Температурная зависимость коэффициента внутренней диффузии

ТЕМПЕРАТУРНАЯ ЗАВИСИМОСТЬ КОЭФФИЦИЕНТА ВНУТРЕННЕЙ ДИФФУЗИИ [c.105]

При окислении кокса во внутренней диффузионной области изменение скорости процесса с температурой определяется только температурной зависимостью коэффициента диффузии, который для кнудсеновской диффузии прямо пропорционален корню квадратному из абсолютной температуры [5J [c.51]

Это уравнение отличается от выражения О = 0,57 ехр X X (—87000 ЯТ), полученного в работе [13] методом внутреннего трения, для температурной зависимости коэффициента диффузии циркония в сплаве КЬ+1% 2г. [c.162]

Можно ожидать, что формулы в табл. 5.1 расположены в порядке возрастания степени их пригодности для аппроксимации "бездефектных" температурных кривых. Тем не менее, на практике эффективность аппроксимации зависит от ряда дополнительных факторов формы импульса нагрева, интенсивности трехмерной диффузии тепла, зависимости коэффициента теплоотдачи от времени и, в особенности, от наличия отраженного излучения и остаточного нагрева после выключения оптических нагревателей. Простейшая графическая иллюстрация относится к методу логарифмической аппроксимации. В п. 4.1 было показано, что изменение температуры в адиабатической бездефектной области после воздействия импульса Дирака описывается прямой линией в координатах 1п(7 - 1п(т ), а отклонения экспериментальной функции от прямой линии могут рассматриваться в качестве сигналов от внутренних дефектов. [c.152]

Коэффициент диффузии углерода в хром Ост, найденный методом внутреннего трения в интервале 1323—1873 К, при помощи изотопа С подчиняется общей температурной зависимости [c.140]

Диффузия азота в хроме. По температурной зависимости внутреннего трения в областях 55,5—77,5 и 149—172° С установлено [36], что коэффициент диффузии азота в хроме выражается уравнением О = 0,0003 ехр (— 24т/ЯТ). [c.167]

Так, в работе Пламмера (1983 г.) изучена система (кластер) из 20 молекул воды, расположенных в начальный момент времени в вершинах пентагонального додекаэдра. Для нескольких значений температуры в интервале 67—315 К рассчитаны внутренняя энергия кластера, атом-атомные функции радиального распределения, спектры временных зависимостей скоростей атомов, количество Н-связей и коэффициент диффузии. Наиболее интересный результат — обнаружение излома при 7 200 К на температурной зависимости внутренней энергии рассматриваемого кластера. Анализ структурных и динамических характеристик показывает, что при этой температуре клатратная структура кластера коллапсирует , сохраняя однако практически сплошную сетку водородных связей (т. е. осуществляется как бы размытый фазовый переход типа плавления от клатратной структуры к более плотной и менее упорядоченной структуре). В целом кластер из 20 молекул воды оказался стабильным образованием во всем изученном интервале температур. Не было выявлено тенденций к испарению, делению на кластеры меньших размеров или к выделению в объеме кластера каких-либо малых полигональных структур (живущих более 0,05 пс). [c.73]

Учет температурной зависимости коэффициента диффузии может несколько повысить эту величину. Однако в ряде случаев при сильном диффузионном торможении возможны существенные отклонения от этого соотношения, как показали Шнейдер и Мичка [655] для реакции, описываемой кинетическим уравнением типа Лэнгмюра—Гиншельвуда. Были проанализированы возможные отклонения за счет неизотермичности гранул и других причин и найдено, что при малых значениях величины Е приближаются к 0,3 , а с повышением К — к 0,5 . Для иллюстрации авторы указывают на литературные данные по гидрированию этилена во внутренне-диффузионной области, где Е < 0,5Е. [c.315]

На карбоситах были получены зависимости Н от и при разных температурах как для адсорбирующегося, так и для практически не адсорбирующегося вещества. Для практически не адсорбирующегося вещества (водород в газе-носителе аргоне) величина Н слабо зависит от температуры. Для адсорбирующегося вещества (пропана вга-зе-носителе гелии) наблюдается аномалия — величина Я возрастает с повышением температуры (рис. 4.5). Подобные зависимости отмечались ранее для пористых неорганических солей [32] и для цеолитов [34]. Эта аномалия, возможно, связана с тем, что на характер зависимости от температуры коэффициента С в целом [уравнение ван Димтера (4.4)] влияет относительная температурная зависимость коэффициента емкости Кс и внутренней диффузии. Можно предположить, что при некоторых значениях Кс коэффициент С может повышаться с ростом температуры Кс = i/ R,о)- [c.115]

Динамические характеристики. Из-за внешних воздействий и (или) изменений внутренних свойств каталитического процесса и реактора температурные и концентрационные поля в слое катализатора меняются во времени. При этом, как уже отмечалось, те параметры, влияния которых в стационарном режиме можно было не учитывать, часто оказываются существенными в нестационарном процессе. К таким параметрам можно отнести, например, эффективную диффузию вещества вдоль слоя катализатора, массоемкость и теплоемкость слоя, неравнодортупность наружной поверхности зерна, внешний тепло- и массообмен. В стационарном режиме значительное число факторов воздействует на состояние системы независимо и часто аддитивно. Это позволяет попользовать более узкие модели и эффективные параметры, отражающие суммарное влияние этих факторов. В нестационарном режиме степень влияния этих факторов может быть ииой и, кроме того, сильно зависеть от состояния системы. Влияние этих факторов необходимо учитывать порознь. Так, например, дисперсию тепла вдоль адиабатически работающего слоя катализатора в стационарном режиме вполне достаточно представить коэффициентом эффективной продольной теплопроводности. В нестационарном режиме это недопустимо — необходимо учитывать раздельно перенос тепла по скелету катализатора, теплообмен между реакционной смесью и наружной поверхностью зерна и иногда — перенос тепла внутри пористого зерна. Из-за инерционных свойств в нестационарном режиме имеют место большие, чем в стационарном режиме, градиенты температур и концентраций на зерне и в слое катализатора, что приводит, например, к отсутствию пропорциональной зависимости между температурой и степенью превращения, пепродол5кительному, но большому перегреву у поверхности зерна с наилучшими условиями обмена. Сдвиг по фазе между температурными и концентрационными полями иногда приводит к возникновению колебательных переходных режимов и даже устойчивых предельных циклов. Это мо- [c.77]

V — оператор Лапласа). У твердых материалов коэфф. и к отличаются мало обычно принимают к = к — = кр. Коэфф. Т. м. является коэфф. диффузии внутренней энергии (kJ или энтальпии (к ). У анизотропных материалов (см. Анизотропия) коэффициенты. Т. м. по осн. направлениям являются компонентами тензора второго ранга. Коэфф. Т. м. учитывают при расчете нагрева и охлаждения материала (продол/кительности процесса и температурного распределения). Чем больше коэфф. Т. м. при постоянных коэфф. теплопроводности и теплоемкости, тем быстротечнее процесс. Зависимости коэфф. Т. м. от т-ры объясняются теми же физ. явлениями, к-рые обусловливают закономерности изменения теплопроводности и теплоемкости. Коэфф. Т. м. (табл.) вычисляют но известным коэфф. теплопроводности, теплоемкости и плотности материала или определяют на спец. приборах, где используют данные термометрирова-ння образцов простейшей формы, нагреваемых (либо охлаждаемых) в условиях поддержания определенных граничных условий теплообмена. Использование методов нестационарной тенлонроводности (методов регулярного теплового режима, квазистацио-нарных и др. нестационарных режимов) обусловлено тем, что коэфф. Т. м. является характеристикой нестационарных тепловых процессов. Лит. Чудновский А. Ф. Тепло-физические характеристики дисперсных материалов. М., 1982 Лыков А. В. Теория теплопроводности. М., 1967 К а р -с л о у Г., Е г е р Д. Теплопроводность твердых тел. Пер. с англ. М., 1964. [c.515]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология