Кривые псевдоожижения идеальная

Рис.2.35. Кривые псевдоожижения а — идеальная, б — реальные

Рис. П-1. Характерные кривые псевдоожижения а — идеальная б — отражающая влияние сцепления твердых частиц на перепад давления в — при наличии застойных зон в слое.

Форма кривой псевдоожижения на участках неподвижного и псевдоожиженного слоев дает представление об их структуре. Идеальные системы образуются редко, и большинство отклонений обусловлено силами взаимодействия между твердыми частицами и неравномерным распределением ожижающего агента в слое. [c.40]

Резкий переход от неподвижного слоя к псевдоожиженному наблюдается редко, и кривые псевдоожижения реальных систем обычно не соответствуют идеальной. При низких скоростях потока [c.42]

Рис. 1-15. Кривая идеального псевдоожижения.

Рис. 1.2. Идеальная кривая псевдоожижения

Идеальная кривая псевдоожижения, изображенная на рис. 1.2, характерна лишь для гладких, сухих, одинакового размера шаров. Вид реальных кривых псевдоожижения показан на рис. 1.3. Всплеск АР (рис. 1.3, а) и гистерезис обусловлены силами сцепления между частицами слоя и трением частиц о стенки аппарата. [c.21]

Реальная кривая псевдоожижения (рис.2.35, 6) отличается от идеальной [c.227]

Действительная кривая псевдоожижения несколько отличается от идеальной. Прежде всего для реальной кривой псевдоожижения (рис. 1-16) характерно наличие пика давления Аяо в момент перехода слоя в псевдоожиженное состояние, что объясняется необходимостью дополнительной затраты энергии на преодоление сил сцепления частиц. Величина пика давления, при прочих равных условиях, зависит от формы и состояния поверхности частиц. [c.50]

Участок ОА кривой характеризует движение ожижающего агента через неподвижный слой. Для идеальной кривой псевдоожижения монодисперсного слоя точка А отвечает переходу слоя в псевдоожиженное состояние. Горизонтальный участок АВ соответствует состоянию псевдоожижения. Поскольку масса [c.329]

Рассмотренный нами график ОАВ (рис. 5-9, а) называется кривой идеального псевдоожижения. [c.113]

Рис. 111-9. Кривая идеального псевдоожижения в поле центробежных сил.

Сравнение кривых отклика, полученных экспериментально на (рис, У1-2 и У1-3), с кривыми отклика, рассчитанными для идеальных случаев, показывает, что режим течения газа в псевдоожиженном слое существенно отличается от предельных режимов идеального вытеснения и перемешивания, и, следовательно, поведение газа в слое не может быть описано с помощью этих простейших моделей. [c.157]

Рассмотренный график ОАВ (рис. 5.10, а) называют кривой идеального псевдоожижения. [c.103]

В случае неподвижного зернистого слоя, находящегося в аппарате, движение потока (кривая 4) приближается к движению толчками . Если же газ протекает через взвешенный (псевдоожиженный) слой, динамическая характеристика (кривая 3), как показывает опыт, приближается к кривой идеального перемешивания. [c.201]

Температурное регулирование процессов в псевдоожиженном слое осуществляется либо ступенчато, если в каждой секции устанавливается режим, близкий к полному перемешиванию, либо непрерывно, если псевдоожиженный слой секционирован вертикальными перегородками и в каждой секции устанавливается режим, близкий к идеальному вытеснению, В заторможенных системах ( псевдоожижение в слое крупнокусковой насадки, в аппарате с горизонтальными сетками),где режим является промежуточным межд идеальным вытеснением и полным перемешиванием, температурная кривая может иметь сложную конфигурацию. В частности, возможно ступенчатое изменение температуры с плавным переходом от одной ступени к другой. [c.288]

В неподвижном слое, как видно из рис. 4, изменение концентрации С приближается к кривой идеального вытеснения (кривая 3), а в псевдоожиженном слое — к кривой полного перемешивания (кривая 4). Секционирование аппарата приближает кривую для псевдоожиженного слоя к линии i, т. е. к режиму идеального вытеснения. [c.201]

Результаты экспериментов с мечеными частицами показаны на рис. У1П-5, где по оси абсцисс отложено относительное время т/тд, а по оси ординат — относительные концентрации с/с(,, где с и С(,— текуш ая и начальная концентрации. В режиме идеального вытеснения относительная концентрация меченых частиц в уходящих газах остается равной единице в течение времени Тр после прекращения подачи частиц. За это время из слоя будут вытеснены все меченые частицы, находившиеся в нем в момент отсечки. Затем величины с/со сразу падают до нуля (линии 1 или АВ — ВС). Линия неподвижного слоя 2 сравнительно близка к линии идеального вытеснения. Линия 3 дает зависимость для псевдоожиженного слоя. В слзгчае полного перемешивания как слоя, так и газа зависимость характеризуется кривой 4. [c.220]

Рис. 10. Кривая идеального псевдоожижения Рис. 11. Кривая изменения коэффициента теплоотдачи а вблизи точки начала псевдоожижения при скорости, близкой к Шо

Участок ОА кривой характеризует движение ожижающего агента через неподвижный слой. Для идеальной кривой псевдоожижения моноднсперсного слоя точка А отвечает переходу слоя в псевдоожиженное состояние. Горизонтальный участок А В соответствует состоянию нсевдоожижения. Поскольку масса частиц слоя остается постоянной, сопротивление псевдоожиженного слоя ие изменяется вплоть до второй критической скорости (точка В). [c.362]

На практике действительная кривая псевдоожижения (рис. 5-9, б) отличается от идеальной кривой (рис. 5-9, а). Крутизна восходящей ветви реальной кривой псевдоожижения определяется плотностью первоначальной упаковки (засыпки) твердых частиц при более плотной упаковке сопротивление слоя несколько выше и восходящая ветвь идет круче (рис. 5-9, б, кривая 7), при более рыхлой — полого (рис. 5-9, б, кривая 2). В момент перехода слоя в псевдоожиженное состояние наблюдается пик давления, обусловленпы] необходимостью затраты дополнительной энергии на преодоление сил сцепления. Величина пика давления определяется плотностью первоиачаль-норг упаковки частиц, их формой и состоянием их поверхности. [c.113]

Псевдоожиженный слой характеризуют с помощью кривых псевдоожижения, представляющих собой зависимость сопротивления слоя (перепада давления) от расчетной скорости и . На рис.2.35,а изображена идеальная кривая для аппарата постоянного поперечного сечения / На участке О — А, где w < и о, слой еще неподвижен, кривая Ар = A/> (w) отвечает формуле Эргана (2.67). В точке А воздействие газового потока становится равным весу ТМ в аппарате, и слой переходит в псевдоожиженное состояние. При дальнейшем повышении скорости в аппарате с /= onst перепад давления Д/>пс в идеале во всем диапазоне псевдоожиженного состояния (от и о Д° у) от скорости не зависит — участок А — В. При w > Wy наблюдается не воспроизводимое во времени падение Ар. [c.227]

На практике действительная кривая псевдоожижения (рис. 5.10,6) отличается от идеальной (рис. 5.10, а). Крутизна восходяшей ветви реальной кривой псевдоожижения определяется плотностью первоначальной упаковки (засыпки) твердых частиц при более плотной упаковке сопротивление слоя несколько выше и восходящая ветвь идет круче (рис. 5.10,6, кривая /), при более рыхлой — полого (рис. 5.10,6, кривая [c.103]

Состояние двухфазной системы применительно к псевдоожиженному слою изображается в виде кривой псевдоожижения. Эта кривая выражает зависимость полного перепада давления р от скорости ожижающего агента ш. На рис. 10 изображена кривая идеального псевдоожижения однородного слоя в аппарте с постоянным сечением. Точка А на кривой соответствует переходу слоя в псевдоожиженное состояние и первой критической скорости ЙУо (скорость, при которой происходит начало псевдоожижения), а точка В — началу уноса частиц и второй критической скорости w (скорость ожижающего агента, при которой начинается унос твердых частиц). Участок А—В на кривой соответствует нахождению слоя в псевдоожиженном состоянии. При скоростях ожижающего агента ьи о > то частицы уносятся из слоя, в результате чего уменьшается энергия, необходимая для поддержания твердой фазы во взвешенном состоянии. По этой причине кривая понижается. Действительная кривая псевдоожижения отличается от идеальной. [c.28]

На рис. 1—3 приведены графики изменения степени превращения с ростом числа псевдоожижепия W для гипотетической реакции 1-го порядка с константой скорости А = 1 (рис. 1 и 2) и /с = 10 (рис. 3). Принято, что в начале координат время контакта т = 1. С увеличением числа псевдоожижения время контакта меняется. Мы считаем, что через плотную фазу проходит количество газа, необходимое для начала псевдоожижения. Весь избыток сверх этого количества проходит в пузырях совсем без обмена (см. рис. 1, = 0) или с идеальным обменом (см. рис. 2 = ос, Xi = Рассмотрены крайние случаи идеального вытеснения (Ред = оо верхние кривые на рис. 1 и 2) и идеального смешения (Ред = =0, Xi = onst, dxi/d = 0). На рис.Зкривая i соответствует Ред = ос, = оо кривая 2 — Ре = ос, iTj = 0 кривая 3 — Ред = О, [c.352]

Для так называемого идеального псевдоожижения практически кривая псевдоржиження более сложная. [c.30]

В слое (не считая решетки) от скорости ожижающего агента w (жидкости, газа) в незаполненном сечении аппарата. На рис. 1-21, а показана кривая идеального исевдоожижения моно-днсперсного слоя твердых частиц в аппарате постоянного поперечного сечения /j.. Восходящая ветвь ОА (прямая при ламинарном течении и кривая при других режимах) соответствует движению ожижающего агента через неподвижный зернистый слой. Абсцисса точки А w = w o) выражает скорость начала исевдоожижения. Горизонтальный участок АВ изображает псевдоожиженное состояние, характеризующееся равенством сил давления потока на слой твердых частиц и их веса здесь сохраняется Ар = onst. Абсцисса точки В выражает скорость начала уноса Wq. При скоростях W > w o твердые частицы выносятся потоком, вес слоя падает и, следовательно, уменьшается Ар. [c.83]

На рис. 1-15 изображена кривая идеального псевдоожижения монодисиерсного слоя в аппарате с постоянным поперечным сечением по его высоте. [c.49]

Используя статистические методы обрЗВотки кривых отклика были рассчитаны значения первого начального и второго центрального моментов. Величина дисперсии составила 0,2-0,3 в зависимости от изменения произво дительности аппарата и скорости подачи ожижапцего агента в сопла и под решетку. По величине второго центрального момента исследуемый аппарат находится ближе к аппаратам идеального вытеснения, в то время как аппараты псевдоожиженного слоя принято описывать моделью идеального смешения. [c.9]

Можно показать, что кривые, рассчитанные по уравнениям (4.36) — (4.38), точно совпадают с кривыми ОР, полученными по зависимостям (4.27) — (4.29). Следовательно, идеальный псевдоожижен-ный слой позволяет обеспечить наилучшую селективность для данной системы [46]. При недостаточно хорошем перемешивании селективность уменьшается. Идеальный движущийся слой также может работать в оптимальном режиме (в случае иеселективного отравления), если катализатор и сырье движутся в поршневом потоке [46]. [c.71]

Единственные ценные данные — выходные кривые — представлены на рис. 3.5, где измеряемый отклик на ступенчатое изменение концентрации газа во входном отверстии нанесен для одного и того же твердого материала, находящегося в нлот-ноунакованном, фонтанирующем и псевдоожиженном состояниях. Чтобы получить однородный псевдоожиженный слой, скорость газа, а, следовательно, и числа Рейнольдса должны вдвое превышать соответствующие величины для плотноунакованного и фонтанирующего слоев. Наименьшее отклонение от поршневого режима наблюдается для фильтрующего плотноунакованного слоя, который обычно отождествляется с моделью режима идеального вытеснения [120]. Наибольшее отклонение характерно для фонтанирующего слоя, кривая отклика которого тем не менее слишком удалена от кривой полного перемешивания. Неоднородный поток в кипящем слое, очевидно, увеличивает осевое перемешивание по сравнению с фильтрующим слоем, но явно не до такой степени, как в фонтанирующем слое, по крайней мере в данном случае. Сравнения данных по фонтанирующему слою с расчетными для названной модели пока еще не сделаны . [c.68]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология