Течение структурированных

На рис. 56 представлена кривая течения структурированной жидкообразной системы — реальной псевдопластической жидкости (кривая 2). Для сравнения приведена зависимость y = f(P) для ньютоновской жидкости (прямая ]). На кривой течения структурированной псевдопластической жидкости имеется три характерных участка. На участие ОА эти система ведет себя подобно ньютоновской жидкости с большей вязкостью т]макс = с1 сс). Тзкое поведенис системы объясняется теуг, что при малых скоростях течения структура, разрушаемая прило>1 енной нагрузкой, успевает восстанавливаться. Медленное течение с постоянной вязкостью без прогрессирующего разрушения структуры называется ползучестью. [c.186]

Учитывая значения энтропии, соответствующие выделенным участкам кривых, можно считать, что в первой области скоростей сдвига имеет место течение жидкости с практически неразрушенной структурой, когда разрушаемые связи успевают полностью восстанавливаться. Принципиально иная картина имеет место в области более высоких скоростей деформирования - разрушение поперечных связей не компенсируется в условиях больших силовых полей и жидкость течет с постоянной вязкостью предельно разрушенной структуры. Соответственно возрастает величина энтропии по сравнению с начальным участком течения. Промежуточная область скоростей сдвига, характеризуемая максимальными значениями энергетических параметров течения, отражает процесс тиксотропного разрушения пространственной сетки, вся кривая в целом - течение структурированной жидкости со структурой коагуляционного типа. [c.24]

Методы капиллярной вискозиметрии основаны на измерении объемной скорости течения структурированных коллоидных растворов через капиллярные трубки при различных градиентах давления. [c.262]

Применительно к течению структурированных неньютоновских жидкостей сквозь пористый слой теоретически найдено уравнение, которое является аналогом уравнения Дарси [46] [c.56]

Для характеристики течения структурированных жидкостей и пластичных тел следует использовать не пластическую, а эффективную вязкость т], которая уменьшается с ростом действующего напряжения сдвига в системе. При малых напряжениях сдвига эффективная вязкость имеет наибольшее значение, равное г 0 вязкости жидкости с практически неразрушенной структурой. При больших напряжениях сдвига эффективная вязкость уменьшается до предельного значения т)мин — вязкости, отвечающей полному разрушению структуры (при условии сохранения ламинарности потока). [c.330]

В данном пособии рассмотрены общие представления о структурномеханических свойствах твердых тел, реологии дисперсных систем, моделях и уравнениях течения структурированных жидкостей, структуре и механических свойствах кристаллов, теории регулирования свойств различного рода минеральных дисперсий. [c.5]

Экспериментальные данные зависимости эффективной вязкости от напряжения однородного сдвига в процессе стационарного, устойчивого, ламинарного течения структурированных жидкостей можно разбить на две группы по положению точки перегиба С (рис. 46). Для многих структурированных жидкостей точка С весьма близка к точке В. В этом случае для описания кривой г) (Р) используются одночленные формулы, в частности, теория Френкеля — Эйринга, в которой для функции Г) (Р) предлагается следующая формула [c.161]

МОДЕЛЬ ТЕЧЕНИЯ СТРУКТУРИРОВАННЫХ ЖИДКОСТЕЙ [c.138]

В свете молекулярно-кинетических представлений процесс течения структурированных жидкостей, в отличие от ньютоновских, состоит из нескольких элементарных актов. [c.138]

Это первая ступень, которую из-за несовершенства измерительных приборов редко удается заметить. С повышением напряжения перестраиваются структурированные оболочки. Здесь, естественно, для начала течения структурированных оболочек уже [c.141]

Анализируя экспериментальные данные по течению структурированных жидкостей, можно отметить, что -образный участок кривых течения (см. рис. 59) объясняется тиксотропным восстановлением структуры в процессе течения. [c.151]

Если Рак =0 Pi = О, то v = ц = 1, т]ш переходит в tio, Ло в т) (, а полученные уравнения описывают течение структурированной жидкости (рис. 62, а). [c.167]

В заключение необходимо отметить, что в литературе предлагается формула для расчета кривой течения структурированной системы, которую можно записать как [c.169]

Рис. 66. Зависимость скорости относительного сдвига (градиент скорости) от напряжения сдвига стационарного течения структурированных систем.

ЭЛЕМЕНТЫ МИКРОРЕОЛОГИИ И ТЕОРИИ ТЕЧЕНИЯ СТРУКТУРИРОВАННЫХ ДИСПЕРСНЫХ СИСТЕМ [c.68]

Для структурированных жидкостей эта пропорциональность нарушается, они не подчиняются уравнению Ньютона и поэтому их называют аномальными жидкостями. Если считать, что течение структурированной жидкости начнется только после полного разрушения структуры, то напряжение сдвига Р, необходимое для течения, должно быть больше, чем напряжение сдвига 0 (предела текучести), необходимое для разрушения структуры. Для характеристики течения структурированных жидкостей может быть применено уравнение Шведова — Бингама Р—в = г ёи/с1х, (Х,3) [c.212]

Термодинамические параметры активации вязкого течения структурированных растворив комплексов [В(0К)4]Ь1 в гептане (С = 0,02 моль/л) [c.84]

Рис. У.З. Кривая [течения структурированной жидкости, подчиняющейся уравнению Бин-гама.З

В случае капиллярных приборов определится из минимального давления Р , при достижении которого только начинается течение структурированной системы с заметной скоростью. Величину необходимо измерять всегда, когда она отлична от нуля. Она является важнейшей характеристикой структурированных систем. [c.227]

Н е р и и н а Н. С., Нерпин С. В. Течение структурированных тиксотроп-пых жидкостей через пористые среды. — В кн. Агрофизические основы мелиорации. Вып. 31. Л., 1973, с. 43—52. [c.163]

Характер течения суспензий при разных концентрациях дисперсной фазы иллюстрирует рис. VII. 12. Кривые течения представлены для водной суспензии краски — охры (природный глинистый пигмент желтого цвета, обусловленного содержанием оксидов и гидроксидов железа). Обращают на себя внимание кривые для суспензий с содержанием охры 9,1 и 17,7% (об.), разграничивающие качественно различные состояния системы. При концентрациях меньше 9,1% водные суспензии охры проявляют ньютоновское течение, которое может реализоваться только при практическом отсутствии структуры. При концентрации от 9,1 до 17,7% характер течения системы соответствует течению структурированных жидкообразных тел. Такое течение обычно отвечает концентрациям дисперсной фазы, меньшим критической, при которой характерна свободная упаковка частиц [для данной системы эта концентрация равна 17,7% (об.)]. В указанных пределах (от 9,1 до 17,7%) структура дискретна система содержит отдельные структурные элементы (агрегаты), не связанные между собой. [c.431]

Течение структурированных, как и обычных ньютоновских жидкостей, наступает под действием любой малой силы. Однако если ньютоновские жидкости текут при ламинарном потоке со скоростью, пропорциональной давлению (прямая 1), то для структурированных жидкостей пропорциональность наступает лишь после полного разрушения их структуры (прямолинейный участок D на кривой 2). [c.12]

Интегрируя уравнения (27) и (28), можно построить профиль распределения скоростей течения структурированных тел в трубах и капиллярах, а также в ротационных вискозиметрах, и по ним рассчитать истинные величины внутреннего трения. Описанный метод успешно. применен Г. В. Виноградовым с сотр. [120—122] для взаимного пересчета результатов измерений, выполненных на капиллярном и ротационном вискозиметрах, а также для обработки результатов исследования течения смазок в условиях сложно-напряженного состояния. [c.108]

Полные реологические кривые течения структурированных дисперсий с перепадом вязкостей от наибольшей вязкости практически неразрушенной структуры до наименьшей вязкости предельно разрушенной структуры на несколько десятичных порядков были получены в ряде исследований для различных видов дисперсий, образующих тиксотропные коагуляционные структуры. [c.56]

Для ньютоновской системы константа а=1, для неньютоновской (бингамовской) она отличается от единицы и тем больше, чем значительнее отклонение от простого вязкого течения. Таким образом, константа а может быть мерилом аномалии вязкости [9, 11]. Аномальность состоит в том, что течение структурированного тела начинается лишь тогда, когда напряжение ч двига превысит некоторое критическое значение, необходимое для разрушения структуры. После этого вязкость системы при-лимает постоянное значение сразу же или постепенно, как показано на рис. 4. [c.16]

Приведенные выше р< о.логические пара.метры использ чот д.щ[ характеристики структурно-механических свойств нефти. Дтя описания особенностей течения структурированной нефти через пористую среду пользуются специальными фильфадионными характеристиками (парамегфами), определяемыми с помощью графика зависимости скорости фильтрации от градиента давления (рис.3.3). [c.35]

Реологическая теория деформации и течения структурированных дисперсных систем разрабатывалась Г. В. Виноградовым и его школой. Многие вопросы теории течения и реологических свойств пластичновязких структур рассмотрены также в работах М. П. Воларовича, [c.10]

Характеристикой течения структурированных систем являетс полная реологическая кривая (рис. 13). [c.69]

ПАРАМЕТРЫ АКТИВАЦИИ ВЯЗКОГО ТЕЧЕНИЯ СТРУКТУРИРОВАННЫХ РАСТВОРОВ ТЕТРААЛКИЛБОРАТОВ ЛИТИЯ [c.81]

ПАРАМЕТРЫ АКТИВАЦИИ ВЯЗКОГО ТЕЧЕНИЯ СТРУКТУРИРОВАННЫХ РАСТВОРОВ И ТЕТРААЛКИЛБОРАТОВ ЛИТИЯ/Дмитриева 3. Т., Тихонова Л. Д., Коробейкикова Н. В. // Структура растворов и дисперсий Свойства коллоидных систем и нефтяных растворов полимеров.— Новосибирск Наука. Сиб. отд-ние, 1989, [c.181]

Этого можно было бы избежать, если бы в отправной системе были заранее созданы структурные элементы волокна (скажем, коллагеноподобного типа). Однако здесь выявляется второе ограничение, связанное уже с самой фильерой. Течение структурированной жидкости через фильеру может привести к серьезным осложнениям из-за накопления высокоэластических деформаций как показано в работах Г. В. Виноградова с сотрудниками [34], существует некоторое эластическое число Рейнольдса , переход через которое приводит к пульсации струи и соответственно к резким неоднородностям волокна. Чем сильнее структурирована система, тем при меньших скоростях экструзии наступает это критическое состояние. [c.66]

Основная картина вязкого течения структурированных систем в связи с процессами аггрегирования (структурной коагуляции) рассмотрена подробно в работах А. И. Рабинерсона и его сотрудников (см. выступления Г. И. Фукса). Я же хотел подчеркнуть значение предельного напряжения сдвига, которое [c.226]

Кривые течения структурированных жидкообразных систем могут быть представлены также в координатах вязкость — напряжение сдвига. На рис. 11.13 показаны типичные кривые течения для таких систем в координатах скорость течения (деформации)— напряжение и ньютоновская вязкость — наиряже- [c.432]

Интересна также проблема течения структурированных жидкостей, или, точнее, реологических упруговязких жидкостей, в капиллярах. Решение ее известно из работ Меската В данном случае мы ограничимся уравнением Гагена — Пуазейля, уточненным Оствальдом [c.246]

При]мер0м применения методов модельного анализа может служить описание с помощью сочетания простых реологических моделей течения твердообразных структурированных дисперсных систем при возрастающей скорости деформации. Течение структурированных дисперсных систем рассматривается как последовательное сочетание ряда областей равновесного состояния дисперсной системы в условиях сдвиговой деформации с возрастающей скоростью (или возрастающим напряжением сдвига). [c.65]

В соответствии с таким разделением течения структурированной дисперсной системы на ряд областей можно представить основную часть полной реологической кривой (включая бингамов-скую область) в виде достаточно сложной реологической модели рис. И), элементы которой включаются в работу по мере роста [c.66]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология