газовая при излучении

Остается рассмотреть метод расчета теплопередачи путем излучения между газом и поверхностью твердого тела. Количество тепла, полученное черной поверхностью F от газового излучения, по уравнению (7-45а) [c.376]

Светящееся сажистое пламя обладает весьма сложным спектром излучения, в котором относительное спектральное распределение интенсивности существенно изменяется также в зависимости от температуры пламени и состава продуктов сгорания. По мере удаления от горелки, т.е. на разных стадиях выгорания факела, изменяется соотношение между спектральными интенсивностями излучения газов и твердых сажистых частиц. Относительная роль газового излучения заметно возрастает по ходу выгорания факела как за счет увеличения собственной степени черноты трехатомных газов е,, так и вследствие снижения степени черноты сажистого излучения бс. [c.19]

Процесс теплопередачи в камере конвекции складывается из передачи тепла от газового потока к конвекционным трубам конвекцией и радиацией. Основное значение в конвекционной камере имеет конвекционный теплообмен. Однако излучение газов и кладки также заметно влияет на процесс теплоотдачи. [c.127]

Если газовое излучение играет малую роль в общей теплопередаче, то Ае 0 и [c.381]

Углеводородные газы горят с образованием несветящегося пламени, если предварительно к ним подмешивается окислитель в количестве, достаточном для образования СО и Нг, раньше, чем углеводороды успеют нагреться без доступа воздуха до температуры, при которой начинается их термическое разложение с образованием сажистых частиц. Излучение несветящихся газовых пламен, лишенных сажевых частиц, обусловливается эмиссионными свойствами трехатомных топочных газов (НгО, СОг, ЗОг). Степень черноты топочной среды зависит от парциального давления трехатомных газов, температуры и эффективной толщины излучающего слоя. При неизменных свойствах топлива и конструкции топки газовое излучение является функцией лишь локальных избытков воздуха, с которыми протекает горение. [c.55]

Из рисунка видно, что с увеличением давления пламя постепенно становится светящимся и это светящееся излучение все больше заполняет пустые пространства между полосами поглощения, появившимися благодаря газовому излучению. Интервал длин волн, показанный на рисунке, является важным для данной температуры пламени. Излучение абсолютно черного тела при этой температуре имеет свой максимум при длине волны 2 мк а падает до 10% от максимума при 1 и 5 мк. [c.511]

Теплообмен между потоком газа и стенкой может быть связан с тепловым излучением. Оказывается, что когда температура стенки отличается от температуры газа, показания тер.мометра не соответствуют истинной температуре газа. Отклонение (ошибка показания) иногда может быть существенным. Это объясняется следующим образом. е Допустим, что стенка трубы холоднее газа( вследствие, например, тепловых по-терь). Если в таком случае вставить в канал термометр или термопару (обычно перпендикулярно к направлению потока), то термометр начнет нагреваться, принимая тепло, отдаваемое газом, главным образом, до ю 50 зо путем конвекции (газовое излучение можно [c.413]

Рис. 27-3. Коэффициент эффективности газового излучения в зависимости от формы газового объема и степени его черноты

Коэффициент излучения газового потока при температуре газа Тр [c.317]

Таблица 28. 3 Эквивалентные длины луча газового излучения [67]

Газовое излучение рассматривается как излучение несветящегося пламени, основными особенностями которого являются селективность — излучение только в тех областях спектра, в которых aJ O, — и сравнительно высокая прозрачность. [c.278]

Геометрия газового излучения. Прежде чем перейти к лучистому теплообмену между газами и твердой поверхностью, необходимо изложить метод учета формы газового объема. [c.123]

Таким образом, графики газового излучения, полученные путем дифференцирования при малом Pq L, дают излучение на единицу объема газа, выраженное в виде отношения к мощности излучения черной поверхности. Возвращаясь теперь к задаче вычисления излучения от газового объема V на всю ограничивающую его поверхность А при малом РХ, можно приравнять два вида выражения газового излучения [c.125]

Длина лучей газового излучения [c.126]

Подводя итог высказанным выше соображениям, можно заключить, что величина газового излучения пропорциональна газовому объему при низких РХ и пропорциональна поверхности оболочки при весьма высоких РХ. Однако для того чтобы упростить объединение излучения с другими видами теплопередачи, его формально выражают как функцию поверхности оболочки во всем диапазоне РХ. [c.127]

Целесообразно отождествить некоторые приведенные выше величины с другими понятиями газового излучения. Ослабление монохроматического излучения на длине йх подчиняется следующей зависимости [c.127]

Здесь применимы также пояснения относительно значения Л, и Лд для случая, когда трубы смонтированы на стенке. При определении Eq вычисляют, учитывая только газовое излучение [c.167]

Установки являются развитием перегонных аппаратов, толька подвод тепла осуществляется таким образом, чтобы исходный продукт быстро нагревался и необходимое время оставался при высокой температуре. Исходный продукт предварительно нагревается в теплообменнике вне печи до - 300—350 °С и вводится в зону конвекции печи, где подогревается горячими отработанными газами до —400— 500 °С. Затем он попадает в зону излучения и достигает окончательной температуры пиролиза благодаря непосредственному обогреву труб от сжигания газового или котельного топлива. При пиролизе пропана температура достигает 780—800 °С, для легкого бензина достаточно 720—750 С. Трубы изготовляют из высоколегированных хромоннкелевых сталей, в наиболее теплонапряженных местах применяют сплавы меди илн хрома. [c.23]

Малые линейные размеры объемов газа между элементами слоя позволяют пренебречь излучением газовой фазы. Эффективный коэффициент теплопроводности А,оэ нельзя выразить как некоторую сумму отдельных составляющих, поскольку в [c.103]

Коэффициенты излучения газового потока Еф или соответственно при средних температурах футеровки Тф или материала Тм определяются по общей формуле [c.317]

Таким образом, в формуле (IV. 4) первый член учитывает тепловой поток через газовую фазу теплопроводностью и излучением, а второй член — теплопередачу через зерна за счет контактного и лучистого теплообмена между ними. Очевидно, что при больших значениях все тепловые потоки в слое аддитивны. [c.105]

Прежде чем вычислить коэффициенты излучения газового потока, найдем вспомогательные параметры для определения степеней черноты углекислоты есо . водяных паров ен о и поправочного коэффициента С- [c.322]

Рнс. IV. 2. Теплопроводность зернистого слоя при неподвижной жидкой (газовой) фазе без учета излучения при е = 0,4 [c.107]

Коэффициент излучения газового потока при Т = 970 К по (11.30) [c.323]

Для характеристики процесса, протекающего под действием излучения, в радиационной химии иногда пользуются понятием ионный выход (по аналогии с квантовым выходом). Под ионным выходом подразумевают отношение числа молекул, прореагировавших под действием излучения, к числу пар ио ов, возникших при поглощении той же дозы излучения. Это понятие применимо только к таким реакциям в газовой фазе, для которых можно определить число возникших пар ионов. Что же касается реакций в конденсированных средах, где число образовавшихся пар ионов определить невозможно, то это понятие неприменимо. Кроме того, понятие ионный выход не учитывает существенную роль, которую играют атомы, радикалы и возбужденные молекулы, возникающие под действием излучения. [c.268]

Коэффициенты излучения газового потока и Еф при Тр и Тф соответственно [c.332]

Теплообмен в рабочей камере футеровки дуговых электропечей осуществляется между всеми элементами термической системы материал—среда—футеровка . Теплота передается по всем перечисленным выше механизмам теплообмена. Тепловым излучением передается теплота от главного источника — столба горящей дуги, который представляет собой ионизированный газ печной среды, а также расплав шлака, т. е. жидкой фазы среды. В конвективном теплообмене участвует н газовая печная среда, образовавшаяся в зоне горения дуг и состоящая из паров металла, и твердая фаза (шлак, графит), и жидкая среда. [c.61]

АСПВ допускает воспламенение взрывоопасной газовой смеси и включается сразу же после возникновения взрыва. Принцип действия системы состоит в следующем. После воспламенения взрывоопасной горючей парогазовой смеси излучение поверхности фронта пламени мгновенно распространяется по объему защищаемого участка трубы. После того как интенсивность этого излучения достигнет регистрируемой индикатором величины, система индикации срабатывает и подает исполнительный командный электросигнал (за 1—3 мс) на систему впрыска ингибитора (рис. Х-4.). По этому сигналу включается пороховой аккумулятор давления. Под действием давления пороховых газов огнетушащая жидкость, разрушив герметизирующее покрытие на распылительном устройстве, впрыскивается в защищаемый участок трубы в течение 5— 10 мс под постоянным давлением 3,4—40 МПа со скоростью истечения 150—200 м/с. Распространяясь по защищаемому объему аппарата, струи ингибитора распадаются на отдельные капли и, испаряясь и смешиваясь с газовой средой факельной трубы, нейтрализуют взрывоопасную горючую газовую смесь, локализуя тем самым очаг взрыва в зоне его возникновения. [c.223]

Вместе с тем в газовой среде, содержащей твердые частицы, интенсивность излучения увеличивается до уровня светящихся газов (степень черноты е для них 0,4—0,8, тогда как у несветящихся газов она находится в пределах 0,1—0,4). [c.84]

Конвективный механизм переноса сохраняется в плотном слое до высоких температур, поскольку в целом слой нелучепрозрачен, а газовое излучение в тонких прослойках между кусками незначительно. [c.100]

Теплоотдача в условиях слоевого режима с плотным слоем осуществляется как конвекцией, так и лучеиспусканием. В области низких температур газа преобладает конвективная теплоотдача при повышении температуры газа возрастает доля излучения, однако вследствие того, что межкусковые пространства очень малы, газовое излучение происходит в тонких слоях и поэтому конвективная теплоотдача, вероятно, сохраняет свое ведущее значение вплоть до самых высоких температур газа. Соизмеримость удельных значений теплоотдачи конвекцией и лучеиспусканием и невозможность рассматривать их раздельно заставляют пользоваться величиной суммарного коэффициента теплоотдачи (а , = Ик + алуч), зависящего от температуры. [c.402]

Используя графики газового излучения, получаем значение для и егс . соответствевно 0,253 и 0,340. По уравнению (4-102) [c.169]

На рис. 203 показана трубчатая печь беспламенного горения с излучающими стенами из панельных горелок. Горелки расположены пятью рядами в каждой фронтальной стене камеры радиации. Каждый горизонтальный ряд имеет индивидуальный газовый коллектор, что создает возможность независимого регулирования теплопронзводительности горелок одного ряда и теплопередачи к соотпетствующему участку радиантного экрана. В печи предусмотрена возможность работы на резервном жидком и газовом (газ, содержащий конденсат) топливе. Для этого в поду камеры радиации вдоль излучающих стен установлены резервные газомазутные горелки. Факелы этих горелок настилаются на поверхность панельных горелок и образуют сплошное зеркало излучения. При этом первичный воздух подается к горелкам в поду через регистры с шиберами, а вторичный — но высоте настила факела через смесители отключенных панельных горелок. [c.242]

Радиоактивные (изотопные) методы. Эти методы исследования основаны на применении радиоактивных изотопов (источников радиоактивного излучения) в сочетании с приемником излучения, усилителем-преобразователем сигнала и регистрируюн им устройством. Изотопные методы используют для онределеиия газового состава, измерения плотности н уровня жидкости и т. д. [c.22]

Другой широко распространенный метод исследования заключается в использовании рентгеновских лучей. Источник последних, коллимированный для уменьшения рассеивания (экстрафокальиое излучение), устанавливается на одной стороне псевдоожиженного слоя проникающий пучок лучей воспринимается фйсфоресцирующим экраном (рис. 1У-4). Газовый пузырь появляется на негативе в виде темного пятна па световом фоне, т. е. метод совершенно аналогичен медицинской рентгенографии. Огромное преимущество этого метода состоит в том, что слой может иметь любую форму и, в принципе, любые размеры, и структура его совершенно не искажается при наблюдении. Метод позволяет визуально оценивать размеры и форму пузыря в любом его положении и пол чить гораздо больше информации, чем при использовании зондов. [c.128]

Имеется еще одно важное дополнительное условие. Псевдоожиженный слой является динамической системой, причем скорость движения твердых частиц и газовых пузырей равна нескольким десяткам сантиметров в 1с. Для получения требуемого сигнала за промежуток времени, достаточно малый по сравнению с необходимым для измевення положения пузыря, нужна высокая плотность рентгеновского излучения. Фотоны не только должны иметь энергию, необходимую для проникновения через слой заданной толщины, но достаточное их число должно достигать экрана или фотопластинки, дабы можно было получить изображение, например, за 0,01 с. Это означает, что сила анодного тока должна составлять несколько сот миллиампер, что близко к пределу для медицинского оборудования и на порядок выше, чем в аппаратах для исследования сварных швов. [c.129]

Последняя формула предполагает равенство температур ядра слоя Тв и частиц на поверхности газового пузыря, обращенной к теплопередающей стенке. Здесь = 4,9 -10 — коэффициент излучения абсо.чютно черного тела, температуры Тв и —в единицах абсолютной шкалы (К). Если принять что газовый [c.431]

В отличие от процессов газовой коррозии металлов, для которых влияние излучения не существенно, действие излучения на процесс электрохимической коррозии металлов Э злявляется заметной функцией трех факторов [c.370]

При ремонте изношенных и поломанных деталей машин и аппаратов в механических мастерских широко применяется электродуговая и газовая сварка. Большую опасность представляет электродуговая сварка. Она может вызвать электричегкий уутяр, ожпг и травмы глаз излучением электродуги. Поэтому электросварщик и работающие поблизости люди должны защищать глаза специальными очками, щитками или масками со стеклами, задерживающими ультрафиолетовые лучи. Светофильтры подбирают по каталогу в зависимости от величины тока сварки. [c.73]

Источниками теплоты в термической системе являются исходные материалы, пламя, раскаленная печная среда, полученные продукты, электрическая дуга, электронагреватели, внутренняя поверхность футеровки рабочей камеры и т. д. Приемниками теплоты являются исходные материалы, электроды, их держатели, внутренняя поверхность футеровки рабочей камеры, печная среда, вагонетки, решетки, подины и т. д. Источником или приемником теплоты в печах может быть любой элемент термической системы, а в многозонных печах туннельные, шахтные, вращающиеся и др.) один и тот же элемент при переходе из одной зоны в другую изменяет свои термические функции источник теплоты становится приемником или наоборот, а также меняется вид теплообм1ена (или доля), в котором участвует элемент системы (например, газовая печная среда из теплообмена излучением в зоне нагрева переходит на конвективный теплообмен в зоне подогрева и т. д.). [c.61]

Еще в 1917 г. А.Эйнштейн выдвинул гипотезу о существовании не только спонтанных, но и вынужденных (стимулированных или индуцированных) переходов в атомах, сопровождающихся излучением. Попытка обнаружения стимулированного излучения в газовом разряде была предпринята Р.Ландебурном в 30-е годы, а в 1М0 г. В.А.Фабрикант сформулировал необходимые для этого условия. После второй мировой войны многие физики вернулись в лзбор атории, привнеся в работу опыт, полученный с радиолокационной техникой СВЧ. Одним из таких физиков, занявшихся СВЧ-спектроскопией, — как пишет Дж. Пирс [7], — был Чарльз Таунс. .. В 1951 г., сидя на парковой скамейке в Вашингтоне перед деловой встречей, Таунс впервые представил себе принцип, на котором сейчас базируется действие лазера . В 1954 г., почти одновременно, Н.Г. Басовым и А.М. Прохоровым в СССР (в Физическом институте им. П.Н. Лебедева) и Ч. Таунсом с сотрудниками в США (в Колумбийском университете) был создан первый молекулярный генератор на аммиаке, излучающий радиоволны с длиной волны около 1 см. Эта работа была отмечена Нобелевской премией. В 1960 г. Т. Мейман (фирма Хьюз , США) создал первый в мире рубиновый оптический квантовый генератор. Дальнейшее развитие квантовой электроники и нелинейной оптики — результат работы многих отечественных и зарубежных ученых [8]. [c.96]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология