Критические условия устойчивого стационарного горения

Критические условия устойчивого стационарного горения газообразных продуктов терморазложения полимера в омывающем потоке определяются согласно [13] касанием кривых ф1(7 ) и в диаграмме ф(Г ), [c.50]

Применим к системам уравнений (66), (67), (68) критическое условие устойчивости стационарного горения в зоне IV (42) [c.57]

Устойчивое стационарное горение ВВ в определенных условиях нарушается, что выражается в суш ественном (в десятки и сотни раз) увеличении массовой скорости горения. В настояш ей главе рассмотрен комплекс вопросов, связанных с выяснением механизма ускорения, с установлением закономерностей и критических условий нарушения устойчивости горения — начальной стадии возникновения взрыва. [c.58]

Следовательно, область, ограниченная точками А ш В, является нестабильной и практически недостижимой. Если начальная температура газового потока высока, а слой твердого катализатора холодный, то температура катализатора возрастет до значения, соответствующего точке Однако если слой катализатора имеет более высокую начальную температуру, чем входящий в реактор газ, то температура будет продолжать повышаться до верхнего устойчивого стационарного состояния (точка В). Точка Г , в которой линия, выражающая теплоотвод, становится касательной к кривой тепловыделения, отвечает критическому условию. Температура, соответствующая точке Гг, называется [38] минимальной температурой зажигания реакции разогретой поверхностью, а температура в точке Г — минимальной температурой газа, необходимой для разогрева холодной поверхности. Здесь термин зажигание означает самоускоряющееся повышение температуры, т. е. аналогичен самовоспламенению в процессах горения. Наконец, касательная к кривой в точке показывает, что это значение является самой низшей температурой, при которой реакция идет с высокой скоростью, при преобладающих условиях течения газа и соответствующей температуре газа на входе в реактор. [c.429]

Как показывают расчеты, увеличение скорости истечения (или снижение калорийности топлива) приводит к уменьшению стационарных значений температуры горения и полноты сгорания. При некоторых критических значениях параметров происходит срыв горения — потухание. Этот процесс сопровождается резким, практически скачкообразным изменением температуры при переходе от одного устойчивого режима — режима горения — ко второму — режиму медленного окисления. Что касается влияния концентраций реагентов, то, как показывает решение, снижение концентрации топлива или окислителя приводит к уменьшению температуры горения. И наоборот, увеличение начальной концентрации реагирующих компонентов ведет к росту температуры факела и полноты сгорания и способствует улучшению условий стабилизации факела. Приведенные результаты, разумеется, не являются неожиданными. Они хорошо известны из повседневной практики сжигания топлива. Именно это — соответствие теоретического расчета и опыта- является убедительным подтверждением правомерности допущений, положенных в основу квазигетерогенной модели. [c.22]

Стационарные значения температуры и полноты сгорания для каждой точки факела пламени определяются условиями пересечения соответствующих кривых грг (б) с кривой тепловыделения. Характер изменения стационарных значений температуры вдоль зоны горения показан на том же рис. 6-11. Из графика видно, что сечениям, расположенным на больших расстояниях от среза сопла, соответствуют более высокие значения температуры. И, наоборот, по мере приближения к основанию факела происходит монотонное снижение температуры. Переохлаждение зоны горения в этой области факела ведет к переходу процесса из устойчивой диффузионной области в кинетическую. В конечном счете при достаточно малых (критических) расстояниях от сопла зажигание становится невозможным. [c.128]

Следуя терминологии [13], назовем зависимость ф1(Гк), найденную из уравнения материального баланса для фронта пламени (2.1)—кривой тепловыделения, найденную из уравнения теплового баланса для фронта пламени (2.2)—кривой теплоотвода. Стационарные уровни процесса определяются условием равенства тепловыделения и теплоотвода (г1)1 = 11з2) и представляют собой в диаграмме г )(Г ) геометрическое место точек пересечения кривых. Варьируя значения параметров, входящих в указанные кривые, можно получить различные решения, отвечающие условиям устойчивого решения горения, а также критическим условиям вос- [c.49]

На основе существуюш,их представлений переход горения твердых ВВ в детонацию можно представить обш,ей упрош енной схемой (рис. 44), которая включает следующие стадии I — устойчивое послойное горение II — конвективное горение III — низкоскоростной (800—3500 м1сек) режим взрывчатого превращения IV стационарная, нормальная детонация. Каждая из стадий различается механизмом передачи тепла и возбуждения реакции. Основной формой передачи тепла при послойном горении является молекулярная теплопроводность, при конвективном горений — вынужденная конвекция. Низкоскоростной режим возбуждается волнами сжатия, детонация — ударной волной. В общем случае развитие процесса является ускоренным. Конечным результатом ускоренного развития является формирование ударной волны, которая инициирует детонацию ВВ, если ее амплитуда превышает критическое значение, и система является детонационноспособной (диаметр заряда превышает критический диаметр детонации). Существование и пространственная протяженность отдельных стадий зависят от структуры заряда, физико-химических (индивидуальных) свойств ВВ, условий проведения опыта. Так, например, конвективное горение может непосредственно переходить в детонацию, минуя стадию III. Развитие процесса может заканчиваться установлением низкоскоростного режима с постоянной скоростью, и возникновение детонации отсутствует. [c.110]

Расчет, выполненный на основе предположения о конечной толщине зоны реакции, позволяет определить характеристики процесса, соответствующие стационарным режимам горения и критическим условиям воспламенения и потухания. Отметим также, что, определив по (3-44) толщину зоны горения, можно установить связь между значением эффективной постоянной к о в квазигетерогенной модели и значением к для реакции в объеме зоны к о = ко8. Из этого соотношения и уравнения (3-44) видно, что в общем случае эффективное значение предэкспонен-циального множителя квазигетерогенной реакции к о зависит от ряда параметров, определяющих процесс горения. Возможность, использования в расчете допущения о постоянстве к о определяется слабым изменением температуры в зоне реакции при переходе от устойчивого горения к потуханию. [c.55]