Длина диффузии

Материал Плотность, г/смЗ Длина диффузии L, см. Коэффициент диффузии D, см Сечение поглощения Од, мба-рн [c.118]

Поэтому длина диффузии Ь связана с квадратом расстояния но радиусу соотношением [c.159]

Рис. 5.25. Определение длины диффузии.

Результаты применения этой модели для трех поглотителей простейшей геометрии, погруженных в бесконечную диффузионную среду, приводятся ниже. Здесь величины ц>, к и D представляют соответственно нейтронный поток, эквивалентную длину диффузии и коэффициент диффузии для среды. [c.176]

Фольга. Значительные усилия были направлены на улучшение моделей, представленных выше, для частного случая поглощающей фольги в диффузионной среде, т. е. геометрической пластины, толщина которой мала по сравнению с ее длиной, но длина сравнима или меньше длины диффузии в диффузионной среде. В расчете учитываются поправки на концевой эффект и члены более высоких порядков, чем второй, в диффузионной среде вблизи от фольги. Экспериментально проверялись значения этих поправок. Некоторые результаты даны ниже [42—46]. [c.180]

Задача состоит в вычислении распределения потока тепловых нейтронов вдоль осп длинного параллелепипеда (из материала, для которого нужно определить длину диффузии), на одном конце которого расположен плоский источник моноэнергетических (Е > Ет) нейтронов. Как и в эксперименте с тепловым источником в 5.5,6, распределение потока тепловых пейтронов представляет интерес потому, что в окончательное выражение этой функции [c.213]

Итак, длину диффузии в случас, когда блок исследуемого материала облучается источником быстрых нейтронов, можно измерить тем же методом, что и в случае теплового источника. Вдали от источника тепловой поток меняется экспоненциально и длину диффузии можно получить из измерений активации фольг вдоль оси блока. Но, как и ранее, фольгу нельзя помещать вблизи концов блока, где имеют место так называемые концевые эффекты, которые уже рассматривались в г.п. 5, 5.5,г. Фольги нельзя располагать [c.215]

На основании проведенного анализа в работе [48] предложена следующая модель аннигиляции позитронов и связанный с ней механизм релаксационного процесса до деформации все позитроны аннигилируют из захваченного в мелкие ловушки состояния с энергией связи, немногим превышающей тепловую энергию после деформации появляются достаточно протяженные (в сравнении с длиной диффузии позитрона) области, в которых концентрация мелких ловушек (размером -10 нм) значительно снижается, одновременно образуются разрыхленные области с глубокими центрами захвата позитрона, время жизни позитронов в которых больше релаксация происходит таким образом, что образованные при деформации поры рекомбинируют и, кроме того, увеличиваются в результате слияния. [c.70]

Графики (рис. 3.8) показывают, что интерференция тепловых волн существенна при толщине покрытия менее одной длины диффузии. Особыми точками являются точки пересечения кривых с нулевой осью для амплитуд при LJ i = 0,785, а для фаз при LJ x = 1,571. Этот факт может служить аргументом в пользу более глубокого проникновения фазы волны по сравнению с ее амплитудой, что делает фазовый анализ более предпочтительным. [c.71]

Как и при расчете элементов матриц [6о] и [бД в приведенных выше уравнениях следует принимать средние значения концентраций жидкости по длине диффузии. [c.75]

Количество неподвижной фазы на носителе — один из наиболее важных параметров в колоночной экстракционной хроматографии, который определяет емкость колонки и длину пути диффузии в слое неподвижной фазы. В свою очередь емкость колонки и длина диффузии в неподвижной фазе определяют большинство других рабочих характеристик колонки. Кроме того, прочность фиксации неподвижной фазы на носителе, так же как качество упаковки носителя, зависит, по крайней мере частично, от количества неподвижной фазы. [c.73]

Оценим величину v. Она приблизительно равна произведению времени т, в течение которого приращение концентрации заметно на среднем фоне, на объем пространственной области, занимаемой приращением п (г, t) к этому времени. Характерный объем, занимаемый приращением концентрации ко времени т, определяется длиной диффузии за это время, т. е. величиной / С учетом этого замечания перепишем неравенство (6.4.9) в виде [c.220]

Мы не будем рассматривать случай, когда о диф- таких соотношениях между характерными длинами диффузия несущественна. [c.224]

Наиболее интересна для проведення измерений длины диффузии область АВ, в которой раснределение потока имеет наиболее простую форму. В этой области распределение потока подчиняется экспоненциальному закону, а экспонента содержит постоянную которая является функцией длины диффузии Ь. Таким образом, знание к позволяет определить величину Ь. [c.162]

Велйчины аи Ь известны из размеров образца, а к — из наклона кривой таким образом, из формулы (5.128) получаем длину диффузии. [c.162]

Объемная активность радона в воздухе помещений зависит от скорости эксхаляции радона из стен и перекрытий (см. формулу (7.10)), которая в свою очередь определяется коэффициентом эманирования и длиной диффузии в строительном материале, а также [c.147]

Из формулы (7.12) следует, что скорость эксхаляции зависит от длины диффузии радона в строительном [c.148]

Длина диффузии. Длина диффузии о — расстояние, характеризующее пространственный спад неравновесной концентрации носителей до равновесного значении. Значение Ео определяется соотношением Ео = = /Ох, где О — коэффициент диффузии, х — время жизни. Коэффициент диффузии и подвижность связаны соотношением Эйнштейна О — р, (в невырожден- [c.341]

О X >я 3 с 2 <и о о Длина пробега нейтронов с энергией —19 0,04-10 дж до поглощения, м Транспортная длина пробега нейтронов с энергией 1П 0,04-10 дж, м Длина диффузии м Возраст по Ферми, Альбедо (бесконеч- ное) га с. о. О) н 5 [c.313]

Окисел Транспортная длина пробега нейтронов, м Время замедления, с Время диффузии, с Альбедо бесконеч- ности Длина диффузии, м Возраст по Ферми, м= Возраст по Ферми (до энергии, равной 2,310— 9 Дж), м= [c.272]