Эквивалентная длина луча для газов

Выражение (111-113) было получено для случая теплообмена между газом, заключенным в полусферическом объеме, и точкой в центре основания полусферы, т. е. для случая, в котором длина Ь пути светового луча во всех направлениях одинакова. Обнаружено, что любая геометрическая форма поверхности, встречающейся на практике, может быть представлена приближенно эквивалентной полусферой некоторого радиуса, Иначе говоря, существует некоторая средняя длина пути луча, которую можно вводить в расчетные зависимости при графическом определении излучательной и поглощательной способности газов (рис. 111-22 и III-24). По мере приближения величины рЬ к нулю средняя длина луча стремится к своему предельному значению, равному отношению учетверенного объема газа к площади ограничивающей поверхности. Для величин рЬ, обычно встречающихся на практике, L всегда имеет значение меньше предельного. С достаточной точностью можно считать, что L составляет 85% от предельной величины. В табл, 111-22 приведены результаты трудоемкой графической или аналитической обработки экспериментальных данных, соответствующих поверхностям различных геометрических форм. [c.241]

ТАБЛИЦА 111-22 Средняя эквивалентная длина пути луча для газов [c.241]

В практических расчетах, однако, условно принимается, что излучение газов и паров пропорционально четвертой степени их температуры, а соответствующая температурная поправка учитывается в суммарном коэффициенте черноты соответствующего газа. Количество излучающих молекул пропорционально произведению парциального давления газа (рг) на толщину слоя газа (/) в направлении излучения. Для излучающих объемов газа произвольной формы эффективная длина луча I (она же — эквивалентная толщина слоя газа) может быть определена по приближенному [c.103]

Формула теплообмена (6-98) требует еще одной оговорки. Она справедлива, когда длина пути лучей одинакова, как в полусфере газа, излучающего на элемент стенки, помещенный в центре полусферы (рис. 6-31). Переход к другим случаям очень прост. Другие формы газового слоя заменяются равнозначными полусферами, и определяется эквивалентный путь луча (эквивалентная толщина слоя) по формуле [c.493]

Параметр на рис. 28. 9 равен рЬ, где р парциальное давление двуокиси углерода в ат, а Ь — длина луча в м. Формы объемов газа, отличающиеся от полусферы, анализируются при помощи длины луча в полусфере, дающей эквивалентное количество лучистой энергии. [c.403]

Для осуществления ионизации можно использовать ультрафиолетовые лучи с достаточно малыми длинами волн. Энергия фотонов в световом луче обратно пропорциональна длине волны. Длина волны 12,395 А эквивалентна энергии в 1 эв. Ранние описания этого метода ионизации, без соответствующего анализа ионов по массам, были даны Терениным и Поповым [2000]. При развитии этого метода оказалось возможным измерять сечение фотоионизации в газах при низком давлении [2102], а также потенциалы ионизации газов [2136]. Используя однометровый вакуумный монохроматор с перпендикулярно падающим лучом, Ватанабе и сотрудники [2136] получили разрешение, достаточное для разделения линий, отличающихся одна от другой на 1А. [c.129]

Формула (VII, 26) получена для случая, когда длина пути всех лучей до поглощающего энергию элемента стенки одинакова. В других случах в расчет следует вводить эквивалентную толщину слоя, равную учетверенному объему слоя 4У, деленному на поверхность Р стенки /экв При переменной температуре газа учитывается [c.290]

Формула (УИ,26) получена для случая, когда длина пути всех лучей до поглощающего энергию элемента стенки одинакова. В других случаях в расчет следует вводить эквивалентную толщину слоя, равную учетверенному объему слоя 4У, деленному на поверхность Р стенки эцв = 4У/Р. Прн переменной температуре газа учитывается его среднегеометрическая температура Т = ТпТц, °К, где Т и — начальная и конечная температуры газа. [c.275]

Сочетание фотоионизации и масс-спектрометрии впервые было осуществлено Лоссингом и Танака [1268]. Для получения спектра они использовали не монохроматор, а прямое ультрафиолетовое излучение криптоновой разрядной лампы. Разрядную лампу подсоединяли к окошку из фтористого лития толщиной 0,5 мм. Такое окошко пропускает,75% лучей, имеющих длину волны 1300А и 45% лучей с длиной волны 1070 А. Ниже этой длины волны (эквивалентной 11,6 эв) пропускание резко падает. Масс-спектры, полученные при помощи этого устройства (1,3-бутаДиен, ацетон, 1-бутен, пропилен, анизол, диметилртуть), состояли в основном из молекулярных ионов с интенсивностью 10 а, но в случае иодистого аллила наблюдались также ионы аллила. Возможно также осуществить ионизацию метильного радикала. Во всех случаях получались очень слабые вторичные спектры, и даже в случае таких молекул, как метан, ионизационный потенциал которых слишком высок, чтобы под действием фотонов мог получиться спектр, все же наблюдался вторичный спектр. Действительно, ионы могут образовываться различными непрямыми путями. Например, с поверхности, бомбардируемой фотонами, могут эмитироваться фотоэлектроны, которые, будучи ускорены рассеянными электрическими полями, вызовут образование ионов. Кроме того, ионы могут образоваться в двухступенчатом процессе, включающем ионизацию возбужденной молекулы. Для подавления этого процесса работу следует проводить при низком давлении газа и низкой интенсивности облучения. Расчеты Лоссинга и Танака показали, что отношение ионов, поступающих на коллектор, к числу квантов в ионизационной камере составляет величину 1 10 аналогичное соотношение получается при [c.129]

Движущей силой фотосинтеза является поглощенная листьями энергия солнечной радиации. Установлена определенная зависимость фотосинтеза от интенсивности и спектрального состава света. Солнце излучает на Землю 42 кДж энергии в год, а это зкачит, что на каждый гектар земной поверхности приходится энергия, эквивалентная 8,75 млн кВт-ч. Свет, излучаемый поверхностью солнца, состоит главным образом из лучей с длиной волн 300—2000 нм. Однако основная световая энергия, достигающая атмосферы Земли, приходится иа довольно узкий диапазон длин волн. Водяные пары поглощают большую часть инфракрасных лучей (850—1300 нм), озон и углекислый газ обеспечивают дальнейшую фильтрацию света. В результате в атмосфере Земли образуется как бы окно, через которое проходит часть излучаемого солнцем света, так называемый видимый свет. [c.210]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология