Мишень

Экспериментаторы начали применять эти редкие радиоактивные элементы с мощным излучением в радиационных пушках . Свинец поглощает излучение, и если кусочек вещества, содержащего один из радиоактивных элементов, поместить в освинцованный контейнер с небольшим отверстием, то из контейнера выйдет тонкий пучок радиоактивных лучей, который можно направить на выбранную экспериментатором мишень. [c.146]

Развивая теорию строения атома, Резерфорд пришел к выводу, что в центре атома имеется очень маленькое ядро, которое заряжено положительно и содержит все протоны (и все нейтроны, как позднее выяснилось). Атомное ядро должно быть очень небольшим (поскольку лишь очень малая часть альфа-частиц отклоняется, сталкиваясь с мишенью), но в этом ядре должна быть сосредоточена практически вся масса атома. [c.155]

Красота — красотой, но все-таки подчеркнем главное. Комбинированные съемки исключены. Зритель должен видеть, как стрела летит и попадает в цель. В куртке артиста, игравшего роль лазутчика, спрятана дощечка (по размерам она не больше почтовой открытки), в эту дощечку должна вонзиться стрела. Мишень не только мала, она еще и подвижна, пытается убежать... [c.54]

А. с. 1068693. Мишень для стрельбы из лука из кольцевого электромагнита заполнена сыпучим ферромагнитным материалом. [c.74]

Рис. У.2. Рентгеновская трубка. Поток электронов, излучаемый горячим вольфрамовым катодом, фокусируется на металлической мишени. Электроны в атомах возбуждаются, а при возвращении в основное состояние они испускают рентгеновские лучи.

То, на что наткнулись отраженные альфа-частицы, должно быть относительно невелико, так как большинство альфа-частиц прошло мимо этой мишени. Но, с другой стороны, чтобы рассеивать их так, как это наблюдалось, оно должно быть достаточно массивно и положительно заряжено. [c.312]

Ядро-мишень Снаряд Ядро-продукт Испускаемая [c.334]

В следующих вопросах необходимо закончить уравнение, определив недостающие символы и числа. Назовите каждую частицу. Потом определите ядро-мишень, снаряд , ядро-продукт и испускаемую частицу. [c.334]

В штатах Канзас, Оклахома, Техас, на юго-востоке Огайо и в других штатах были открыты сотни структурных террас. Большинство из них оказалось благонадежными в нефтеносном и газоносном отношениях, поэтому вряд ли можно признать правильным замечание Джонсона, что значение террас геологами переоценено, что бурение на террасе представляет лишь некоторое геометрическое преимущество в силу того, что .. . более пологий резервуар является и более обширной мишенью в смысле более верного попадания в нее при поисках и разведке нефтяных залежей. Но сама по себе терраса как структура никаких преимуществ не имеет ввиду того, что в большинстве случаев она не спо- [c.281]

Из экспериментов с рассеянием ал ьфа-частиц вырисовывалась такая картина строения атома в центре его находится чрезвычайно плотное, положительно заряженное ядро, которое окружено отрицательными зарядами-электронами. Электроны занимают область атома, радиус которой в 100000 раз превышает радиус ядра. Большинство альфа-частиц, пронизывающих металлическую фольгу, не отклонялись от первоначального направления, потому что они не сталкивались ни с одним ядром. Однако частицы, проходящие вблизи такой большой концентрации заряда, должны были испытывать отклонения, а немногочисленные частицы, которым пришлось столкнуться с крохотной мишенью, отражались в направлении, противоположном тому, из которого они летели. [c.332]

Резерфорд доказал протекание этой реакции, регистрируя испускаемые при этом протоны. В данной реакции а-частицы сливаются с ядрами азота с образованием неустойчивого и возбужденного промежуточного продукта, 9 F, который затем распадается на кислород и протон. В ядерных реакциях, подобных осуществленной Резерфордом, трудно заставить заряженную частицу подойти к ядру на достаточно близкое расстояние, чтобы произошла реакция. Одна из главных целей, преследовавшихся при создании ускорителей элементарных частиц, таких, как линейный ускоритель и циклотрон, заключалась в получении пучков положительно заряженных ядер, обладающих достаточной энергией, чтобы заставить их реагировать с ядрами мишени. [c.421]

Нейтронные пучки не должны обладать такой высокой энергией, так как нейтроны не испытывают электростатического отталкивания от ядер мишени. Например, нейтронные пучки из атомных реакторов используются для получения трития, fH, применяемого в медицине или в химических исследованиях методом меченых атомов получение трития происходит в реакциях [c.421]

Ядерные реакции происходят при бомбардировке ядер мишени другими ядрами, ускоренными до такой скорости, которая позволяет им преодолеть электростатическое отталкивание между положительно заряженными ядрами. Нейтроны взаимодействуют с бомбардируемыми ими ядрами легче, поскольку они не имеют электрического заряда. Одним из важных примеров использования ядерных реакций служит получение изотопов для химии, промышленности и медицины. Другим применением является синтез новых трансурановых элементов. Таким путем были получены искусственные элементы с порядковыми номерами до Z = 105, и есть основания предполагать, что элементы с порядковыми номерами около 114 окажутся более устойчивыми, чем полученные до сих пор. [c.435]

Допустимые преобразования типов данных в зависимости от типа мишени и источника приведены в табл. 5.4. [c.261]

Среднее число нейтронов на одно деление зависит от ядра-мишени и увеличивается с увеличением энергии падающего нейтрона. Однако для многих расчетов реакторов последней зависимостью пренебрегают и выбирают некоторое среднее число для всего интервала энергий. [c.14]

В первую очередь рассмотрим процессы неупругого рассеяния. Уже было отмечено, что при столкновении, которое сопровождается неупругим рассеянием, образуется составное ядро в возбужденном состоянии. Энергия возбуждения складывается из кинетической энергии падающего нейтрона и энергии связи этого нейтрона с ядром-мишенью. В случае легких ядер энергия возбужденного состояния составного ядра по энергетической шкале находится далеко от основного состояния — на расстоянии до 1 Мэе. Если масса бомбардируемой частицы большая, то первый уровень возбуждения располагается ближе к основному состоянию (от 10 до 100 кэв) и промежуточные состояния находятся па более близком расстоянии друг от друга, чем в легких ядрах [21. [c.48]

Эти свойства легких и тяжелых ядер иллюстрируются на рис. 4.1. Энергией Е обозначено возбужденное состояние составного ядра, возникающее при поглощении падающего нейтрона ядром-мишенью. Как можно заметить, тяжелое ядро с плотно расположенными энергетическими уровнями имеет [c.48]

Метод светового или лазерного луча (рис. 4.5) применяют при центровке отверстий, находящихся на значительном расстоянии друг от друга. В центруемые отверстия вставляют диски из жести или алюминия, которые имеют передвижные мишени с отверстием диаметром 1 мм в центре. Чтобы обеспечить светонепроницаемость, диски по периферии обмазывают замазкой. За экраном крайнего диска устанавливают сильный источник света. Перемещая мишени у каждого из [c.109]

Толш,ина золотой фольги, служившей мишенью, соответствовала двум тысячам атомов, и тем не менее большинство альфа-частиц беспрепятственно проходят через нее, следовательно, можно было предположить, что атом не является сплошным. В то же время некоторые альфа-частицы, сталкиваясь с фольгой, резко отклоняются, следовательно где-то в атоме должна быть положительно заряженная область, в которой сосредоточена практически вся масса атома. [c.155]

Под ядерными реакциями понимается взаимодействие соответствующих частиц (нейтронов, протонов, дейтронов, а-частиц и друпх атомных ядер) с ядрами химических элементов. Наиболее простые ядерные реакции характеризуются следующим механизмом. Одна из бомбардирующих частиц захватывается ядром-мишенью и образуется промежуточное составное ядро с очень короткой продолжительностью жизни ( 10" с). Последнее испускает элементарную частицу или легкое ядро и превращается в новое ядро. [c.660]

В современной радиохимии вместо уравнений ядерных реакций принято приводить их краткие схемы, в к(5торых до скобки стано вится ядро-мишень, в скобках на первое место — бомбардирующая, на второе — освобождающаяся частица, а за скобкой---внов образовавшееся ядро. Приведенные выше уравнения ядерных реак ций могут быть, таким образом, заменены схемами [c.68]

При желании мо но найти и преимущества этого положения. В 1997 г. газеты постоянно обращали па них внимание читателей. Стал чище воздух, и, как будто, ослабли морозы. Про ив ( жидаемого упала преступность. Автомобильное патрулирование стало слишком дорого (а автомобили слишком хорошей мишенью) и полицейские стали ходить пешком. По, главное, улицы заполнились народом и даже ночью не оставались пустыми. Парки тч оянно б .1ли полны людей, которые поэтому всегда могли прийти друг другу на 1К1М0Щ , [c.197]

Теперь об эксперименте Дэвиссона и Джермера, Поначалу Дэвиссон искал. .. электронные оболочки атомов, а точнее, изучая отражение электронов от твердых тел, он стремился прощупать конфигурацию электрического поля, окружающего отдельный атом. В 1923 г. совместно со своим учеником Г. Канс-маном он получил кривые распределения рассеянных электронов по углам в зависимости от скорости первоначального (нерассеянного) пучка. Схема опыта показана на рис. 4. В этой установке можно было изменять энергию первичного пучка, угол падения на мишень (поверхность металла) и положение детектора. Согласно классической физике рассеянные электроны должны вылетать во всех направлениях, причем их интенсивность мало зависит от угла рассеяния и еще меньше — от энергии первичного пучка. Почти так и получалось в опытах Дэвиссона и Кансмана. Почти., ., но небольшие максимумы на кривых распределения электронов по углам в зависимости от энергии нерассеянного пучка все-таки были. Исследователи приписали их неоднородности электрических полей около атомов мишени. [c.21]

Теоретическое разрешение, возможное в экспфименте УФС, где определяются энергии связывания валентных электронов, обсуждалось Тернером [31]. Напомним, что измерения проводятся в газовой фазе. Разрешение в спектре УФС ограничивается скоростью движения молекулы-мишени в сочетании со скоростью движения фотоэлектрона (фактически это явление аналогично доплеровскому уширению) величиной эВ. Если вместо камеры, заполненной газообразным веществом, использовать пучок молекул-мишеней, то можно достичь разрешения 10 эВ. В случае пучка распределение молекулярных скоростей относительно источника более однородно. Вклад в ширину спектральных линий УФС за счет времени жизни возбужденного состояния [c.334]

При преобразованиях принято переменную, которая должна быть преобразована, называть источником, а переменную, которой должен быть присвоен результат преобразования,— мишенью. Например, в операторе присваивания левая часть является мишенью, а значение выражения справа — источником. При вычислении значения выражений транслятор обычно строит сам мишень вместе с атрибутами. Для этого в объектную программу добавляются команды, осуш,ествляюш,ие необходимые преобразования. Это значит, что при несовпадении типов операндов происходит как увеличение программы, так и замедление ее выполнения. Более того, несоблюдение условий преобразования может привести к дополнительным погрешностям вычислений (например, за счет усечения операнда при несовпадении разрядности). Поэтому при записи выражений нужно но возможности не смешивать данные. [c.261]

Еще одним видом непроизводительных реакций является упругое рассеяние. При упругом рассеянии падающий нейтрон после столкновения с ядром-мишенью имеет иную кинетическую энергию, чем перед столкновением. Однако кинетическая общая энергия частиц перед столкновением и после него одинакова. По феноменологической точке зрения взаимодействие нейтрона с ядром при упругом рассеянии имеет черты как реакции захвата , так и реакции типа отклонения (defle tion). [c.15]

Природа столкновения определяется в основном скоростью нейтрона. При энергиях нейтрона, превышающих 1 эв, ядро-мишень ведет себя как свободная частица, так как при этих энергиях силами химических связей можно пренебречь. При более низких энергиях нейтрона могут возникнуть внутримолекулярные колебания и произойдет неупругое столкновение иейтрона с этой молекулой. Однако существует некоторая скорость нейтрона, ниже которой не могут быть возбуждены даже самые слабые колебания молекулы, и ядро-мишень участвует и столкновении как целое с эффективной массой молекулы. [c.37]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология