Излучение геометрический коэффициент формы

В общем случае расстановки поверхностей Ру и р2 при наличии стенок, отражающих излучение и образующих замкнутую систему с рефракционно-геометрическим коэффициентом формы 4 1,2, можно аналогично вывести [c.311]

Другой способ уменьшения ошибки заключается в покрытии прибора защитой с низким коэффициентом излучения Е1 (например, серебрение). Тогда, согласно уравнению (1 / -124), будет уменьшаться эмиссионно-геометрический коэффициент формы Ф1,2 (F /f2 0) и, следовательно, по зависимости (1У-142) снизится ОСц. [c.316]

Влияние отражающих стенок. Допустим, что в систему с двумя активными поверхностями (подводящей и отводящей тепло) включены адиабатически замыкающие ее поверхности, например, хо- рошо изолированные стенки печи. В данном, случае поверхность р2 получает энергию не только от излучающей поверхности нО еще и часть энергии, адиабатически отраженной стенками. Стенки получают от поверхности р1 тепло, соответствующее коэффициенту 1, я (Я — символ отражающих стенок). Из этого излучения часть Ч н, л после отражения опять падает на стенки (результат вогнутостей, присущих этим стенкам). Доля энергии 1—д отражается на поверхностях р1 и р2. Из этого количества часть 2 падает на стенку / 2. Общее количество тепла, излучаемое поверхностью Рх на поверхность р2 непосредственно и при помощи отражающих стенок, определяется рефракционно-геометрическим коэффициентом формы [c.309]

Угловой коэффициент излучения ( Fi—Fj (также называется угловым коэффициентом, геометрическим коэффициентом, коэффициентом формы или коэффициентом облученности) [c.85]

В более сложных случаях подобные расчеты оказываются либо слишком громоздкими, либо вообще невозможными, так что величину геометрического коэффициента приходится определять опытным путем. Для этого измеряют скорость счета эталона, абсолютная активность которого известна, а форма и размеры соответствуют форме и размерам измеряемых препаратов. Получаемые результаты тем точнее, чем тоньше слой радиоактивного вещества в эталоне и чем меньшую толщину имеет подложка, на которую нанесен эталонный излучатель. Желательно также, чтобы энергии излучения эталона и измеряемого образца были по возможности близки. Для определения геометрического коэффициента из опытных данных пользуются формулой (9—II). Задача, таким образом, сводится к тому, чтобы связать число частиц или квантов /т], падающих на внешнюю поверхность счетной трубки или кристалла, с числом регистрируемых счетчиком частиц /. [c.68]

Для получения такой зависимости при изменении контролируемого параметра могут быть использованы различные принципы, например изменение геометрической формы пучка излучения, падающего на детектор изменение ослабления пучка излучения изменение коэффициента отражения (альбедо) изменение спектрального состава излучения и т. п. [c.87]

Массовый коэффициент поглощения у-лучей твердыми частицами зависит от энергии у-квантов, степени коллимации пучка излучения, геометрической формы реакционного сосуда, а также от состава самих частиц. При достаточно узком пучке моноэнергетических у-квантов величина практически не за- [c.236]

В последних трех уравнениях индекс 1 относится к нагревателю, 2 —к нагреваемому изделию, 3 —к стенке печи i2, С1з,Сз2 —приведенные излучательные способности, Вт/(м2.К ) Fi2, fia, 32 — взаимные поверхности облучения, м2, — чисто геометрические параметры, определяемые в зависимости ОТ размеров и формы тел, участвующих в теплообмене, и их взаимным расположением в пространстве. Они могут быть выражены через угловые коэффициенты излучения Fu = = ф12 г, Flз = Фlз Fl -Рз2==фз2 з, где ф12,ф1з и Фз2 —усредненные угловые коэффициенты излучения, численно показывающие, какая доля из полного излучения одного тела попадает на другое. [c.71]

Эффективность характеризует конкретную измерительную ситуацию и обусловливается несколькими факторами. Прежде всего на эффективность регистрации сильное влияние оказывают геометрические параметры системы детектор—источник размеры и форма детектора и источника, расстояние между ними, особенности их взаимного расположения. Большую роль могут играть и эффекты, связанные с поглощением и рассеянием ионизирующего излучения в веществе источника, упаковке детектора и других вспомогательных конструкционных материалах (покрытие детектора, подложка источника, поглотители и т. д.). Кроме того, надо знать параметры схемы распада радиоизотопа или возбужденного уровня, т. е. выход излучения, коэффициент конверсии и т. п. В заключение важно подчеркнуть большое значение эффективности детектора, которая обычно зависит от энер- [c.32]

Можно отметить, что проще всего решаются задачи нахождения одномерного температурного поля (безграничная пластина, бесконечно длинный цилиндр, шар) при постоянных физических свойствах, постоянном коэффициенте теплоотдачи и отсутствии теплообмена излучением. Именно такие задачи будут рассматриваться в этой главе. Результаты, которые при этом будут получены, с одной стороны, имеют самостоятельное практическое значение, а с другой — позволяют достаточно просто выяснить основные закономерности, присущие также нестационарным процессам теплопроводности в телах более сложной геометрической формы. [c.90]

В случае теплообмена излучением между двумя безграничными пластинами (см. 17.2) поток собственного или отраженного излучения от одной пластины целиком попадает на вторую. Однако, если излучающая система состоит из нескольких тел, произвольно расположенных в пространстве, то только часть потока излучения от одного тела попадает на другое. Доля потока излучения от одного тела, попадающая на другое, зависит от формы и размеров этих тел, их взаимного расположения и расстояния между ними, т.е. от геометрических особенностей системы. Для учета той части потока излучения от поверхности одного тела (или элементарной площадки), которая попадает на поверхность другого тела, используют понятие — угловой коэффициент излучения. Когда рассматривают поток излучения от элементарной площадки, находящейся на поверхности одного тела, на всю поверхность другого тела, угловой коэффициент излучения называется локальным, а когда — от всей поверхности одного тела на всю поверхность другого, угловой коэффициент излучения называется средним. [c.445]

Очевидно, что рефракционно-геометрический коэффициент не зависит от величины, формы и расположения отражающих поверх ностей, так как они только замыкают систему. Не играет роли и коэффициент излучения этих стенок. Безразлично, полностью ли они отражают излучение или частично отражают, а частично поглощают важно только,, чтобы эти поверхности были адиабатически изолированы снаружи. [c.310]

Взаимодействие тел различной геометрической формы с разными коэффициентами излучения описывается соответствующими коэффициентами Г и взфф. [c.187]

Точное решение задачи излучения газа является сложным, даже в случае простых геометрических форм. Поэтому полное излучение или поглощение, связанное с массой газа конечных размеров, обычно анализируется приближенными методами Хотелла [67], которые дают результаты с приемлемой практической точностью. Хоттел определил для ряда газов степень черноты как функцию температуры и давления, рассматривая полушаровую массу газа радиуса Ь, которая излучает энергию в среднюю точку основания полусферы. Из средней точки длина луча во всех направлениях одинакова. Степень черноты газа 8 определяется как отношение энергии, излучаемой полушаровой массой газа на элемент поверхности в средней части, к энергии, излучаемой на тот же самый элемент черной полусферической поверхностью, имеющей ту же температуру, что и газ. Поэтому энергия излучения газа равна ОЕдТд на единицу облучаемой поверхности. Если элемент поверхности в средней точке излучает лучистую энергию обратно в газ, то скорость поглощения газом будет равна оа Г , где ад — коэффициент поглощения газом излучения черного тела с температурой поверхности Т . Результирующее количество излуча- [c.402]