Размер объема

Следует отметить, что уравнение, очень мало отличающееся от формулы Робинсона и Стокса, было получено Н. Е. Хомутовым (1956) на основе анализа влияния размера (объема) ионов на характер зависнмости коэффициентов активности от концентрации электролита. [c.96]

Малые линейные размеры объемов газа между элементами слоя позволяют пренебречь излучением газовой фазы. Эффективный коэффициент теплопроводности А,оэ нельзя выразить как некоторую сумму отдельных составляющих, поскольку в [c.103]

Вследствие важности рассматриваемого метода обсудим детали его практического применения. Метод состоит из двух этапов, на первом из которых снимают кривую зависимости расхода от давления, а затем ряд дополнительных кривых плотность пор — радиус пор, площадь пор —радиус пор, расход — радиус пор, для определения соответственно распределения пор, поверхности, занятой порами того или иного размера, объема жидкости, протекающей при данном давлении через поры различного радиуса. [c.96]

Уравнение Бернулли выводится на основе закона сохранения энергии и применяется для определения геометрии и размеров объема рабочей камеры печи, размеров газоходов, боровов, вытяжной трубы и выбора тягодутьевого оборудования. Применительно к движению несжимаемых газов уравнение Бернулли имеет вид [c.69]

Пренебрегая изменением напряженности поля на расстоянии, сравниваемом с размером объема, и возможными нелинейными эффектами (изменение свойств при поглощении и т. п.), можно предположить, что поглощение в соседних гранулах происходит независимо. Тогда тепловые эффекты за такое время Дт отдельных компонентов будут аддитивны [c.168]

Дисперсность второй фазы характеризуется функцией /(г), так что г)(1г — число частиц в единице объема смеси, размеры (объемы) которых находятся в пределах от г до г- с1г. [c.14]

ЗОЙ. в каждой из таких фаз размеры (объемы) частиц остаются постоянными, меняется только их число. [c.15]

Здесь <71 —внешний поток тепла, при отсутствии лучистой передачи тепла можно принять закон теплопроводности внутри несущей фазы в виде ql = —X VT , Я,,—коэффициент теплопроводности материала фазы 1. По аналогии с (1.36) введем выражение для изменения поверхностной энергии кристаллов размера (объема) г за счет перехода их из группы в группу при росте или растворении [c.23]

Переходя к пределу при Ал->0 в соотношении (1.69), получим уравнение движения частиц размером (объемом) л [c.34]

Так как r Z r) характеризует объем, который откалывается от кристалла в единицу времени, то фактическую скорость изменения объема кристалла размером (объемом) г можно представить в виде [c.40]

Учитывая (1,97) — (1.99), переходя к пределу при Лг- -0, получим уравнение движения частиц размером (объемом) г [c.41]

Учитывая зависимость (1.91), уравнение энергии для частиц размером (объемом) г запишем в виде [c.43]

Выведем уравнения сохранения массы. Обозначим через К г, (i) вероятность столкновения частиц размером (объемом) г и [1, через Э(г, jx)—вероятность откола зародыша от кристалла размером г при столкновении его с кристаллом размером [х. Тогда из г-фазы в фазу зародышей за единицу времени в единице объема уйдет масса, равная [c.48]

Вследствие возможного откола при соударении частиц размерами (объемами) г и р, из г-фазы в фазу зародыщей уходит импульс [c.49]

Выведем уравнения притоков тепла к фазам. Принимая гипотезу аддитивности основных термодинамических характеристик по массам фаз и проводя выкладки аналогично проводимым выше, запишем уравнения притоков тепла к частицам размером (объемом) г, к поверхности раздела фаз данных частиц и к фазе зародышей с учетом соударения кристаллов и возможного откалывания мелких частиц при соударении [c.50]

Определим в явном виде выражения для векторов скоростей частиц объемом lf,, образовавшихся при дроблении частицы размера (объема) ]f в результате взаимодействия с лопастью мешалки. Пусть имеем упругий удар двух тел, одно из которых — частица размера (объема) у, обладающая скоростью Уг(у), второе —лопасть мешалки массой ш р2° у = т-, и скоростью г л- Удар протекает в две стадии в течение первой —тела деформируются и начинают двигаться с одной скоростью о. Запишем закон сохранения импульса для каждого тела [c.54]

После достижения максимальной деформации начинается вторая стадия удара, тела возвращаются в исходное состояние. При этом существует вероятность разрущения частицы размера (объема) у на осколки. Запишем закон сохранения импульса системы во вторую стадию удара [c.55]

Используем предположение о локальном термодинамическом равновесии в пределах фазы, позволяющее записать соотношения Гиббса [5, 50] для несущей фазы, частиц размером (объемом) г, поверхности раздела фаз и фазы зародышей [c.60]

По определению /аг = /((ц, г—ц)/( я) х — поток частиц размером (объемом) ц к частице размера (г—р,), тогда движущая сила агрегации (коагуляции) частиц размером ц и (г—р.) имеет вид [c.82]

Если принять за равновесное состояние частицы размера (объема) г, которая когда-то раньще возникла, то движущая сила, определяемая соотнощением (1.256), характеризует мгновенное отклонение от равновесия частицы размера г, образовавшейся в настоящий момент за счет слияния частиц размером (объемом) г—II яц. [c.83]

Можно показать, что термодинамический поток частиц размером (объемом) ц, слипающихся с частицей размера г—р,, определяется через движущую силу агрегации (коагуляции), т. е. [c.84]

Хг-п—скорости роста частиц размером (объемом) ц, г—[i. Решив уравнение (1.328) при начальных условиях t = to, h = = /i., определим время срастания т. е. время, за которое ча- [c.98]

Определим значение v (r, ц). Пусть имеем прямой упругий удар кристаллов размерами (объемами) г и ц, пусть г>ц. [c.102]

Обозначим отношение Ж Жг через Ж, из соотношений (1.358) — (1.363) определим скорость осколка при отрыве от поверхности частицы размером (объемом) г [c.103]

Введем понятие мгновенной и средней скорости изменения объема кристалла размером (объемом) г в виде [c.116]

Здесь fF—сила трения (стоксова сила), обязанная действию вязких сил при взаимодействии между фазами, определяется разницей скоростей VI— 2, размером (объемом) г, количеством и формой включений, а также физическими свойствами фаз / — сила, связанная с взаимодействием присоединенных масс и возникающая из-за ускоренного движения включения относительно несущей среды, когда в последней возникают возмущения на расстояниях порядка размера включений. Эти мелкомасштабные возмущения и приводят к дополнительной силе давления, не учитываемой членом ссаУЯ — сила дополнительного взаимодействия на включения из-за градиентов в поле средних скоростей несущей фазы (сила Магнуса или Жуковского). [c.19]

Здесь уравнение (1.31) —уравнение движення для частиц размером (объемом) г, где г может быть любым из области (r , R). Уравнение движения для фазы зародышей приведется к виду [c.22]

Хаг, С одной стороны — термодинамическая движущая сила, с другой— полная энергия взаимодействия частиц размером (объемом) и и г— д. Тогда сила Г, действующая на частицу [х со стороны частицы г—11, пропорциональна йХ1с1к. Силу Р можно представить в виде [c.95]

Последние два члена в (1.396) характеризуют производство энтропии за счет дробления кристаллов и представляют произведение термодинамических сил дробления на термодинамические потоки частиц за счет дробления. Выпишем потоки (т)А(г)йг — поток частиц размера (объема) г, разрушившихся за счет соударения кристалл — перемешиваюшее устройство -[ (у)А у)В(г у)Х [c.109]

Смотреть страницы где упоминается термин Размер объема: [c.130] [c.17] [c.31] [c.40] [c.43] [c.45] [c.46] [c.49] [c.49] [c.50] [c.52] [c.56] [c.63] [c.82] [c.102] [c.102] [c.102] [c.109] [c.110] [c.110] [c.115] [c.119]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология