Смещение начала испарения

СМЕЩЕНИЕ НАЧАЛА ИСПАРЕНИЯ [c.349]

Зона испарения начинается в сечении, в котором температура воды достигает температуры кипения, т. е. где энтальпия воды достигает величины i. В линейном приближении для смещения начала испарения справедливо уравнение (9.49), которое можно записать в безразмерном виде [c.349]

Рассмотрим сначала передаточную функцию Gj a. ш is), характеризующую смещение начала эквивалентной зоны испарения. Как уже отмечалось, величину X можно рассматривать как относительное изменение расстояния между сечениями с энтальпией iao и ьо только при условии замены действительной кривой е 1 = f l) ломаной линией (фиг. 9.22). Это же предположение следует распространить и на вывод формул для соответствующих передаточных функций. Тогда для участка между сечениями с энтальпией ii и ia имеем [c.374]

Кроме статистических, высокочастотных флуктуаций, определяющих уровень шума, необходимо учитывать и дрейф нулевой линии — ее постепенное смещение, а также периодические помехи. Дрейф объясняется в основном испарением компонентов жидкой фазы, а периодические колебания нулевой линии могут быть обусловлены рядом причин, которые в любом случае необходимо устранить до начала анализа. [c.376]

Этот принцип, известный под названием принципа Ле Шателье, можно иллюстрировать простыми примерами. Пусть имеем систему вода —пар. Сообщим системе некоторое количество теплоты. Прямым результатом этого будет повышение температуры. Однако в системе усиливается процесс испарения, требующий затраты теплоты. Если бы этот процесс протекал без подвода теплоты извне, он привел бы к охлаждению системы. Система, таким образом, отвечает на внешнее воздействие процессом, который в какой-то мере нейтрализует это воздействие. Тот же результат получим при рассмотрении плавления льда или смещения химического равновесия. В последнем случае нагревание системы усиливает процессы, сопровождающиеся поглощением теплоты, т. е. повышает равновесную концентрацию эндотермических продуктов, а охлаждение, наоборот, благоприятствует повышению концентраций веществ, образующихся с выделением теплоты. Если бы это было иначе и внешнее воздействие вызвало бы в системе ответную реакцию, действующую в том же направлении, то в системе, очевидно, развился бы некоторый процесс. Это не согласуется с предположением о равновесном исходном состоянии. При нагревании смеси водорода и кислорода могут начаться реакции между ними, сопровождающиеся выделением теплоты, за счет которой скорость процесса увеличится. Смесь этих газов, вообще говоря, не находится в равновесии, и принцип в этом случае неприменим. [c.134]

Рассмотрим теперь подробнее относительные изменения длины зоны испарения X = ALmlLmo- Зона испарения начинается там, где энтальпия рабочего вещества достигает значения энтальпии кипящей жидкости i l. Начало зоны испарения имеет линейную координату X t) (фиг. 9.4), изменяющуюся во времени. При неизменном давлении Рт не меняется и значение энтальпии 1 = ю тогда смещение начала зоны испарения будет определяться только смещением участка с энтальпией k. Если x i) — координата сечения, в котором энтальпия рабочего вещества равна i, то при I l = I l о = onst, очевидно, справедливо выражение [c.338]

В процессе нагрева асфальто-смолистых веществ (К и Ш — 1ГС) термические эффекты (ДТА) проявляются в следующей последовательности в интервале 80 —150°возникает эндотермический эффект испарения влаги далее дифференциально-техническая кривая имеет подъем вследтвие экзотермической реакции взаимодействия органической массы с абсорбированным кислородом и начала структурирования пластической массы термическая деструкция начинается прн 187° (по ДТГ-кривой), при 377° достигает максимальной величины и заканчивается при 464° С. На кривой ДТА эндоэффект деструкции смолы смещен в сторону более высоких температур и экстремум наблюдается при 430° С. Последнее моншо пояснить протеканием параллельно-последовательных процессов уплотнения и деструкции. С повышением температуры более 430° тепловой баланс изменяется в сторону экзоэффекта вследствие развития реакций синтеза углеродистой структуры. В период деструктивных процессов масса образца уменьшается на б87о, а по достижении температуры 600° убыль массы образца составляет 78%, Дериватограммы среднетемпературного пека имеют аналогичный ход кривых ДТА, ДТГ и ТГ. Потеря массы образца пека при 600° С в два раза меньше и составляет 37,5%. Показатели качества термообработанных смол (связующего) приведены в таблице 1. По достижении заданной температуры образцы выдерживались в течение одного часа. [c.86]