Излучение полости

Нагретые газы дают линейчатые спектры, а нагретые твердые тела — сплошные. Электромагнитное излучение разных твердых тел при одинаковой температуре может иметь различное спектральное распределение. Однако найдено, что если исследуется излучение замкнутой полости, проходящее через небольшое отверстие в ее стенке при постоянной температуре, то его интенсивность и спектральное распределение не зависят от материала, размера и формы полости. Такое излучение часто называют излучением черного тела, но мы будем называть его излучением полости. [c.365]

Как было указано в тексте, излучение полости, испускаемое внутренней частью полого объекта через бесконечно малое отверстие, часто рассматривается как излучение абсолютно черного тела. Абсолютно черное тело представляет собой объект, который поглощает все падающее излучение. Каким сходством с абсолютно черным телом обладает в этом отношении полость [c.405]

Спектр излучения АЧТ. Закон Планка. Поглощение, рассеяние и пропускание ИК излучения в атмосфере. Закон Бугера-Ламберта-Бера. Индикатрисы отражения и пропускания ИК излучения. Излучение полостей черных тел. Закон Ламберта. Коэффициент поглощения твердых непрозрачных тел, методы его измерения. Коэффициент поглощения солнечной радиации и способы его определения. [c.376]

Энергетический спектр звукового излучения полости имеет резонансный характер, основная частота излучения обратно пропорциональна размеру полости 2Я [c.178]

В аналитических целях пользуются излучением полости катода, так как в ее спектре линии исследуемого вещества интенсивнее, чем в спектре других участков разряда. Интенсивное испарение и разрушение катода в лампах для абсорбционного анализа нежелательно и температуру катода поддерживают на уровне нескольких сотен градусов, ограничивая ток несколькими десятками миллиампер. [c.187]

Излучение полости тем больше приближается к излучению черного тела, чем больше число отражений п. Для замкнутой полости с малым выходным отверстием число отражений зависит от соотношения между площадью этого отверстия и поверхностью полости. Для конуса или клина число отражений зависит главным образом от угла при вершине а. Для а=10° число отражений [c.47]

Кривые давления, излучаемого кавитационной полостью, показаны на рис. 3.9 [ 16]. Захлопывание полостей связано с генерацией излучения звука в широком спектре частот. Спектральные характеристики кавитации обсуждаются ниже. [c.60]

СКИМ теплообменом между газовой струей и газом в полости. Газ внутри полости подвергается последовательному прохождению ударных волн и волн разрежения. Кроме того, процесс сопровождается излучением звуковых колебаний. Таким образом, в трубке Г-Ш кинетическая энергия расширяющейся струи преобразуется в тепловую энергию и энергию акустических колебаний газа, находящегося в полости трубки. [c.32]

D. Излучение черного тела. Полость, окруженная стенками, имеющими температуру Т, заполнена излучением, находящимся в термодинамическом равновесии со стенками. Если сделать небольшое отверстие в стенке, то равновесие нарушится незначительно. Наблюдаемое излучение, выходящее из полости, называется черным излучением. Слово черное употребляется потому, что полость поглощает все входящее в отверстие излучение, ничего не отражая, и поэтому нри низкой температуре выглядит черной. Интенсивность излучения ь, выходящего из полости, изотропна излучение черного тела диффузно. Закон Стефана связывает интенсивность и плотность потока излучения черного тела с температурой соотношением [c.452]

Напомним, что в п. Р из 2.9.3 для канала с ди( )фуз-нымн стенками (щель 3 мм в стене толщиной 6 см, разделяющей полости с температурой 600 и 300 К) были найдены тепловые потери 6 Вт/м. Для зеркально отражающих стенок с нормальной отражательной способностью 36% (что характерно для окисленного металла) рис. 3 дает коэффициент переноса излучения 0,3, и тепловые потери равны 12,4 Вт/м. [c.482]

В дальнейшем, проводя анализ задачи для полости внутри оболочки, предположим, что внутренние стенки являются диффузными с постоянной интегральной полусферической степенью черноты 8,-. Плотность потока падающего излучения найдем из уравнения (8) 2.9.3 в пиде интеграла [c.515]

В 1860 г. Кирхгоф установил, что излучательная а и поглощательная а способности при тепловом равновесии должны быть равны для поверхностей серых и абсолютно черных. Это закон иллюстрирует обратимость процессов излучения и поглощения излучения из него также следует, что отдельная частица внутри изотермической излучающей полости не может быть нагрета излучением до большей температуры, чем температура полости. Поскольку температуры равны, частица должна терять при излучении столько же энергии, сколько она приобретает при поглощении. Для несерых тел закон Кирхгофа выполняется лишь при сопоставлении спектральных величин. [c.193]

Это очевидно, если излучающая поверхность является плоскостью или отверстием в излучающей полости, поскольку проекция излучающей поверхности па плоскость, перпендикулярную направлению излучения, уменьшается как os в. [c.193]

Моделью абсолютно черного тела обычно служит полость, хорошо изолированная стенками из непрозрачного материала с небольшим отверстием в одной из стенок. Например, часто используют длинную трубку, которую нагревают электрическим током, пропуская его по намотанной на трубку проволоке. Излучение можно наблюдать через маленькое отверстие в одной из стенок. Если эта трубка поддерживается при постоянной температуре, то источник излучения называют изотермическим. [c.18]

В 1859 г. Кирхгоф пришел к выводу, что если температура стенок и содержимого полости поддерживается неизменной, то поток излучения в каком-либо направлении должен быть таким же, как и в любом другом направлении кроме того, он должен быть одним и тем же в любой точке источника и не зависеть от материала стенок. Если бы это было не так, то нарушался бы второй закон термодинамики. [c.18]

Предположим, что излучение находится в равновесии со стенкой (концом) одномерной полости длиной I при температуре Т. Аналогичную картину можно наглядно представить, предположив трехмерную полость в форме прямого цилиндра или призмы, только вдоль оси которой возможно распространение электромагнитных волн. Найдите а) число различных стоячих электромагнитных волн в этой одномерной полости с частотами между V и V + iv б) количество электромагнитной энергии, соответствующей интервалу частоты V и V + dv в этой полости, согласно теории Планка. [c.156]

Теория квантов разъяснила и еще одну загадку, а именно соотношение между энергией излучения и энергией осцилляторов, заключенных в теле. Как известно, не только видимый свет, но и тепловое инфракрасное излучение тел представляет собой электромагнитные полны и, следовательно, несет энергию. Так, например, зачерненная поверхность железа при 0°С излучает с каждого квадратного сантиметра около З-Ю Дж/с. При тепловом равновесии с окружающей средой (т. е. если железо не охлаждается и не нагревается) оно получает обратно от среды такое же количество энергии. Но ссли поместить железо внутрь полости, стенки которой полностью отражают излучение, то плотность энергии излучения в пространстве, окружающем кусок железа, будет очень мала (всего 4-10" Дж/см ). [c.20]

Для измерения этого поглощения используется специальный спектрометр, включающий источник микроволн (длина волны несколько сантиметров), полость, в которой помещается исследуемый образец (обычно в виде конденсированной фазы), позволяющий варьировать магнитные поля порядка Ю А/м, и детектор микроволнового излучения. Изучается поглощение этого излучения при разных значениях напряженности магнитного поля. Впервые явление парамагнитного резонанса было открыто в 1944 г. в Казани Е. К. Завойским. [c.671]

В результате выполненных исследований состояния активной зоны стало известно, что большая часть из 177 топливных сборок, которые содержат около 37 ООО твэлов, была близка к полному разрушению в верхней четверти активной зоны реактора, в которой имеется свободная от топлива полость объемом 9,3 м . Полагают, что часть топлива и продуктов деления из этой полости — в значительной мере цезий-137, цезий-134 и стронций-90, содержавшиеся в теплоносителе в виде взвеси, была разнесена по всему первому контуру другие материалы этой полости, возможно, находятся на дне корпуса реактора. Если существующее представление о состоянии активной зоны верно, то в ходе аварии активная зона потеряла от 8 до 16 т топливных материалов из их общего количества около 100 т. Из этих материалов наиболее мощным единичным источником излучения, который влияет на процесс очистки установки от радиоактивных загрязнений, является цезий-137. [c.20]

В рефлектометре с зеркаль юй полусферой ]18—23] образец однородно облучается излучением полости (или любого источника, имеюн1его непрерывный спектр), отраженным от зеркала. В рефлектометре с интегрирующей сферой [8—10] диффузное облучение образца достигается путем отражения излучения источника от обладающей высокой отражательной способностью диффузной поверхности сферы. Многократные отражения внутри сферы [c.458]

На рис. 3 представлен пример экспериментальной установки, В нижней части рисунка показана детекторная система малого разрешения, основой которой является призма из кристалла галогенида щелочного металла (Na l, КВг), разворачивающая попадающее на входную щель излучение в инфракрасную радугу . Выходная щель вырезает инфракрасное излучение требуемой длины волны для последующего преобразования при помощи термопары. Попадающее на термопару излучение имеет постоянную составляющую, формируемую тепловым излучением полости монохроматора, и флуктуирующую составляющую, проходящую через входную щель. Флуктуирующая составляющая возникает в результате прерывания по- [c.486]

Из приведенного графика (рис. 1.17) видно, что максимальное температурное разделение (Ato = 6,5°С) в трубке Г-Ш получается тогда, когда 20% нагретого газа выводится из трубки через вентиль (3) в ее торце. Использование трубки для охлаждения в таком виде малоэффективно, что обусловлено, главным образом, трудностями в выделении охлажденного потока из общей массы газа, прошедшего через сопловой ввод. Для случая нагрева в тонкостенной плохо проводящей тепло трубке с //d = 34 температура газа в полости трубки может на сотни градусов превышать температуру торможения возбуждающего потока. В работе [21] отмечается, что при степени расширения л = 5 и температуре перед сопловым вводом 20°С в конце трубки воздух нагревался до 500°С, а при наличии пыли, взвешенной в воздухе, отмечали температуры до 1000°С. Основной эффект нагрева в данном устройстве осуществляется за счет ударно-волно-вых процессов. При обтекании газовым потоком цилиндра более резкое снижение температуры обусловлено, кроме сказанного, значительными перепадами давления, затрачиваемого на сужение и расширение потока, созданием неустойчивого течения за цилиндром. Возникающие при этом пульсация, циркуляционные вихри, находящиеся в состоянии тепло- и массообмена с основным потоком, обусловливают большее понижение температуры по сравнению с обтеканием пластины. Необходимо отметить, что излучение звуковых колебаний в окружающую среду имеет место и в вихревой трубе. Кроме того, экспериментально доказано, что в вихревой трубе течение неустойчиво и возникают регулярные колебания давления. Нами было показано, что низкочастотные колебания являются следствием процеСсионного движения вынужденного вихря вокруг геометрической оси камеры закручивания. [c.32]

Для и 1мереиия интегральной степени черноты можно использовать детектор, которым воспринимает весь падающий на иего радиационный тепловой ноток. Можно наблюдать плоский илн полусферический образец, можно также проводить калориметрические измерения, нагревая образец, помещенный в низкотемпературную полость. Подобным образом можно проводить и калориметрические измерения поглощательной способности, облучая образец в1,1С()К()температурным излучением черного тела. [c.457]

И. Поляризация. Поглощательная способность стенки, определяющая ее радиационный нагрев, зависит не только от свойств стенки, но и от состояния поляризации падающего излучения. Конструктор часто может игио-1)ировать поляризацию и тем не менее получать приемлемую точность в практических ситуациях, когда направления поляризации многократно меняются при внутренних отражениях. Например, в [41, 42] показано, что пропускание квадратного и круглого каналов с зеркальными стенками можно рассчитывать с достаточной точностью, пренебрегая поляризацией, однако при расчете пропускания слоя, заключенного между параллельными зеркальными стенками, поляризацию необходимо учитывать. В приборах, таких, как описанные выше рефлектометры с интегрирующей сферой и нагреваемой полостью, поляризация в оптике может быть источником значительных погрешностей для углов падения, существенно отличающихся от нуля. [c.462]

Е. Модели поверхностей. Конфигурация длинного канала такова, что его коэффицнент переноса излучения, очевидно, существенно зависит от типа отражения зер-кальнвго или диффузного. Другие формы объемов, например рассмотренная в [5] кубическая замкнутая полость с зеркальными стенками, не столь чувствительны к характеру отражения от поверхности. Задача моделирования отражения от технических поверхностей возникает, главным образом, в связи с определением коэффициента переноса излучения каналов или подобных ему протяженных объектов. [c.482]

Кривые на рис. 1 построены по приведенному выше уравнению для нескольких значений температуры. Этот рисунок иллюстрирует также закон Вина, установленный в 1893 г. Согласно этому закону длина волны, соответствующая максимуму излучения, пронорциональпа Т , или onst. Следует, однако, подчеркнуть, что закон Вина справедлив только для абсолютно черного и серого тел. Не существует реальной поверхности, которая излучает столько же энергии, сколько и абсолютно черное тело. Стефан использовал поверхность, покрытую платиновой чернью, но позже было выяснено, что почти замкнутая полость, изолированная от внешней среды и равномерно нагретая до постоянной температуры, должна быть практически эквивалентной абсолютно черному телу, если тепловое излучение выходит через сравнительно маленькое отверстие. [c.192]

Лампа с полым катодом представляет собой герметичный стеклянный баллон с впаянными в него катодом и анодом, а также окном для выхода излучения. Баллон заполнен инертным газом (аргоном или неоном) до давления в несколько гектопаскалей. Катод, в форме цилиндра или стакана, изготовлен из чистого металла или сплава, содержащего требуемый элемент. При подаче на электроды напряжения порядка 300 В в лампе возникает слаботочный тлеющий разряд, причем при соответствующем выборе давления газа и конфигурации катода этот разряд локализуется в основном внутри катодной полости. Ионы аргона или неона, бомбардируя поверхность катода, распыляют его, и атомы возбуждаются в газовом разряде посредством столкновений с электронами и ионами. В результате лампа излучает эмиссионный спектр нужного элемента. [c.154]

Подобную же структуру имеет ультрамарин — известный минеральный пигмент, получаемый в больших количествах путем прокаливания песка, сульфата натрия, серы и древесного угля или песка. Состав ультрамарина 6(ЫаЛ15104) ЫагЗ. Ультрамарин, как и другие нозеановые полевые шпаты, обменивает ионы Ыа+ на Ы+, К+, А +, Т1+, РЬ+, 2п +, Сс[2+. Ад-ультрамарин имеет зеленый или желтый цвет, РЬ-ультрамарин — коричневый, в то время как исходный На-ультрамарин — интенсивно синюю окраску. Поглощение ультрамаринами видимого излучения зависит от серы, которая находится в их полостях в молекулярном состоянии. [c.35]

В атомно-абсорбционном методе анализа в качестве источников излучения чаще всего применяют специальные газоразрядные лампы с полым катодом. Конструкция ламп такова, что в спектре испускания интенсивно проявляются спектральные линии атомов, входящих в состав материала катода, или веществ, специально помещенных в полость катода. Изменяя материал катода или состав помещаемого в полость катода вещества, можно получать спекхры испускания различных атомов. Обычно каждая лампа для атомно-абсорбционного анализа дает спектр испускания атомов какого-либо одного элемента (табл. 3). Поэтому для определения нескольких элементов в пробе необходимо иметь набор ламп на различные элементы, поскольку лампы, позволяющие определять сразу несколько элементов, пока не нашли широкого применения в практике атомно-абсорбционного анализа. Таким образом, несколько элементов определяют при последовательной замене ламп, используя их поочередно в качестве источников излучения. [c.36]

Если установить такое магнитное поле, чтобы = 2и В, то эп< р е тические уровни неспаренных электронных спинов приходят в резонанс с излучением, частота которого V, т. е., когда выполняется это условие, энергетические уровни находятся в резонансе с окружающим излучением и спины могут сильно поглон1ать его энергию. Наступление этого условия резонанса (/п==2циб) обнаруживается наблюдением сильного поглощения падающего излучения, обусловленного резким переходом спинов из р-состояния в а-состояние. Метод ЭПР заключается в изучении свойств молекул, содержащих неспаренный электрон, путем нaбJпoдeния магнитных полей, при которых они приходят в резонанс с используемым излучением определенной частоты. В большинстве выпускаемых ЭПР-спектрометров излучение с длиной волны 3 см соответствует Х-полосе микроволнового излучения, т. е. ЭПР — это микроволновый метод. Указанное излучение соответствует резонансу с электромагнитным полем с частотой 10 Гц. Спектрометр ЭПР состоит из источника микроволн полости, в которую помещают образец в кварцевом сосуде детектора излучения и электромагнита, дающего поле, которое можно изменять. [c.249]

Прибор состоит из источника излучения, конденсора, спектрографа и фотоэлектроприставки. Источник излучения (рис. 26) предназначен для облучения исследуемого вещества монохроматическим световым потоком. Источник излучения омоитирован на рейтере, который крепится на онтичеокой скамье. Корпус осветителя 2 представляет собой отливку сферической формы. Внутри имеется полость эллиптической формы, в фокальных осях которой разме- [c.51]

Радиационные методы. Радиометрическая дефектоскопия -метод получения информации о внутреннем состоянии контролируемого объекта, просвечиваемого ионизирующим излучением. Метод основан на взаимодействии ионизирующего излучения с объектом и преобразовании радиационного изображения в радиографический снимок или запись этого изображения на запоминающем устройстве с последующим преобразованием в световое изображение. Проникающие излучения (рентгеновские, поток нейтронов, гамма и бетта -лучи), проходя через объект и взаимодействуя с атомами его материалов, несут различную информацию о внутреннем строении вещества и наличии в нем скрытых дефектов. Для обеспечения наглядности и воспроизведения внутреннего строения объекта применяют метод рентгеновской вычислительной томографии, основанный на обработке теневых проекций, полученных при просвечивании объекта в различных направлениях. Наиболее распространенными в мащиностроении радиационными методами являются рентгенография, рентгеноскопия, гамма-контроль. Их применяют для контроля сварных и паяных швов, качества сборочных работ, состояния закрытых полостей агрегатов стенок аппаратов. Наибольшее применение нашли рентгеновские аппараты и гамма-дефектоскопы. Применение методов и средств радиационной дефектоскопии регламентировано стандартами [51-56]. [c.28]

Дуговые печи сопротивления электрическая дуга горит в газовой полости внутри расплавляемой шихты, включенной последовательно или параллельно с дугой (рис. 0-2,г). Так как сопротивление шихты при этом значительно, то выделяемое в ней джоулево тепло может быть большим. В таких печах очаг высокой температуры (дуга или околоэлектродная зона высоких плотностей тока) находится внутри шихты, следовательно печи пригодны для расплавления материалов с высокой температурой испарения и возгонки материалов, Кладка печи защищена от излучения дуг слоем непрореагировавшей шихты (гарниссаж), внутри которой горят дуги. Поэтому здесь можно проводить процессы с высокой рабо- [c.6]

Выраженное радиозащитное действие аминоэтилизотиуро-ния (АЭТ) (250 мг/кг) было отмечено Antoku (1973) уже через 2 мин после его внутрибрюшинного введения мышам в 2% водном растворе при использовании импульсного рентгеновского излучения 25 МВ в дозе 8,6+0,4 Гр со средней мощностью дозы 50 Гр/мин. Довольно быстрое всасывание АЭТ из брюшной полости Antoku подтвердил и опытами с АЭТ, меченным радиоактивной серой Максимум активности зарегистрирован в крови через [c.54]

СВАРКА полимерных материалов, способ создания неразъемного соединения элементов конструкций путем контакта пов-сте 5 (обычно нагретых) под давлением. Источники тепла при С.— нагретые газ (N2, воздух), инструмент (металлнч. бруски, ленты, диски) или присадочный материал, к-рый применяют для заполнения полости между соединяемыми пов-стями при С. высоковя.жих материалов. Тепло может генерироваться и в самом материале, напр, токами высокой частот ,I, ультразвуком, ИК или лазерным излучением, а также вследствие трения свариваемых деталей. Необходимое давление м. б. создано потоком газа-теплоносителя, прнкаточиым роликом, прижимными губками и др. [c.517]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология