Реальные кривые псевдоожижения

Рис.2.35. Кривые псевдоожижения а — идеальная, б — реальные

Реальная кривая псевдоожижения обнаруживает гистерезис так называемые линии прямого и обратного хода (полученные соответственно при постепенном увеличении и постепенном уменьшении скорости газа) вблизи точки А не совпадают, причем на второй из этих линий отсутствует пик давления и она, как правило, располагается ниже первой. Участок кривой обратного хода левее точки А соответствует наиболее рыхлой упаковке частиц, возможной для неподвижного слоя. При удалении вправо от точки А кривые прямого и обратного хода сближаются и при достаточно интенсивном псевдоожижении совпадают. Следует отметить, что кривые обратного хода хорошо воспроизводятся от опыта к опыту. [c.50]

Резкий переход от неподвижного слоя к псевдоожиженному наблюдается редко, и кривые псевдоожижения реальных систем обычно не соответствуют идеальной. При низких скоростях потока [c.42]

Рис. 1-16. Реальные кривые псевдоожижения

Идеальная кривая псевдоожижения, изображенная на рис. 1.2, характерна лишь для гладких, сухих, одинакового размера шаров. Вид реальных кривых псевдоожижения показан на рис. 1.3. Всплеск АР (рис. 1.3, а) и гистерезис обусловлены силами сцепления между частицами слоя и трением частиц о стенки аппарата. [c.21]

Реальная кривая псевдоожижения (рис.2.35, 6) отличается от идеальной [c.227]

Действительная кривая псевдоожижения несколько отличается от идеальной. Прежде всего для реальной кривой псевдоожижения (рис. 1-16) характерно наличие пика давления Аяо в момент перехода слоя в псевдоожиженное состояние, что объясняется необходимостью дополнительной затраты энергии на преодоление сил сцепления частиц. Величина пика давления, при прочих равных условиях, зависит от формы и состояния поверхности частиц. [c.50]

Однако, изображенная на рис. 1.7 идеализированная схема кривой напор—расход с резким изломом при и = u p в реальных условиях по различным причинам не соблюдается и возникают различные отклонения, не позволяющие точно определить точку перехода и значение критической скорости псевдоожижения u p- [c.26]

На рис. У-22 представлена экспериментальная кривая изменения температуры в реакционной зоне (псевдоожиженном слое катализатора) при возмущении по температуре исходной газовой смеси для реального объекта с отрицательным самовыравниванием (сплошная линия). На этом же рисунке представлена кривая (пунктирная линия) решения той же задачи при помощи уравнения (IV,93). Полученные результаты показывают достаточно хорошее совпадение экспериментальных и расчетных данных, что позволяет рекомендовать изложенный метод исследования для практического использования. [c.133]

Для учета реального распределения дисперсного материала по времени пребывания в аппарате псевдоожиженного слоя методом меченых частиц были получены [7, 8] экспериментальные кривые р (т, т) которые показали незначительное отличие от кривой полного перемешивания в широком временном диапазоне, за исключением интервала вблизи нуля, где экспериментальные кривые имели резкий максимум и начинались из нулевой точки (рис. 6.7). [c.159]

Рис. Х-8. Диаграммы типа I — х, у н т—Д, (верхняя равновесная кривая I — у или Юп —Д нижняя равновесная кривая t — X или гг н — Д )-Л —бинарные смеси из стальных шариков (на осях ординат указаны величины скоростей начала псевдоожижения для составляющих монофракций. чистых компонентов в круглых скобках —размеры частиц мелкой фракции, в квадратных — крупной, н у.м) б —псевдобипарная смесь из узких фракций пластмассовых шариков (показана деформация реальны> кривых к монодисперсным слоям).

Расчеты с использованием экспериментальных кривых распределения р (т, х) и кинетических данных, полученных в псевдоожиженном слое реальной высоты, дают лучшее совпадение вычисленных и опытных результатов по непрерывной сушке алюмосиликатного катализатора (см. рис. 6.6). [c.159]

На практике действительная кривая псевдоожижения (рис. 5-9, б) отличается от идеальной кривой (рис. 5-9, а). Крутизна восходящей ветви реальной кривой псевдоожижения определяется плотностью первоначальной упаковки (засыпки) твердых частиц при более плотной упаковке сопротивление слоя несколько выше и восходящая ветвь идет круче (рис. 5-9, б, кривая 7), при более рыхлой — полого (рис. 5-9, б, кривая 2). В момент перехода слоя в псевдоожиженное состояние наблюдается пик давления, обусловленпы] необходимостью затраты дополнительной энергии на преодоление сил сцепления. Величина пика давления определяется плотностью первоиачаль-норг упаковки частиц, их формой и состоянием их поверхности. [c.113]

На практике действительная кривая псевдоожижения (рис. 5.10,6) отличается от идеальной (рис. 5.10, а). Крутизна восходяшей ветви реальной кривой псевдоожижения определяется плотностью первоначальной упаковки (засыпки) твердых частиц при более плотной упаковке сопротивление слоя несколько выше и восходящая ветвь идет круче (рис. 5.10,6, кривая /), при более рыхлой — полого (рис. 5.10,6, кривая [c.103]

Реальная кривая показывает некоторое увеличение сопротивления по сравнению с сопротивлением в псевдоожил<енном состоянии (точка С), так как переход в псевдоожиженное состояние требует затраты энергии на преодоление сил сцепления между частицами слоя. [c.362]

В реальных условиях кривая исевдоожижения (рис. 1-21, б) отличается от изображенной на рис. 1-21, а. Дело в том, что за пределами Wq величина Ар продолжает некоторое время расти в связи с затратами энергии на преодоление сил сцепления твердых частиц, а также на их трение со стенкой и между собой. После перехода слоя в псевдоожиженное состояние сопротивление его мгновенно падает до характерного уровня Ар. Значение пика давления Ап зависит от свойств твердых частиц, геометр ческой формы аппарата и конструкции опорно-распределительной рещетки. Так, в аппаратах постоянного поперечного сечения Ап — =. (0,05—0,15) Ар в конусных аппаратах Ап значительно выше. [c.83]

В реальном псевдоожиженном слое такие условия отсутствуют. Скорость газа возле стенок трубы / меньше, чем в центре, поэтому эпюра скоростей газового потока в трубе характеризуется кривой АВ (рис. 19,6). У применяемых на практике порошкообразных материалов, получаемых в результате дробления более крупных зерен, геометрическая форма частиц, даже близких по линейным размерам, весьма разнообразна. Предположим, что на твердую частицу 3, имеющую форму, показанную на рис. 19, б, действуют силы газовых струй 4 и 5, движущихся с разной скоростью. При этом возникает момент сил, под влиянием которого частица 3 будет перемеи1,аться к стенке трубы /. В реальном псевдоожиженном слое момент сил действует на большое число твердых частиц, [c.59]

В реальных условиях поведение слоя во многом зависит от конструктивных особенностей аппаратов. Так, в аппаратах с большим отношением /г/О (т. е. в узких и высоких аппаратах) пузыри газа, сливаясь по мере подъема, могут образовать сплошные газовые пробки , перемещающиеся с движущимися поршнями псевдоожиженного зернистого материала (рис. 5.9, <3). Сопротивление слоя при этом начинает превышать расчетное значение Арсл, определяемое равенством (5.20) (см. рис. 5.10, г, кривая 1). [c.103]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология