Удельная теплоемкость жидкостей

Жидкости должны обладать хорошей теплоемкостью и теплопроводностью. Чем большие значения удельной теплоемкости и коэффициента теплопроводности имеет жидкость, тем лучше она обеспечивает отвод тепла из гидравлической системы. Удельная теплоемкость жидкости определяется по уравнению [c.215]

Таблица 4. Значения постоянных Сил для расчета удельных теплоемкостей жидкостей (26)

С — удельная теплоемкость жидкости [c.283]

Температура в С Абсолютное давление в ата Теплосодержание жидкости в ккал/кг Теплота парообразования в ккал/кг Удельная теплоемкость жидкости в ккал/кг °С Удельный вес Удельный объем Теплота парообразования в ккал/м [c.304]

Теплота сгорания (жидкость) при 25 вС, ккал/г. . . 6,95 Удельная теплоемкость (жидкость) при 17—44°С, [c.101]

Удельная теплоемкость жидкости [Дж/(г-К)1 [c.212]

Если предположить, что удельные теплоемкости жидкостей не зависят от температур, то зависимость разности температур от тепловой нагрузки может быть выражена [c.73]

Жидкости. Удельные теплоемкости жидкостей ниже их нормальной точки кипения обычно лежат в диапазоне 1,6— 2,1 кДж/(кг-К), за исключением некоторых более высоких значений удельной теплоемкости для таких жидкостей, как вода, аммиак [до 4,6 кДж/(кг-К)], и более низких для галоидных соединений [до 0,42 кДж/(кг-К)]. В области низких давлений удельные теплоемкости жидкостей растут с температурой. Для оценки их значений можно использовать метод, предложенный в [24], который весьма близок к методу, изложенному выше. Соответствующее уравнение [c.156]

Удельную теплоемкость жидкостей принять равной 1 ккал кг х Хград). [c.542]

Удельная теплоемкость жидкостей бензола С] = 0,425 ккал/[кг град) = = 1780 дж кг- град)-, для толуола сг = 0,44 ккал кг град) = дж кг град). [c.200]

Экспериментальному и теоретическому исследованию теплоемкости различных веществ посвящена обширная литература и получены существенные результаты. Можно отметить, что наибольшие успехи достигнуты в области расчета теплоемкости газов, где весьма полезным оказалось применение квантовой теории. Небезуспешным было применение квантовой теории к расчету теплоемкости твердых тел. Ограничимся также лишь упоминанием о таких широко известных эмпирических закономерностях для теплоемкости твердых тел, как правило Дюлонга и Пти, согласно которому теплоемкость всех простых веществ одинакова и близка к 26 Дж/(моль-К) и правило Коппа—Неймана, в соответствии с которым Ср соединения аддитивно складывается из Ср его атомов. Здесь же можно отметить, что удельная теплоемкость жидкостей, за некоторым исключением, составляет 1,7—2,5 Дж/(г-К). Исключение составляет вода, аммиак и некоторые другие жидкости. [c.35]

Пример VII. 11. В реакторе с рубашкой находится жидкий реагент, расход которого Gi = 3000 кг, а температура i = 20 С. Определить время, необходимое для нагрева реагента до Ik, 1 = 80°С, если известно, что помимо нагрева через рубашку, в результате протекания реакции выделяется постоянное количество тепла (Зр = 50 ООО/с/сал/ч. Нагрев осуществляется насыщенным водяным паром, температура которого 2 = 110° С. Поверхность теплообмена рубашки F = 3,5 коэффициент теплопередачи k = = 650 вт1 м -град) удельная теплоемкость жидкости i = = 3900 дж/ кг-град). [c.218]

ПРИЛОЖЕНИЕ т Удельная теплоемкость жидкостей и водных растворов (а ккал/(кг град) [c.424]

Пренебрегая сравнительно малой погрешностью при взвешивании воды и раствора и считая вполне достоверной теплоемкость воды, заполняющей калориметр, максимальную погрешность при измерении удельной теплоемкости жидкости можно оценить как [c.57]

Здесь е—удельная теплоемкость жидкости р—плотность жидкости [c.25]

С = —полная теплоемкость слоя жидкости с —удельная теплоемкость жидкости [c.25]

Удельная теплоемкость жидкости, кДж/(кг-град) при температуре, °С [c.53]

Ср—удельная теплоемкость жидкости. Соотношение (2.139) справедливо при давлениях р, лежащих в пределах 0,01 < <р/р р<0,5. [c.183]

I — коэффициент гидравлического сопротивления канала (см. табл. 2.25) ри) — массовая скорость потока Ср — удельная теплоемкость жидкости г — теплота парообразования Рп — плотность пара Л7 = = Та—Тж — недогрев жидкости до температуры насыщения т — время Яо—начальный радиус парового пузыря х — расходное массовое паросодержание потока. [c.190]

При анализе течений с учетом выталкивающей силы, проведенном в предыдущих главах, предполагалось, что теплофизические свойства жидкости постоянны с тем лишь исключением, что учитывалась переменность плотности в члене с объемными силами, входящем в уравнение движения. Это изменение играет существенную роль для описания выталкивающей силы. Однако уравнение неразрывности использовалось для несжимаемой среды. Такой подход позволяет анализировать течения жидкости с постоянными свойствами. Однако теплофизические свойства большинства жидкостей зависят от температуры и, если в окружающей среде создаются большие градиенты температуры, теплофизические свойства, как правило, существенно изменяются. Пренебрежение подобными изменениями может во многих случаях привести к серьезным погрешностям при расчете тепловых потоков. Теплофизические свойства, входящие в основные уравнения, включают термодинамические параметры и характеристики переноса. Термодинамические параметры определяются из равновесного состояния системы. К ним относятся температура, плотность и удельная теплоемкость жидкости. К характеристикам переноса относятся различные коэффициенты, определяющие скорости процессов, например коэффициент теплопроводности или вязкость. Опубликовано большое количество данных, позволяющих найти зависимость этих характеристик от температуры для различных жидкостей, представляющих практический интерес. Можно рекомендовать работу [32]. [c.474]

Здесь Рл и Рж — соответственно плотность пара и жидкости, кг/л г — теплота парообразования, дж1кг а — поверхностное натяжение, иЛи Я —теплопроводность жидкости, вт (м-град) ц — вязкость жидкости, н-сек м с — удельная теплоемкость жидкости, дж кг. граду, Тнас — температура насыщения, °К. [c.292]

Теплоемкость жидкостей обычно несколько больше теплоемкости кристаллических веществ. Температурным ходом теплоемкости во многих случаях можно пренебречь, так как нагревание (охлаждение) обычно происходит в сравнительно незначительном интервале температур. Приближенно можно считать удельную теплоемкость жидкостей равной 0,4—0,6 кал/(г-К). Из исследованных веществ исключение составляют Н2О и NH3 1 кал/(г-К)], Hg( 0,03), Si U ( 0,2), галогенпроизводные углеводородов жирного и ароматического рядов (0,15 Ч-0,35). Для сходных веществ интервал значений удельной теплоемкости жидкости, по-видимому, можно уменьшить. Так, для 30 изученных предельных углеводородов с числом атомов углерода от 5 до 13 среднее значение удельной теплоемкости при t—Q оказалось равным 0,505 кал/(г-К) [c.64]

Для определения истинной теплоемкости жидкости С , уравнение (VI.2) используют для двух систем калориметра, содержащего воду ,, = Л + < н,оё н,о и калори иетра, содержащего исследуемую жидкость = + где /С — постояниая калориметра сн.о — удельная теплоемкость воды — удельная теплоемкость жидкости ц,о и Яж —навески воды и исследуемой жидкости. Совместное рещение данных уравнений приводит к. выражению [c.138]

Ст = т, С, + ШеСо, где Та — начальная температура жидкости Т — температура окружающей среды — выделенное число элементов, разнородных по теплопередающим свойствам k .ai — коэффициент теплопередачи от жидкости через /-ю стенку в окружающее пространство Fei — площадь поверхности i-и стенки и — массы жидкости и стенок и Сд — удельные теплоемкости жидкости и стенок. [c.119]

Смотреть страницы где упоминается термин Удельная теплоемкость жидкостей: [c.215] [c.31] [c.44] [c.86] [c.361] [c.144] [c.199] [c.252] [c.331] [c.102] [c.185] [c.105] [c.593] [c.97] [c.126] [c.129] [c.182] [c.354] [c.136] [c.444] [c.144] [c.78] [c.232] [c.118] [c.15]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология