Кластеры ртути

Кластеры ртути предоставляют уникальную возможность изучить переход от вещества, отвечающего свойствам диэлектрика, к проводникам. Сам атом ртути имеет замкнутую электронную оболочку с конфигурацией ([Хе] так что может рассматриваться в качестве элемента для [c.266]

Рис. 7.21. Схема расположения уровней в атоме и кластере ртути

Другой важной характеристикой, связанной с изменением электронного состояния кластера, является энергетическая щель между р- и з-зонами кластеров ртути. [c.268]

Из этой зависимости выпадают данные для кластера Аып, что связано вероятно с потерей кластером AU 3 металлических свойств. Как и ранее для кластеров ртути (гл. 7), переход от металлических, объемных свойств к молекулярным происходит где-то после увеличения размера кластера более 13 атомов. [c.364]

Свинец и ртуть осаждаются в виде кластеров размером в несколько микрометров, преимущественно на межкристаллитных границах [163[. По данным [40, 211[, так же осаждается и литий из твердого электролита — полиэтиленоксида. [c.65]

В последние годы теория о кластерах пополнилась новыми данными. Например, галлий и ртуть, внедренные в узкие канальцы диаметром 4 нм, полученные выщелачиванием Na—В-силикатного стекла, обладают свойствами кластера. Плавление происходит в интервале температур 30—50 К, однако АЯпл и Гпл ниже, чем те же показатели компактных металлов. [c.22]

Рис. 7.24. Плотности электронных состояний кластеров Н , п = 79,135, и массивной ртути N, ) — (сплошные линии) и Np s (пунктирные линии) относятся к 3- и р-состояниям

При небольщих перепадах давления на начальной стадии процесса поры радиуса, большего г, не образуют связной системы. Они образуют конечные кластеры, причем ртуть может зайти только в те из них, которые примыкают к выходному сечению образца. При достижении перепадом давления пробойного значения, при котором происходит появление ртути в выходном сечении образца, занятые ртутью поры образуют связную систему - бесконечный кластер. [c.113]

На промежуточной стадии процесса, при дальнейшем повышении До, увеличивается плотность бесконечного кластера пор, занятых ртутью. При достижении насыщенностью 5 второго порогового значения происходит разрыв связной системы газонасыщенных пор. [c.113]

Так как при X, равном пороговому значению Х плотность бесконечного кластера ЩХ) равна нулю, то из уравнения (6.7) следует, что 5(Хс) = 0. Это соотношение является начальным условием для уравнения (6.8). Однако в эксперименте в конце первой стадии получается значение насыщенности 8с > 0. Полученное "рассогласование" данных при переходе от первой ко второй стадии связано с тем, что в модели (6.8) не учтен объем заполненных ртутью надкритических пор, примыкающих к входному сечению. Для учета этого объема в интервале О < 5 < 5 для вычисления Х(8) пользуемся формулой (6.5), при 5 > 5 - решением задачи Коши (6.8). Точку 5 естественно выбрать в пересечении графиков этих двух зависимостей на плоскости (5, X) (см. рис. 33). [c.115]

Седьмая глава включает характеристики изолированных газовых без-лигандных кластеров и посвящена описанию структуры и свойств кластеров щелочных металлов, алюминия, ртути и кластеров переходных металлов. Для кластеров щелочных металлов, серебра и алюминия основное внимание уделяется изменению энергии ионизации, сродства к электрону, фрагментации и связи с магическими числами кластеров. Для кластеров ртути прослеживается существование критического размера с уменьщени-ем кластера и его переход из проводящего в диэлектрическое состояние. Включены данные по структуре, электронным и магнитным свойствам кластеров переходных металлов. В отличие от щелочных металлов, для которых сопоставление и систематизация свойств весьма эффективна на основе оболочечной модели и магических чисел атомов в кластере, здесь рассматривается весь спектр размеров кластеров, соответствующий часто непредсказуемым и необъяснимым результатам. [c.12]

Благодаря столь сильному межмолекулярному взаимодействию молекулы ПАОВ, способных формировать на границе ртуть/ раствор двумерные конденсированные слои, даже при неполном заполнении поверхности объединяются в большие ассоциаты, или кластеры, в отличие от органических соединений со значениями [c.155]

Природа Hg-Hg взаимодействий в кластерах подобного типа является открытым вопросом. В обзоре [185] рассмотрено строение кластеров переходных металлов с атомами ртути и предпринята попытка объяснить природу связи ртуть-ртуть и ртуть-переходный металл. Структурные исследования ртуть-содержащих кластеров переходных металлов показывают существование линейных единиц M-Hg-M, содержащих двукоординированные атомы ртути. [c.159]

Для капель жидкости АР — величина положительная, и поэтому в их присутствии упругость паров больше нормальной. Для воды, например, Р/Р° равно 1,001 при г==10" см, 1,011 при г--10 " см и 1,114 при /-=10 см. Повышенная упругость паров экспериментально проверена для маленьких (радиуса порядка 0,1 мкм и выше) капель воды, днбутилфталата, ртути и других жидкостей [20]. Это явление дает простое объяснение способности паров к пересыщению. Образование новой жидкой фазы протекает в несколько стадий образующиеся вначале ас-социаты (кластеры) могут затем расти или агрегироваться в канельки, которые в свою очередь могут вырастать до макроскопических размеров. В отсутствие пыли или других посторонних поверхностей, на которых указанная последовательность может нарушаться, энергия активации, образования жидкой фазы на ранних стадиях соответствует увеличению свободной энергии, обусловленному кривизной поверхности (см. разд. П1-2). [c.48]

Димерная природа и наличие связи металл—металл были обнаружены в дихлориде диртути — каломели НёгСЬ и других соединениях ртути(I) в начале XX века. За последние 20—25 лет широкое развитие получила химия кластерных соединений — многоядерных комплексных соединений со связями металл—металл. Ядро атомов металла в таких соединениях называют кластерным ядром, а сами комплексы — кластерами. [c.505]

В фуппу изолированных и слабо взаимодействующих нанокластеров включены молекулярные кластеры, газовые беанигандные кластеры (кластеры щелочных металлов, алюминия и ртути, кластеры переходных металлов, углеродные кластеры и фуллерены, вандерваальсовы кластеры), коллоидные кластеры. [c.16]

На рис. 7.22 показана зависимость щели Д между я- и р-зонами от размера кластера по расчетам [17] в зависимости от обратного числа атомов ртути в кластере в приближении длин связи как в массивном материале без учета релаксации или как в кластере с учетом релаксации с максимальной энергией связи. Наблюдается более резкое уменьще-ние Дп, начиная с га 8. Для п < 8 величина Д довольно велика (Де = 3,2 эВ) и поэтому малые кластеры представляют собой изоляторы. Как это следует из расчетов, электронное состояние кластеров Н , начиная с га = 19, приближается к состоянию, подобному массивному материалу, хотя Д 9 1,8 эВ и, таким образом, для такого кластера можно говорить о том, что он соответствует полупроводниковому состоянию. Для характеристики электронного состояния кластеров различных размеров и в- и р-зон эффективно сравнение спектров плотности электронных состояний вблизи энергии Ферми. На рис. 7.23 и 7.24 показаны данные плотности электронных состояний для кластеров Н при различных п и для массивного материала. [c.269]

Смотреть страницы где упоминается термин Кластеры ртути: [c.266] [c.267] [c.269] [c.6] [c.42] [c.55] [c.57] [c.73] [c.154] [c.154] [c.155] [c.156] [c.157] [c.159] [c.159] [c.159] [c.160] [c.492] [c.42] [c.251] [c.266] [c.42] [c.114]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология