Наблюдение ядерного магнитного резонанса

Выражение (Х.З) отражает условия наблюдения ядерного магнитного резонанса. Так, в соответствии с табл. 23 и уравнениями (Х.З) — (Х.4) во внешнем постоянном магнитном поле напряженностью 1,4092 кГс резонансные частоты для ядер Н, и равны соответственно 60,54 56,446 24,4 МГц. [c.254]

Наблюдения ядерного магнитного резонанса [c.9]

Таким образом, для наблюдения ядерного магнитного резонанса необходимо поместить образец в сильное однородное магнитное по ле Яо и подействовать на него излучением с частотой V, удовлетворяющей уравнению (1). При этих условиях будут происходить переходы с одного ядерного магнитного уровня на другой. Вероятность переходов на верхний и на нижний уровни одинаковы. Однако число магнитных ядер, находящихся на каждом из уровней, различно заселенность нижнего уровня выше, поскольку система всегда стремится перейти в состояние с более низкой энергией. При обычных температурах разность заселенности верхнего и нижнего уровней не превышает 10 от общего числа магнитных ядер. Именно эта незначительная разница обусловливает явление ядерного магнитного резонанса, т, е. поглощение радиочастотного излучения в соответствии с уравнением (1). Разность в заселенности уровней, обеспечивающая непрерывность поглощения, поддерживается за счет так называемой спин-решеточной релаксации. [c.97]

В таблице приведены основные характеристики ядер, обладающих магнитным моментом. Величина сигнала относится к наблюдению ядерного магнитного резонанса (ЯМР) данного ядра в сферически симметричном электрическом поле. При наличии квадрупольного момента и тех случаях, когда симметрия поля ближайшего окружения ядра отличается от указанной, интенсивность сигнала резко падает за счет сильного расширения линии ЯМР. [c.317]

Наличие локального поля приводит к расщеплению энергетических уровней и к размытию спектра поглощения при резонансе. Хотя напряженность локального поля невелика и составляет 5—10 Э при напряженности внешнего поля Яо 10000 Э, тем не менее ввиду очень большого числа взаимодействующих между собой протонов (а также изолированных групп протонов) локальное поле приводит к появлению спектра поглощения, имеющего сложную форму и конечную полуширину. Обычно эксперимент по наблюдению ядерного магнитного резонанса проводят таким образом, что частота электромагнитной волны V, распространяющейся в полимере, остается постоянной (и составляет несколько десятков МГц), а напряженность магнитного поля Яо плавно изменяется в сравнительно узких пределах, достаточных для того, чтобы выполнялось условие резонанса (6.3), В общем случае кривая резонансного поглощения может иметь сложную форму (рис. 49). Чаще всего регистрируется не сама кривая поглощения, а ее первая производная по напряженности магнитного поля (рис, 49). [c.207]

Методика эксперимента. Остановившись на частном случае ЯМР С, теперь кратко рассмотрим, в чем состоит эксперимент по наблюдению ядерного магнитного резонанса вообще. В постоянном магнитном поле изолированное ядро со спином 1/2 может находиться в двух возможных энергетических состояниях, которые соответствуют ориентации спина вдоль и против направления магнитного поля (рис. 1.4). Поглощение энергии [c.17]

По электродвижущей силе, возникающей в потоке под воздействием магнитного поля, определяют скорость жидкости в трубопроводах [214, 233]. Опыт показывает, что состояние жидкости, возникшее в результате воздействия магнитного поля, сохраняется в течение длительного отрезка времени. Это позволяет применять поляризованную магнитным полем воду для наблюдения ядерного магнитного резонанса до 150 гс в полях, создаваемых катушками Гельмгольца с лучшими результатами, чем при наблюдениях непосредственно в поле сильного магнита [261]. [c.13]

Опыты Раби были первыми по наблюдению ядерного магнитного резонанса. Несмотря на их огромную ценность для экспериментальной физики, практическое значение этих опытов оставалось ограниченным ввиду специфического состояния вещества, содержащего исследуемые ядра (атомные пучки). [c.11]

НАБЛЮДЕНИЕ ЯДЕРНОГО МАГНИТНОГО РЕЗОНАНСА [c.9]

Из наблюдений ядерного магнитного резонанса найдено, что химические сдвиги некоторых протонов очень чувствительны к природе растворителя. [c.450]

Значение экспериментов групп Блоха и Перселла, упомянутых во введении, состоит в том, что в них впервые было осуществлено наблюдение ядерного магнитного резонанса в конденсированной среде. В твердых телах и в жидкостях магнитные ядра распределены по энергетическим состояниям. Например, для очень большого числа протонов в макроскопическом образце вещества, содержащего водород, осуществляется распределение протонов между основным состоянием и возбужденным состоянием в соответствии с уравнением Больцмана [c.22]

Явление ядерного магнитного резонанса обусловлено тем, что некоторые атомные ядра, кроме заряда и массы, имеют также момент количества движения, или спин. Вращающийся заряд создает магнитное поле, и в результате ядерному моменту количества движения сопутствует ядерный магнитный момент. Гипотеза о существовании ядерного спина впервые была выдвинута Паули [1] для объяснения сверхтонкой структуры атомных спектров. Долгое время ядерный магнитный резонанс изучали на молекулярных пучках при этом были получены фундаментальные сведения о свойствах атомных ядер [2]. Однако результаты таких исследований представляли мало интереса для химиков, пока в 1945 г. Парсел в Гарварде и Блох в Стэнфорде независимо друг от друга не осуществили наблюдение ядерного магнитного резонанса в конденсированных средах. Парсел и др. [3] наблюдали резонанс в твердом парафине, а Блох и др. [4] — в жидкой воде. После того как в спектре этилового спирта были идентифицированы сигналы трех типов магнитно-неэквивалентных протонов [5], ядерный магнитный резонанс становится преимущественно полем деятельности химиков, и это положение сохраняется до сих пор. [c.13]

Наблюдение ядерного магнитного резонанса ядер в и-фтортолуоле дает прямой метод установления различий в электронном окружении атома фтора. Такие измерения с п-фтортолуолом и п-фтортолуолом- ., указывают на меньшую электронодопорную способность дейтерированной метильной группы по сравнению с нормальной. Это противоречит оншдаемому электро-нодонорполгу индуктивному эффекту дейтерия и наиболее рационально интерпретируется как свидетельство гиперконъюгации с пара-положением, которая менее существенна для дейтерия, чем для водорода, поскольку гиперконъюгация подразумевает потерю нулевой энергии схема (13) [26]. [c.205]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология