колебаний (в данном случае складываются и вычитаются частоты падающего света и частоты собственных колебаний молекул). Отсюда и название явления— комбинационное рассеяние света. [c.141]

Справедливость формулы (74), т. е. соответствие правой части равенства частоте собственных колебаний молекулы и,,, можно доказать, исходя из общего уравнения колебаний и формулы Морзе. [c.87]

Б. Комбинационное рассеяние света. В 1928 г. советскими учеными Л. И. Мандельштамом и Г. С. Ландсбергом и индусским ученым Раманом было открыто явление комбинационного рассеяния света [335]. На основе этого явления удается наблюдать частоты собственного колебания молекулы, воздействуя на вещество светом, относящимся к видимой или ультрафиолетовой части спектра. Благодаря этому можно применять для исследования обычные спектрографы. [c.345]

Так как 6 равно хм, а а = (1 — ж)ш, то можно определить частоту собственных колебаний молекулы окиси углерода в двух электронных состояниях. Эти значения найдены равными 1515,61 и 2169,31 слг -, первая частота относится к возбужденному состоянию молекулы, вторая — к основному. На основании значения частоты можно вычислить по уравнению (29.47) коэфициент квазиупругой силы нормального состояния окиси углерода он равен 19,01 10 5мк/сл. Это исключительно высокое значение соответствует общепринятой структуре окиси углерода, включающей резонанс между двойными и тройными формами связи. [c.206]

В формулах (5.17) и (5.18) Ауд—смещение соответственных линий в спектрах молекул, у которых имеются атомы различных изотопов одного и того же элемента б = А/ — изменение вращательного квантового числа, которое может принимать для различных ветвей молекулярного спектра значения О, I / — вращательное квантовое число нижнего уровня V и V — колебательные квантовые числа верхнего и нижнего уровней со и (о,— частоты собственных колебаний молекулы а верхнем и нижнем уровнях х и х — константы ангармоничности колебаний молекулы на верхнем и нин<нем уровнях В и — вращательные константы для верхнего и нижнего уровней, связанные с моментом инерции молекулы /, формулой [c.130]

Молекула, способная колебаться определенным образом, будет поглощать свет, частота которого равна частоте собственного колебания молекулы. Поглощение будет происходить в том случае, если колебательное движение молекулы будет создавать переменный электрический момент (возможно, наложенный на постоянный дипольный момент, хотя это и не имеет существенного значения), как, например, при продольных колебаниях полярных связей. Если имеются две связи, растягивающиеся и сжимающиеся в одной фазе, если они совершенно идентичны но длине, упругости, массе, полярности и изменению полярности по длине и если они направлены одна по отношению к другой точно под углом 180° (3,141 рад), тогда и только тогда будет происходить полное погашение переменных моментов, а следовательно, не будет наблюдаться никакого поглощения и полосы будут отсутствовать там, где они должны были бы появляться. То же явление будет наблюдаться в случае. [c.138]

Линии комбинационного рассеяния характеризуются не длиной волны или волновым числом, а разностью волновых чисел возбуждающей линии и линии комбинационного рассеяния А . Эта величина характеризует частоты собственных колебаний молекул, поэтому их иногда называют коротко — частоты. Они находятся обычно в интервале 100— 3700 см-1. [c.277]

Разности волновых чисел возбуждающей линии и линий комбинационного рассеяния Av выражаются обычно также в м . Эти величины характеризуют частоты собственных колебаний молекулы, поэтому их иногда называют коротко частоты. Они находятся обычно в интервале 100—3700 см В диапазоне от 100—200 до нескольких расположены частоты колебаний решетки молекулярных кристаллов (так называемые спектры малых частот), а область от 3—5 до 0,1 СЛ1 и ниже соответствует вращательным частотам молекул. [c.103]

Инфракрасные спектры углеводородов изучают в области основных колебательно-вращательных частот (2,5—25 р, соответ-< твенно 4000—400 см ). Максимумы поглощения отдельных по-шс соответствуют онределенным частотам собственных колебаний молекул. Полосы ноглощения не только характеризуют молекулу в целом, но многие из них характерны также для отдельных атомных группировок внутри молекулы. Часть этих полос пецифична для данного соединения и не повторяется у других шществ другая часть характерна для отдельных структурных олементов и повторяется у всех соединений, имеющих эти струк- урные элементы. Так, все молекулы, содержащие группу СНз, имеют nojio bi с максимумами ноглощения при частотах 2960, 2910, 2850, 1450 и 1380 см . Соединения, содержащие группу СН , имеют полосы с максимумами поглощения 2850, 2880, 2940 и 1470 Соединения, содержащие двойные связи, харак- [c.92]

Подавляющая часть химических реакций в акустических полях происходит в водных растворах при наличии кавитации. При этом частотный диапазон варьируется, достигая нескольких МГц, а интенсивность составляет от долей до десятков и даже сотен Вт/см . Указанный диапазон частот много ниже частот собственных колебаний молекул, а удельные энергии много меньше энергий активации и поэтому, если не рассматривать ассоциаты, макромолекулы и возможные многофонон-ные механизмы, становится понятным, что именно сложные явления в кавитационных пузырьках ответственны за звукохимические превращения. [c.184]

Значения выбранных параметров приведены в табл. 4,9 и 4,10, При таких параметрах потенциала (4.16) частоты собственных колебаний молекулы СНГ, равны 460,9 (2) 546,9 1008 1184(2) 1599 (2) 3000 см . Частоты нормальных колебаний, полученные из спектроскопических экспериментов [170], равны 507,8(2) 700 1141 1157(2) 1158(2) 3035см . [c.120]

Параметры ППЭ были выбраны по аналогии с соответствующими параметрами близких соединений СН, I, СР,1 и СН, Р [27, 198, 335]. Значения параметров ППЭ приведены в табл. 4.12 и 4.13. При таких параметрах потенциала частоты собственных колебаний молекулы СН2Р1. вычисленные методом Р—О-матрицы [451], равны 229, 566, 812, 1015, 1179, 1407, 2973 и 3049 см" . [c.124]

Наряду с изучением частот собственных колебаний молекул ие меньшую роль при исследовании их строения играет изучение интенсивностей колебательных полос. В основе любых измерений интенсивностей полос поглощения лежит закон Бугера — Ламберта — Бера. Он выведен для малоинтенсивного параллельного пучка монохроматического света, падающего на плоскопараллель-иый слой вещества, и связывает интенсивности падающего и прошедшего / света с концентрацией поглощающих центров в единице объема т, толщиной слоя I и поглощательной способностью такого центра на данной частоте е (v) и записывается [c.29]

Здесь I и gg — статистические веса колебательно возбуждстюй и неколеблющейся молекулы (обычно g l= go) к — частота собственных колебаний молекулы. [c.316]

Трактуя флуоресценцию как рассеяние света, Ломмель 1878) говорил о комбинационном рассеянии при флуоресцирующем свете , так же как и в современной теории, определяя частоты рассеянного света как комбинацию частоты падающего света V с частотами собственных колебаний молекул о), т. е. представляя частоты рассеянного света как V о), V 2со и т. д. Отличие флуоресценции от комбинационного рассеяния света, тогда еще не открытого или, лучше сказать, не замечавшегося, выяснилось, когда была создана квантовая теория флуоресценции, а также в связи с объяснением цвета неба и другими фактами, приведшими к созданию квантовой теории комбинационного рассеяния света (Смекал, 1923). Согласно этой теории, собственные колебания молекул — со накладываются на вынужденные —(V, вызываемые падающей волной, приводя к изменениям в спектре, как это указано в формулах Ломмеля. Частоты о> проявляются в инфракрасной части спектра, частоты V могут принадлежать видимому свету, комбинированные частоты так же проявляются в видимой части спектра, что облегчает их фотометриро-вание. [c.242]

Сравнивая величины калориметрических энтропий и рассчитан--ные по молекулярным постоянным с привлечением наиболее достоверных значений частот собственных колебаний молекул в ряду метилтрихлорсилан-диметилдихлорсилан-триметилхлорсилан, однозначно определяем величину тормозящего потенциала 2,6 ккал1моль для метилтрихлорсилана. В случае же диметилди- и триметилхлорсилана отчетливо проявляется влияние на величину энтропии динамического взаимодействия метильных групп и вызванное этидг понижение симметрии молекулы относительно внешнего вращения. Калориметрические и статистические значения энтропий, числа симметрии и найденные величины потенциалов оказались следую- [c.230]

С целью более убедительной интерпретации спектров алифатических диацилперекисей и трет-бутш-перэфиров, а также для изучения влияния геометрии молекулы перекиси на ИК-спектр был проведен теоретический расчет колебаний модельной цепочки С—О—О—С. В качестве модели принята копланар-ная система с углом к, в первом приближении равном 90° (см. рисунок), с длиной связи О—О, равной 1,49 А (как в молекулах гидроперекисей и перекиси водорода ) и длиной связи С—О, равной 1,41 А. В дальнейшем расчеты были проведены для углов и, равных 100, 120 и 140°. Рассчитывалась матрица кинематических и динамических коэффициентов (табл. 2) перемножением матриц получалось вековое уравнение, решение которого дает частоты собственных колебаний молекулы . Подобный расчет был выполнен для цепочки гидроперекиси Элементы матриц 4-го порядка для кинематических коэффициентов рассчитывали, принимая спектроскопические массы углерода, кислорода и водорода равными 0,0906, 0,068, 1,088 соответственно, при введении общепринятой единицы длины 1,09 А (табл. 2). [c.425]

Разности волновых чисел возбуждающей линии и линий комбинационного рассеяния Дл выражаются также в см К Эти величины характеризуют частоты собственных колебаний молекул, поэтому их иногда называют коротко частоты. Они находятся обычно в интервале 100—. Я700 см . В области от 100—200 до нескольких расположены [c.285]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология