Спектры аномалий от вертикального

Из этих равенств можно определить спектры аномалий X и У при произвольном намагничивании через спектр аномалии вертикального намагничивания. [c.44]

Применение аппарата теории случайных функций в этом случае имеет определенные преимущества, которые следуют из того, что получаемые данные, корреляционные функции и связанные с ними энергетические спектры аномалий обладают следующими важными свойствами малая чувствительность к погрешностям наблюдений (некоторые интегральные характеристики, получаемые по исходным аномалиям с использованием всех точек кривых) взаимозаменяемость (в двухмерной задаче значения кривых автокорреляционных функций и энергетических спектров аномалий различных высших горизонтальных и вертикальных производных одного порядка равны друг другу, т.е. полностью взаимозаменяемы) четность получаемых выражений - автокорреляционные функции и энергетические спектры аномалий являются четными функциями координат, в них пропадают эффекты асимметричности и косого намагничивания аномалий, т.е. они проще и более удобны при интерпретации (полезные эффекты асимметричности и косого намагничивания аномалий четко отражаются на данных взаимных корреляционных функций и взаимных энергетических спектров и при необходимости их можно определить из данных этих функций). Кроме того, во многих случаях получаются достаточно простые выражения (например, в частотной области), которые позволяют легко оперировать ими, появляется возможность более уверенной совместной интерпретации данных исходных аномалий и их производных, совместной интерпретации гравитационных и магнитных аномалий, что было трудно, а иногда и невозможно по данным самих аномалий. Вследствие этого в частотной области легко разделить спектры, соответствующие в суммарном поле различным телам, и спектры, обусловленные влияниям различных особых точек одного тела, а также влияния процессов интегрирования, дифференцирования, усреднения, аналитического продолжения аномалий и т.п., вследствие чего процесс интерпретации сложных тел можно свести к интерпретации простейших. [c.6]

Формула (1.89) - важнейшая при исследовании дискретно заданных сигналов, обладающих симметрией относительно вертикальной оси. При этом спектр аномалии, заданной в виде формулы (1.89), определяется выражением (1.84), а именно [c.36]

Найденные спектры аномалий X и У выразим через аномалию Z вертикального намагничивания. С этой целью запишем выражение для Z через аномалии Z , Х , У, вертикального намагничивания [c.43]

Спектры аномалий X w. Y при вертикальном намагничивании получим из формул (1.102), (1.103), заменив в них X, Y и Z соответственно на Х , Y ,Z . Тогда [c.44]

По полученным формулам можно определить спектры любых гравитационных и магнитных аномалий V , и т.д. и Я через спектры аномалий V , У , и т.д. и Z, причем последние две формулы определяют спектры аномалий Z и Я в случае косого намагничивания через спектр аномалии Z вертикального намагничивания. [c.45]

Или на основании равенства (1.112) через спектр аномалии Z вертикального намагничивания получим [c.45]

Эта формула позволяет перейти от спектра аномалии Z при вертикальном намагничивании к спектру аномалии АТ. [c.46]

Графики типичных энергетических спектров для рассмотренных случаев приведены на рис. 36. На рис. 36, а и б кривые с параметром = О (кривые /) относятся к энергетическому спектру аномалии от одного центрального тела (бесконечная горизонтальная материальная линия при й, = 1 км), остальные кривые относятся к аномалиям от двух таких же тел при А, = / 2 = 1 км, смещенных соответственно на расстояния = 5 и 10 км. При этом в случае а рассмотрены аномалии силы тяжести, в случае б - значения их первой горизонтальной или вертикальной производной. Рис. 36, в соответствует энергетическим спектрам аномалий от двух тел, залегающих под началом координат на разных глубинах (А, = 1 км, А2 Ю км)-При этом кривая II соответствует аномалиям первой производной силы тяжести от двух бесконечных горизонтальных материальных линий, кривая I - тем же аномалиям от бесконечных материальных горизонтальной линий и полуплоскости. [c.205]

Протяженность аномалии по направлению оси х или у или ее ширина, которая зависит как от глубины залегания аномальных тел, так и от их горизонтальных и вертикальных размеров, определяется радиусом корреляции аномалий [41]. Радиус корреляции аномалий и способы его нахождения достаточно хорошо изучены. В то же время вопрос определения ширины спектра аномалий рассматривался крайне редко и не изучался специально. Поэтому рассмотрим его подробно. [c.209]

На основании теоремы о спектре производной по параметру можно определить и спектр аномалий первой вертикальной производной 5 (р) от ускорения свободного падения [c.244]

Средний квадрат аномалии зависит от массы, глубины залегания, горизонтальных и вертикальных размеров аномальных тел. В более общем виде он зависит от площади или объема, заключенного между функцией квадрата аномалии и осью х или плоскостью хг/. В частотной области он зависит, как видно из равенств (3.3), (3.12), от площади или объема, заключенного между кривой или поверхностью энергетического спектра аномалии и осью со или плоскостью uv. Средний квадрат аномалии через значение энергетического спектра можно определить из равенств (3.3), (3.12). Во всех случаях для любых аномалий величины В(0) или 5(0, 0) являются максимальными значениями автокорреляционной функции. [c.281]

Здесь второй член в круглых скобках учитывает факт смещения и влияние второй полосы, а все остальные определяют энергетический спектр аномалии от одной бесконечной вертикальной материальной полосы, залегающей под началом координат. Поэтому, деля значения полученного из наблюденных данных энергетического спектра на вторую скобку, можно освободиться и от смещения полос, и от влияния второй полосы, т.е. таким путем можно разделить спектры и в чистом виде выделить энергетический спектр аномалии от одного аномального тела. [c.311]

В данном примере взята простейшая модель и она позволяет получать удовлетворительные результаты. Безусловно, при более сложной модели можно интерпретировать и более точно, но в данном примере ставилась цель показать, как можно разделить друг от друга спектры аномалий двух тел, смещенных по горизонтали на некоторые расстояния, и как можно определить глубину залегания нижних кромок полос. Следует отметить, что этот же прием можно применить и для тел более сложной формы. Например, таким путем при интерпретации можно перейти от энергетических спектров горизонтальной материальной полосы шириной 21 и вертикального кругового усеченного цилиндра радиуса К соответственно к энергетическим спектрам простейших тел бесконечной горизонтальной материальной линии и вертикальной материальной линии. Для этого необходимо разделить энергетический спектр наблюденной аномалии на значения [(1/ )5шо)/] и [(1/р )/, (р/ )] (величины I н Я легко определяются непосредственно по данным энергетических спектров). [c.313]

Ниже для различных аномальных источников приведены выражения спектров гравитационных и магнитных аномалий Z при вертикальном намагничивании, взятые из работы [41]. Спектры других гравитационных и магнитных аномалий указанных тел (,V , Н, АТ и др.), причем в [c.37]

В табл. 3 даны выражения энергетических спектров и автокорреляционных функций для случаев вертикальной производной порядка п от гравитационных и магнитных аномалий и Z для наиболее применяемых на практике простейших тел, рассмотренных в 7 главы 1. Все выражения определены из формул (3.1), (3.2), (3.3) и (3.10), (3.12), (3.20) с использованием значений спектров 5(со) или Siu, v), полученных в главе 1 и приведенных в табл. 1 (условные обозначения те же, что и в 7). [c.95]

Полагая здесь Q((u) постоянным и сравнивая эту формулу с формулами табл. 3, видим, что она по своему виду совпадает с энергетическим спектром первой горизонтальной или вертикальной производной аномалии от вертикальной материальной полосы высотой Ah = hi - hi. [c.109]

Приведем основные соотношения, полученные с применением последних двух равенств для определения параметров тела. Прежде всего упростим выражения (5.97) и (5.99). С этой целью от спектра вертикального цилиндра перейдем к спектру вертикальной материальной линии, т.е. снимем эффект интегрирования по площади круга радиуса Е, связанный с образованием цилиндра из вертикальной материальной линии (одно из преимуществ спектрального способа и заключается в том, что он позволяет легко разделить эффекты различных операций преобразования элементов полей друг от друга), тем самым интерпретацию аномалий от сложного тела можно свести к ее интерпретации от простейшего. [c.244]

Выразим в этих равенствах спектры различных производных гравитационного потенциала через спектр измеряемой на земной поверхности одной аномалии силы тяжести V . На основании теорем о спектрах горизонтальной и вертикальной производных запишем [c.383]

В трехмерной задаче последнее соотношение (8.26) опробовано на модельном примере аномалий Z и У , рассчитанных для шара при следующих параметрах глубина залегания 1 км, масса шара М = 4,7410 г, плотность а = 1,5 г/см (объем шара d будет равен 3,1610 см , а радиус 0,42 км), намагниченность 1/ = 100 нТл, а = 60°, Р = 60° и у = 135°. При этих параметрах энергетический спектр гравитационной аномалии первой вертикальной производной от силы тяжести [c.394]

По результатам исследований автора, приведенным в данной книге, составлены и успешно применяются на практике методики компьюторного анализа потенциальных полей, в частности, для решения задач обнаружения и выделения аномалий, вертикального зондирования геологического разреза по значениям предельных глубин залегания источников, радиусов корреляции автокорреляционных функций, энергетических спектров аномалий и др. [c.8]

Из этого общего выражения можно определить спектры многих гравитационных аномалий. Исследуем простейщий случай спектра аномалии от кругового вертикального цилиндра. Рассмотрим вначале значение интеграла [c.243]

На рис. 6 представлены зависимости коэффициента отражения от отношения kid для идеально проводящей решетки ступенчатого профиля с углом при вершине 90° и углом наклона пологой грани 30°. Расчеты выполнены для первых четырех порядков спектра в автоколлимации с двух сторон от нормали (а и б) [24]. Вертикальными черточками отмечено положение аномалий Вуда, вычисленное по формуле (19). [c.42]

Пусть по-прежнему f lx) = fix), но / г(х) = f lx) = = dflx)/dz - вертикальная производная аномалии fix). Тогда на основании теоремы о спектрах [c.352]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология