Мейсон

Как показано в гл 12, это уравнение является основным для конденсации паров воды на ядрах конденсации в атмосфере Более сложное уравнение, применимое для ядер конденсации, но приводящее к незначительным отличиям в числовых результатах было получено Мейсоном [c.23]

Рис. 2.3. Изменение параметра т модели Коффина - Мейсона зависимости от величины наложенного потенциала

Примерно такой же состав летучих компонентов дан в [Мейсон Б., 1971]. [c.141]

Т1Т , где Т1 — коэффициент вязкости, для тех же самых потенциалов (п — 6), которые приведены на фиг. 4.6 и 4.7. Кривые располагаются очень близко друг к другу вблизи температуры Бойля, хотя детальный анализ показывает, что они расходятся больше, чем соответствующие кривые В (Т), особенно при высоких температурах. Таким образом, В (Т) и ц (Т) можно использовать вместе в благоприятных случаях для определения более чем двух параметров потенциала, что было впервые сделано Мейсоном и Райсом [184]. В самое последнее время благодаря использованию быстродействующих ЭВМ было проведено полное обширное исследование моделей и методов описания эксперимента, что раньше не было возможным. Теперь принято анализировать В (Т) и т] (Г) вместе. Из последних работ в рассматриваемом направлении необходимо отметить работы Коновалова и Карра [c.250]

Химия и ультразвук /Пер.с ант./Под ред. Т.Мейсона. / М. Мир, 1993.-191 с. [c.123]

Джеймс Мейсон Крафте (1839—1917) — американский химик, в 1870—1874 гг. заведующий кафедрой общей химии Массачусетского технологического института, впоследствии ректор того же института. С 1874 по 1891 г. работал совместно с Ш. Фриделем в Парижской горной академии. [c.248]

Потенциал (12—6—4). Потенциал (12—6—4) был предложен Мейсоном и Шампом [125] в качестве модели для взаимодействия иона с нейтральным атомом. Аналогично потенциалу Леннарда-Джонса (12 — 6) этот потенциал содержит член характеризующий короткодействующие силы отталкивания. Дальнодействующая часть потенциала состоит из двух членов. Первый член, пропорциональный учитывает силы притяжения, возникающие между зарядом иона и диполем, который этот заряд индуцирует в нейтральном атоме. Второй член, пропорциональный представляет сумму лондоновской энергии и энергии квадруполя, индуцированного зарядом. Иначе говоря, потенциал (12—6—4) эквивалентен потенциалу (12—6) с дополнительным индукционным членом r- . Этот потенциал может быть полезен при расчете второго вириального коэффициента fii2 для случая слабо ионизированного газа. В приведенной форме потенциал может быть записан следующим образом [c.223]

Даймонд и Смит [140а] обобщили работы Лоули и Смита [140] на случай модели Леннарда-Джонса с нецентрально внесенными диполями. По существу эта модель является усовершенствованием потенциала Штокмайера, хотя в математическом отношении она является более сложной. Если удастся преодолеть математические трудности и применить модель к другим свойствам, например транспортным, то она может оказаться очень полезной. Используя разложение в ряд Тейлора, модель с нецентрально расположенным диполем можно свести к модели, полученной в результате суперпозиции центрально расположенных диполей, квадруполей и других моментов более высокого порядка. В тех случаях, когда диполь расположен достаточно далеко от центра, сходимость разложения достаточно слабая, однако, как показали расчеты, проведенные Сперлингом и Мейсоном [1406], такую модель (с диполем, вынесенным из центра) часто можно заменять эквивалентной центральной диполь-квадрупольной моделью, для которой легче выполнить все расчеты. И наконец, рассмотрим вопрос об учете мультиполей более высокого порядка и других зависящих от ориентации эффектов в схеме использования потенциала п—6). [c.229]

В действительности транспортные свойства гораздо менее чувствительны к дальнодействующим зависящим от ориентации силам, чем это отражается в зависимости В (Т). Это подтверждается исследованиями Мончика и Мейсона [148] на примере расчета транспортных свойств газов, подчиняющихся потенциалу Штокмайера (12—6—3), и расчетами Смита, Мунна и Мейсона [148а] для потенциала (12—6—5). Таким образом, значения ео и Оо, полученные из вязкости, близки к действительным величинам, характеризующим только и( 2—6). Чтобы получить представление о соответствующих величинах, в качестве параметра формы можно выбрать величину 0=0,2. В действительности это только предположение, но оно кажется достаточно разумным. Например, Робертс [149] установил, что для поля отталкивания водорода 0= (1/2) (0,375). Другими словами, расчетные значения В (Т), приведенные в табл. 4.4, в основном не зависимы от любых измерений вириальных коэффициентов. Все параметры, кроме О, взяты из независимых измерений. [c.234]

Почти идеальное соответствие может быть достигнуто небольшой корректировкой 0 и О, которые по сравнению с другими параметрами известны менее достоверно. Необходимо лишь небольшое изменение 0, так как В (0, 0) изменяется как 0 . Кроме того, из табл. 4.4 видно, что фактически нельзя пренебречь ни одним вкладом в В (Т). Действительно, величины некоторых вкладов наводят на мысль, что некоторыми пропущенными вкладами нельзя было пренебрегать. Несмотря на это, Оркатту [147] удалось рассчитать разумные значения 0, пренебрегая при этом бформа и всеми перекрывающимися членами и подгоняя значение 0 так, чтобы получилось достаточно хорошее соответствие с измеренными значениями В (Т). Такой результат частично объясняется возможным сокращением опущенных членов, но главным образом это обусловлено зависимостью от 0 члена В (0, 0) — самого большого члена после 5(12—6). Сперлинг и Мейсон [150] усовершенствовали этот метод, используя расчеты транспортных свойств применительно к потенциалу (12—6—5) [148а] для получения более точных оценок ео и Оо из вязкости и подгоняя 0 и I) для получения соответствия с экспериментальными значениями В Т). Значения 0 кажутся разумными, а некоторые значения [c.235]

Интегралы столкновений для потенциала ехр (—6) вычислены Мейсоном [174], а экстраполированные значения приведены Мейсоном и Райсом [120а]. [c.243]

Потенциал (12—6—4) исследовали Мейсон и Шамп [125]. Так же как и модели (оо—4) и (8—4), эта модель первоначально была создана для описания движения ионов в газах. [c.244]

Интегралы столкновений для потенциала Штокмайера (12— 6—3) были вычислены Мончиком и Мейсоном [148] в предположении, что эта модель так же, как и потенциал (12—6—5) [148а], является эффективно центральной. [c.244]

И (12 — 6) приведены дисперсионная и обменная неаддитивные поправки, рассчитанные Шервудом, Де Рокко и Мейсоном [87а]. Результаты для двух пар потенциалов совершенно различны. Может быть сделан основной вывод о значительном уменьшении неаддитивных поправок, а также о том, что неаддитивные поправки чувствительны к выбору модели потенциала. Очевидно, что успех наших знаний о тройном взаимодействии зависит от развития наших представлений о парном взаимодействии. Неаддитивные поправки также ставят под сомнение использование данных о кристалле для определения потенциалов двойного взаимодействия. [c.250]

К Sjj (1/8) (Ву )з по Правилу Амдура—Мейсона и Б,- (ВцВц) по правилу Вулли. Разумные результаты получаются при достаточно высоких температурах, т. е. тогда, когда вк 1ад, обусловленный силами притяжения, небольшой. [c.255]

Можно отметить между прочим, что правило Амдура—Мейсона, основанное на модели жестких сфер, представляет собой частный случай правила Бёрда—Спотца—Гиршфельдера, основанного на использовании прямоугольной ямы, и что правило Вулли можно рассматривать как частный случай правила Роулинсона—Самнера—Саттона с = (а,-,а,,)и постоянным С. Правило Вулли может быть обобщено на случай вириальных коэффициентов более высокого порядка, например [c.256]

