Спектральные интенсивности

Интенсивностью полусферического излучения обычно называют спектральную интенсивность излучения, т.е. энергию монохроматического полусферического излучения, отнесенную к рассматриваемому интервалу длин волн [c.10]

Спектральная интенсивность излучения абсолютно черного те.па, в зависимости от частоты V, описывается формулой [2] [c.13]

Светящееся сажистое пламя обладает весьма сложным спектром излучения, в котором относительное спектральное распределение интенсивности существенно изменяется также в зависимости от температуры пламени и состава продуктов сгорания. По мере удаления от горелки, т.е. на разных стадиях выгорания факела, изменяется соотношение между спектральными интенсивностями излучения газов и твердых сажистых частиц. Относительная роль газового излучения заметно возрастает по ходу выгорания факела как за счет увеличения собственной степени черноты трехатомных газов е,, так и вследствие снижения степени черноты сажистого излучения бс. [c.19]

С увеличением температуры пламени спектральный состав излучения обогащается коротковолновыми составляющими, а максимум спектральной интенсивности излучения частиц сажистого углерода кос смещается в сторону коротких длин волн по сравнению с максимумом спектральной интенсивности излучения абсолютно черного тела при температуре пламени. В среднем при температурах промышленных пламен это смещение составляет примерно 0,25 мк. [c.20]

Проведем нормировку, полагая Af = i. Тогда спектральная интенсивность излучения У (со) будет равна [c.179]

На рис. XII.1, а представлены частотные зависимости каждого из выше перечисленных членов выражения (ХИ.З). Очевидно, что спектральная интенсивность релеевского рассеяния в пределах ширины линии вблизи резонанса практически совпадает со спектром падающего излучения. [c.227]

Ио известному полю величины /, (г, s)можно определить, поле радиационной составляющей теплового потока, точнее — векторное поле плотности потока результирующего излучения. Оно может быть найдено иутем векторного интегрирования величины спектральной интенсивности излучения ио выражению [c.20]

Рж [(- s ) ]. Кроме того, учитывается спектральная интенсивность излучения абсолютно черного тела, определяемая для газовой и жидкой сред по выражениям [c.27]

Таким образом, имеем девять уравнений, определяющих поля величин температуры, скорости, давления и спектральной интенсивности излучения в жидкости каили и в окружающей каплю парогазовой смеси, а также концентрации пара в смеси. - [c.28]

Наконец, необходимо условие сопряжения для полей спектральной интенсивности излучения в газовой и жидкой фазах. Такое условие может быть получено при анализе переноса излучения на границе двух сред с различными показателями преломления [1.9]. Запишем это условие применительно к интегральному излучению [c.34]

Из соотношения (2.207) следует, что спектральная интенсивность собственного излучения оптически толстого слоя газа (Оу >1) приближается к излучению абсолютно черного тела, [c.200]

Рис. 6.14. Кривые спектральной интенсивности излучения.

Теория зависящих от времени возмущений и спектральные интенсивности [c.119]

Земная атмосфера трансформирует падаюш ее на нее коротковолновое солнечное излучение за счет поглош.ения атмосферными газами и аэрозолями, рассеяния аэрозолями, диффузного отражения нисходящего излучения подстилающей поверхностью. Пространственная и спектральная структуры поля излучения определяются оптическим состоянием атмосферы и подстилающей поверхности, положением Солнца на небосводе. Второй основной составляющей поля излучения системы подстилающая поверхность—атмосфера является тепловое излучение. Соотношение вкладов в суммарную спектральную интенсивность рассеянного солнечного и теплового излучений существенно зависит от длины волны наблюдения, условий освещенности, физического состояния и структурных характеристик атмосферы, времени суток, отражательной способности подстилающей поверхности. [c.181]

Угловое, высотное и спектральное распределения интенсивностей поля коротковолновой радиации определяются процессами отражения солнечного излучения подстилающей поверхностью, молекулярным и аэрозольным рассеянием радиации, молекулярным и аэрозольным поглощением коротковолновой радиации Солнца. В связи с изменением освещенности на верхней границе атмосферы в зависимости от угла визирования Солнца и вариациями оптической толщи аэрозоля, поглощательной способности газовых компонентов по линии визирования в зависимости от зенитного и азимутального углов наблюдения спектральные интенсивности коротковолновой радиации при фиксированном состоянии атмосферы в значительной мере будут определяться положением Солнца на небосводе. [c.183]

Трудности расчетов Вх ну (9о, 0, широких диапазонах спектра обусловлены селективностью монохроматической функции спектрального пропускания %x z, 0), что приводит к выбору очень мелкого шага интегрирования по X при вычислении спектральных интенсивностей излучения в участках спектра конечной ширины и колоссальным затратам машинного времени для расчетов. Эти трудности удается обойти, записав уравнение (5.1) в приближении однократного рассеяния [49]. В этом случае интенсивность нисходящего излучения в участке спектра конечной ширины А определится формулой [c.184]

На рис. 5.2 иллюстрируются спектры интенсивностей восходящей коротковолновой радиации [50], вычисленные для различных типов подстилающей поверхности. Наименьшие значения спектральной интенсивности уходящей коротковолновой радиации наблюдаются над морскими акваториями вследствие небольших значений спектрального альбедо. В связи с у]меньшением спектрального альбедо при переходе от видимой к ближней ИК области при А, > 1 мкм интенсивность уходящей коротковолновой радиации быстро уменьшается, приближаясь к спектру интенсивности при альбедо 6=0 при сильно замутненной атмосфере. Как в видимой, [c.187]

Рис. 5.1. Сопоставление спектральных интенсивностей уходящей коротковолновой (/, 2) и длинноволновой (5) радиации над морскими акваториями при визировании в надир.

Рис. 5.1. <a href="/info/1908229">Сопоставление спектральных</a> интенсивностей уходящей коротковолновой (/, 2) и длинноволновой (5) радиации над <a href="/info/1461577">морскими акваториями</a> при визировании в надир.

Спектральной интенсивностью и спектральной плотностью потока называются соответственно интенсивность и плотность 1ютока, приходящиеся иа единичный спектральный интервал [c.452]

Спектр излучаемых частот при экспоненциальном законе распада возбужденного состояния (IX.4) имеет так называемую ло-ренцевскую зависимость (IX.7) с центром в сОд и шириной кривой на половине высоты Г (рис. IX.2), причем спектральная интенсивность О (со) нормирована на единицу [c.179]

Спектральной интенсивностью излучения называют поток излучения, -распростра-няющпйся в данном направлении, отнесенный к единице элементарного телесного угла, осью которого является цыбрашгае направление, к единице поверхности, расположенной в данной точке нормально к этому направлению, и к единичному интервалу длин волн (частот) в рассматриваемом месте спектра (рнс. 1.2). Спектральная интенсивность излучения равна [c.16]

Произведение в правой части уравнения (2,205) а <11 — увеличение спектральной интенсивности излучения иа длине Ш вс.зедствие вклада собственного излучения газа, происходящего внутри контрольного элемента объема, а —— уменьшение спектральной интенсивности излучения по длине 1 из-за поглощения падающего внешнего излучения внутри контрольного элемента объема. [c.200]

Рис. 14.2-9. Хроматограммы ГХ-ИК разделения смеси (< 70 пг) изобутилметакри-лата (ИБМА) и додекана (ДОД). Верхняя хроматограмма — общая спектральная интенсивность, из которой индивидуальные вещества трудно детектировать. Средняя и нижняя хроматограммы соответствуют карбонильному и С-Н-колебательным диапазонам соответственно и ясно показывают и ИБМА ( уд 3,8 мин), и ДОД ( уд 6,8 мин) [14.2-10].

Рис. 14.2-9. Хроматограммы ГХ-ИК <a href="/info/190748">разделения смеси</a> (< 70 пг) изобутилметакри-лата (ИБМА) и додекана (ДОД). Верхняя хроматограмма — <a href="/info/1492061">общая спектральная</a> интенсивность, из которой <a href="/info/134911">индивидуальные вещества</a> трудно детектировать. Средняя и нижняя хроматограммы соответствуют карбонильному и С-Н-колебательным диапазонам соответственно и ясно показывают и ИБМА ( уд 3,8 мин), и ДОД ( уд 6,8 мин) [14.2-10].

Расчет поля излучения в атмосфере для заданной модели атмосферы представляет прямую задачу и для своего решения требует сведений по спектральным характеристикам поглощения и рассеяния излучения в диапазоне спектра по всем высотам в атмосфере. При решении задач расчета поля излучения используется математический аппарат теории переноса излучения. К настоящему времени предложены и разработаны различные аналитические, полуаналитические и численные методы [58, 69, 76. Современные наиболее точные численные методы расчета спектральных интенсивностей излучения (методы сферических гармоник, метод Монте-Карло) могут быть реализованы при любой степени детализации оптических свойств атмосферы и подстилающей поверхности. Применение их для расчетов спектральных полей излучения не рационально в связи с огромными затратами машинного времени и трудностей учета сферичности Земли, рефракции луча радиации в атмосфере, молекулярного поглощения излучения атмосферными газами. Применение сложных точных численных методов расчета спектральных интенсивностей коротковолновой радиации возможно только для простейших моделей поглощающей и рассеивающей излучение атмосферы. В настоящее время более важно учесть вариации оптических характеристик атмосферы с высотой и с изменением метеосостояния атмосферы. Для земной атмосферы основные закономерности спектральной и пространственной структуры поля коротковолновой радиации можно получить, выполнив расчеты полей излучения в приближении однократного рассеяния по методике [49], которая излагается ниже. [c.183]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология