Изотропия

Из предположения о местной изотропии следует, что флуктуации скорости на расстоянии, большем г, должны быть меньше I и могут зависеть только от гу, г, г] и р. Возможны два случая I г 8 и г > б > г. Когда г б, на этом расстоянии укладываются несколько независимых вихрей, динамические силы будут играть большую роль, чем силы внутреннего трения. Пусть и (г) — флуктуация среднеквадратичной скорости за пределами г. Колмогоров показал, что [c.43]

АНИЗОТРОПИЯ — явление, состоящее в том, что физические свойства тел (механические, оптические, электрические, магнитные и др.) в отличие от изотропии, в зависимости от направления, различны. А. обусловлена строением тела, наличием кристаллической структуры или асимметрией молекул. Практическое значение имеет А. кристаллов, жидких кристаллов, полимеров. [c.26]

На основании известной информации по размерности параметра порядка можно отметить, что она определяется степенью симметрии либо изотропией самого параметра порядка и может принимать значения от 1 до 3. В первом случае параметр порядка является скалярной величиной и представляется изменением какой-либо характеристики системы, например плотности жидкости либо концентрации бинарного раствора. [c.183]

Рис. 2. Температурная зависимость изотропии сверхтонкой структуры спектров (1) и пара-маптетизма (2) при крекинге а - гудрон арлааской нефти б - дистиллятный крекинг-остатрк западно-сибирских, нефтей в - смола пиролиза газа [16]

Свойство изотропии приближает аморфные твердые вещества к жидким. Ряд фактов подтверждает этот вывод. Так, если кусок вара поместить на наклонную плоскость, то вар потечет, хотя на это и потребуется достаточно большой промежуток времени тяжелое тело, положенное на вар, постепенно в нем тонет и т. д. [c.114]

Дальний порядок в расположении частиц отсутствует, и в этом качественное отличие аморфных тел от кристаллических. Следствие отсутствия дальнего порядка — наличие изотропии. Другая особенность аморфных тел состоит в том, что у них нет резкого перехода к жидкому состоянию. Если кристалл при заданном давлении обладает вполне определенной температурой (точкой) плавления, то аморфное тело размягчается постепенно в некотором температурном интервале. [c.194]

Особенности аморфного состояния заключаются в отсутствии дальнего порядка и естественной изотропии свойств. По структуре аморфные тела напоминают жидкости, а по характеру теплового движения — кристаллы. В аморфном состоянии могут находиться как атомарные, так и молекулярные вещества. [c.10]

Иногда считают, что применение формулы Лоренца для среднего внутреннего поля жидкостей не вполне оправдано, потому что в жидкостях есть корреляция между ориентациями молекул, находящихся неподалеку друг от друга. Такая корреляция действительно существует. Об этом будет подробно сказано далее при описании структуры жидкостей. Но надо иметь в виду, что при расчетах среднего внутреннего поля / усреднение положений источников поля, находящихся вне элемента объема у, производится относительно лабораторной системы координат, никак не связанной ни с положениями источников поля вне (IV, ни с положениями источников поля внутри йи. Иными словами, элемент объема (IV есть однородная часть однородной макроскопической системы. Если в элементе объема и есть полярная молекула, то ее корреляция с окружением, конечно, будет приводить к отклонениям /от /. С течением времени эта полярная молекула вследствие изотропии жидкости будет с равной вероятностью принимать любые ориентации относительно лабораторной системы координат. Поэтому при усреднении/отклонения/от/будут взаимно уничтожаться и в итоге влияние корреляции исчезнет. [c.42]

Все природные и искусственные графиты представляют собою поликристаллы, сложенные из отдельных произвольно ориентированных кристаллитов. В результате произвольной ориентировки свойства поликристаллического тела практически одинаковы по всем направлениям, хотя свойства каждого отдельного кристалла зависят от направления. Такое явление называют квазиизотропией или ложной изотропией [56]. [c.68]

Флуктуации плотности и концентрации в среднем не нарушают изотропии среды. Анизотропные флуктуации сопровождаются появлением анизотропии диэлектрической проницаемости. В этом случае компоненты симметричного тензора Ае,- не равны нулю [c.147]

Напряжения, связанные с ростом оксида (или просто напряжения роста), могут быть обусловлены различием атомных объемов окалины и подложки, хотя величина напряжения в этом случае может снижаться из-за анизотропии системы и наличия направленного наружу потока катионов металла [132]. В предположении полной изотропии и роста оксида в результате диффузии кислорода напряжения роста описываются приближенными выражениями [c.29]

Для жидкого агрегатного состояния характерны изотропия — одинаковость физических свойств по всем направлениям и текучесть — способность легко изменять внешнюю форму под воздействием малых нагрузок По высокой плотности и малой сжимаемости жидкости близки к твердым телам В жидкостях существует ближний порядок в расположении молекул, который проявляется в том, что число соседних молекул у каждой молекулы, а также их взаимное расположение в среднем для всех молекул в объеме жидкости одинаково У жидкостей сильно выражена самодиффузия, т е непрерывные переходы молекул с места на место [c.88]

Соответствие между напряжениями и деформациями, выведенное путем сопоставления одноименных компонентов тензоров (изотроп-24 [c.24]

Можно убедиться в том, что ось симметрии 6-го порядка приводит к такой же форме закона Гука, что и ось симметрии бесконечного порядка (материал с таким типом симметрии называется трансверсально изотропным, плоскость называется плоскостью изотропии, ось Оа — осью изотропии) [c.16]

Закон Гука с использованием технических упругих постоянных для трансверсально изотропного материала записывается следующим образом (ось Оа совпадает с осью изотропии) [c.16]

Пример трансверсальная изотропия. Как установлено Рыхлевским, для трансверсально изотропного упругого материала, закон Гука для которого в цилиндрической системе коор- [c.297]

Нетрудно убедиться в том, что при переходе к изотропии собственное состояние (Oi перейдет в шаровой тензор (что в пространстве напряжений соответствует всестороннему давлению, в нространстве деформаций — всестороннему растяжению — сжатию) кроме того, Шц — базис в множестве сдвигов в плоскости Orz, Qiv — базис в множестве сдвигов в плоскости 00z, пара (uiv, tuvi)—базис в множестве сдвигов в плоскости Огв. [c.298]

В течении со сдвигом обычно принято считать все составляющие нульсационной скорости одинаковыми (локальная изотропия) и равными разности осредненных скоростей на расстоянии пути смешения [c.251]

Здесь учтено, что в силу изотропии недеформированного состояния tQx = tQy = toz = 1о12, где о —среднее значение относительного растяжения цепей в недеформированном состоянии. [c.153]

Аморфное состояние веществ обычно характеризуется хаотическим расположением молекул. Вследствие этого физические свойства веществ по всем направлениям, в отличие от кристаллических веществ, одинаковы. Одинаковость свойств по всем направлениям называют изотропией Такое представление )анее было перенесено и на высокомолекулярные соединения. Тредполагалось, что и у этих соединений в аморфном состоянии отсутствует какой бы то ни был порядок в расположении молекул, все молекулы друг с другом хаотически перепутаны и свернуты в клубки, напоминающие войлок. В настоящее время установлено, что простые и более сложные формы упорядоченности наблюдаются и в аморфном состоянии полимеров. Это отличие от аморфного состояния низкомолекулярных веществ связано с большой длиной и другими особенностями полимерных молекул. [c.14]

Сохранение импульса замкнутой системы обусловлено одпородностью про странства, в силу чего механические свойства замкнутой системы не меняются при любом параллельном переносе системы как целого в пространстве. Сохранение момента количества движения вытекает из изотропии пространства (пространство изотропно, если при любом повороте замкнутой системы как целого ее механические свойству сохраняются). [c.34]

Для нахождения характеристик системы, зависящих от кон-формац макромолекул, могут быть использованы двухточечные корреляторы, которые для пространственно однородной п изотроп- 0Й системы определяются лишь расстояш ем г = г —г" между парой выбранных точек (г) = " ) Они, так же как одноточечные, состоят 1з вкладов отдельных молекул (111.25). Каж- [c.217]

Турбулентность является однородной, если ее статистические свойства не изменяются вдоль определенной оси. Она является изотропной, если ее статистические свойства одинаковы во всех направлениях. Идеальный случай однородной и изотропной турбулентности является сравнительно упрощенным и изучен весьма детально [5]. В большинстве реальных систем (таких, как потоки в трубах или другие системы с турбулентным пограничным слоем) турбулентность обычно весьма анизотропна и далека от однородности в направлении, перпендикулярном к поверхности. Сведений об анизотропной турбулентности все еще весьма мало [2]. Однородная изотроп- [c.78]

Оптическая анизотропия среды может быть обусловлена анизотропией составляющих ее частиц (атомов или молекул) и характером их взаимного расположения. Так, молекула водорода оптически анизотропна, но в результате беспорядочного расположения молекул газообразный водород ведет себя как оптически изотроп-пая среда. В большинстве случаев оптическая изотропия тел является результатол усреднения, обусловленного хаотическим расположением составляющих нх молекул, Одиако под влияниел внешних воздействий возможна перегруппировка аиизотроппьт) элементов, приводящая к макроскопическому проявлению оптической анизотропии. Поэтому у многих тел, в частности у полимеров, при деформации можпо наблюдать явление двойного лучепреломления. [c.122]

Когда пластинка не деформирована, материал ее представляет изотроп-лй диэлектрик с диэлектрической проницаемостью во. При деформации нла-инки происходит изменение оптической симметрии среды, в результате чего ло становится оптически анизотропным и может быть описано введением нзора диэлектрической проницаемости Согласно [85] [c.243]

Общая химия (1984) -- [ c.203 ]

Общая химия в формулах, определениях, схемах (1996) -- [ c.88 ]

Общая химия в формулах, определениях, схемах (0) -- [ c.88 ]

Общая химия в формулах, определениях, схемах (1985) -- [ c.88 ]

Общая химия в формулах, определениях, схемах (0) -- [ c.88 ]

Общая химия ( издание 3 ) (1979) -- [ c.136 , c.327 ]

Химия высокомолекулярных соединений Издание 2 (1966) -- [ c.230 ]

Физическая и коллоидная химия (1974) -- [ c.31 ]

Основы химии высокомолекулярных соединений (1961) -- [ c.171 ]

Физическая и коллоидная химия Издание 3 1963 (1963) -- [ c.91 ]

Химия искусственных смол (1951) -- [ c.19 , c.27 , c.118 ]

Краткая химическая энциклопедия Том 2 (1963) -- [ c.0 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология