Светимость полная

При степени превращения сырья в реактивное топливо и более легкие продукты 85% объемн. выход реактивного топлива со светимостью по люминометру 67 и температурой застывания —5ГС составлял 50% объемн. Рециркуляция 15% объемн. непревращенного материала до полной переработки должна повысить выход реактивного топлива дополнительно на 8—9°/о объемн. [c.88]

Тяжелые мазуты, смолы, коллоидное топливо выделяют больше углеродистых частиц, чем легкие нефтяные топлива. Для увеличения лучеиспускательной способности факела сажистые частицы должны быть накалены и равномерно распределены по всему объему факела. Хорошая светимость и радиация факела достигаются путем подвода к его корню всего необходимого для горения количества воздуха (желательно подогретого), а также за счет хорошего распыления, равномерного распределения частиц топлива в воздухе и нормальных условий зажигания факела. Эти же условия облегчают возможность полного сгорания частиц углерода в топочном пространстве. Завихрение и турбулентность удлиняют путь частиц в том же объеме камеры, способствуют полному сгоранию частиц и увеличению радиации факела. При несоблюдении основных правил организации горения температура и лучеиспускание факела уменьшаются, недожог топлива увеличивается, так как распад его идет в неблагоприятном направлении, и сопровождается образованием тяжелых углеводородных комплексов, не успевающих сгореть в пределах топочной камеры. [c.50]

Характер смесеобразования 1. Кинетические — полного предварительного смешения 2. Частичного предварительного смешения а) частичного завершенного смешения б) незавершенного смешения 3. Диффузионные — внешнего смешения 4. Диффузионно-кинетические (с регулируемыми длиной и светимостью факела) [c.165]

В замкнутом пространстве или полости, стенки которой равномерно нагреты до температуры Т. Лучистый поток выходит через отверстие в стенке полости. Если отверстие достаточно мало, лучистый поток, прошедший через него (энергетическая светимость М), так же как и спектральная плотность лучистого потока, зависит исключительно от температуры стенок полости. Само отверстие является полным излучателем. [c.138]

Известно, что большинство звёзд выделяет энергию, превращая в своих недрах водород в гелий. Некоторая часть гелия будет выбрасываться в межзвёздное пространство при разного рода взрывных процессах и загрязнять таким образом звёзды, которые сравнительно недавно образовались из межзвёздного вещества. Нельзя ли объяснить всё наблюдаемое обилие гелия процессами такого типа Ответ — отрицательный. Светимость Галактики приблизительно эрг/с, и если она была постоянной на протяжении 10 лет, то за это время выделилось бы всего 3 10 эрг. При самом благоприятном предположении, что вся эта энергия выделяется в результате превращения водорода в гелий, должно было бы образоваться около 10 г гелия (энергия связи ядра гелия примерно 2,5 10 эрг). Однако полная масса Галактики 4 10 г, и поэтому соответствующее отношение Не/Н было бы равно всего лишь 1/40 по массе, или 1/160 по числу атомов, — более чем в 10 раз ниже наблюдаемого отношения, равного 1/11 (по числу атомов) [15. [c.51]

Светящиеся факелы (см. рис. 6.55, а) имеют преимущество по теплоотдаче перед самым эффективным (коротким) несветящимся факелом ( = 0) лишь в области длин, примыкающей к оптимальной длине. Длинные светящиеся факелы при > 0,65 (см. точки 5 и Р на рис. 6.55, а), полная длина которых сравнима с длиной рабочего пространства печи или превышает ее, уже имеют меньшую теплоотдачу, чем самый короткий несветящийся факел. По расчету светящийся факел природного газа при оптимальной длине способствует усвоению ванной тепла почти на 17 % больше, чем самый короткий несветящийся факел природного газа. В тех же условиях переход на светящийся мазутный факел (при обеспечивает превышение теплоотдачи уже на 40 % по сравнению с коротким несветящимся факелом = 0). При одинаковой длине светящийся факел при всех длинах имеет большую теплоотдачу, чем несветящийся. При = 0,5 теплоотдача светящегося факела природного газа на 35 %, светящегося мазутного — на 70 % больше, чем несветящегося факела природного газа той же длины. Такое повышение светимости для природного газа, как следует из рис. 6.55, [c.594]

Поскольку электрическое сопротивление в первом приближении пропорционально первой степени температуры, то формулу (1-32) мояшо использовать для вывода соотношений для спектральной и полной светимостей металлов в явном виде. [c.24]

В приведенных формулах символ S обозначает интегральный показатель поглощения а со — волновое число o j в центре линии. Полная светимость изолированной спектральной линии равна [c.48]

Номограмма для определения величин В1 , Пь, Хо На фиг. 4.4 показана номограмма, составленная для определения максимальной и полной светимостей спектральных линий с допплеровским контуром. Она может быть использована и как удобный источник данных для Шкалы пронумерованы римскими или арабскими цифрами. Шкалы 3, 5, 13, 15 [c.49]

Спектральные линии с индексами К ж К будут иметь равные полные светимости, если [c.422]

Теперь рассмотрим неравновесную смесь газов, содержащую ОН при 3000 и 6000° К. Полная светимость в линии II К) с индексом К и центром при К) равна [c.425]

ПОЛНАЯ СВЕТИМОСТЬ ПЛАМЕН, СОСТОЯЩИХ [c.438]

Экспериментальная установка такая же, как на фиг. 17.18. Полная наблюдаемая светимость для линии с центром при равна [c.438]

Горелки с принудительной подачей воздуха позволяют легко изменять длину факела и его светимость и использовать подогрев воздуха за счет отходящих газов, что вместе с улучшением горения газа способствует значительному повышению к. п. д. установки. К недостаткам горелок следует отнести необходимость затраты электроэнергии на подачу в них воздуха, несколько менее полное перемешивание газа с воздухом, чем в инжекционных горелках полного смешения, опасность попадания газа в воздуховоды, а также несгоревшего газа в топки в случае остановки вентилятора. [c.196]

Они позволяют наиболее полно использовать тепло газифицируемого топлива, так как в значительной мере сохраняется физическое тепло газа и его компонентов, а также потенциальное тепло смолы. Последнее особенно важно для мартеновских печей, для которых необходима не только высокая суммарная теплотворность газа, но и светимость факела. К- п. д. их составляет до 90% и выше. [c.298]

В рабочем пространстве топок и печей не всегда движутся только продукты полного сгорания очень часто в нем находится пламя, которое может быть бесцветным и светящимся, причем светимость определяется наличием в нем дисперсного сажистого углерода, получающегося при разложении углеводородных соединений. Эти частицы имеют размеры порядка 0,2 мк (что соизмеримо с длинами волн видимого светового излучения) и в 1 см содержатся десятки и сотни миллионов частиц. Если ярко светящийся факел, имеющий высокую температуру, внезапно заморозить , то сажистый несгоревший углерод можно собрать, взвесить и измерить. Помимо сажистого углерода, в пламени могут быть взвешены частицы угольной пыли и летучей золы, имеющие размеры от 10 до 1 ООО мк. [c.160]

При организации сжигания газа в любой топке необходимо добиваться того, чтобы сгорание его заканчивалось в пределах топки, факел не касался поверхностей нагрева и распределение тепла было по возможности наиболее равномерным. В экранированных котлах особое значение имеет светимость газового факела или наличие вторичных излучателей. Вторичные излучатели, создавая лучшие условия для быстрого и полного сжигания газа в более коротком факеле и защищая экраны от возможности местного перегрева, часто выходят из строя и требуют ремонта с остановкой котла па несколько дней. В частности керамические решетки приходится ремонтировать каждые полтора-два месяца. [c.115]

Величина теплопередачи излучением зависит от светимости пламени, определяющейся количеством раскаленных частиц сажистого углерода. При полном горении природного газа, достигаемом в горелках внутреннего смешения, продукты горения практически не светятся. [c.77]

Все это позволяет сделать вывод, что для разработки основ расчета таких газовых горелок необходимо знать закономерности развития газовых струй различных диаметров, разной формы, вытекающих в поперечный поток воздуха при различных скоростях истечения. Нужно затем связать процессы смешения с характером процесса сжигания газа. Это необходимо потому, что практический интерес представляют горелки, пе только обеспечивающие полное сжигание, но и создающие факел пламени разной светимости — светящийся и несветящийся. [c.251]

Спектральная плотность знергетической светимости полного излучателя определяется законом Планка [c.138]

Возможность сжигания газа в условиях, обеспечивающих максимальное использование излучения огнеупоров, или, наоборот, в условиях минимальной передачи тепла излучением и поддержание в топке максимальных температур, достижимых при данном виде топлива, неоднократно подчеркивал М. Б. Равич [Л. 59]. В. А. Спейшер [Л. 67] показал эффективность применения вторичных излучателей для интенсификации теплообмена излучением при сжигании газа в горелках полного предварительного смешения. В 1 было показано, что не только в горелках полного предварительного смешения, но и в большинстве других горелочных устройств происходит достаточно хорошее предварительное перемешивание газа с воздухом. Вследствие этого процесс горения наиболее интенсивно протекает в непосредственной близости от устья амбразуры (щели), а факел, выдаваемый горелкой, имеет небольшую светимость. В связи с этим экранам, расположенным в топке, может быть передано небольшое количество тепла, определяемое в основном излучением трехатомных газов. [c.68]

Хорошей иллюстрацией к приведенному выше анализу являются результаты испытания котла ДКВР-6,5-13 (табл. 13), оборудованного горелками с периферийной подачей газа в закрученный поток воздуха. Испытания производились при постоянных производительности котла, избытке воздуха, теплоте сгорания газа и компоновке горелок. В опытах изменялась только светимость факела, выдаваемого горелками, путем изменения степени крутки или ее полной ликвидации. При подаче газа в сильно закрученный поток воздуха факел был несветящимся, а при подаче газа в аксиальный поток воздуха имел светимость, характерную для мазутного факела. Полусветящийся факел был получен при уменьшении закрутки воздушного потока. Несмотря на то, что уровень температур на относительной глубине топочной камеры 0,775 при светящемся факеле выше, чем при несветящемся (см. рис. 29, кривые 5 и 6), температура продуктов горения на выходе из камеры догорания практически одинакова (табл. 13). Это обусловлено тем, что светящийся факел заполнял полностью топочную камеру и даже конец его просматривался в камере догорания. Более высокая температура на выходе из камеры догорания (больше на 50° С) получилась при полусветящемся факеле. [c.79]

Светимость звезды — это полное количество энергии, излучаемой звездой за единицу времени. Поскольку звезды находятся на различных расстояниях от нас, мы не можем судить об их светимости только по наблюдаемому их блеску, не учитывая расстояния. Согласно законам физики, блеск звезды прямо пропорционален ее светимости и обратно пропорционален квадрату расстояния до нее. Различия в расстояниях могут привести к тому, что звезда с очень большой светимостью будет казаться нам менее яркой, чем слабо светящая, но близко расположенная к нам звезда. Впервые расстояние до самых близких от нас звезд были установлены В. Я. Струве. В 1837 г. он определил расстояние до звезды Веги, равное 26,1 светового года. Это означает, что луч света, скорость которого равна 300 ООО км1сек, дойдет от Веги до нас почти за 26 лет. В настоящее время для обозначения расстояния между звездами введена единица — парсек, равная 3,08-10 км, или 3,26 светового года. Только около 30 звезд находятся от Солнца на расстояниях от 1,3 до 3,9 парсека, среди них такие звезды, как а Центавра, 61 Лебедя А, а Большого Пса А, т Кита, Росс 614 и другие. Ближайшая к нам звезда а Центавра, свет от нее идет до Земли 4,3 года. - [c.47]

Энергетическая светимость абсолютно черного тела Р равна полному потоку излучения (в сторо1 у внешней нормали) с единицы поверхности при абсолютной температуре Т за единицу времени [c.643]

Поэтому усилия теплотехников при использовании природного газа в плавильных печах часто прилагаются к способам повышения светимости факела. Применение вдувания кислорода в факел несколько смягчает эту проблему, но не усфаняет ее полностью. Массированное применение кислорода для продувки сталеплавильных ванн из-за увеличения выноса пыли привело к увеличению размеров ячеек регенераторов (до 300 мм) или к их полной ликвидации (двухванные печи) и снижению температуры подофева воздуха, подаваемого на горение, что сказывается на температуре факела. Поэтому проблема повышения излучательной способности факела даже при комбинированном применении кислорода (в факел и в ванну) не полностью теряет свою осфоту. [c.493]

При полном сгорании органических соединений образуются СОг, ЗОг, Н2О, N2, а при сгорании неорганических соединений— оксиды. В зависимости от температуры плавления продукты реакции могут либо находиться в виде расплава (АЬОз, ТЮг), либо подниматься в воздух в виде дыма (Р2О5, ЫагО, MgO). Расплавленные твердые частицы создают светимость пламени. При горении углеводородов сильная светимость пламени обеспечивается свечением частиц технического углерода, который образуется в больших количествах. Уменьшение содержания технического углерода в результате его окисления уменьшает светимость пламени, а снижение температуры затрудняет окисление технического углерода и приводит к образованию в пламени копоти. [c.288]

Часть полного потока энергии, падающей на поверхность оболочки и не отражающе1гся от пее, поглощается непрозрачной поверхностью. Полная энергия, поглощенная единицей печерной поверхности, очевидно, равна аН° =аД° и должна равняться полной светимости еН°, т. е. [c.23]

Рассмотрим бесконечно узкую систему изотермических излучателей при давлении р, равномерно распределенных по всей области длиной Ь. Оптическая плотность области бесконечно малой длины (1х есть с1Х =рйх оптическая плотность области длиной Ь есть Х=рЬ. На фиг. 1.1 приведен схематический чертеж, где абсцисса имеет размерность оптической плотности. Получим выражение для полной спектральной светимости принимаемой внешней поверхностью, которая окружает изотермически распределенные излучатели, находящиеся в столбе длиной Ь. Полная плотность падающего лучистого потока (в эрг1см -сек) на внешнюю поверхность, очевидно, равна ( й/2я), где й/2л — доля суммарного телесного угла, в котором окружающая поверхность видит распределенные излучатели, если 0 — телесный угол, опирающийся на поверхность, которая окружает излучающий столб. Легко видеть, что спектральная плотность падающего потока (в дрг см - сек) числеппо равна для приемника, помещенного в центре полусферы радиусом Ь, которая заполнена равномерно распределенными излучателями при давлении р. По этой причине (-Йщ/Ла) = 6(0 обычно называется полусферической спектральной излучательной способностью. При отсутствии полусферической геометрии удобно заменить Ь на эффективный нучок подходящей длины. Геометрические задачи подобного типа, встречающиеся в работах по излучению газа, когда рассматриваются проблемы переноса энергии излучения,, детально описаны в гл. 13, 18 и 19. [c.25]

Из соотношения между спектральной излучательной способностью и электрической проводимостью определить температурную зависимость спектральных и полных светимостей металлов, подчиняющихся закону Друдэ [см. Foote, J. Wash. A ., 5, 1 (1915)]. [c.27]

Размерный множитель тос/2л 2 2 (рдд — масса электрона, г с—скорость света, см1сек и е — заряд электрона в электростатической системе единиц) входит потому, что по оси абсцисс мы используем общепринятую систему единиц. В астрофизической литературе предельное значение для нашего определения светимости С.Т10Я с нулевой оптической толщиной выражается как ле 1тс ) Ш, где ЭД/ —полное число осцилляторов на линии зрения. Следовательно, мы должны отождествлять 8Х с (яе /тс ) Ш и, таким образом, параметр lg [31 (1п 2) /2п6ос], отложенный по абсциссе кривых роста, переходит в lg тсР Х/2п ягг lg (10,6Р Х). [c.60]

Влияние нриборной ошибки на экспериментальные данные ниже не будет учитываться. Для простоты подробный анализ будет приведен только для тех случаев, когда в рассмотрение входит максимум спектральной светимости. В последних разделах будет показано, что результаты, нолученные для полной светимости линии, качественно подобны, но менее резко выражены ). [c.417]

Чтобы распространить расчеты, выполненные для спектральных линий с допплеровским контуром, на спектральные линии, форма которых обусловлена совместным действием допплеровского и ударного уширений, удобно воспользоваться кривыми роста (см. фиг. 4.6). Форма линии опять определяется параметром а. Для заданных значений произведения оптической плотности (X) и максимума показателя поглощепия для линий с чистым доннлеровским контуром = Рмакс.) ордината кривой роста дает величину, пронорциональпую полной изморенной светимости 7 для произвольно выбранного значения иараметра контура линии а. Таким образом, из кривых роста легко получить, Rj (a-=0), R a)IR] a = Q) наконец, абсолютное значение Rb a)- Подробностей трудоемких, но непо-сродстр.енных расчетов мы здесь касаться но будем. [c.429]

Фиг. 17.21. Сравнение стандартных графиков для определения вращательных температур ОН при ипмсрснии полной спеги.иости и максимальной светимости (Д смежные изотермиче-

Зависимость отношения BJR° от и g рассчитана по формуле (17.60) для 8 = 1 — ехр ( -— ) = 0,5 и е" = 1 — ехр ( — - ) 0,3 для Р5-ветви. Результаты этих расчетов противопоставляются данным фиг. 17.21, полученным д,ия максимумов интенсивностей. Эти графики подгвер кдают онащаемый результат, что искажение даппых в методике полной светимости меньше, ченг искажения, рассчитанные для максимумов светимости. [c.439]

Передача тепла излучением от газового факела и продуктов сгорания значительно меньше, чем от раскаленной футеровки, и зависит от их температуры и степени черноты, или светимости. Светимость факела газового пламени зависит от качества подготовки газовоздушнор смеси, подающейся дЛ я сжигания в топку. Если через горелку поступает в топку хорошо подготовленная однородная смесь газа с воздухом и количество этого воздуха обеспечивает полное сгорание газа, то факел получается практически бесцветным, песветящимся, и коэффициент степени его черноты составляет —0,37-0,4. [c.144]

Углеводороды метанового ряда пиролитически разлагаются также в условиях агревания их смесей с недостаточным количеством воздуха. Так, если смешать метан с воздухом в соотношении, соответствующем значению я до 0,1, и затем нагревать, то с возрастанием температуры количество выделяющегося сажистого углерода увеличивается и при 1200° оно достигает максимума — от 0,35 до 0,5 кг/нм СН4. При о ==0,15—0,25, начиная с 600°, количество сажистого углерода постепенно уменьшается, так как он вступает в реакции взаимодействия с СО2 и парами воды, в результате которых получается СО и Нг. В этих условиях светимость факела резко падает. Оптимальным количеством воздуха в смеси для получения светящегося факела является 12—15% от теоретического его количества, необходимого при полном сгорании метана. Если воздух смешивается с природным газом в большем количестве, то для повышения светимости факела следует ухудшить условия перемешивания газа с воздухом. [c.91]

Основным фактором, определяющим светимость факела пламени, являются условия перемешивания газа и воздуха в горелках. При достаточно полном предварительном перемешивании и хороших условиях воспламенения сажа практически не образуется и получается несветящееся пламя. Ухудшение перемешивания в горелках вызывает сажеобразование и увеличивает светимость. Одновременно затягивается воспламенение и факел пламени становится более длинным. В таком факеле увеличивается доля его длины, занятая развитием процесса горения и характеризуемая повышением температуры топочных газов. Следовательно, увеличение светимости факе.та оказывается связанным с увеличением длины зоны повышения температуры и с уве-чи-чепием общей длины пламени. [c.206]

Выше было показано, что газовая горелка является одним из основных элементов, онределяюш,их полноту сжигания газа. Хотя горение и происходит в камере сгорания, все же длина факела пламени, его конфигурация, светимость и полнота сгорания газа являются следствием процессов распределения газа в воздухе и его смешения с ним в газовой горелке. Опыт показывает, что недостатки организации процессов смесеобразования в горелке довольно трудно, а иногда и вовсе невозможно устранить никакими приемами в топке. Наоборот, правильная организация процесса смесеобразования в горелке может обеспечить полное сжигание газа практически без потерь тепла нри высоких форсировках и больших тенлонапряжениях камер (на порядок, больший, чем, например, в суш ествую1цих топках). [c.146]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология