Виды внутренняя граница

Обработка экспериментальных данных по формуле (115) и результаты измерения диаметра воздушного ядра по фотографическим изображениям вихрей моделей центробежных форсунок позволили определить зависимость коэффициента потери тангенциальной скорости от радиуса внутренней границы вихря в вихревой камере. Эта зависи-, мость с достаточной для практики степенью точности представляется в виде [c.74]

ОКИСЛЕНИЕ — химическая реакция, при которой происходит потеря электронов атомом окисляющегося вещества и передача их атому вещества-окислителя с образованием ионной или ковалентной связи между этими атомами. Особое практическое значение. имеет О. твердого вещества (папр., металла) в виде монолитного тела кислородом из окружающей среды. Если продукты О. представляют собой твердые нелетучие вещества, они отлагаются на внепшей поверхности тела, образуя при повышенной т-ре окалину, а при достаточно низкой т-ре — лишь тонкую, т. п. защитную, первичную пленку. На металле, образующем несколько окислов различного состава, окалина состоит из слоев однофазных окислов, степень окисленности к-рых последовательно возрастает от внутренней границы металл — окалина к наружной поверхности окалина — газ. По [c.101]

На основании этих оценок можно видеть внутреннюю самосогласованно сть термодинамического и квантово-статистического расчетов основных характеристик ДЭС (потенциала, заряда, емкости, поверхностного натяжения) на границе металл — раствор. Не исключено, что учет дисперсии диэлектрической проницаемости раствора в поверхностном слое от напряженности поля приведет к лучшему согласию с экспериментом, таким образом, теория не закрыта для дальнейшего развития. [c.320]

Поперечная составляющая скорости на внутренней границе струи 1 намного меньше у/г, поэтому положим, что VI равно О, тогда уравнение (5.6) для внутренней границы можно представить в виде [c.100]

Вместе с тем необходимо иметь в виду, что высокая энергия связи является лишь одним из факторов, определяющих диффузионную подвижность. Особенно большое влияние на эту характеристику твердого тела оказывает присутствие дефектов. Очевидно, что в области металла, где имеются дефекты, упаковка атомов является менее плотной, а связь между атомами ослаблена. Поэтому в таких областях диффузионная подвижность повышена по сравнению с металлом, не содержащим дефектов. Такое повышение подвижности наблюдается на границах зерен и блоков, вблизи дислокаций и в областях вблизи внутренних границ фаз (например, по границам карбидных включений в решетке металла). Различные дефекты являются теми областями кристалла, где энергия активации процесса диффузии оказывается меньшей, чем в объеме кристалла. Однако доля этих областей невелика, ее величина входит как множитель в предэкспоненциальный множитель Во. При высоких температурах, скорость суммарного диффузионного процесса определяется величиной >о (так как дробь Е/НТ стремится к нулю и, следовательно, множитель — [c.346]

Зависимость коэффициента потери тангенциальной скорости от радиуса внутренней границы вихря в камере закручивания в общем виде представляется выражением [c.40]

Как уже говорилось, физическое пространство состояний, которым должен быть ограничен диффузионный процесс, представляет собой неотрицательную вещественную полупрямую. Нетрудно видеть, что О и оо—внутренние границы процесса, так как (0) = О и /(оо) == —оо. Из выражения (5.89) видно, что эти [c.168]

Если стационарная плотность вероятности (6.44) не существует, то необходимо иметь в виду, что нуль — не только внутренняя граница, но и стационарная точка при х = 0 перенос и диффузия одновременно обращаются в нуль. Так как нуль — притягивающая точка, вся стационарная масса вероятности должна быть сосредоточена в нуле. В терминах плотности вероятности это означает, что [c.169]

В области определения течения V, р, р, Т точки (г, t) считаются кусочно непрерывно дифференцируемыми (кроме конечного числа внутренних границ — кусочно гладких поверхностей разрыва первого рода). Вместе с принятыми предположениями это позволяет описывать течения системой уравнений Эйлера, которые выводятся из общих законов природы, постулированных в виде интегральных законов баланса массы, импульса, энергии. (Их также называют интегральными законами сохранения .) [c.9]

Диэлектрические потери. Часть энергии электрического поля, проходящая через электроизоляционный материал, теряется в нем, превращаясь в тепловую. Это так называемые диэлектрические потери (ДП). В поле переменного тока в тепловую энергию переходит также энергия, затрачиваемая на реализацию релаксационной поляризации различных видов — ионной, электронной, атомной и др. В гетерофазном диэлектрике наблюдаются потери, связанные с затратой энергии на перенос зарядов к внутренним границам между разными фазами (см. рис. 3.35,в). Это миграционные диэлектрические потери. [c.96]

К этим уравнениям следует добавить граничные условия. На внутренней границе Df — сфере радиуса а = = a t) — давление должно удовлетворять условию (2), а на внешней границе должны выполняться обычные условия иа фронте ударной волны. Первое из этих условий выражает закон сохранения масс и записывается в виде [c.398]

По законам геометрической оптики в общем виде на границе сердцевина—оболочка будут находиться падающая волна АВ с углом ф , отраженная ВС с углом фо и преломленная волна ВВ с углом ф р (рис. 2.6, линия 7). Известно, что при переходе из среды с большей плотностью в среду с меньшей плотностью, т. е. при П1>П2, волна при определенном угле падения полностью отражается и не переходит в другую среду. Угол падения, начиная с которого вся энергия отражается от границы раздела сред, т. е. фп = 6в> называется углом полного внутреннего отражения. [c.31]

Анализируя оценки параметров двойного слоя на внутренней границе раздела фаз (формулы (1.19)-(1.22)), следует иметь в виду, что эффективная толщина диффузной части, определяемая формулами (1.19), (1.21) и (1.22), имеет смысл толщины плоского конденсатора с обкладками, заряд которых равен а, причем емкость конденсатора равна емкости диффузной части двойного слоя [114]. Величина Х может быть получена также из кривой зависимости потенциала от расстояния до внутренней границы диффузного слоя. В этом разделе будет показано, что если фо/ // 7 > 1, то (с1ф/сЬ )д.=о (2/ Г/F)A, т.е. X - это катет прямоугольного треугольника, гипотенузой которого является касательная, проведенная к кривой ф(д ) в точке д = О, а другим катетом служит величина (2/ 77F) (рис. 1.9). На расстоянии X от внутренней границы диффузного слоя (где электрический потенциал равен фо) потенциал ф в приближении "большого потенциала" (фо // Г >1) равен [c.29]

Концентрации <Г и С2, а также значения потенциалов должны рассматриваться в плоскостях наибольшего приближения ионов к поверхности раздела фаз, то есть на внутренних границах диффузных частей ДЭС с обеих сторон межфазной границы [29-32]. Обычно при моделировании электрохимических процессов значения С] и С2 берутся в плоскостях наибольшего приближения электронейтрального раствора к межфазной границе, т.е. на внешних границах ДЭС. Аф в этом случае представляет собой скачок потенциала на всем ДЭС. При этом неявно предполагается, что диффузная часть ДЭС остается квазиравновесной, т.е. концентрации в ней распределены по Больцману. По-видимому, такое упрощение не приводит к заметным ошибкам при расчете характеристик интегрального переноса, если только плотность тока не превосходит своего предельного значения после достижения /1, область пространственного заряда (ОПЗ) выходит за рамки ДЭС в растворе, причем распределение концентраций в ОПЗ имеет совсем не больцмановский вид [33-35]. Это упрощение является также неприменимым при анализе таких [c.150]

Перераспределение зерен по сечению потока происходит под действием тангенциальной составляющей от веса зерна, которая возникает в результате наклона винтовой поверхности в сторону оси винтового желоба (угол Р) [119]. Для того чтобы оценить роль циркуляции как фактора, влияющего на перераспределение зерен, необходимо исключить действие тангенциальной составляющей веса зерна. Этим условиям отвечает винтовой желоб с профилем поперечного сечения в виде горизонтальной прямой. Если исходить из представлений о взаимодействии сил без учета циркуляции, то при движении пульпы по этому желобу весь твердый материал под действием центробежных сил инерции должен переместиться от осп винтового желоба и двигаться у внешнего борта. При этом минеральные зерна большой плотности должны концентрироваться у поверхности наружного борта. Опыты показали, что при движении пульпы по винтовому желобу происходит хорошее разделение материала с концентрацией зерен большой плотности (касситерита) у внутренней границы потока в виде хорошо видимого веера. В данном случае перераспределение материала можно объяснить только действием циркуляции. [c.32]

Зона расслоения и перераспределения— расположена в средней части потока, имеет наиболее важное значение для процесса концентрации. В этой зоне происходит перераспределение зерен по толщине потока, расслоение по плотности и крупности, а также перераспределение зерен по сечению желоба в соответствии с их физическими свойствами. Материал в этой зоне потока перемещается в виде разрыхленного слоя, в котором наблюдается непрерывное движение зерен. От количества твердой фазы в пульпе зависит ширина и толщина слоя материала. Ширина слоя может изменяться за счет внешней границы, так как внутренняя граница остается постоянной, что позволяет допускать различную нагрузку на аппарат. [c.33]

Условия неразрывности потока и концентрации на границах трещин и блоков записываются в интегральном виде для некоторой области, что устраняет необходимость явного представления внутренних границ [c.414]

Предположим, что рассматривается некоторое возмущение стационарного режима, возникающее на внутренней границе системы (в скважине). Чаще всего такое возмущение состоит в том, что задается определенный закон изменения отбора из скважины. Поэтому будем считать, что задача для уравнений ( .4.1) имеет вид [c.141]

Это утверждение вряд ли можно считать бесспорным. Выражения для скорости начала псевдоожижения обычно получают исходя из внутренней задачи гидродинамики, для скорости витания — из внепшей. Но в обоих случаях рассматриваются взвешенные в потоке твердые частицы (на границах псевдоожиженного состояния), так что силы трения потока и твердых частиц в обоих случаях равны и пропорциональны эффективному суммарному весу последних. Изменение выражения для сил т репия может быть отражено в виде функции порозности, как это удалось сделать Тодесу с соавт. 1] (см. Доп. ред. на стр. 46). Таким образом, выражение для сопротивления неподвижного слоя может быть использовано как отправная точка для составления уравнения, описывающего расширение псевдоожиженных систем. [c.670]

Центральная роль в теории НДС отводится представлениям о существовании дисперсных частиц, или структурных единиц, различного типа. Особенностью последних, в отличие от дисперсных частиц классических дисперсных систем, является то, что они формируются в нефтяных системах, состоящих из большого числа компонентов, в том числе гомологов, относящихся к различным классам органических соединений с мало различающимися потенциалами межмолеку-лярного взаимодействия. Поэтому существование совокупности молекул с близкими потенциалами меж-молекулярного взаимодействия как единого целого в виде структурных единиц находится в сильной зависимости от внешних условий (температуры, давления, изменения состава дисперсионной среды и т. д.). Внутреннее строение структурных единиц, состоящих из ядра и примыкающего к нему адсорбционно-сольватного слоя, также имеет свои особенности, заключающиеся в условности границ раздела между ядром, адсорбционно-сольватным слоем и дисперсионной средой. Под влиянием внешних условий происходит экстремальное изменение размеров ядра и адсорбционно-сольватного слоя структурных единиц НДС, что проявляется через соответствующее экстремальное изменение макросвойств НДС и, несомненно, влияет на результаты их технологической переработки. Отметим, что в отличие от принятой в настоящее время технологии предлагаемая физико-химическая технология, обеспечивающая интенсификацию как недеструктивных, так и деструктивных технологичес- [c.7]

Достигнув определенного размера, пузырьки поднимаются к поверхности кипящей жидкости. Во время подъема их объем увеличивается вследствие испарения жидкости внутрь пузырьков. Таким образом, процесс переноса тепла при кипении складывается из отдачи тепла жидкости стенкой и передачи тепла внутренней поверхности пузырька в виде теплоты испарения. При этом необходимо преодолеть термическое сопротивление тонкого пограничного слоя жидкости на границе пузырек — жидкость, т. е. иметь температуру выше температуры [c.291]

Появление положительного и отрицательного выравнивания может быть связано и с отводом каких-либо частиц от катода в объем раствора. Например, в электролитах на основе комплексных соединений неравнодоступность микропрофиля катодной поверхности будет проявляться в различной скорости диффузии комплексных ионов к катоду и диффузии от катода в объем раствора освобождающихся частиц лиганда. В результате этого на внутренней границе диффузионного слоя отношение концентраций металл/лиганд будет выше у микровыступов, чем у мпкроуглублений, что приведет к соответствующему перераспределению скорости осаждения. Известно, что при постоянном потенциале скорость осаждения тем выше, чем выше отношение металл/лиганд. Таким образом, эффект антивыравнивания будет суммарным результатом неравномерного микрораспределения скоростей диффузии двух видов частиц в противоположных направлениях. [c.16]

Для изобарической плоской струи конечной толщины, используя уравнения неразрывности и количества движения и имея в виду, что в потенциальном ядре (7o= onst, У1 = 0, Г. Н. Абрамович теоретически определил расположение границ зоны смешения в координатной системе, показанной на рис. 7-1, следующими соотношениями для внутренней границы [c.104]

Коллектор на входе в насос или вентилятор предназначен для плавного с малыми потерями увеличения скорости до Са. Важно, чтобы коллектор обеспечил по возможности равномерное поле скоростей перед лопастными аппаратами машины, ибо осевые машины весьма чувствительны даже к незначительному перекосу скоростей. На рис. 4.20, а показан коллектор с плавными обводами и малым коэффициентом потерь. Наружная граница обвода выполнена по лемнискате или в виде дуги окружности, радиус которой Гвх должен быть достаточно большим (гвх 0,2 /в). Внутренняя граница (обтекатель) имеет форму полусферы или полу-эллипсоида. Предпочтительнее вытянутый полуэллипсоид, большая ось которого 2/4 1,5 вт, поскольку он обеспечивает достаточно равномерное поле скоростей. [c.121]

Это выражение показывает, что в системе Н-катионит—раствор кислоты избыток потенциальной энергии катионов водорода на наружной границе ионной атмосферы Н-катионита по сравнению с ее значением на границе твердой фазы зависит от концентрации водородных ионов в пограничном электронейтральном растворе кислоты и убывает пропорционально логарифму этой концентрации.. Имея в виду, что в результате сжатия ионной атмосферы Н-катионита под действием сил осмотического давления со стороны пограничного электронейтрального раствора кислоты концентрация ионов водорода на наруяшой границе ионной атмосферы Н-катионита возрастает, можно представить себе, что по достижении некоторого значения pH в пограничном кислотном растворе наружная и внутренняя границы ионной атмосферы Н-катионита, постепенно сближаясь, сольются, наконец, у зерна Н-катионита па поверхности раздела твердой и жидкой фаз. [c.477]

Как обычно, границы О и 1 пространства состояний являются, как и в модели Ферхюльста, внутренними границами для диффузионного процесса Xt, так как a (0) = g (l) = 0. Кроме того, как нетрудно проверить, используя аналитическое, условие (5.89), что обе границы естественные (в смысле ГС) во всей области допустимых значений параметров Я и а. Стационарная плотность вероятности диффузионного процесса, задаваемого СДУ (6.58), имеет вид [c.176]

Так как при сборке кюветы толщпна прокладки несколько уменьшается, то для точного определения толщины слоя жидкости необходимо сравнить записанный в ней спектр со спектром, снятым в стандартной кювете с точно известной толщиной слоя. Другой метод состоит в записи спектра пустой кюветы относительно воздуха. В результате отражений ИК-луча на границе пластинка — воздух в спектре возникает интерференционная картина в виде четко чередующихся максимумов и минимумов. Условие максимума описывается уравнением / = тло/2, где с1 — толщина воздушного слоя в кювете пг — целое число Хо — длина волны, соответствующая данному максимуму. Для соседнего максимума с в том же зазоре между пластинками умещается иа одну полуволну больше, т. е. (га- -1)>ц/2 для п-го максимума при Кп = = (т + п) . п/2, где п — число максимумов, не считая начального. Приравнивая толщину слоя для Ло и Хп, получаем т = пХп1 — п), откуда й = тХо/2= (п/2)ло/.п/( -о—> п) = /2(vr — о). Таким образом, для определения с1 достаточно подсчитать число интерференционных максимумов между частотами vo и Vn Четкость интерферен-цнопной картины позволяет также судить о равномерности зазора между пластинками. Существуют также методы определения толщины кюветы с использованием внутренних стандартов. [c.206]

Принцип действия компенсатора сводится к следующему. Из призменного блока Аббе лучи разного цвета выходят под разными угл.ами, зависящими от соотношения показателей преломления исследуемой жидкости и измерительной нризмы п% и Ы ). Разность между углами выхода красных (С) и голубых (Р) лучей, называемая угловой дисперсией Др, будет для разных образцов различна.-Если на пути выходящего из измерительной призмы пучка цветных лучей установить призму Амичи таким образом, чтобы ее угловая дисперсия (к на рис. IX, 2) была равна по величине и противоположна по знаку угловой дисперсии Др, то суммарная дисперсия системы блок — компенсатор будет равна нулю. При этом пучок цветных лучей соберется в белый луч, направление которого совпадет с направлением желтого граничного луча В. Линия полного внутреннего отражения представится в этом случае в виде резкой границы между светлой и темной частями поля зрения, причем положение границы будет соответствовать предельному лучу О, хотя для освещения применялся белый свет. [c.173]

И наоборот, вид может иметь внутреннюю границу —зону, в которой благоприятные местообитания встречаются редко, но которая окружена весьма благоприятными районами. Примером может служить изолированная низина, окруженная пологими склонами возвышенности. Для D. pseudoobs ura такой внутренней границей служит перешеек Техуантепек на юге Мексики, где вид редок или отсутствует, хотя по обе стороны от перешейка его численность довольно значительна. Конечно, существует опасность, что это объяснение приведет нас к замкнутому кругу, так как экологические потребности большинства видов мало известны и данную границу можно считать экологической, если вид мономорфен в ее пределах, но можно считать ее и просто резкой границей, если у популяций наблюдается локальный полиморфизм. Для того чтобы избежать этого порочного круга, нужно исходить из средней величины популяции и ее изменчивости во времени, сравнивая эти показатели с таковыми для центральных популяций. [c.158]

В этой же работе автор рассматривает рекомендации, предложенные Комитетом советников по основным опасностям (АСМН) для проведения полевых исследований, а также в общих чертах описывает удовлетворяющую этим рекомендациям схему экспериментов. В работе [M Quaid,1982b], рассматривая модели парового облака, Маккуэйд обращает внимание на неопределенность в терминологии. Так, термин "ящик", на его взгляд, можно применять к физической форме облака, например, представляя его в виде цилиндра, в пределах границ которого концентрация паровоздушной смеси предполагается однородной. Но его легко спутать с понятием "черный ящик", которое довольно широко используется для обозначения систем, внутренняя структура которых неизвестна или не рассматривается, но для которых известна взаимосвязь между входом и выходом. Здесь можно провести аналогию с автомобилем, управляемым человеком, не знающим принципов работы двигателя, трансмиссии, рулевого управления или системы торможения. Более точный пример - бытовые компьютеры или калькуляторы, пользователи которых в своем подавляющем большинстве не знакомы с электронной технологией. [c.120]

Результаты расчетов представлены в виде кривых на рис. 4.1. Границы кинетической области, которая расположена выше кривых, приведены в координатах входная температура-начальная концентрация кислорода Как видно из рисунка, выжиг кокса в кинетической области может быть реализован не для любых условий. Например, при начальной закоксованности 3% (масс.) и температурах ни ке 500 °С (при = = 10% (масс.) и Тг< 510 °С) регенерация катализатора будет проходить в области внутренней диффузии даже в атмосфере чистого кислорода. Аналогичная ситуация возникает при низких концентрациях кислорода. Так, при q = 3% (масс.) и концентрации кислорода ниже 6,5% (об.) (при 10% масс, и X <9% об.) даже при температурах 750 °С кинетические условия выжига кокса реализовать невозможно. Этот результат согласуется с выводом Ч. Саттерфилда [75] скорость горения прямо пропорциональна концентрации кислорода в окислительном газе, но так как реакция лимитируется диффузией, то влияние температуры на скорость реакции незначительно . Иногда в литературе медленную скорость удаления кокса, например, для условий qt = 6% (масс.), х = 2% (об.) и 7 = 487 °С [153] объясняют протеканием процесса исключительно в кинетической области. Однако из того факта, что скорость выжига мала, вовсе не следует, что процесс лимитируется кинетикой. Как видно из рис. 4.1, единственно возможная область протекания процесса при таких условиях-внутридиффузионная или переходная. [c.77]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология