Расчет известных величин

Известно, что даже при высоких температурах и низком давлении на поверхности катализатора существуют водные кластеры. Квантово-химиче-ские расчёты для водных кластеров, содержащих от одной до трёх молекул воды, показали, что при увеличении размера водного кластера энергия отрыва протона значительно увеличивается п = 1 163,1, п = 2 196,6, п = 3 220,7 ккал/моль). Энергия комплексообразования субстрата при взаимодействии с протонированным водным кластером понижается в ряду п = 1,2,3 и приблизительно линейно зависит от величин энергий отрыва протона от соответствующих водных кластеров. Из приведённых расчётов следует, что в зависимости от силы кислотных центров меняется и энергия комплексообразования, т. е. изменяя кислотные свойства катализаторов, можно изменять их селективность. Таким образом, когда происходит реакция восстановления окиси палладия с образованием тритиевой воды, носитель насыщается активированным тритием. За счёт обратного спилловера трития (ОСВ) на активных центрах катализатора возникают протонированные водные кластеры, на которых происходит изотопный обмен [c.529]

Для большинства известных многоатомных молекул приведённый метод расчёта не может быть применён из за неясности ряда величин, учитывающих влияние колебаний на уровни вращения. В этом случае приходится ограничиваться применением приближенных уравнений (65), (66), (67), (68), (69) для молекул формы палочки и (70), (71), (72), (73) и (74) для молекул, атомы которых не располагаются вдоль прямой линии. Таким образом и были рассчитаны термодинамические величины для большинства углеводородов. [c.123]

Эдмистер [10] на основании данных по сжимаемости для метана [27], [23] этена [1], [35], этана [3], пропана, изопентана [76], Н-пентана [75], циклогексана [50], н-гексана [63] и н-гептана составил таблицы для подсчёта термодинамических величин углеводородов в зависимости от приведенных температур I = Т/Т кр и давлений я -=Р/Ркр. Для подсчётов приняты приведенные в работах цитированных авторов величины критических данных для рассматриваемых углеводородов. Расчёт вёлся на основании известных термодинамических уравнений (32), <33), (54) и (63), [c.299]

Если в расчёт ввести еще величину объема кислорода, пошедшего на сжигание а, можно рассчитать содержание трех горючих компонентов известного состава. [c.56]

На первом этапе настройки расчётных данных на результаты эксперимента для выбранной изотопной смеси вычисляются зависимости параметра е от величины волнового сопротивления для ряда значений каких-либо рабочих параметров. В качестве последних могут выступать поток питания, газонаполнение и др., для которых имеются экспериментальные зависимости. На втором этапе из сравнения расчётных и экспериментальных данных выбирается значение с , при котором результаты расчёта наилучшим образом коррелируют с экспериментом. Все последуюш,ие расчёты для данной изотопной смеси и исследуемой ГЦ выполняются при выбранном значении с . При известном значении коэффициента волнового сопротивления с 1 для заданной изотопной смеси, для другой смеси (при неизменной геометрии газозаборника) < 2 рассчитывается по формуле Аккерета [26] [c.206]

Расчёты полей, созданных пространственными зарядами. Вольтамперная характеристика диода. Поле, действующее на каждый электрон в высоком вакууме или в газе, складывается из внешнего наложенного на электроды поля и из поля, созданного совокупностью всех остальных заряженных частиц, движущихся в приборе. Заряды этих частиц составляют пространственный заряд. Плотностью пространственного заряда р называют алгебраическую сумму зарядов всех частиц в единице объёма. Поэтому в случае высокого ваку5 ма р = —еп, где е—абсолютная величина элементарного электрического заряда, п—концентрация электронов в данном элементе объёма. Как известно из электростатики, потенциал в каждой точке электрического поля связан с плотностью пространственного заряда законом Пуассона [c.134]

Таким образом, становится возможным говорить о своеобразном ядерном веществе, обладающем определённой плотностью. Как из молекул жидкости можно построить капли разной величины, так и из ядерного вещества могут быть построены различные ядра. Известно, что вследствие наличия поверхностного натяжения жидкая капля всегда стремится принять форму с наименьшей при данном объёме поверхностью— сферическую форму. Такое же поверхностное натяжение должно проявляться и для атомных ядер. Однако в ядрах есть добавочное явление, отсутствующее в капле обычной жидкости, именно — электростатическое взаимоотталкивание протонов. Вследствие этого отталкивания протоны стремятся разойтись подальше друг от друга, вытянуть сферическое ядро в эллипсоид, разорвать это ядро. Таким образом, основой для расчётов по. капельной модели служит конкуренция между поверхностным натяжением ядерной жидкости и электростатическим отталкиванием протонов. Протоны являются одной из компонент ядерной жидкости , разбавленной другой компонентой — нейтронами, несколько экранирующими действие электростатических сил. [c.38]

К аналогичному заключению приводит рассмотрение результатов расчета величин энергии делокшшзации 7I-электронов ( л Ет -),которая, как известно, является кван-тово-хившческой характеристикой стабилизации карбанионов типа ХАтСНд по механизму сопряжения /2,18/. Расчёт был выполнен по методу МОХ для соединений 1-4 (табл.1), как в предположении о плоском строении их карбанионов (=1), так и при допущении поворота плоскости фенильных ядер относительно плоскости копланарности ( = [c.676]

Это явление сводит математическ ую модель данной главы до уровня простого средства определения порядков величин и качественных тенденций пытаться проводить абсолютно точнъте расчёты не следует. Однако редко бывает известно распределение частиц распыленного угля по размерам с высокой точностью, так Что неопределенности, обусловленные процессом разбухания, не являются единственными серьезными препятствиями. [c.221]

Истинные значения поверхностного заряда слюды нам не известны п вряд ли могут быть корректно определены эксперп-ментально в реальных условиях заводняемого пласта. Поэтому в расчётах использованы два граничных значения 0.05 к/м и 0.02 первое из которых примерно соответствует теоретической величине заряда слюдяного слоя, а второе несколько меньше его половины. Очевидно, более реальным является второе значение, поскольку дпспергацпя слюдяных блоков должна происходить прежде всего по межслоевым промежуткам смектито- [c.159]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология