Критические условия воспламенения и потухания

Определение критических условий воспламенения и потухания может быть использовано в качестве метода изучения кинетики сильно экзотермических гетерогенных реакций, прямое измерение скорости которых затруднительно. [c.392]

Таким образом, воспламенение твердого тела тождественным образом связано с переходом реакции из кинетической области в диффузионную. Обратно, в случае достаточно сильно экзотермической реакции, диффузионная область есть одновременно неизбежно и область значительного разогрева, не зависящего от скорости газового потока. Этот результат является в высшей степени естественным. Диффузионная область есть область, в которой концентрация реагирующего вещества в объеме отличается от концентрации у поверхности. Естественно, что в этой области и температура у поверхности должна отличаться от температуры в объеме. Переход из кинетической области в диффузионную и обратно происходит скачком при критических условиях воспламенения и потухания величина скачка тем больше, чем больше скорость газового потока. Переходная область между диффузионной и кинетической в рассматриваемом случае отсутствует, так как ей отвечают неустойчивые тепловые режимы. [c.395]

Первый мы. будем называть нижним, второй — верхним термическим режимом. Переход от одного режима к другому происходит скачком при критических условиях воспламенения и потухания. [c.395]

Так как уравнение содержит только эти два безразмерных параметра, то критические условия воспламенения и потухания должны иметь вид [c.397]

Таким образом, критические условия воспламенения и потухания должны находиться из уравнения [c.398]

Следовательно, критические условия воспламенения и потухания [c.398]

Рис. 27. Критические условия воспламенения и потухания для

Следовательно, для больших значений можем представить критические условия воспламенения и потухания в следующей наглядной и удобной для запоминания форме [c.402]

Критические условия воспламенения и потухания могут быть определены как условия потери устойчивости [c.413]

Критические условия воспламенения и потухания поверхности выражаются равенством (IX,42). Подставив в него значения производных и введя параметр согласно определению (IX,11), легко привести эти условия к виду [c.414]

Для реактора идеального вытеснения вопрос о квазистационарной неустойчивости, как было показано выше, исчерпывается критическими условиями воспламенения и потухания, рассмотренными в предыдущей главе. Этот вывод применим ко всем процессам с неподвижным слоем катализатора, где возможности продольного перемешивания крайне ограниченны. [c.465]

Рис. 1У-35. Критические условия воспламенения и потухания поверхности плавленого катализатора (п —порядок реакции прямая 1 для л = 0 верхние ветви кривых 3 (для и = 1) и 4 (для п — 2) соответствуют воспламенению 2 — воспламенение для реакции нулевого порядка в зерне пористого катализатора).

Рис. 27. Критические условия воспламенения и потухания для реакции первого порядка

При 5 < 4 температура поверхности меняется непрерывно при изменении внешних условий. Напротив, при I > 4 должен наблюдаться скачкообразный переход из диффузионной области в кинетическую и обратно при критических условиях воспламенения и потухания. [c.400]

Мы не будем здесь входить в детальные количественные расчеты и ограничимся принципиальными качественными соображениями. Отметим прежде всего, что в рассматриваемой задаче возможны два вида критических условий воспламенения и потухания. Будем называть критическими условиями первого рода условия воспламенения и потухания, рассмотренные выше и связанные с уносом тепла вследствие теплопередачи.Если продольный перенос достаточно велик, чтобы приводить к выравниванию температуры вдоль слоя, го становятся возможными критические условия второго рода, связанные с уносом тепла продуктами реакции. Критические условия второго рода могут иметь место также и при протекании гомогенной экзотермической реакции в струе, в условиях полного перемешивания поступающей смеси с реагирующей. Впервые идея [c.427]

Ф> "д к> можно получить различные решения, отвечающие условиям устойчивого горения, а также критическим условиям воспламенения и потухания. [c.116]

Критические условия воспламенения и потухания [c.119]

Рассмотрим более подробно критические, условия воспламенения и потухания. Эти условия определяются касанием кривых ipi (6) и яр2 (0) в диаграмме if 6, т. е. следующей системой уравнений [c.119]

Уравнение кривой, проходящей через точки, в которых совпадают критические условия воспламенения и потухания, определим из условия (6)/с/6 = О в виде [c.120]

В предыдущих параграфах задача об устойчивости горения неперемешанных газов в свободном плоском турбулентном пограничном слое решалась в предположении об автомодельности течения. Очевидно, что при этом критические условия воспламенения и потухания получались едиными для всей области горения. Иными словами, при такой постановке задачи заранее предполагается, что срыв горения происходит одновременно во всех точках фронта пламени. [c.124]

Как и в задаче, рассмотренной в предыдущем параграфе, равенство гр = гра позволяет определить стационарные режимы процесса, а система равенств Ф, = Фг и = Фг критические условия воспламенения и потухания. [c.127]

Расчет, выполненный на основе предположения о конечной толщине зоны реакции, позволяет определить характеристики процесса, соответствующие стационарным режимам горения и критическим условиям воспламенения и потухания. Отметим также, что, определив по (3-44) толщину зоны горения, можно установить связь между значением эффективной постоянной к о в квазигетерогенной модели и значением к для реакции в объеме зоны к о = ко8. Из этого соотношения и уравнения (3-44) видно, что в общем случае эффективное значение предэкспонен-циального множителя квазигетерогенной реакции к о зависит от ряда параметров, определяющих процесс горения. Возможность, использования в расчете допущения о постоянстве к о определяется слабым изменением температуры в зоне реакции при переходе от устойчивого горения к потуханию. [c.55]

При чисто аэродинамическом людходе к горению неперемешанных газов, принятом в предыдущей части, удается рассчитать местоположение фронта пламени и профили характерных величин — скорости, температуры и концентраций — во всем поле факела. Короче говоря, в предположении о бесконечно большой скорости реакций оказывается возможным определение газодинамической структуры диффузионного факела — ламинарного или турбулентного. Такой результат отвечает исходным посылкам расчета, сводящегося к интегрированию уравнений переноса. Естественно, что при этом из рассмотрения выпадает широкий круг вопросов, связанных с собственно процессом горения. В числе их — расчет полноты сгорания, исследование теплового режима факела, критических условий воспламенения и потухания и др. Практическое значение этих вопросов весьма велико. Включение их в общий план исследования возможно при учете кинетики процесса наряду с газодинамикой (точнее говоря, при свойственном аэродинамической теории факела преобладающем значении газодинамических факторов). [c.99]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология