Источники света, спектральное распределение яркости

Степень приближения кривой спектрального пропускания корректирующих светофильтров к идеальной является возможно наиболее важным показателем точности, которую можно ожидать от фотоэлектрического трехцветного колориметра. Чтобы точно получать на колориметре координаты цвета (или координаты цветности и коэффициент яркости), необходимо полное соблюдение стандартов, рекомендованных МКО. Это относится не только к соответствию функций спектральной чувствительности колориметра стандартным функциям сложения. Необходимо также, чтобы при конструировании прибора был тщательно обоснован выбор источника света, освещающего образец в идеальном случае его излучение будет воспроизводить спектральное распределение одного из стандартных излучений МКО, например Вдд. Кроме того, отражающие образцы должны измеряться в стандартных условиях освещения и наблюдения (рис. 2.11) в качестве эталона при таких измерениях должен использоваться идеальный отражающий рассеиватель. [c.243]

В других приборах временная щель является одновременно спектральной щелью прибора, выделяющей узкий участок спектра (рис. 7.21). Распределение освещенности по высоте этой щели воспроизводит распределение яркости по выбранному сечению источника. Такой спектрохронограф регистрирует яркость источника света как функцию координаты и времени при фиксированной длине волны (7, табл. 7.1). Конструктивно спектрохронографы обоих типов отличаются только ориентацией развертывающего устройства относительно диспергирующего элемента. Они просто преобразуются из одного в другой либо взаимным поворотом частей, либо введением оптического элемента, осуществляющего поворот изображений (см., например, рис. 7.22). [c.205]

Влияние рассеянного света особенно существенно, когда изучается спектральное распределение вблизи от области, где излучение источника имеет большую яркость. Это наиболее характерно проявляется при исследовании спектров поглощения, комбинационного рассеяния или флуоресцен-ции. Способы учета и уменьшения влияния рассеянного света на результаты измерений рассматриваются в гл. 13. [c.91]

При исследовании распределения яркости по поверхности источника желательно, чтобы распределение освещенности по высоте спектральной линии воспроизводило распределение яркости по соответствующей оси источника света. В других случаях, нанример при получении марок почернения, необходимо равномерное распределение яркости по высоте спектра. Иногда желательно осветить щель спектрального прибора светом, исходящим из определенного небольшого участка поверхности источника. [c.131]

Устранение виньетирования необходимо не только при получении равномерной освещенности в спектре, но и в случаях изучения распределения яркости по поверхности источника света. Обычно при этом изображение источника проектируют на щель спектрального прибора и изучают распределение освещенности по высоте спектральных линий. [c.142]

В качестве источника стандартного спектра можно применить ленточную лампу с известным спектральным распределением энергии. Если мы знаем спектральную ширину щели прибора, то, построив характеристическую кривую для определенного участка спектра, можно градуировать установку в абсолютной мере, т. е. узнать величину почернения, создаваемую источником с известной спектральной яркостью. Потери света при отражении от окна лампы и в результате поглощения в окне должны быть учтены. [c.315]

Под величиной В будем понимать либо суммарную яркость для всей спектральной линии — при регистрации линейчатого спектра, либо среднюю величину функции распределения энергии по длинам волн для данного участка спектра — в случае регистрации непрерывного спектра. Величина Бя определяется источником света и параметрами осветительной системы прибора. Щель необходимо осветить как можно равномернее по всей ее площади (применение растрового конденсора). [c.76]

Для измерения спектров поглощения необходим источник инфракрасного излучения с непрерывным спектром. Этому требованию удовлетворяют накаленные твердые тела с температурой от 1500°К и выше. Излучение таких источников по относительному распределению-интенсивности приближенно соответствует закону Планка для излучения абсолютно черного тела. Как известно, интенсивность его излучения достигает максимума, а затем очень быстро уменьшается при переходе от коротковолновой в длинноволновую область спектра. Так, тело накаливания при температуре 1800°К имеет максимум интенсивности излучения при длине волны около 1,5 л, при длине волны в 5 ц. интенсивность на единичный спектральный интервал уменьшается в 7 раз, при 10 — в 70 раз, при 50 ц — в 40 000 раз по отношению-к максимуму. Такой характер распределения интенсивности неудобен при практическом использовании источников вследствие того, что интенсивность их излучения в длинноволновой области спектра становится очень малой кроме того, возникают затруднения при устранении рассеянного излучения более коротких длин волн. Большой вред рассеянного излучения с длинами волн из области максимума яркости становится ясным из следующего сопоставления если на неселективный приемник излучения в виде рассеянного света попадает только-1% излучения, источником которого служит черное тело с температурой 1800° К (Я акс = 1-5 х), то его действие в области спектра около 12 д будет одинаковым с воздействием на приемник измеряемого излучения того же источника. [c.201]

Интенсивность свечения, помимо индивидуальных свойств вещества, прежде всего зависит от интенсивности возбуждающего света, которая обычно определяется поглощаемой энергией излучения возбуждающего источника. Поэтому для возбуждения интенсивного свечения существенна не величина интегральной яркости источника, а его яркость в поглощаемом спектральном участке. Так как разные источники обладают различным распределением энергии по спектру, то при выборе источника нужно установить, насколько велико его излучение в нужном спектральном интервале. Обычно для возбуждения наиболее выгодно использовать спектральный участок, расположенный вблизи максимума спектра поглощения вещества, так как при этом в схеме 202, а обеспечиваются минимальные искажения спектра люминесценции, происходящие вследствие ее вторичного поглощения (см. ниже), а в схемах 202, б и в — максимальная интенсивность свечения. [c.442]

Для аналитической работы обычно применяют простую кварцевую линзу в ультрафиолетовой области или простой ахромат в видимой. Иногда и для ультрафиолетовой области применяют ахроматы, но последние обычно менее доступны, а их преимущества в большинстве случаев не так уж велики. В качестве ахроматического конденсора с успехом можно применять сферическое зеркало, расположенное, как показано на рис. 52. Однолинзовый конденсор обладает тем недостатком, что с его помощью разные участки щели освещаются светом от различных частей источника. Последний никогда не бывает равномерно светящимся, и распределение освещенности по высоте спектральной линии будет отражать распределение яркости источника света вдоль направления, вырезаемого щелью. Для ряда методов фотометрирования это совершенно неприемлемо (см. стр. 124). [c.74]

Например, пурпурный не утратит полностью ту долю красного, которую он приобрел при переходе от дневного света к свету лампы накаливания. Результирующий сдвиг цвета, воспринкмаемый после адаптации к хроматическому освещению светом лампы накаливания, определяется колориметрическим и адаптационным сдвигами. Колориметрический сдвиг происходит в результате измененного спектрального распределения лучистого потока, отраженного от предмета при освещении светом лампы накаливания вместо естественного дневного света. Это изменение приводит к изменению цветности и коэффициента яркости цветовых стимулов предметов и соответствует тому, что мы видим в первое мгновение при смене источника освещения. Адаптационный сдвиг вызывается исключительно цветовой адаптацией и в основном направлен в сторону первоначального цвета, воспринимаемого при естественном дневном свете. [c.398]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология