Деформация реальных тел

Для более точного описания механизма деформации реальных полимеров, в которых одновременно протекает множество процессов с самой различной скоростью (раскручивание и ориентация тех или иных участков макромолекул, перестройка элементов надмолекулярной структуры и т. д.), необходимо пользоваться более сложными моделями н целым спектром времен релаксации, охватывающим у каучуков, например, интервал от 0,0001 с до нескольких часов. Важные сведения о характере этого спектра можно получить, исследуя полимер в вязкотекучем состоянии при синусоидальном изменении напряжения. Подробнее см. [12, 17]. [c.399]

Рис. 108. Кинетика деформации реального упруго-пластического тела при постоянном напряжении.

Закономерности эластической деформации реальных каучуков значительно сложнее, чем идеального каучука. [c.165]

Деформация реальных эластомеров. В рассмотренных идеализированных кинетических теориях эластичности не принималось во внимание наличие у реальных полимерных систем потенциального (энергетического) барьера, а также и то, что внутреннее вращение заторможено и что энергия различных конформаций неодинакова. Другими словами, не учитывалось то, что упругость чисто энтропийного происхождения не существует, так же как не существует идеальный газ. [c.379]

Если нагрузка превышает предел упругости, происходит либо упругий разрыв, либо возникает пластическая деформация. Типичная кривая кинетики деформации- реальной упруго-пластической системы (например, 30% глинистой суспензии) представлена на рис. 108. [c.259]

Часто при деформации реальных тел наряду с явлениями релаксации наблюдается так называемая запаздывающая упругость. В то время как релаксация приводит к переходу упругой деформации в пластическую, запаздывающая упругость проявляется в том, что не вся упругая деформация возникает мгновенно (как в идеально твердых телах). Часть этой деформации развивается во времени, так что упругая деформация достигает предельного значения, отвечающего заданному напряжению, лишь после определенного промежутка времени. Как правило, запаздывающая упругость проявляется тем сильнее, чем неоднороднее структура твердого тела. [c.333]

Рассмотрим пространственную систему сравнения, имеющую те же объем и форму, что и реальная система, и одинаковые объемные свойства для каждой из соответствующих фаз — вплоть до выделенной разделяющей поверхности. (При деформаций реальной системы объем системы сравнения остается тем же, что и объем реальной системы.) Мы вычтем из 11 объемную энергию 11 (где а есть I или П для фаз Ги П), рассчитанную для системы сравнения. Разница соответствует избыточной поверхностной энергии (в работе Гиббса 5). Аналогичная процедура позволяет вычислить избыточную поверхностную энтропию 5 и избыточные поверхностные плотности Г1 и Гг относительно разделяющей поверхности. [c.67]

Соотношение энергетического и энтропийного членов при различной деформации реального каучука показано на рис. 87 (отрицательные значения ординаты соответствуют сжатию [c.229]

Ниже температуры хрупкости практически вымораживаются все молекулярные моды движения. Но имеются области, где свободный объем велик, и, следовательно, плотность энергии когезии между цепями сравнительно невелика. Тогда включается новый механизм пластической деформации, вполне аналогичный пластической деформации реальных кристаллов при сдвиге [223]. Роль границ, образованных дислокациями в обычных кристаллах, здесь должны играть границы, образо-ванные флуктуациями свободного объема. [c.308]

Очевидная на первый взгляд возможность отождествить константу Сг с отклонениями деформации реальной сетки от идеальной и получить таким путем количественный параметр для оценки этих отклонений (тем более важный, что практически все реальные процессы деформации эластомеров являются неравновесными) привела к интенсивному исследованию природы этой величины, закономерностей, связывающих ее с молекулярными и межмолекулярными параметрами трехмерных эластомерных сеток. Анализ накопленных к настоящему времени данных показывает [16], что Сг нельзя рассматривать только как релаксационную характеристику, т. е. зависящую от условий деформирования (скорости или температуры). Оказалось, что для достижения в реальной сетке значения С2 = 0 необходимое количество поглощенного при набухании растворителя гораздо больше, чем потребовалось бы для полного устранения ее неравновесного поведения. Наблюдаемые растяжения при заданном напряжении для конкретной сетки воспроизводятся после частичного набухания эластомера и удаления растворителя с целью наиболее возможного приближения системы к равновесному состоянию. Наоборот, удаление системы от равновесного состояния не всегда сопровождается увеличением константы Сг. Например, при уменьшении степени сшивания отклонение [c.21]

В области больших деформаций реальные напряжения выше тех, что предсказывает теория, и первое ее усовершенствование должно заключаться в обобщении на негауссову область, что и было сделано Трелоаром [4] [c.67]

Всякую конечную деформацию реального материала можно представить как результат последовательного проявления двух принципиально отличных видов деформации деформации объемного сжатия или расширения, характеризующей изменение объема при неизменной форме, и [c.15]

Взаимное соотношение этих двух видов деформации реальных материалов определяется физической константой материала, называемой коэффициентом Пуассона. [c.15]

Необходимость введения большого числа параллельно соединенных элементов Максвелла для описания деформационных характеристик реальных полимеров является следствием сложности полимерной структуры и механизма деформации реальных полимеров. В самом деле, всякий реальный полимер представляет собой смесь полимерных молекул с самыми различными молекулярными весами, конформациями и образующих различные надмолекулярные структуры, характеризующиеся разными величинами подвижности и соот-28 [c.28]

Всякую конечную деформацию реального материала можно представить как результат последовательного проявления двух принципиально отличных видов деформации деформации объемного сжатия или расширения, характеризующейся изменением объема при неизменной форме деформации сдвига, характеризующейся изменением формы при неизменном объеме. Взаимное соотношение этих двух видов деформации в процессах деформации реальных материалов определяется физической константой материала, называемой коэффициентом Пуассона. [c.24]

Необходимость введения большого числа параллельно соединенных элементов Максвелла для описания деформационных характеристик реальных полимеров является следствием сложности полимерной структуры и механизма деформации реальных полимеров. Всякий реальный полимер представляет собой смесь полимерных молекул, обладающих разными значениями молекулярной массы и образующих различные надмолекулярные структуры, имеющие разную подвижность и соответственно разные значения времени релаксации. Аналогичным образом различны значения кинетической энергии теплового движения, запасенной отдельными [c.38]

Приведенные выше рассуждения, характеризующие высокоэластические свойства полимеров, весьма условны, так как практически при деформации каучуков наблюдается изменение объема, связанное с изменением расстояния между цепями. Следовательно, процесс деформации реальных каучуков носит не только энтропийный, но и энергетический характер. [c.77]

Г. Л. Слонимский (1938 г.) в статье О законах деформации реальных материалов делает попытку изложить теорию Максвелла и Больцмана — Вальтерра в применении к таким веществам, как каучук и другие материалы, отличающиеся от идеально упругих тел неравновесными процессами деформации. Начиная с 1935 г., стали появляться работы П. А. Ребиндера и В. Б. Маргаритова по физико-химии и механике каучука и резин, которые в 1937 г. вызвали большую дискуссию на страницах журнала Каучук и резина . Вместе с А. А. Трапезниковым П. А. Ребиндер изучил механические свойства адсорбционных слоев для поверхностно-активных, нерастворимых в воде веществ методом смещения подвешенного на нити диска. Механические свойства растут и достигают максимума при полном насыщении поверхностного слоя. Б. В. Дерягин и другие развили физическую теорию устойчивости дисперсных систем. [c.8]

Деформация идеально упругого тела описывается законом Гука (деформация пропорциональна приложенному напряжению). Деформация идеально вязкого тела описывается законом Ньютона (скорость деформации пропорциональна приложенному напряжению). Большинство тел не являются идеально упругими или идеально вязкими. Важнейшей научной проблемой является поэтому формулировка закона, который бы описывал деформацию реальных тел, в которых нельзя пренебречь изменениями структуры при деформации. [c.160]

Деформация реальных полимеров в реальных условиях безуслов ю, отличается от описанной по ряду причин, рассмотренных ниже [c.247]

Деформация реальных сеток сопровождается иаменеинсм не только конформацношюй энтропии, но и внутренней энергии, т. е / 9 0. Величина f завнсит от температуры и конформации макромолекулы [c.247]

Рис. Х-8. Диаграммы типа I — х, у н т—Д, (верхняя равновесная кривая I — у или Юп —Д нижняя равновесная кривая t — X или гг н — Д )-Л —бинарные смеси из стальных шариков (на осях ординат указаны величины скоростей начала псевдоожижения для составляющих монофракций. чистых компонентов в круглых скобках —размеры частиц мелкой фракции, в квадратных — крупной, н у.м) б —псевдобипарная смесь из узких фракций пластмассовых шариков (показана деформация реальны> кривых к монодисперсным слоям).

Простейшими реологическими уравнениями состояния идеальных упругих тел и вязких жидкостей являются законы Гука и Ньютона. Линейные соотношения в них принимаются только при малых напряжениях и скоростях деформаций. Реальные эластомеры обладают и упругими, и вязкими свойствами в разных сочетаниях, которые зависят не только от деформации, но и от времени. Временная зависимость модуля упругости проявляется в релаксации напряжения. Обратимое изменение вязкости во [c.66]

I. При деформации реальных каучуков происходит изменение объема, т. е. = t onst. Это означает, что средние расстояния между цепями изменяются, а следовательно, изменяются и энергии аэаимоденствня. Иными словаиги, деформация рсаль (ых каучуков сопровождается не только изменением энтропии, но и изменением внутренней энергии, особенно прн больших степенях растяжения, когда Происходит кристаллизация натурального и некоторых синтетических каучуков При этом наблюдается выделение большого количества тепла (тепловой эффект кристаллизации) . [c.165]

Деформация реального каучука никогда не является чис высокоэластической. Наряду с выпрямлением цепей и изменени нх формы Происходит также относительное перемещение цепей течение, приводящее к остаточным деформациям. Поэтому обш изменение длины цепей при деформации растяжения или сжат образца каучука всегда является результатом как высокоэласги ской деформации, так и деформации течения. [c.166]

Этот аргумент Гатчека нельзя признать решающим для судьбы гипотезы о двухфазном строении студней, и не только потому, что такие величины деформации для студней не характерны (студни разрушаются при значительно меньших относительных деформациях), но и потому, что эластичность студней объясняется согласно этой гипотезе не столько увеличением поверхностной энергии на границе раздела фаз, сколько деформацией пространственного остова, имеющего свойства упругого твердого тела. Несомненно, прирост свободной (поверхностной) энергии при деформации студней происходит, но он не достигает даже в оптимальных условиях тех величин, которые характерны для работы упругой деформации реальных систем. [c.186]

Идеальным высокоэластич. материалом можно считать (по аналогии с идеальным газом) такой, у к-рого возникновение напряжения при изотермич. деформации обусловлено только изменением энтропии. Ур-ние состояния в этом случае примет вид/=—(TlVf ) dSjdX)pj. Напряжение, рассчитанное на истинное сечение образца, о = /, поэтому G=-(%TIV ) dS/d k)p j-. Это ур-ние хорошо описывает высокоэластич. деформацию реальных сшитых полимеров в В. с. [c.279]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология