Теория псевдоожиженного слоя

Первым шагом в разработке общей теории псевдоожиженных слоев была попытка учесть факт подъема отдельных пузырей. Начало этому было положено работами Дэвидсона, чья изящная модель Зачитывала движение газа и твердых частиц, а также распределение давления вокруг поднимающихся пузырей. Впоследствии модель была расширена и дополнена. Об этом речь пойдет ниже. [c.107]

В некоторых работах [5, 26—28], а также в гл. 2, в которой излагается статистическая теория псевдоожиженного слоя, от- [c.16]

Существует также другой путь получения замыкающих соотношений, основанный на использовании более глубокой, статистической теории псевдоожиженного слоя, которая будет рассматриваться в следующей главе. В настоящем разделе излагаются примеры построения замыкающих соотношений без привлечения статистической теории. [c.31]

Выражения для эффективных коэффициентов вязкости, входящих в соотношения (1.4-5), остаются неизвестными. В работах [21, 1965, т. 21 27] содержатся соображения качественного характера по поводу величины этих коэффициентов. Выражения для этих коэффициентов будут рассматриваться также в гл. 2, посвященной изложению статистической теории псевдоожиженного слоя. [c.32]

В данной главе на основе представлений и методов механики сплошной среды получены уравнения гидромеханики псевдоожиженного слоя и рассмотрены возможные виды замыкающих соотношений к этим уравнениям. Как уже указывалось, возможности такого подхода к описанию псевдоожиженного слоя ограничены в том смысле, что, основываясь только на представлениях механики, сплошной среды, нельзя найти достаточно глубокое физическое обоснование для вида тех или иных используемых замыкающих соотношений. Это обстоятельство приводит к значительному произволу в выборе вида замыкающих соотношений, который наблюдается в научных работах, посвященных этому вопросу. Значительно более глубокие с физической точки зрения результаты при решении задачи построения замкнутой системы уравнений гидромеханики псевдоожиженного слоя могут быть получены в рамках статистической теории псевдоожиженного слоя, которая будет рассмотрена в следующей главе. [c.38]

В данной главе излагаются основы кинетической теории псевдоожиженного слоя. В дальнейших рассуждениях предполагается, что ожижающим агентом является газ. [c.40]

Рассмотренная в настоящей главе кинетическая теория псевдоожиженного слоя использовалась в работе [50] для исследования распределения твердых частиц по высоте псевдоожиженного слоя, а в работе [51 ] для описания теплообмена между поверхностью и псевдоожиженным слоем. Другим аспектам статистической теории дисперсных систем посвящен целый ряд работ, например [45, №3 52-55]. [c.71]

Поскольку измеренные значения коэффициентов вязкости псевдоожиженного слоя весьма велики, можно предположить, что вязкость ожижающего агента мало влияет на сопротивления слоя сдвигу и отождествить эти значения с р . Теоретические и экспериментальные методы для оценки величин и отсутствуют. Эти величины можно определить на основе кинетической теории псевдоожиженного слоя, но для этого необходимо вычислить энергию хаотического движения твердых частиц. [c.90]

Различные подходы к решению первой задачи были рассмотрены в гл. 1 и 2 данной книги. Хотя в области теории построения замкнутых уравнений переноса для псевдоожиженного слоя к настоящему времени уже получено значительное число результатов, окончательное решение задачи о нахождении физически обоснованных замыкающих соотношений для уравнений переноса отсутствует. Как уже говорилось в первых двух главах, замыкающие соотношения либо постулируют, либо находят на основе статистической теории псевдоожиженного слоя. Однако в рамках статистической теории псевдоожиженного слоя также приходится использовать ряд допущений. Эти допущения касаются, например, взаимодействия между газом и твердыми частицами и взаимодействия твердых частиц между собой. Поэтому существует необходимость дальнейшего развития теории, позволяющей построить замкнутые уравнения переноса для псевдоожиженного слоя с целью уточнения используемых в этой теории допущений [c.251]

Несмотря на то что теория псевдоожиженного слоя достаточно хорошо изучена многочисленными авторами [1—3, 6—10], методы, обеспечивающие идентично высокие результаты химического процесса в псевдоожи-женном слое на любой его стадии, до сих пор не разработаны. [c.306]

Вторая область слоя II (см. рис. 6 и 7) характеризуется относительным постоянством плотности псевдожидкости по высоте слоя. Эта область движения развитых газовых пузырей и плотность слоя в этом случае, согласно двухфазной теории псевдоожиженного слоя. [c.84]

Много работ посвящено изучению теории псевдоожиженного слоя, условий равномерного распределения газа в аппарате с кипящим слоем зернистого материала и разработке отдельных элементов конструкции такого аппарата [23—33]. [c.268]

КИНЕТИЧЕСКАЯ ТЕОРИЯ ПСЕВДООЖИЖЕННОГО СЛОЯ [c.16]

Проблемы переноса тепла, массы и количества движения в псевдоожиженном слое являются предметом многочисленных исследований, часто дающих противоречивые результаты. По этому вопросу имеется большое число публикаций обзорного характера и монографий, например книги Ценца , Лева , Циборовского , Беранека и др. Не повторяя основные представления теории псевдоожиженного слоя, остановимся только на применении реакторов этого типа в тех случаях, когда обычно применяется неподвижный слои. [c.349]

Предложена теория псевдоожиженного слоя, основанная на следующих допущениях 1) взаимодействие между газовым потоком и взвешенными частицами учитывается при помощи коэффициента диффузии частиц в пространстве их скоростей 2) столкновения между частицами в первом приближении рассматриваются как парные 3) изменение структуры турбулентности, обусловленное частицами, учитывается в рамках предположения о большой нагруженности потока. Найдено распределение частиц по скоростям, имеющее вид распределения Максвелла с эффективной температурой, связанной с коэффициентом диффузии частиц в пространстве скоростей. Установлена связь между эффективной температурой и диссипацией энергии в псевдоожиженном слое. Рассчитано распределение частиц по высоте и показано, что, в отличие от ранее высказывавшихся утверждений, существует достаточно резкая верхняя граница псевдоожиженного слоя. [c.16]

Согласно этой теории псевдоожиженный слой состоит из относительно плотной массы зернистого материала, по каналам и порам которой движется часть газового потока, и из ядер или пузырей, в которых плотность зернистого материала пренебрежительно мала и посредством которых через слой перемещается остальная часть газового потока. Движущей силой этого перемещения является разность в плотностях разреженной фазы (ядра или пузыри) и плотной фазы . [c.5]

Двухфазная теория псевдоожиженного слоя позволяет вывести зависимость между расширением и скоростью газа, проходящего через него. [c.5]

Дальнейшее развитие теории псевдоожиженного слоя возможно только при учете сил статического и динамического взаимодействия между соседними твердыми частицами, что позволит приблизить теоретические построения безвихревого движения к реальной обстановке. Однако для этого необходимо располагать значительно большим объемом экспериментальных данных по реологии системы, чем имеется в настоящее время. [c.250]

Перейдем к рассмотрению вопроса о замыкающих соотношениях для уравнений гидромеханики псевдоожиженного слоя. Наиболее естественным путем решения этой проблемы было бы использование некоторых известных методов замыкания, разработанных в гидромеханике многофазных сред. Например, при замыкании уравнений механики концентрированных суспензий часто используется полуэмиирическая ячеечная модель взаимодействия частиц (5, 14—17]. При таком подходе возмущение, вносимое в поток каждой частицей, предполагается локализованным в пределах объема жидкости, непосредственно окружающего частицу (в пределах ячейки). Обычно рассматривают сферические ячейки. Дополнительная неопределенность в данной модели связана с выбором зависимости радиуса ячейки от объемной концентрации частиц и граничных условий на поверхности ячейки. Помимо ячеечной модели, в последнее время получил развитие подход, основанный на использовании представлений теории самосогласованного поля [18]. Однако для замыкания уравнений гидромеханики псевдоожиженного слоя (т. е. построения- выражений для неизвестных членов, входящих в данные уравнения) подобные подходы до настоящегб времени почти не использовались. Это связано с необходимостью учета в уравнениях гидромеханики псевдоожиженного слоя хаотического движения фаз, а также с тем, что диапазон чисел Рейнольдса (рассчитанных по диаметру твердой частицы) для псевдоожиженного слоя весьма широк. Например, для относительно крупных частиц число Рейнольдса может меняться от единицы до нескольких сотен, что затрудняет аналитическое исследование взаимодействия несущей фазы и твердых частиц. Учет хаотического движения твер- дых частиц и построение выражений для неизвестных членов в уравнециях гидромеханики возможен в рамках статистической теории псевдоожиженного слоя, которая будет излагаться в [c.11]

Кинетическая теория псевдоожиженного слоя основывается на уравнении для функции распределения твердых частиц по координатам и скоростям, которое называется кинетическим уравнением. Из этого уравнения могут быть получены уравнении 1идро-механики твердой фазы псевдоожиженного слоя, причем эти уравнения включают ряд неизвестных членов, выражающихся через [c.39]

Уравнение для функции распределения твердых частиц по координатам и скфостям (2.1-11), в котором для интеграла столкновений используется выражение (2 1-13), и представляет собой кинетическое уравнение для функции распределения твердых частиц, играющее основную роль в кинетической теории псевдоожиженного слоя. Аналогичное кинетическое уравнение рассматривалось в работе [37, с. 70]. Это уравнение. имеет более общий вид, чем кинетические уравнения, которые рассматривались в работах [34—36]. Так, в этих работах не учитывалась сила, действующая на твердую частицу со стороны обтекающего ее потока газа, которая обусловлена градиентом давления в потоке газа. Кроме того, кинетические уравнения работ [34, 351 имеют еще некоторые не очень существенные отличия от уравнения (2.1-11). [c.45]

Беня. Введение в теорию псевдоожиженного слоя, Paliva, № 3, 1954. [c.246]

Представление о барботаже газа через псевдоожин енный слой, т. е. о движении части газового потока в виде крупных пузырей или ядер, за последние годы получило широкое распространение и оформилось в так называемую двухфазную теорию псевдоожиженного слоя. [c.5]