Черное излучение

D. Излучение черного тела. Полость, окруженная стенками, имеющими температуру Т, заполнена излучением, находящимся в термодинамическом равновесии со стенками. Если сделать небольшое отверстие в стенке, то равновесие нарушится незначительно. Наблюдаемое излучение, выходящее из полости, называется черным излучением. Слово черное употребляется потому, что полость поглощает все входящее в отверстие излучение, ничего не отражая, и поэтому нри низкой температуре выглядит черной. Интенсивность излучения ь, выходящего из полости, изотропна излучение черного тела диффузно. Закон Стефана связывает интенсивность и плотность потока излучения черного тела с температурой соотношением [c.452]

Qk — черное излучение этой поверхности при данной температуре, Вт/м . [c.56]

Энергия (в Вт/м ) абсолютно черного излучения единицы поверхности газов, экрана, отражающих и излучающих стен вычисляется по формулам [c.424]

СКВОЗЬ ту же поверхность, за то же время, во всех направлениях пространства с интенсивностью черного излучения при местной температуре Т. При увеличении скорости потока уменьшается температурный скачок на границе излучающей поверхности, и условный коэффициент черноты (при движущейся среде) не зависит от степени черноты среды и определяется степенью черноты поглощающей поверхности и параметром переноса тепла (П). [c.270]

В этом выражении 4,96 ккал/мЧас К" представляет собой коэффициент черного излучения — температура лучевоспринимающей стенки (поверхности экранных труб) °К час — часовой расход топлива, кг/час. Для согласования расчета с фактическими опытными данными, иначе говоря, для учета факторов, не введенных в расчет в явном виде, приходится вводить поправочный множитель х. Тимофеев считает возможным принять для него два постоянных значения [c.272]

В основе метода определения поглощательной способности поверхности металла для падающего черного излучения по ее излучательной способности, которая выражается уравнениями (13-24) и (13-15), также лежит электромагнитная теория. [c.467]

Определите общую поглощательную способность поверхности, рассматриваемой в задаче 13-1 для черного излучения с температурой 1 000° С, если температура поверхности 150° С. [c.481]

Рис. 46.6. Спектр равновесного (черного) излучения с температурой 3° К (пунктир) и измеренные значения для реликтового излучения (точки) [12,22].

Выражая величину через плотность черного излучения р, и пользуясь формулой Вина для р,, будем иметь [c.202]

Для жидкости, которая находится в состоянии термодинамического равновесия, мы по аналогии с теорией для черного излучения и теорией Дебая для твердых тел положим, что количество испускаемой энергии элементом объема dT среды в направлении элементарного конуса волнами с частотой в интервале от V до за время dt равно [c.36]

В большинстве случаев для определения температур плавления [5] пользуются методами, приведенными в разд. V. однако в ряде случаев при определении высоких температур встречаются трудности. Снятие кривой охлаждения возможно даже при очень высоких температурах. При этом можно пользоваться термопарой [6] или оптическим пирометром, при помощи которого измеряют температуру поверхности расплавленного вещества [7] или черное излучение пустого пространства, окружающего расплав (см. стр. 114). [c.560]

Н-У П-я - п-к к-н оптические пучки прямого взаимного излучения (прямой видимости) между поверхностями соответственно между экраном и поглощающей средой туннелей кладкой и поглощающей средой туннелей поверхностью горелок и поглощающей средой туннелей поверхностью туннелей и экраном поверхностью туннелей и кладкой туннелей и горелок горелок и поглощающей средой топки горелок и экраном горелок и кладкой, кладкой и экраном, м 1х — энергия абсолютно черного излучения единицы поверхности [c.144]

V можно отождествить с частотой остаточных лучей. Однако для большинства твердых тел имеется целая серия частот остаточных лучей. Теоретическая механика указывает, что система, состоящая из Ж частиц, имеет 3N собственных колебаний с различными частотами, которые распределяются в спектр, в некоторых отношениях аналогичный спектру черного излучения. Эта аналогия, однако, существенно нарушается тем, что в данном случае спектр ограничен некоторой максимальной частотой, характеризующей упругие свойства кристаллической решетки твердого тела. [c.151]

Павел Сигизмундович Эренфест — венский физик-теоретик, в течение пяти лет (1907—1912 гг.) живший в Петербурге, оказал, по воспоминаниям А. Ф. Иоффе, большое влияние на развитие теоретической физики как в России в целом, так и на самого Абрама Федоровича в частности. Важные работы Иоффе 1910 г. но квантовой теории черного излучения были во многом стимулированы дискуссиями с Эренфестом, внесшим существенный вклад в эту теорию. П. С. Эренфест высоко оценил результаты Иоффе реферируя его работу в журнале Вопросы физики за 1911 г., [c.13]

По закону Кирхгофа, если газ поглощает лучи какой-либо длины волны, то он должен и испускать такие же лучи, причем если в каких-либо пределах длины волны газ поглощает все лучи, то его излучение в этой части спектра является черным излучением. [c.256]

Плазма считается равновесной, если имеется однозначное соответствие между концентрацией данной компоненты, с одной стороны, и температурой, давлением и исходным химическим составом — с другой. Иными словами, в условиях равновесия мольная концентрация данной компоненты X является однозначной функцией Г, р и химического состава. Равновесие легко нарушить, изменив концентрацию одной или нескольких компонент. Имеются и другие причины нарушения равновесия. Прежде всего рассмотрим с этой точки зрения излучение. Из термодинамики известно, что в процессах излучения тоже при определенных условиях устанавливается равновесие. Именно поэтому интенсивность, излучения абсолютно черного тела однозначно определяется его температурой (закон Стефана — Больцмана), Если излучение плазмы не подчиняется законам черного излучения, то это равносильно нарушению равновесной концентрации и равновесия не существует. К со-желанию, плазма только в редких случаях излучает как черное тело. [c.71]

Этим путем например можно вывести формулу черного излучения Планка ( 280) и получить ряд других важных выводов. [c.144]

Таким образом отпадает вопрос об источнике черного излучения и об отступлениях от условий равновесия. [c.140]

Ионизация вследствие поглощения фотонов. Для больших объемов тепловое излучение в раскаленном газе должно быть черным излучением. Распределение интенсивности черного излучения в зависимости от температуры выражено формулой [c.92]

Общее количество энергии излучаемое в единицу времени по всем направлениям с единицы поверхности абсолютно черного тела, весьма неравномерно распределяется по волнам различных длин, из которых состоит черное излучение, имеющее сплошной спектр. На рис. 1-6 показан спектр излучения абсолютно черного тела для различных температур. [c.39]

По этому закону наибольшее возможное количество энергии излучается абсолютно черным телом (так называемое черное излучение), количество же энергии, излучаемое единицей поверхности любого тела, пропорционально его коэффициенту поглощения. Следствием закона Кирхгофа является равенство е=Л, т. е. коэффициент черноты тела равен его коэффициенту поглощения. [c.41]

Необходимо отметить, что, оперируя с излучателями черного тела, мы находим температуры черного излучения или радиационные. Истинные температуры могут быть вычислены по формуле [c.183]

Константа Е соответствует случаю черного излучения, так как после образования слоя конденсата состояние собственной поверхности ловушки уже не играет никакой роли. Таким образом, если скрытое тепло испарения охладителя обозначить через г, то расход вещества за единицу времени составляет [c.262]

Эта попытка была сделана Релеем и Джинсом в 1900 г. Она базируется на представлении, что в объеме с постоян-цой температурой, в котором имеет место черное излучение, распространяются волны с различными длинами. Этот объем находится в состоянии равновесия с окружающими стенками благодаря епрерывному излучению и поглощению энергии молекулами, из которых состоит вещество стенок. [c.452]

Это соотношение и выражает закон Релея — Джинса для монохроматическо го черного излучения. Согласно этому закону излучение увеличивается неограниченно, когда длина В0ЛНЫ1 стремится к нулю, что противоречит экспериментам. Однако было обнаружено, что для больших длин волн оно вполне правильно описывает действительное излучение черного тела. [c.453]

Во всех случаях, когда в существовании черного излучения трудно быть уверенным, вряд ли можно применять пирометр общего излучения. Здесь общая энергия излучения значительно определяется эмиссионной способностью, величина которой в зависимости от вида вещества, состояния его поверхности, температуры и длины волны так сильно меняется [188], что любое точное измерение становится сомнительным. Для всех нечерных излучателей необходимо по меньшей мере вносить поправку на излучение эта поправка может составить многие сотни градусов она очень ненадежна. [c.107]

Согласно (1.30), (полный) коэффициент поглощения а печерной поверхности для черного излучения при определенной температуре должен быть равен излучательной способности е (полной) нечерного тела при той же температуре. Аналогичные соображения показывают, что соотношение [c.23]

В этом разделе мы рассмотрим последовательно поглощение черного излучения в колебательно-вращательных полосах с перекрывающимися спектральными линиями при произвольных оптических толщинах, с неперекрывающимися спектральными линиями при малых оптических толщинах и с неперекрывающимися спектральными линиями с дисперсионным контуром. Затем сопоставим расчетные данные с известными экспериментальными результатами для водяного пара и углекислого газа. В заключение обсудим поглощение молекулярным газом излучения молекул. [c.312]

В соответствии с (12.6) коэффициент поглощения молекулярного газа при температуре Тд и оптической толщине X для черного излучения, испускаемого источником при температуре Тв (У, /7 -) раза больше излучательной способности слоя с эффективной оптической толщиной X (Тпри температуре Т . В рамках принятой физической модели выражение (12.6) и другие подобные выражения (см. ниже) предполагают возможность определения инфракрасных излучательных снособностей из измерений коэффициентов поглощепия при более низких температурах. Для оптически тонких поглощающих слоев [2] (12.1) примет вид [c.313]

Используя измеренные значения величины коэффициента поглоп ения углекислого газа для черного излучения, можно получить следующую эмпирическую формулу [3] [c.317]