Система ньютоновская

Из рисунка видно, что пленки из нитрата целлюлозы характеризуются неоднородной глобулярной структурой. Глобулярная морфология укрупненных частиц сохраняется в присутствии касторового масла. В присутствии полиуретановых олигомеров характер структурообразования существенно изменяется. При введении олигомеров с малой степенью разветвленности образуется неоднородная, дефектная сетчатая структура из анизодиаметричных структурных элементов. Густота пространственной сетки и однородность ее возрастают с увеличением степени разветвленности полиуретанового олигомера. Наиболее упорядоченная сетчатая структура в покрытиях из растворов нитрата целлюлозы образуется в присутствии сильно разветвленного полиуретанового олигомера, что согласуется с реологическими свойствами растворов нитрата целлюлозы. Растворы исходного нитрата целлюлозы и полиуретановых олигомеров представляют собой слабо структурированные системы или системы ньютоновского типа. Модифицирование растворов нитрата целлюлозы касторовым маслом или полиуретановыми олигомерами с небольшой степенью разветвленности существенно не изменяет характера реологических кривых. Возникновение упорядоченной структуры тиксотропного типа в растворах нитрата целлюлозы обнаруживается в присутствии сильноразветвленного полиуретанового олигомера. При сравнении спектрограмм исходного нитрата целлюлозы, полиуретанового олигомера и модифицированного нитрата целлюлозы установлено образование водородных связей между гидроксильными группами обоих компонентов и наиболее [c.149]

Чтобы проанализировать процесс, нужно постараться вычислить скорость, с которой газ может передавать количество движения. Положим, что поверхность шероховатая и поток ньютоновский (постоянный градиент скорости). Действующая вязкая сила будет одинаковой во всем объеме системы и будет равна скорости, с которой количество движения переносится через единицу поверхности. Рассмотрим произвольную плоскость, параллельную двум данным плоскостям (рис. 111.2). [c.157]

Есть другой очень эффективный метод статистического рассмотрения взаимодействующих систем, который вытекает непосредственно из уравнений Ньютона. Для любой системы частиц можно написать уравнения ньютоновского движения [c.180]

В области низких температур, как показали многочисленные исследования, смазочные масла приобретают структуру и некоторые другие особенности, в частности характеризуются пределом текучести, пластичностью, тиксотропностью или аномалией вязкости, свойственными дисперсным системам. Результаты определения вязкости таких масел зависят от того, проводится ли предварительно механическое перемешивание, а также от скорости истечения или от обоих факторов одновременно. Масла, обладающие структурой, не подчиняются закону течения ньютоновских жидкостей, согласно [c.54]

Казалось бы, мало вероятно, что реологические свойства обеих фаз могут быть точно описаны такими простыми зависимостями, как (111,13) и (111,14). Однако это подтверждается некоторыми экспериментальными данными в вискозиметре Куэтта псевдоожиженные системы ведут себя как ньютоновские жидко-сти " , за исключением области очень низких скоростей сдвига. В связи с этим, из-за отсутствия более детальной информации, будем пользоваться уравнениями (111,13) и (111,14). [c.81]

Воздействие колебаний на упруго-вязко пластичные материалы приводит к резкому уменьшению предельного напряжения сдвига или его полному устранению. Система переходит в состояние с эффективной вязкостью, зависящей от интенсивности колебаний. Бингамовские пластики при этом превращаются в ньютоновскую жидкость. [c.140]

Для реализации полученной математической модели процесса набухания и проверки ее адекватности необходимо 1) определить активность растворителя в материале сополимера 2) исследовать зависимости макроскопической (ньютоновской) вязкости системы сополимер — растворитель от степени ее разбавления 3) определить кинетические закономерности процесса набухания (скорости движения оптической и фазовой границ). [c.315]

Наибольшая ньютоновская вязкость высококонцентрированных растворов сополимера. Для определения проницаемости материала сополимера, являющейся нелинейной характеристикой М-элемента диаграммы связи (см. рис. 4.5), необходимо исследование зависимости ньютоновской вязкости системы от концентрации растворителя в ней. Изучению ньютоновской вязкости высококонцентрированных систем посвящен ряд работ [55—58]. Непосредственное изучение структуры таких систем методами электронной микроскопии встречает большие затруднения. Вместе с тем [c.318]

В случае ограниченного набухания сополимеров, верхний равновесный предел разбавления которых зависит от количества сшивающего агента (О 0,7 + 0,85), ни теоретических предпосылок, ни экспериментальных данных в литературе не имеется. В этой связи возникает необходимость исследования характера зависимости ньютоновской вязкости рассматриваемой системы от степени ее разбавления. [c.319]

Результаты эксперимента (рис. 4.10) позволяют оценить характер зависимости ньютоновской вязкости от степени разбавления высококонцентрированной системы при различных количествах сшивающего агента (% ДВБ) в изотермических условиях. [c.321]

Это обусловливает обратную пропорциональность между изменениями коэффициента диффузии О и ньютоновской вязкости в системе (ср. рис. 1.10 и 4.16). Очевидно при других температурах будет наблюдаться та же тенденция. Определенный таким образом коэффициент диффузии характеризует лишь подвижность молекул растворителя относительно материала сополимера. Однако последний не является неподвижным, а в процессе диффузии, как было отмечено ранее, изменяет свою структуру вследствие гибкости макроцепей. Большая гибкость макроцепей сополимера приводит к нарушению ближнего порядка в областях, примыкающих непосредственно к гибкому участку, и проявляется в положении эффективной локальной вязкости в окрестностях участка цепи. Это локальное снижение вязкости обусловливает проникновение растворителя в сополимер еще и за счет подвижности макроцепей (см. связи г, 4 — 1, 7 (г = 1, 2,. . . , Л ) на рис. 4.5). [c.327]

Монотонный рост коэффициента диффузии объясняется характером изменения мономерного коэффициента трения при уменьшении ньютоновской вязкости в системе. Однако кривая изменения коэффициента диффузии по пространству гранулы сополимера (см. рис. 4.17) имеет изломы в области оптической границы ввиду интенсивного увеличения гибкости макроцепей (ср. положение максимума скорости деформации гранулы сополимера на рис. 4.15). [c.328]

Остановимся теперь на выборе начального приближения для матрицы В при решении системы (II, 197). При выполнении условий (II, 196), (II, 199) и при условии, что кривизна функции / невелика, можно предположить, что матрица В, полученная на предыдущем шаге, будет хорошим приближением к Ji+i, поэтому в качестве Oq при решении системы (II, 197) может оказаться целесообразным взять матрицу . По сравнению с разностной аппроксимацией матрицы Якоби в начальной точке этот прием избавляет нас от дополнительных п расчетов левых частей системы (II, 197) в начальной точке. Хорошее начальное приближение может позволить отказаться от требования, чтобы на каждом направлении при решении системы (II, 197) происходило уменьшение нормы левых частей системы (II, 197), т. е. отказаться от выбора а в выражении (II, 14) из условия (II, 18) или (II, 19), что было вызвано желанием обеспечить стабильность поиска даже при плохом начальном приближении. В данном случае а будет полагаться равным единице как и в ньютоновском методе. [c.73]

После определения матрицы Я ( j) направление поиска pi [по аналогии с ньютоновским шагом, см. выражения (II, 12), (II, 13)] находится либо с помощью уравнения (I, 41 ), либо решением системы линейных уравнений [c.87]

Имеет место в жидких системах, где скорость сдвига прямо пропорциональна усилию сдвига. Ньютоновское течение может иметь место в маслах, не содержащих полимерных загущающих присадок. Когда между скоростью сдвига и усилием сдвига нет прямой пропорциональности, то течение называется неньютоновским. Это имеет место в маслах, содержащих загущающие присадки. [c.9]

В точке В система переходит из состояния неньютоновской (аномальной) жидкости в состояние высокомолекулярных растворов (ньютоновской жидкости) с критическим напряжением сдви- [c.37]

При /1=1 — это ньютоновская жидкость чем меньше п, тем система больше отклоняется от состояния ньютоновской жидкости. [c.38]

Влияние содержания асфальтенов в крекинг-остатке сернистой нефти на его вязкость изучалось путем добавления в систему концентрата асфальтенов (асфальтита). Результаты экспериментов приведены в полулогарифмических координатах (рис. 38). Из рисунка видно, что при низких концентрациях (до 10% асфальтита) 1д Г) в зависимости от температуры имеет два участка. При низких температурах (<60 °С) остатки в этих условиях находятся в структурированном состоянии, при более высокой температуре они переходят в состояние ньютоновской жидкости. Однако в интервале концентраций добавляемого асфальтита 10—35% система имеет предел, выше которого она даже при высоких температурах не может переходить в состояние ньютоновской жидкости из-за низкой растворяющей силы среды. [c.141]

С повышением растворяющей силы среды можно значительно-увеличить количество добавляемого в систему асфальтита — при этом система сохраняет свою лиофильность. Если асфальтит добавлять в дистиллятный крекинг-остаток, то, как показывают эксперименты, система сохраняет способность переходить в состояние ньютоновской жидкости при более значительных количествах добавки. [c.141]

Из теории Эйнштейна следует, что разбавленные и устойчивые дисперсные системы являются ньютоновскими жидкостями, что их вязкость линейно связана с объемной долей дисперсной фазы и не зависит от дисперсности. [c.370]

В зависимости от состава (хим. природы ПАВ, валентного типа и концентрации электролитов) толщины Т.п., отвечающие ее метастабильно-равновесному состоянию, могут отличаться соотв. различаются и время жизни Т.п. в этом состоянии, и цвет Т. п. в отраженном свете. Обычно выделяют сравнительно малоустойчивые серые (иногда цветные) Т. п. с ТОЛ1ЦИНОЙ в неск. десятков нм, более тонкие (примерно 7- 5 нм) пленки черного пвета (черные пленки) и т. наз. ньютоновские черные пленки (толщина 3-5 нм), к-рые иногда наз. вторичными черными пленками. Так, стабилизированные ПАВ водные Т. п. пен и прямых эмульсий бывают цветными или серыми при концентрации Na l в дисперсионной среде до 10 М. обычными черными при концентрации менее 0,3 М и ньютоновскими черными при более высоких концентрациях электролита. Св-ва обычных черных водных пленок хорошо описываются теорией ДЛФО (см. Дисперсные системы), ньютоновские черные пленки представляют собой бислои ПАВ, иногда с малой по толщине прослойкой дисперсионной среды между монослоями. [c.608]

На рис. 3.9 приведены данные об изменении реологических свойств олигоэфирмалеииатфталатов на различных этапах отверждения. Видно, что исходные олигомеры представляют собой системы ньютоновского типа. Через определенный период формирования наблюдается не только нарастание вязкости, но и изменение характера реологических кривых, связанное с переходом системы в [c.136]

При создании дублированных материалов с полимерным покрытием регулирование свойств покрытий в нужном направлении может быть осуществлено при использовании смесевых композиций. Широкое применение для получения покрытий и клеевых слоев в производстве дублированных материалов находят поливинилхлорид, а также смеси полихлоропреновых каучуков с различным содержанием хлора. Совмещение ПВХ с по-лихлоропреновыми каучуками в растворе не дает возможности получать покрытия с однородной структурой. В качестве растворителей применяли этилацетат и бензин, а также их смеси. При изучении реологических свойств было установлено, что растворы исходных компонентов представляют собой системы ньютоновского типа, а смесевая композиция является слабо структурированной системой. Несмотря на то что исходные растворы смесевой композиции представляют собой прозрачные системы, в процессе удаления растворителя вследствие неодинаковой растворимости отдельных компонентов наблюдается агрегация структурных элементов. На рис. 3.29 представлены данные о структуре покрытий из смеси с соотношением компонентов 1 1. Видно, что структура покрытий состоит из набора структурных элементов с совершенно разной морфологией, характерной для ПВХ и хлоропренового каучука. Неоднородная структура наблюдается как при формировании покрытий при 20, так и при 80 °С. После прогрева размер структурных элементов, характерных для ПВХ, существенно уменьшается, но сохраняются. " ра-ница раздела между структурными элементами разных компонентов и неравномерное распределение их в пленке. Формирование неоднородной структуры в пленках из смесевых компози- [c.126]

Для выяснения причины этого явления исследовали влияние природы растворителя на структурообразование в пленкообразующих композициях (рис. 4.3). Из рисунка видно, что кривые зависимости вязкости от напряжения сдвига состоят из участков аномальной вязкости, снижающейся с увеличением напряжения сдвига, и ньютоновской вязкости, не зависящей от напряжения сдвига. В случае применения ДМФА при наименьшем содержании ПА (25%) эффект аномалии вязкости увеличивается, а при 50%-ном содержании ПА он проявляется в очень резком снижении вязкости в узком диапазоне высорих напряжений сдвига. Дисперсии в смеси спирта с водой сразу после приготовления являются низковязкими системами ньютоновского типа, которые во времени трансформируются в аномальновязкие. Так же как и в случае ДМФА, величина эффекта аномалии определяется содержанием ПА, однако в общем случае вязкость дисперсии в смеси спирта с водой значительно ниже, чем в ДМФА. При сравнении полученных реологических кривых обращает на себя внимание тот факт, что с увеличением содержания ПА в БС наблюдается изменение не только абсолютных значений вязкости, но и характера реологических кривых, это позволяет сделать предположение о различном механизме структурообразования в дисперсиях. В связи с этим были исследованы реологические свойства гомополимеров в соответствующих средах с учетом того, что ПУ в водно-спиртовой среде не растворяется и не набухает, а в ДМФА образует прозрачные устойчивые растворы. Полиамид в заказанных средах образует молочно-белые дисперсии. Из рис. 4.4 отчетливо видно наличие трех типов зависимости вязкости от напряжения сдвига. Первый тип, наблюдающийся для растворов ПУ в ДМФА, характеризуется слабо выраженным эффектом аномалии вязкости, но высокими абсолютными значениями ньютоновской и эффективной вязкости. Второй тип кривых обнаруживается для дисперсий ПА в ДМФА и отличается ярко выраженным эффектом аномалии вязкости, проявляющимся в резком снижении вязкости до значений, соизмеримых с вязкостью дисперсионной среды, при [c.143]

Для понижения внутренних напряжений проводили предварительное структурирование композиций путем придания им тпк-сотропных свойств с помощью модифицирующих добавок. В качестве структурирующей добавки применялись 16%-ные растворы бутадиенового каучука в бензине и в смешанном растворителе — бензин и этилацетат в соотношении 1 1. На рис. 4.13 представлена зависимость вязкости от напряжения сдвига для исходной композиции и композиции, модифицированной раствором бутадиенового каучука. Из рисунка видно, что исходная композиция является системой ньютоновского типа. На кривой вязкости растворов бутадиенового каучука в бензине наблюдается довольно большой участок максимальной постоянной вязкости участок минимальной вязкости не проявляется. Для бутадиенового каучука в смеси растворителей обнаруживается участок максимальной и минимальной постоянной вязкости с резким переходом между ними, что обусловлено различным конформацион-ным состоянием макромолекул в указанных растворителях. Бензин является хорошим растворителем для бутадиенового кау- [c.155]

Специфика формирования полимерных покрытий связана с возникновением неоднородной дефектной структуры по толщине пленки вследствие неодинаковых скорости и условий отверждения различных слоев [51]. Одним из способов резкого понижения внутренних напряжений в полимерных покрытиях является использование пленкообразующих с регулярным строением молекул. Причина этого явления в таких системах связана с особенностями структурообразования, обусловленными формированием в жидкой фазе однородной упорядоченной структуры из )азвернутых макромолекул п фиксированием ее в покрытиях 180]. Эта особенность структурообразования наглядно проявляется при формировании покрытий из олигоэфиракрилатов различного строения. На основании реологических, физико-механических, теплофизических и структурных данных было установлено, что при получении покрытий из олигомеров на первой стадии их формирования образуются локальные связи между небольшим числом молекул с одновременным формированием надмолекулярных структур, а на второй стадии между этими структурами возникают связи и образуется пространственная сетка. На последней стадии вследствие торможения релаксационных процессов наблюдается резкое нарастание внутренних напряжений. Из данных об изменении реологических свойств олигоэфирмалеинатов на различных этапах их отверждения следует, что исходные олигомеры представляют собой системы ньютоновского типа. Через определенный период времени наблюдается не только нарастание вязкости, но и изменение характера реологических кривых, связанное с переходом системы в структурированное состояние за счет возникновения связей между структурными элементами. На рис. 5.1 приведены данные о кинетике расходования двойных связей, нарастании внутренних напряжений, прочности при растяжении, модуля упругости и вязкости при формировании покрытий из этих, же систем. Из рисунка видно, что, несмотря на участие в процессе полимеризации на начальной стадии формирования значительного числа функциональных групп, покрытия характеризуются низкими внутренними напряжениями и физико-механическими характеристиками. Резкое нарастание последних наблюдается [c.182]

Данные об изменении физико-механических характеристик при формировании покрытий коррелируют с закономерностями изменения реологических свойств растворов ненасыщенных олигоэфиров на различных этапах отверждения. При изучении зависимости вязкости от напряжения сдвига для полиэфирных лаков различного химического состава было установлено, что исходные композиции представляют собой системы ньютоновского типа. В процессе полимеризации наблюдается не только нарастание их вязкости, но и изменение характера реологических кривых. свидезельс1вующее о переходе системы в структурированное состояние. В начальный период поли.меризации на кинетических кривых вязкости наблюдается индукционный период. Характер кинетических кривых реологических параметров полиэфирных композиций коррелирует с изменением физико-механических свойств при формировании покрытий. [c.130]

С точки зрения классической механики, обсуждавшейся в разд. У1.1, любая система, состоящая из N частиц, однозначно определяется в том случае, если известно 6Л независимых величпн, а также известны характеристики системы (масса, силовые поля и т. п.). Эти 6Л величин можно рассматривать как 6уУ постоянных интегрирования, подразумеваемых в дифференциальных уравнениях ньютоновского движения. [c.174]

Уравнение Бингама относится к идеальному случаю, при кото--ром дисперсная система после преодоления сопротивления сдвига, т. е. после разрушения структуры, сразу же начинает вести себя как ньютоновская жидкость, и при этом вязкость ее становится независимой от движущего усилия. В действительности лишь очень немногие дисперсные системы приближаются к этому идеальному случаю. В большинстве же реальных дисперсных систем практически независимость вязкости от ириложенного к жидкости усилия наступает лишь при применении больших усилий, а нри меньших усилиях наблюдается только аномалия вязкости. Для некоторых других дисперсных систем, например для систем с высокой истинной вязкостью жидкой среды и при относительно небольшой концентрации дисперсной фазы, можно наблюдать только аномалию вязкости, но нри отсутствии нредель--ного напряжения сдвига (т. е. ири 6 = 0). Иными словами, эти дисперсные системы, характеризующиеся аномалией вязкости,, способны проявлять подвижность при самых малых усилиях. [c.9]

Изложены теоретические основы расчета колонных аппаратов. Рассмотрены стационарные и нестационарные режимы обтекания жидких, твердых и газообразных частиц потоком ньютоновской и неньютоновской жидкости, массо- и теплообмен в зтих системах с учетом химических реакций и поверхностных явлений на границе раздела фаз. Результаты теретических исследований сопоставлены с зкспериментальными данными и использованы для расчета конкретных промышленных аппаратов. [c.2]

Для 5<К <25 Накано и Тьен [50] с помощью метода Галеркина получили приближенное решение задачи о движении капли ньютоновской жидкости в неньютоновской среде, описываемом уравнением (1.105). Расчеты проводились при значениях 0,6<и< 1 и 0,0КЛГ<2. Численные значения коэффициента сопротивления приведены в табл. 1.5. При увеличении Ке, как следует из табличных данных, коэффициент сопротивления для псевдопластическ рс жидкостей падает быстрее, чем для ньютоновских. Так, если при Ке<1 коэффициент сопротивления при движении в псевдо пластической среде для любых значений п и X выше, чем в ньютоновской, то уже при Ке = 25 для и = 0,6 и 2 наблюдается обратный эффект. Расчеты Накано и Тьена основаны на использовании системы аппроксимирующих функций, близких по виду к функции потенциального течения. Этим обусловлено отсутствие предельного перехода в решении при Ке 0. [c.34]

Для ньютоновской системы константа а=1, для неньютоновской (бингамовской) она отличается от единицы и тем больше, чем значительнее отклонение от простого вязкого течения. Таким образом, константа а может быть мерилом аномалии вязкости [9, 11]. Аномальность состоит в том, что течение структурированного тела начинается лишь тогда, когда напряжение ч двига превысит некоторое критическое значение, необходимое для разрушения структуры. После этого вязкость системы при-лимает постоянное значение сразу же или постепенно, как показано на рис. 4. [c.16]

В настоящее время предложены лишь теоретические уравнения влияния концентрации раствора на ньютоновскую вязкость высококонцентрированпых систем в изотермических условиях. Все они основаны на представлении о свободном объеме системы и увеличении его, вызванном введением растворителя. [c.319]

Методы решения систем нелинейных уравнений можно р азбить на три группы. К первой относятся метод простой итерации и его модификации, а также методы, ускоряющие сходимость простой итерации (методы DEM [22], GDEM [23]) ко второй — метод Вольфа и его модификации [3, с. 35 1, с. 84] к третьей — квази-ньютоновские методы. Здесь мы рассмотрим только метод Ньютона и квазиньютоновские методы решения систем нелинейных уравнений, идейно очень близкие к методу Ньютона и квазиньютоновским методам оптимизации. В дальнейшем будем говорить, что метод обладает р-шаговым свойством линейного окончания, если он обеспечивает решение системы линейных уравнений при числе шагов, не превышающем р. [c.29]

Система (II, 6) должна быть близка к линейной это условие будет выполняться, если начальное приближение находится достаточно близко от решения системы (И, 6). Действительно, при этих условиях шаг в соответствии с (II, 14), (II, 23) будет почти ньютоновским, примененным к системе, близкой к линейной, а, как мы видим, метод Ньютона дает решение системы линейных уравнений за один шаг. При невыполнении этих условий трудно ожидать хорошей сходимости метода. А поскольку при плохом начальном приближении второе условие часто не вьшолняется, то и метод в этих случаях сходится не очень быстро. И, действительно, типичная картина зависимости нормы правых частей системы от номера итерации проиллюстрирована на рис. 9. Вначале достаточно долго наблюдается очень медленная сходимость, и только в конце итерационного процесса норма начинает очень быстро уменьшаться, т. е. сверхлинейная сходимость появляется только в конце итерационного процесса, когда выполняются оба условия, матрица Я становится близкой обратной матрице Якоби, а система (II, 6) вследствие близости итерационной точки к точке решения становится близкой к линейной. [c.71]

Многие нефтп, а также некоторые масла при охлаждении до определенной температуры образуют К(зллоидные системы в результате кристаллизации или коагуляции части входящих в них компонентов. В этом случае течение жидкости перестает быть пропорциональным приложенной нагрузке (не подчиняется закону Ньютона) из-за образовавшейся внутри жидкости структуры коагулированных (кристаллизованных) частиц какого-то компонента (асфальтенов, парафинов, церезинов и др.). Вяэмость таких систем носит название структурной. Для разрушения структуры требуется определенное усилие, которое называется пределом упругости. После разрушения структуры жидкость приобретает ньютоновские свойства, и ее течение становится вновь пропорциональным приложенному усилию. [c.51]

Подвижность при низких температурах. Потеря нодвижности масел ири низких температурах происходит по двум причинам из-за резкого повышения вязкости масла и вследствие появления в масле структур, состоящих из кристаллов твердых углеводородов. В первом случае масло сохраняет все свойства ньютоновской жидкости, хотя и становится практически неподвижным. Во втором случае оно приобретает свойства, присущие дисперсным (неньютоновским) системам вязкость масла начинает зависеть от скорости сдвига и от времени ирнло кения нагрузки. [c.350]

СОСТОИТ ИЗ большого числа структурных групп, находящихся на различном уровне сольватирующей и десольватирующей энергии. В первом приближении можно использовать упрощенное представление о составе битума, чтобы развить суждение о строении битума с точки зрения его коллоидной природы, которая определяется растворимостью составляющих компонентов. Исходя из этого упрощенного представления были развиты теоретические положения о строении битума [29]. Так, например, высказывалось предположение, что битумы представляют собой растворы асфальтенов в углеводородах отношение вязкости асфальтенов к вязкости растворителя рассматривалось как функция концентрации асфальтенов и температуры. При 120° С и выше асфальтены, ао-видимому, находятся в молекулярно-диспергированном состоянии, но при более низких температурах они образуют ассоциированные агрегаты. Физико-химические свойства битума зависят от концентрации асфальтенов и типа углеводородов-растворителей. Системы с богатым содержанием асфальтенов не обладают ньютоновскими свойствами, в то время как нефтп считаются ньютоновскими жидкостями. [c.197]

Он показал, что при значительной вязкости системы нефтяные остатки приобретают свойства ньютоновской жидкости в лио-фильной среде прн более высоких температурах (180—200 °С), чем нефти. В случае лиофобной среды система расслаивается иа фазы. При добавлеиин в систему сольвентов (легких бензинов) создаются условия для расслоения нефтяных остатков при относительно низких температурах (40—150 °С) в результате достигаются оптимальные условия для коагуляции (деасфальтизации) [189]. [c.46]

На примере исследования деформационно-прочностных свойств мангышлакской нефти было показано, что в зависимости от градиента скорости нефть ведет себя как псевдопластичное, идеаль-но-пластичное тело или как тело Шведова — Бингама [66]. Эффективная вязкость парафиннстых нефтей складывается из структурной вязкости, зависящей от наличия в системе надмолекулярных структур, температуры, градиента скорости сдвига и вязкости ньютоновской" жидкости, в которую переходит неньютоновская жидкость после разрушения структурированной системы [67]. Термообработка, введение специальных добавок оказывают большое влияние на реологические свойства парафиннстых нефтей [68—70]. [c.21]

Структурно-механическая прочность и агрегативная устойчивость нефтяных дисперсных систем. Одной из основных проблем коллоидной химии нефтей и их фракций является исследование, пространственных структур различного рода в нефтяных дисперсных системах и регулирование разнообразными приемами их механических свойств деформационных и прочностных. Необходимость решения данной проблемы способствовала становлению самостоятельной области коллоидной химии — физико-химической механики нефтяных дисперсных систем. Обобщение значительного эмпирического материала позволило в работе [112] предложить с точки зрения макрореологии (диаграмму изменения структурномеханической прочности с ростом температуры в многокомпонентных нефтяных дисперсных системах (рис. 5). Участок ВГ, имеющий различную ширину в зависимости от строения исследуемой нефтяной системы и вырождающийся в точку для битумов, характеризует ньютоновское поведение в полностью разрушенной структуре, вязкость которой не зависит от скорости сдвига. Точка В отвечает пределу текучести системы. С понижением температуры нефтяная система становится тгересыщенной по отношению к твердым углеводородам, выделение которых из однородного с реологической точки зрения расплава приводит к структурированию системы. На участке БВ взаимодействие формирующихся структурных элементов обуславливает вязкопластическое течение обратимо разрушаемой структуры и наличие предельного напряжения сдвига в точке Б. По мере снижения температуры на этом участке скорость формирования коагуляционных контактов мел ду надмоле- кулярными структурами превышает скорость их разрушения под действием механической нагрузки. В точке Б нефтяная система те- [c.38]

Разбавленные дпсперсные системы с ровноосны.ми частицами обычно представляют собой ньютоновские жидкости. К исев-доиластпческим жидкостям относятся суспензии, содержаише асимметричные частицы, и растворы полимеров, подобные производным целлюлозы. С возрастанием напряження сдвига частицы суспензии постепенно ориентируются своими большими осями вдоль направления потока. Хаотическое движение частиц меняется на упорядоченное, что ведет к уменьшению вязкости. Дилатантные жидкости в химической технологии встречаются редко, в то же время их свойства характерны, например, для некоторых керамических масс и др. Дилатантное поведение наблюдается у дисперсных систем с большим содержанием твердой фазы. При малых нагрузках дисперсионная среда при течении системы играет роль [c.367]

Содержание охры указано около кривых п объемных процентах от объема системы. Пунктиром показана экстраполяция ньютоновских и бингамовских участков кривых. [c.375]

На рис. VH. 11 представлены реологические кривые суспензий кварца в смеси тетрахлорэтана и тетрабромэтана ( 2H2 I4 + + С2Н2ВГ4), имеющих одинаковую концентрацию дисперсной фазы 12,5% (об.) и разные количества воды, добавленной для обеспечения коагуляции в системе. Коагулирующее действие воды обусловлено образованием водных слоев вокруг частиц кварца (так как кварц гидрофилен) и коалесценцией этих слоев вместе с частицами. Как видно из рис. VII. 11, устойчивая система (сухое масло) имеет практически ньютоновское течение. С ростом содержания воды и соответственно неустойчивости системы она приобретает пластические свойства с увеличивающимся пределом текучести — прочность структуры возрастает. [c.375]

Характер течения суспензий при разных концентрациях дисперсной фазы иллюстрирует рпс. VII. 12. Кривые течения представлены для водной краскн — охры (природный глинистый пигмент желтого цвета, обусловленного содержанием оксидов и гидроксидов железа). Обращают на себя внимание кривые для суспензий с содержанием охры 9,1 и 17,7% (об.), разграничивающие качественно различные состояния системы. При концентрациях меньше 9,17о водные суспензии охры проявляют ньютоновское течение, которое может наблюдаться только при практическом отсутствии структуры. Прн концентрации от 9,1 до 17,7% характер точения системы соответствует течению структурированных жид-кообразиых тел. Такое течение обычно отвечает концентрациям дисперсной фазы, меньшим критической, при которой наблюдается свободная упаковка частиц, т. е. существует постоянный контакт между частицами [для данной системы эта концентрация равна 17,7% (об.)]. В указанных пределах (от 9,1 до 17,7% ) наблюдается дискретность структуры в системе находятся отдельные структурные элементы (агрегаты), не связанные между собой. [c.376]

Кривые течения жидкообразных структурированных систем могут быть представлены также в координатах вязкость — напряжение сдвига. На рис. VII. 13 показаны р р типичные кривые течения для таких систем в координатах скорость течения (деформации)—напряжение и ньютоновская вязкость — напряжение. Из рисунка видно, что их свойства могут быть охарактеризованы тремя величинами вязкости двумя ньютоновскими Т1 акс (для неразрушенной структуры), т]н н (для предельно разрушенной структуры) и пластической вязкостью г] в промежуточной области, моделируемой уравнением Бингама. Наличие структуры и ее прочность, особенно в жидкообразных системах, можно оценивать не только пределом текучести, но и разностью т]макс — Лмии. Чем больше эта разность, тем прочнее структура материала. Значения вязкости Т1макс и Лмин могут различаться на несколько порядков. Например, для 10%-ной (масс.) суспензии бентонитовой глины в воде Т1м кс . [c.378]