Струйные, потенциальные течения

В методе годографа С. А. Чаплыгина [108] в качестве независимых переменных рассматриваются компоненты скорости. В этих переменных плоские потенциальные течения описываются линейными уравнениями, однако соответствующие краевые задачи оказываются линейными лишь для узкого класса течений с заранее известной областью определения в плоскости годографа (обтекание клина, струйные течения). И все же метод годографа продолжает использоваться в газодинамике как при качественных исследованиях, так и при решении задач численными методами. [c.28]

Струйное псевдоожижение как метод организации слоя принципиально отличается от классического псевдоожижения прежде всего системным подходом к использованию потенциальных возможностей струйных течений струи, формирующие псевдоожиженное состояние, рационально организуются и реализуются в слое при оптимальных (активных) режимах истечения. При струйном псевдоожижении достигается значительная интенсификация процессов переноса, устраняются характерные недостатки классического псевдоожиженного слоя, облегчается решение вопросов масштабного перехода, моделирования газораспределения и организации управления структурой слоя. В ряде процессов (например, обжига флотационного колчедана, известняка и др.) именно струйное псевдоожижение позволяет обеспечить надежную эксплуатацию аппарата. [c.6]

Теории неустойчивости в основном касаются только начальной стадии развития малого возмущения, в то время как роль вихрей в общей циркуляции зависит от, их влияния на протяжении всего жизненного цикла возмущения. Цикл жизни бароклинного возмущения обсуждается в разд. 13.9 на основе модели, характеризующей циркуляцию атмосферы. Вихри (т. е. циклоны и антициклоны) переносят тепло в направлении полюса, что можно ожидать, исходя из того обстоятельства, что они поглощают доступную потенциальную энергию среднего течения. Одновременно они переносят к полюсу зональную составляющую импульса, что возможно связано с распространением планетарных волн от зоны неустойчивости вверх и к экватору и их поглощением на экваториальной стороне струйного течения. В соответствии с требованием баланса углового момента импульса вихревой перенос импульса оказывает непосредственное воздействие на распределение ветра на подстилающей поверхности. Эти вопросы обсуждаются в разд. 13.10. Кроме того, там же рассматриваются и другие аспекты задачи о циркуля- [c.301]

Для начального участка турбулентной струи распределение скорости вне потенциального ядра течения, т.е. в струйном пограничном слое, можно получить, если воспользоваться зависимостью Шлихтинга [2], в форме [c.276]

Истекающий высоконапорный поток за пределами вихревого элемента (сечение 0-0) создает струйное течение. Струйное течение представляет собой закрученную свободно истекающую струю, которая имеет сужающееся под углом потенциальное ядро и расширяющийся под углом а пограничный слой. [c.96]

Аналогично рассчитываются параметры струйного течения на участке между сечениями Х-Х и г-Е. При этом принимается, что на участке между сечениями Х-Х и Z-Z угол сужения вторичного потенциального ядра равен Р, угол расширения пограничного слоя равен а. [c.101]

Для построения плоски.к струйных потенциальных течений эффективно использование комплексного переменного, в особенности метода кояформных отображений [16. 17]. [c.46]

В зоне раздельного движения в результате взаимодействия струй с окружающей газовой средой в плоскостях ху и хг образуются струйные пограничные слои Ьу и Ь . В межструйном пространстве продольная составляющая скорости равна нулю. По мере удаления от сопла пограничные слои расширяются, а ядро потенциального течения в плоскости ху при 2=0 и область двумерного течения, характеризующиеся соответственно постоянством начальных параметров истечения и наличием зоны, где ди1дг=0, уменьшаются, деформируясь в точки соответственно на расстояниях х=хл и х = х - На внутренней границе О—1 пограничного слоя Ьу и=11 о, а на внешней границе О—2 7=0. В плоскости хг внутренняя граница пограничного слоя обозначена линией О—Г, а внешняя — О—2. [c.116]

В СССР уже к 1930 г. сложились три научные школы насо-состроения на кафедре и в лаборатории гидравлических машин МВТУ им. Н. Э. Баумана под руководством проф. И. И. Куколев-ского, изучавшая рабочий процесс турбин и насосов и развивавшая экспериментальные методы исследования насосов на кафедре и в лаборатории гидравлических машин Харьковского политехнического института под руководством акад. Г. Ф. Проскуры, которая занималась исследованием гидромашин, в частности разработкой теории рабочего процесса осевых (пропеллерных) насосов на кафедре и в лаборатории гидравлических машин Ленинградского политехнического института под руководством чл.-корр. И. Н. Вознесенского, развивавшая новые методы расчета лопастных нагнетателей на основе теории потенциального течения и теории вихрей. В эти же годы проф. П. Н. Каменев разработал теорию расчета струйных аппаратов и осуществил их практическое использование с высоким КПД. В настоящее время научные исследования работы насосов ведутся такими организациями, как ВНИИгидромаш, НИИхиммаш, а также на специальных кафедрах Ленинградского и Харьковского политехнических институтов, МВТУ им. Н. Э. Баумана и др. [c.6]

Смешение газов в трубе, в отличие от смешения на пластине, обтекаемой полуограниченньп потоком, во многом определяется смыканием струйных пограничных слоев на оаи канала. Смыкание струйных пограничных слоев ограничивает зону потенциального течения потока, характеризующуюся постоянством температуры на оси, и определяет изменение температуры далее вниз по потоку. [c.14]

При значениях т -> —0,1, т. е. когда в потоке действуют незначительные отрицательные ускорения, течение жидкости носит струйный характер, подчинающийся закону потенциального обтекания цилиндра (4.1). [c.178]

Свободные плазменные струи. В настоящее время существует сравнительно небольшое число работ, в которых исследовались характеристики свободных плазменных струй с теоретических позиций [58, 59, 62] и экспериментально [60—65]. Большинство результатов, полученных в этих исследованияХу полностью согласуется с известными результатами исследований свободных турбулентных струй [35, 66, 67]. Отличия свободных плазменных струй от струй газа сравнительно невысокой температуры сводятся к следующему 1) плазменная струя рассеивается значительно быстрее 2) длина ее потенциального ядра меньше 3) переход от ламинарного режима течения в струе к турбулентному существенно ускоряется по мере увеличения скорости коаксиального струйного потока газа в весьма незначительных пределах (что противоречит выводам, следующим из теории пограничного слоя [68]). Такой переход осуществляется при весьма небольших значениях числа Рейнольдса, составляющих, согласно данным [61], 300 и 630—850 — по данным [65]. [c.206]