Джинс

Джинсом [3] была введена очень важная поправка, касающаяся вопроса [c.159]

В длинноволновой области спектра при А. Т> 700 ООО мкм-К с точностью до 10% и при кТ> 1 400 ООО мкм-К с точностью до справедлив закон Рэлея- Джинса [c.92]

Отметим два предельных случая закона излучения Планка. При больших значення.х отношения T/v имеем предел Рэлея — Джинса [c.453]

В пределе Рэлея — Джинса величина В пределе [c.453]

Другая теоретическая попытка определить закон распределения энергии была предпринята в 1900 г. Рэлеем, в которой он применил классический принцип равного распределения энергии по степеням свободы. В результате было получено уравнение, называемое уравнением Рэлея—Джинса [c.19]

Из этой формулы при х=5и V == 1 можно получить уравнение Вина, а при )и = 4 и Ь = О — уравнение Рэлея — Джинса. [c.19]

ПО Вину 2 — по Планку 3—пс Рэлею — Джинсу. Точки соответствуют экспериментальным данным. [c.20]

Исследуя зависимость энергии излучения абсолютно черного тела от температуры, Рэлей и Джинс предложили уравнение, хорошо выражающее указанную зависимость в области высоких температур уравнение, выведенное Вином, лучше согласовалось с опытом при низких температурах. Для промежуточной области температур эти уравнения оказались непригодными. М. Планк нашел уравнение, которое описывало зависимость энергии излучения от температуры в широком интервале длин волн (рис. 1.4). Приводим все три уравнения. [c.19]

Уравнение Рэлея — Джинса [c.19]

Примечание. В соответствии с этим вычислением среднее значение полной знергии оказывается бесконечным. Для физической струны это не является парадоксом, потому что выражение для энергии (3.5.2) становится неприменимым при слишком малых длинах волн. Однако аналогичное вычисление применимо к электромагнитным волнам, распространяющимся между двумя отражающими зеркалами при х = 0 и х=1. В этом случае можно ожидать, что формулы остаются справедливыми ири всех длинах волн, поэтому бесконечное значение энергии представляет собой проблему. Этот парадокс называется ультрафиолетовой катастрофой Рэлея—Джинса. Он был разрешен введением планковских квантов. [c.73]

Это знаменитый эйнштейновский вывод закона Планка для того, чтобы завершить его, надо принять во внимание, что при больших Т распределение должно совпадать с законом Рэлея — Джинса . [c.144]

Рэлей обратил внимание на некоторые ощибки в выводе закона смещения Вина. Исправление этих ошибок (и применение дальнейших поправок Джинса к результатам Рэлея) приводит к соотношению [c.12]

Рис. 1.2. Сопоставление экспериментальной кривой излучения абсолютно черного тела (кривая А) с теоретическими кривыми, соответствующими закону смещения Вина (кривая Б) и закону Рэлея — Джинса (кривая Б).

Покажите, что закон Планка в пределе низких частот сводится к закону Рэлея — Джинса, а в пределе высоких частот — к закону Вина, (Указание. Воспользуйтесь разложением в ряд экспоненциального члена при низких частотах.) [c.26]

Для А, Г > 10 (мкм К) имеет место приближение Рэлея-Джинса [c.183]

Перевод лейко-формы в окисленную применяют при крашении тканей. Ткань, пропитанная раствором лейко-формы, окисляется затем на воздухе. Краситель неустойчив к трению, что и требуется при крашении джинсов. [c.379]

По Джинсу [4], зависимость = которая получена из кинетической теории газов, относится к энергии вращательного движения, а зависимость Я = 2,5с р,, найденная Максвеллом, — к энергии поступательного движения молекул. [c.341]

Как известно, времена релаксации для рассеяния избытка поступательной энергии в одноатомном газе очень малы. О прямых наблюдениях релаксации пока не сообщалось даже при исследовании ударных и детонационных волн, обсуждаемых ниже (см. стр. 126). Косвенно же величина так называемого коэффициента Эйкена , т. е. отношения С/т) -Су (где К — теплопроводность, т) — вязкость и Су— удельная теплоемкость газа), подтверждает хорошо известные данные Джинса [1] о сохранении распределения молекул по скоростям. По данным Джинса, релаксационный интервал для поступательной энергии соответствует четырем столкновениям. [c.117]

Жап Батист Дюма. Гравюра Джинса. [c.232]

Была сделана попытка корреляции коэффициента перемешивания с изме-реввыми величинами скорости частиц и среднего свободного пробега на основании киветической теории. Джинс ввел представление об инер> цйовном факторе скорости 0, учитывающем, что скорость молекул газа после соударения зависит от величины и направления скорости перед соударением. [c.67]

В 1899 г. Луммер и Принсгейм провели экспериментальную проверку распределения энергии излучения абсолютно черного тела при различных температурах (рис. 1-2). Как видно из рис. 1-3, уравнение Вина дает прекрасное совпадение с экспериментом в области малых длин волн, а уравнение Рэлея — Джинса оказывается приблизительно верным в области очень больших длин волн. Однако ни одно из уравнений не согласуется с экспериментальными кривыми во всей области спектра. [c.19]

Однако все расчеты, основанные на классической и1ггериретации системы осцилляторов (в том числе и формула Релея — Джинса), пока.чывают, что энергия осцилляторов твердого тела должна постепенно переходить в излучение и тело должно отдавать энергию до тех пор, пока оно не охладится до абсолютного нуля. По существу, этот вывод очень близок к заключению о неустойчивости модели атома Резерфорда, и в обоих случаях только квантовые представления помогли найти, выход из тупика. [c.20]

Индольиые красители издавна используются человеком. Так, индиго, самый распространенный краситель этого типа, был известен еще в древности римлянам и египтянам. Он имеет прекрасный синий цвет. Индиго добывался из растений вида 1п(И-gofera, выращиваемых главным образом на Яве. Он дает не очень прочную окраску, что способствовало его широкому применению для окрашивания текстильных материалов для пошива джинсов (окрашенный индиго материал быстро теряет свою первоначальную окраску и приобретает модный вид). [c.237]

Экспоненциальный член, который отсутствует в формуле Рэлея— Джинса, претсказываст затухание потока энергии, когда л мало. Это выраженпе очень хорошо согласуется с экспериментальной кривой при всех длинах волн (рис. 13.2), а Л. может быть определена путем ес варьирования до лучшего согласования с экспериментом. Отметим, что, еслн бы постоянная к, хотя она и мала, по ошибке упала до нуля, то распределение Планка свелось бы к закону Рэлея—Джннса [разложение ехр(—кс1ХкТ) 1—Нс1 .кТ. что справедливо при /к /лйГ<С 1]. Таким образом, классический результат получается в пределе к—Ю. [c.426]

Эта попытка была сделана Релеем и Джинсом в 1900 г. Она базируется на представлении, что в объеме с постоян-цой температурой, в котором имеет место черное излучение, распространяются волны с различными длинами. Этот объем находится в состоянии равновесия с окружающими стенками благодаря епрерывному излучению и поглощению энергии молекулами, из которых состоит вещество стенок. [c.452]

Это соотношение и выражает закон Релея — Джинса для монохроматическо го черного излучения. Согласно этому закону излучение увеличивается неограниченно, когда длина В0ЛНЫ1 стремится к нулю, что противоречит экспериментам. Однако было обнаружено, что для больших длин волн оно вполне правильно описывает действительное излучение черного тела. [c.453]

На рис. 1 приведена найденная на опыте зависимость от "к при различных температурах. Задача теперь состоит в том, чтобы найти такое математическое выражение зависимости средней энергии осциллятора, которое правильно описывает вид функции Е от к. Рэлей II Джинс предложили вос-равнорасиределения и для каждой колебательной [c.90]

Представьте в графической форме закон смещения Вина, закон Рэлея — Джинса и закон Планка прн температуре 1200 К и вплоть до частоты 6-Юч Гц. В уравнении, описывающем закон Впиа, примите а = 8лЛ/с и [c.25]

Для ХГ > 7.8-10 мкм К с погрешнос шо не более 1 % справедлива формула Релея-Джинса [c.78]

За исключением особых случаев (см. вторую и третью части статьи), можно условно предположить, следуя расчетам Джинса что в химических цепных реакциях часть энергии реакции, сосредоточенная вначале на поступательных степенях свободы, отвечает Zэфф и, следовательно, для поступательного движения А0 4/2. [c.117]

Работы Френкеля [1], Андраде [2] и других показали, что в механизме вязкости жидкостей существенную роль играет передача количества движения молекулами, колеблющимися около некоторых положений равновесия, которые время от времени смещаются в пространстве. Отвлекаясь от рассмотрения деталей того процесса, в отношении которых разными авторами делаются разные предположения, следует признать, что при таком толковании вязкость жидкостей в сущности сводится к переносу количества движения некоторыми колебаниями от одних молекулярных слоев к другим, находящимся в состоянии относительного движения. Таким образом, мы приходим к идее обмена количеством движения между слоями молекул жидкости при посредстве волн, соответствующих беспорядочным тепловым колебаниям молекул жидкости. Следует отметить, что в принципе этот механизм вязкости может включить в себя также и передачу количества движения, обусловленную поступательными движенжя ями молекул. Действительно, Джинс [3] показал, что в случае газа беспорядочные поступательные движения молекул могут быть также представлены в виде системы волн, наименьшая длина которых порядка среднего расстояния между молекулами. Поэтому тепловые движения молекул жидкости как поступательные, так и колебательные можно интерпретировать в виде некоторой системы волн, а вязкость жидкости как передачу количества движения этими волнами. [c.35]

Рисуемая нами здесь картина не находится в противоречии с современными Представлениями о строении жидкости, по которым жидкость состоит из групп молекул, образующих и не образующих элементы кристалличес1< ой структуры, т. е. из кристаллической и газовой компонент. Так как приложимость используемых здесь положений для кристаллов доказана Дебаем, а для raioB Джинсом [3], то Имеются известные основания распро-страиить методику этих авторов на жидкость, являющуюся сочетанием кристаллической II газовой компоп нт. [c.36]

Это уравнение известно как уравнение Власова и широко используется в теории высокотемпературной плазмы. Оно также применяется в теории кристаллических структур (Власов (1961)), теории конденсации (Либов (1963)) и в кинетическом описании теории Ньютона — Джинса образования звезд (Линден-Белл (1962)). Объединяюш ее обш ее свойство всех таких приложений связано с коллективными взаимодействиями и дальнодействую-ш,ей природой доминируюш их сил. [c.149]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология