Течение ньютоновское

Рисунок 22. Кривые течения ньютоновской (1) и неньютоновской (2) жидкостей.

Рис. 10.2. Профили скоростей при течении ньютоновской жидкости между параллельными пластинами

В области низких температур, как показали многочисленные исследования, смазочные масла приобретают структуру и некоторые другие особенности, в частности характеризуются пределом текучести, пластичностью, тиксотропностью или аномалией вязкости, свойственными дисперсным системам. Результаты определения вязкости таких масел зависят от того, проводится ли предварительно механическое перемешивание, а также от скорости истечения или от обоих факторов одновременно. Масла, обладающие структурой, не подчиняются закону течения ньютоновских жидкостей, согласно [c.54]

Течение ньютоновской жидкости между параллельными пластинами. Ньютоновская жидкость прокачивается насосом, состоящим из двух параллельных пластин, в установившемся режиме при изотермических условиях. Ширина пластин [c.362]

Коэффициенты формы аир определяются, используя математическую аналогию между ламинарным напорным течением ньютоновских жидкостей в призматических каналах и теорией кручения стержней одинаковых сечений по выражениям [c.114]

Представляется, что теплообмен при внутренних и внешних течениях ньютоновских жидкостей изучен достаточно хорошо. Большинство данных, однако, получено только для среднего коэффициента теплоотдачи и для стандартных конфигураций. Необходимо больше данных [c.93]

При ламинарном режиме течения ньютоновских жидкостей в трубе напряжение сдвига у стенки трубы Ар/(И/(1) связано с так называемой скоростью сдвига у стенки трубы 8ы/й следующим уравнением [13] [c.190]

ТЕЧЕНИЕ НЬЮТОНОВСКОЙ И НЕНЬЮТОНОВСКИХ ЖИДКОСТЕЙ [c.44]

Течение ньютоновских жидкостей характеризуется независимостью вязкости от напряжения сдвига т, скорости V = й е/Л [c.163]

Рассмотрите неизотермическое течение ньютоновской жидкости с постоянными р, Ср и /г и вязкостью, зависящей от температуры ц = ехр(Д /Л7 ). Течение осуществляется между двумя бесконечными параллельными плоскостями, одна из которых неподвижна, а другая смещается с постоянной скоростью V. Жидкость имеет [c.131]

Таблица П.]. Функция распределения деформаций при течении ньютоновских жидкостей через каналы простой формы

Таким образом, согласно уравнению ЛВУ при вискозиметрических течениях существуют только сдвиговые напряжения т з = Т21, которые асимптотически стремятся к значению —Поведение вязкоупругих сред при установившихся режимах течения ньютоновское, поскольку — Ти/ у = р. [c.151]

На рис. 7.18 приведена ФРД в сравнении с аналогичной функцией для течения ньютоновской жидкости в круглой трубе. Полученный результат показывает, что среднее значение деформации пропорционально отношению /Я, Следовательно, для хорошего смешения расстояние между пластинами должно быть небольшим, а длина Ь большой. Рис. 7.18 свидетельствует об очень большой ширине распределения деформации. Жидкость, составляющая около 75 % объемного расхода, подвергается деформации ниже среднего уровня. [c.209]

Пример 7.8. РВП для полностью развившегося ламинарного течения ньютоновской жидкости в трубе. [c.212]

Рис. 12.3. Характеристики червяка (3 и 4) и головки (/ и 2) для изотермического течения ньютоновских жидкостей

Выведите выражение ФРД f (у) для полностью развившегося изотермического ламинарного течения ньютоновской жидкости в трубе. [Ответ Р (у) = 1 — 2/(1 + [c.218]

Уравнение (10.2-7) является уравнением расхода при динамическом создании давления за счет сил вязкого трения при течении ньютоновский жидкости между параллельными пластинами, или уравнением для подбора или конструирования насоса. Оно выражает зависимость между д ц АР через величины Уц (рабочая переменная), Н и 1 (конструктивные параметры) и (переменная, учитывающая свойства материала). [c.308]

Ранее был рассмотрен принцип создания давления при течении ньютоновской жидкости между параллельными пластинами. Однако в большинстве своем расплавы полимеров являются неньютоновскими жидкостями. Поэтому рассмотрим влияние неньютоновского поведения расплава на создание давления при этом виде течения. Поскольку наиболее важным в данном случае неньютоновским свойством является зависимость скорости сдвига от напряжения сдвига, используем модель жидкости, описываемую степенным законом [1, 2]. Для рассматриваемого течения уравнение степенной жидкости будет иметь вид [c.311]

Как показано на рис. 10.26, а, (Ю О при р < —к и уг/.х- (I) < < О при р > —к, где —к определяет неизвестное пока место, в котором профиль давлений достигает максимальной величины (dP/dx = = 0). Кроме того, из-за симметрии получаем удобное граничное условие Ху = У ух = при г/ = О ( = 0). Делая такие же упрощающие допущения, как и при анализе течения ньютоновских жидкостей, можно получить следующие выражения для профиля скоростей и величины расхода [c.338]

Рис. 56. Кривые течения ньютоновской жидсости (/) и псевдопластической структурированной жидкообразной системы (2).

Сделав обычные упрощения и допущения, а именно, полагая, что имеет место установившееся ламинарное изотермическое течение ньютоновской несжимаемой жидкости и проскальзывание у стенки отсутствует, пренебрегая эффектами на входе и выходе из зазора и не учитывая гравитационные силы, можно на каждом локальном участке канала (см. ра.зд. 10.2) определить скорость течения жидкости из выражения [c.404]

На рис. 11.25 приведены кривые зависимости функций РВП Р t) от приведенного времени Ш для трех вариантов течения ньютоновского ламинарного течения в трубе, течения в червячном экстру- [c.410]

В заключение полезно свести в таблицы ряд выражений, описывающих изотермическое течение под давлением, применяемых для моделирования течения в головке. В табл. 13.1 —13.3 представлены уравнения течения ньютоновской, степенной жидкостей и жидкости Эллиса между параллельными пластинами (табл. 13.1), в цилиндрических каналах (табл. 13.2) и в кольцевых каналах (табл. 13.3). [c.502]

В табл. 13.4 указаны соотношения объемный расход — перепад давления (характеристика головки), полученные численным методом, для течения ньютоновских жидкостей в каналах следующей формы эксцентрический кольцевой, эллиптический, равносторонний и равнобедренный треугольники, полукруглый. круговой сектор и конический. Представлена зависимость Q от АР для течения ньютоновской жидкости в прямоугольных и квадратных каналах. [c.502]

Уравнение Пуазейля применимо в области невысоких давлений, где течение жидкостей ламинарно. Оно показывает, что для нормально вязкой жидкости скорость истечения из капилляра прямо пропорциональна напряжению сдвига. Графически это показано на рис. 23.8, У, из которого видно, что течение ньютоновской жидкости в координатах скорость течения — давление изображается прямой линией, проходящей через начало координат. В области турбулентного течения закон Пуазейля не выполняется (участок бв кривой 1 рис. 23.8). Неньютоновские системы не подчиняются закону Пуазейля (рис. 23.8, 2) ни в области малых, ни в области больших давлений, за исключением участка де. Из закона Пуазейля следует, что для ньютоновской жидкости справедливо выражение [c.382]

Таблица 13.4. Вынужденное течение ньютоновской жидкости в каналах различной формы

Осиовным элементом вискозиметра является капилляр 3. Профиль скоростей течения ньютоновской жидкости в капилляре представляет собой параболу (рис. 103), а бингамовской жидкости (идеально пластичной) — усеченную параболу, показанную на рис. 103 пунктиром, В соответствии с этим объемная скорость те-П 163 [c.163]

Рис. VII.29. Профиль скорости течения ньютоновской и пластичной (пунктир) среды

Основным элементом вискозиметра является капилляр 3. Профиль скоростей течения ньютоновской жидкости в капилляре представляет собой параболу (рис. VII.29), а бингамовской жидкости (идеально пластичной)—усеченную параболу (на рис. VII.29 пунктирная линия). В соответствии с этим объемная скорость течения v = V t в случае ньютоновской жидкости определяется формулой Пуазейля [c.220]

В табл. 2 представлены данные, показывающие влияние сырья и технологии его переработки на степень аномалии вязкости битумов. Как видно, битумы, имеющие примерно одинаковую температуру размягчения (48,5 4,5°С), но полученные окислением остатков разных нефтей, различаются степенью аномалии. Так, битум из нефти месторождения Галф Коаст I, являющийся в обычном представлении твердым телом, имеет характер течения ньютоновской жидкости. В то же время несколько более мягкий битум из нефти северо-восточного Техаса отличается заметной аномалией течения. При использовании одного и того же сырья битумы, получаемые перегонкой с паром или в вакууме, в меньшей степени обладают свойствами неньютоновской жидкости, чем окисленные битумы. Углубление переработки сырья, т. е. получение более высокоплавких битумов, как в процессе перегонки, так и в процессе окисления приводит к повышению аномальности битумов, причем в случае окисления это влияние существеннее. Степень окисления, определяемая, например, разностью температур размягчения битума н сырья, оказывает большое влияние на аномалию течения битума при окислении до одинаковой температуры размягчения гудронов разной вязкости, полученных из одной нефти, наиболее ярко вы- [c.17]

Согласно уравнению (23.20), на графике в координатах pt—p ламинарное течение ньютоновской жидкости изобразится горизонтальной прямой (рис. 23.7,5). [c.382]

Течение ньютоновской жидкости [c.44]

Сравнивая значения скорости и для ньютоновских и псевдопластичных жидкостей, приходим к выводу, что профиль скоростей при течении ньютоновской жидкости описывается уравнением квадратичной параболы, профиль скоростей при течении псевдопластичных жидкостей будет более тупым. [c.48]

В зависимости от свойств полимера и условий движения на практике могут возникать различные типы течения полимерных растворов. При этом их реологические свойства обычно не могут быть охарактеризованы каким-то определенным значением вязкости часто необходимо иметь полную кривую течения, т. е. зависимость вязкости или скорости сдвига от напряжения сдвига. Применительно к полимерным растворам, применяемым для повышения нефтеотдачи, можно выделить четыре типа течения ньютоновское (идеальное), псевдопластическое, дилатантиое и комбинированное. [c.110]

В этих уравнениях т) — неньютоиовская вязкость 4 1 и — соответственно первый и второй коэффициенты юрмальных напряжений. Заметим, что при стационарном сдвиговом течении ньютоновской жидкости коэффициент т) совпадает с обычным коэффициентом вязкости [c.166]

Замечание. В Задачах 5.3—5.11 рассматривается изотермическое течение ньютоновской несжимаемой жидкости. Они помогут читателю решать транспортные задачи. Предлагаем следующую методологию I) выберите подходящую систему координат, изобразите канал и линии тока (это поможет Baivi составить представление о компонентах скорости) 2) преобразуйте уравнение неразрывности к соответствующей системе координат 3) преобразуйте уравнение движения пли уравнение Навье — Стокса к нужной форме 4) сформулируйте граничные и, если нужно, начальные условия 5) вычислите профили скоростей и объемные скорости течения (там, где нужно) 6) вычислите внутренние силы, действующие со стороны жидкости на стенку канала 7) изобразите профили скоростей и градиентов скоростей. [c.130]

Функция распределения деформаций при течении между параллельными пластинами при наложении перепада давления на вынужденное течение. Выведите выражение для функции распределения деформаций Р (у) и лля среднего значения деформации V для случая течения между параллельными пластингми прп наложении перепада давления на вынужденное течение. Предполагается, что имеет место изотермическое ламинарное течение ньютоновской жидкости. [c.414]

Изложенное выше относится к мелким прямоугольным каналам. Решение задачи о течении в глубоких каналах с криволинейными стенками численными методами очень затруднительно. Однако можно оценить влияние формы, отдельно рассматривая изменение характера вынужденного течения и течения под давлением. Известно, что при течении ньютоновской жидкости стенки червяка уменьшают расход вынужденного течения и потока под давлением. То же самое верно и для неньютоновской (т. е. степенной) жидкости, но величина этого уменьшения является функцией как отношения HIW, так и показателя степени п. Кроме того, обобщенные кривые (т. е. коэффициент формы) можно рассчитать только отдельно для чистого вынужденного течения и чистого потока под давлением в отсутствие поперечного течения [6]. Можно аналогичным образом оценить влияние кривизны канала на расход вынужденного течения, сравнивая тангенциальное вынужденное течение в зазоре между концентрическими цилиндрами и вынужденное течение между параллельными пластинами [2Ь]. Отношение объемных расходов представляет собой поправочный коэффициент позволяющий оценить влияние кривизны его можно выразить в виде зависимости от RJR, в которой п играет роль изменяемого параметра (рис. 12.5). Для чистого потока под давлением [2с], когда длина канала не превышает Db — Н, влияние кривизЕЫ пренебрежимо мало. [c.425]

В работе Гизекуса [31] показано, что при ламинарном течении ньютоновских жидкостей в зонах сужения (в радиальном направлении) образуются замкнутые линии тока (вихри), охватывающие всю область входа. Потери давления иа входе, рассчитанные Ваиссбергом [32] по формуле (13.2-4), относительно невелики [c.475]

Задача описания установившегося изотермического течения в прямолинейных каналах некруглого сечения вызывала значительный интерес у теоретиков. Результаты исследований (выполненных численным методом) указывают на то, что в случае течения ньютоновских жидкостей одномерное течение, имеющее только осевую компоненту скорости, неплохо удовлетворяет уравнениям неразрывности движения [77—79]. Это справедливо и в случае степенных жидкостей. При формовании неньютоновских вязко-упругих жидкостей появляются нормальные напряжения. Для таких жидкостей (т. е. жидкостей, описываемых уравнениями, предсказывающими развитие нормальных напряжений в процессе вискози-метрического течения) теоретический анализ показывает, что в каналах с неоднородным поперечным сечением возникают вторичные потоки. В частности, можно показать, что нулевое значение второго коэффициента нормальных напряжений является необходимым, но не достаточным условием отсутствия вторичного потока [81 ]. Очевидно, что математическое исследование течения в каналах некруглого сечения, основанное на использовании уравнений состояния, которые, строго говоря, справедливы только для вискозиметриче-ского течения, сможет дать только качественную картину. [c.500]

Однако во многих случаях (к ним относятся и общие вопросы описания течения ньютоновских жидкостей) вариационный принцип либо не существует, либо его существование далеко не очевидно, Тем не менее эти проблемы часто могут быть описаны семейством дифференциальных уравнений (например, уравнениями неразрывности, движения и реологическим уравнением состояния) вместе с их граничными условиями. В таких случаях самый простой способ получения уравнений МКЭ состоит в использовании весовых остаточных методов—таких, как метод коллокаций или метод Га-леркина [27]. [c.597]

Пример 16.2. Моделирование с помощью МКЭ установившегося изотермическо о течения ньютоновской жидкости иод действием перепада давлений в узком щелевом канале с переменным сечением. [c.598]

Цель решения — определение узловых значений скоростей и давлений. В качестве аппроксимируюш,их функций для поля скоростей использовались параболические функции, а для поля давлений — линейные. Рассматривалось течение ньютоновских и неньютоновских (степенных и гиперболических) жидкостей. В последнем случае применялись итерационные методы, в которых исходным являлось ньютоновское приближение. [c.603]

На рис. Vn.8 приведена ПРК, идеализированная в той же мере, в какой график на рис. VH.5 идеализирует поведение реальной пластичной среды (рис. VII.6). При малых скоростях сдвига (участок ОА) ход ПРК совпадает с прямой, отражающей течение ньютоновской жидкости с высокой (Г ,) вязкостью, при высоких скоростях (участок ВС)—с прямой для низковязкой (г] ) ньютоновской жидкости, в интервале промежуточных скоростей (участок АВ) — с ходом зависимости у от т пласгического материала. [c.190]

Па рис. 11.3. показапы кривые течения ньютоновско ) и псевдопластичной жидкости. Полимеры с узким молекулярно-массовым ])аснределением являются ньютоновскими жидкостями. Считается, что молекулярно массовое распределение узкое, если = [c.163]

Переработка каучуков и резиновых смесей (1980) -- [ c.28 ]

Реология полимеров (1966) -- [ c.20 , c.24 ]

Эмульсии (1972) -- [ c.198 , c.199 , c.202 ]

Лакокрасочные покрытия (1968) -- [ c.406 , c.408 ]

Механические испытания каучука и резины (1964) -- [ c.29 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология