Поток количества движения

Поток количества движения (импульса) характеризуется зна- [c.60]

Таким образом, согласно уравнению (II,12а), удельный поток количества движения прямо пропорционален градиенту скорости. [c.28]

Возвращаясь к уравнению сохранения количества движения, рассмотрим снова контрольный объем . Заметим прежде всего, что количество движения — вектор, определяемый тремя независимыми координатами, и, следовательно, уравнение движения векторное уравнение, имеющее три компоненты. Количество движения может передаваться через поверхность, ограничивающую контрольный объем, двумя способами конвекцией или проводимостью. В первом случае рассматривается объем жидкости, протекающей через поверхность, и поток количества движения (т. е. количество движения на единицу поверхности в единицу времени), равный рос. Другой 8 механизм, с помощью которого количество движения переносится из некоторого элемента объема или вносится в него, связан с межмолекулярными силами, действующими с обеих сторон, ограничивающей элемент поверхности 5. [c.100]

Поток количества движения, связанный с этим механизмом, описывается тензором напряжений я. В случае, когда тензор напряжений интерпретируется как поток количества движения, каждая его компонента Пц представляет собой действие составляющей потока / в направлении г. Как будет показано в Примере 5.1, такое [c.100]

Рассмотрим вязкую жидкость, заключенную между двумя параллельными пластинками, верхняя из которых смещается (рис. 5.5). Поскольку существуют силы межмолекулярного взаимодействия, начнет двигаться слой жидкости, примыкающий к верхней пластинке. Эти же силы приведут к тому, что этот слой будет передавать количество движения слою под ним и т. д. Поскольку момент количества движения направлен вдоль оси х и передается сверху вниз по отношению к используемой системе координат, поток количества движения отрицателен и в данном случае это не что иное, как напряжение сдвига. [c.105]

Отрицательный поток количества движения порождает положительный градиент скорости (см. рис. 5.5). [c.105]

Знак минус в этом уравнении введен, поскольку направление потока количества движения отрицательно. [c.105]

Поток количества движения будет двигать нашу площадку. Чтобы ее остановить, нужна некоторая сила Р. Так как импульс силы равен изменению количества движения, то [c.260]

Т. е. к закону Фурье для переноса количества движения. Закон Фурье применительно к теплопроводности устанавливает зависимость между тепловым потоком и температурным градиентом. Рейхардт интерпретирует последнее уравнение как закон переноса количества движения, который он формулирует следующим образом Поток количества движения в поперечном направлении у пропорционален градиенту количества движения в этом направлении . [c.302]

За вершиной потенциального ядра используется тот же обилий принцип подобия, как и для начального участка струи. Однако особое внимание следует уделить осевой линии струи, а не граничной зоне. Отношение потоков количества движения для зоны установившейся струи, представленное на рис. 1, остается таким же, как в начальном участке. Принятие допущений подобия, постоянства потока количества движения и несжимаемости жидкости приводит к выражению [c.306]

На рис. 8 сравниваются теоретические и экспериментальные отношения объемных расходов и потоков количества движения можно видеть, что достигается хорошее совпадение. Следует отметить, что кривые построены в логарифмических координатах и остаются в силе ранее сделанные замечания относительно величины увлечения, или инжекции. [c.307]

В тех случаях, когда струи расположены параллельно и близко одна от другой, можно использовать метод суммирования, предложенный в литературе [25]. Эти исследователи обобщили гипотезу Рейхардта, включив в нее, помимо количества движения, также распределение концентраций и температур. Таким образом, они получили систему дифференциальных уравнений, линейных по таким параметрам, как поток количества движения, массовый поток и тепловой поток. Для теоретического анализа случая большого числа параллельных струй эту систему можно дополнить решениями линейных дифференциальных уравнений. Так, ноток количества движения для ряда параллельных осесимметричных струй может быть представлен уравнением [c.310]

М — поток количества движения [c.342]

Мд —поток количества движения на выходе из щели или отверстия Ма — молекулярный вес окружающей среды [c.342]

Этот метод основан на общих уравнениях баланса массы, количества движения и энергии и на использовании приближенных представлений полей скорости и температуры. Во многих практических задачах основной интерес представляют главным образом полный расход, поток количества движения и перенос энергии. Для этих целей интегральный метод является удобным, хотя и приближенным, средством определения искомых параметров переноса. [c.161]

Можно определить также другие физические величины объемный расход т, поток количества движения М и поперечную скорость V. В автомодельных переменных эти величины выражаются так [c.195]

Вертикальные осесимметричные восходящие струи. В струе, вытекаюш,ей в покоящуюся окружающую среду той же плотности, поток количества движения I (х) в направлении течения остается постоянным [c.196]

Результаты расчета, приведенные в табл. 9.3.7, показывают влияние Рг и <7 на интегральные параметры выталкивающей силы /у, плотности теплового потока /д и плотности потока количества движения 1м. На рис. 9.3.17—9.3.19 представлены распределения скорости и температуры для трех рассматриваемых случаев течения в факеле. Расчеты проведены для Рг = 8,6 и 11,6 при <7= 1,894816. Для сравнения приведены также соответствующие результаты расчета с использованием приближения Буссинеска. [c.548]

За областью перехода турбулентное течение становится полностью развитым. Это происходит на расстоянии 10 калибров струи от среза сопла, что подтверждается многочисленными результатами измерений интенсивности турбулентности в разных сечениях струи, в том числе и данными, приведенными па рис. 12.3.2. После завершения перехода к турбулентному режиму течения интенсивность пульсаций скорости в струе начинает монотонно уменьшаться независимо от числа Рейнольдса (изменявшегося в экспериментах в широком диапазоне). В области полностью развитого турбулентного течения измеренные профили осредненных по времени значений скорости и концентрации трассирующих веществ в струях имеют форму распределений Гаусса, аналогичную профилям в факелах. Однако скорость подсасывания жидкости для струй ниже, чем для факелов по данным работы [43] и других исследований а = 0,057. Это значение а, свидетельствует о том, что при одинаковом локальном потоке количества движения интенсивность смешения для струй ниже, чем для факелов. [c.135]

С течением времени вследствие наличия потока количества движения сквозь поверхность S, ограничивающую объем — [c.39]

Выражение для сдвигового напряжения можно трактовать [2] как поток л -го компонента количества движения вязкой жидкости в направлении, противоположном направлению оси у. Этот поток индуцируется верхней движущейся плоскостью, а поскольку нижняя плоскость покоится, то поток количества движения вызывает движение жидкости в направлении оси х. [c.47]

Таким образом, поток количества движения направлен против направления градиента скорости, поэтому градиент скорости можно рассматривать как движущую силу процесса переноса количества движения. [c.47]

Со стороны основного потока на эту поверхность действует сила давления, параллельная стенке и пропорциональная где г — радиус цилиндра, а р — среднее статическое давление в ядре потока. Пренебрегая испарением, смешением и вязкими силами на граничной поверхности, запишем условие баланса между потоком количества движения впрыскиваемой жидкости, параллельным стенке, и силой давления [c.208]

Касательное напряжение т представляет собой поток количества движения или импульса, связанный с молекулярным (вязким) переносом. Поэтому уравнение [c.298]

Величина Ох = ЦР выражает количество движения, переносимое через единицу поверхности Р в единицу времени в направлении перпендикулярном движению жидкости, т. е. поток количества движения. Этот поток создается соударяющимися молекулами и подобен потоку энергии, обусловленному молекулярным механизмом переноса, т. е. теплопроводностью. [c.56]

Перенос количества движения связан с переносом энергии, поэтому уравнение баланса количества движения составляется так же, как уравнение энергетического баланса. Согласно соотношению (I. 135), сумма потоков количества движения равна равнодействующей приложенных внешних сил. Это положение одинаково справедливо для системы в целом и для любой ее части. [c.58]

При расчете любого технологического процесса нужно определить потоки количества движения, энергии и массы между отдельными частями системы и окружающей средой. [c.65]

Потоки количества движения и энергии, учитывая единый механизм их переноса при турбулентном движении, можно выразить аналогичными выражениями [c.300]

Система уравнений взаимосвязанного переноса лпиейпа. Каждый из потоков количества движения /ь вещества /2 и энергии /з зависит от трех движущих сил и матрицы коэфф пптептоз переноса Life [c.237]