В качестве примера последнего можно указать на недавнюю работу Торца и Мейсона [4], в которой исследованы сдвоенные микроскопические капельки двух жидкостей в третьей. Микрофотографии пяти таких дублетов были подвергнуты анализу. В этом случае равновесие определяется тремя межфазными натяжениями и предположительно величиной х/г по периметру контакта капелек. Авторы располагали данными по натяжению между жидкостью, в которой диспергированы капельки, и жидкостями, из которых они состоят. Третье натяжение — по поверхности касания капелек — определялось из формы кривизны контактной зоны по фотографиям дублетов. Результаты оказались неудовлетворитель- [c.258]

Обзор и анализ экспериментальных данных о вторых вириальных коэффициентах газов и их смесей имеется в монографии Э. Мейсона и Т. Сперлинга [561, статьях Н. П. Маркузина [57], Г. Фрейданка и М. Реч [58]. [c.97]

Сила отталкивания экспоненциально возрастает с уменьшением расстояния. Мейсон и Кривой (1955) вывели уравнение, выражающее зависимость потенциальной энepг [и от межъядерного расстояния. В это [c.49]

Спарагана, Мейсон и Кейтман (1962) рекомендуют следующий способ обработки носителя носитель промывают последовательно концентрированной соляной кислотой, дистиллированной водой и метанолом и затем сушат при 110°. После этого 50 г носителя обрабатывают в течение 10 мин 250 мл 5/о-него раствора дпметилдихлорсилана в толуоле, высушивают досуха под вакуумом, затем суспендируют в метаноле в течение 5 мин, снова ваку-умируют и сушат при 110°. [c.87]

Плотность набивки можно увеличить, если, по предложению Суили и Та-ЧуаигЛо Чанга (1961), через один конец колонки производить заполнение, а другой конец присоединить к вакуумному насосу, благодаря чему материал хорошо уплотнится. Этим путем можно также заполнять спиральные колонки из стекла, при применении которых сгибание, конечно, производится до заполнения. Можно применить также способ, который предложили Спарагана, Мейсон и Кейтман (1962), когда носитель, содержащий неподвижную фазу, вводят (вдувают) под сильным давлением инертного газа (нанример, аргона). [c.107]

Значения этих параметров для ряда материалов по данным Мейсона Дж., Книбсара Р., следующие [c.110]

Лит Фукс Н А, Механика аэрозолей, М. 1955, его же, Рост и испарение капель в газообразной среде, М, 1958, Мейсон Б Д, Физика об ш ко о, пер с англ, Л. 1961, Грин X, Лейн В. Аэрозоли-пытн, дымы и т маны, пер с англ. Л, 1969, Медников Е П, Турбулентный перенос и осаждение аэрозолей, М, 1981 А Г Сут гин [c.237]

Наиболее детальное исследование этих эффектов проведено в работе Мак-Кэя и Мейсона [14], которые изучали кинетику утоньшения прослойки между плоской поверхностью и поверхностью капли в процессе их сближения интерферометрическим методом. Результаты сопоставлялись с формулой, полученной в предположении о ламинарном вязком истечении жидкости из зазора между каплей и плоской поверхностью и о неподвижности поверхностей раздела фаз. С целью упрощения расчета вместо сложной реальной геометрии зазора рассматривалось истечение из плоскопараллельного зазора образующегося между диском и плоскостью. Результаты экспериментов в первом приближении подтвердили правильность представлений о вязком сопротивлении утоньшающегося зазора. Обнаруженное также и в этих экспериментах влияние диффузии [c.145]

Водородная связь (1964) -- [ c.36 ]

Успехи спектроскопии (1963) -- [ c.376 , c.377 ]

Химическая кинетика и расчеты промышленных реакторов Издание 2 (1967) -- [ c.282 ]

Химическая кинетика и расчеты промышленных реакторов Издание 2 (1967) -- [ c.282 ]

Химическая кинетика и расчеты промышленных реакторов (1964) -- [ c.295 ]

Химическая кинетика м расчеты промышленных реакторов Издание 2 (1967) -- [ c.282 ]

Микро и полимикро методы органической химии (1960) -- [ c.12 , c.354 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология