Скорость дрейфа ионов

Рис. 1.16. ЭЗД плоскопараллельной конструкции [9] / — катод 2— радиоактивный источник 5 — молекулы газа-носителя 4— положительные ионы газа-носителя 5 — отрицательные ионы пробы 6— молекулы пробы 7— электроны 8— анод 9— вход газа-носителя 10—зош ионизации II — р-частицы 12— выход газа из детекторов скорость дрейфа электрона 105 см/с скорость дрейфа иона 1... 10 см/с скорость газа-носителя в детекторе 1...2 см/с.

Скорость дрейфа ионов зависит от падения потенциала [c.198]

При обсуждении скорости роста тонких слоев окисла в предыдущем разделе принималось, что напряженность электрического поля, устанавливающегося в растущем слое окисла в результате переноса электронов от металла к адсорбированным молекулам кислорода, так мала, что скорость дрейфа ионов через окисел должна быть пропорциональна напряженности поля. В том случае, когда слой окисла очень тонок, это может не соответствовать [c.479]

На рис. 59 дана зависимость скорости дрейфа ионов в Кг и Хе в сильных полях от корня квадратного из энергии, приобретенной на длине свободного пробега. Линейность графика подтверждает правильность выражения (4.16), и для получается правильный порядок величины. При еще более [c.122]

Рис 59. Зависимость скорости дрейфа ионов v в собственном газе от (Х// )1/2 [1/44]. На малом графике "приводится зависнмость г = /(Х/ 7), показывающая пере ход от постоянной подвижности к закону [c.122]

Перейдем, далее, к рассмотрению движения ионов в неоднородных полях, когда- -1 не пренебрежимо мало по сравнению с X. Следует иметь в виду, что подвижность может быть строго определена только в том случае, если соблюдаются равновесные условия для движения ионов. Эти условия состоят, например, в том, что ионы должны иметь такую же скорость беспорядочного движения, что и молекулы газа, или что они должны терять при соударении в среднем определенную часть своей энергии и возмещать ее за счет поля. Ионы, начавшие движение с нулевой скоростью, должны пройти определенное расстояние и испытать несколько столкновений, прежде чем будут достигнуты равновесные условия. Это означает, что подвижность, измеренная в однородных полях вблизи точек, откуда ионы начинают свое движение, должна быть большей, так как ионы не рассеиваются, а только ускоряются в направлении поля. Подобно этому ионы, двигающиеся в неоднородных полях, никогда не находятся в равновесии с полем. Например, в убывающих полях скорость дрейфа будет, вообще говоря, много больше, чем скорость, соответствующая постоянному полю в этой же точке (см. электроны в неоднородных полях). В сильно неоднородных полях скорость дрейфа иона, вероятно, определяется разностью потенциалов, пройденной ионом на длине свободного пробега. [c.123]

В электрическом поле, обусловленном различием подвижностей электронов и ионов, электроны будут стремиться двигаться впереди ионов, причем последние будут тормозить движение электронов. В стационарном состоянии число электронов, пересекающих единицу площади в единицу времени в любой точке, будет равно числу ионов и, следовательно, скорости дрейфа ионов и электронов будут равны [c.149]

V+ — скорость дрейфа ионов. [c.138]

Скорость дрейфа ионов (положительных и отрицательных) в газах на 2-3 порядка меньше скорости электронов. Поэтому полное собирание зарядов составляет обычно 10 -10 с. Это обстоятельство накладывает ограничение на интенсивность регистрируемого потока частиц. Если в ионизационную камеру попадает в среднем о частиц за 1 с и временное распределение частиц описывается законом Пуассона, то для указанного выше полного времени собирания зарядов наложение импульсов тока будет составлять 1 % уже при интенсив-носп1 потока о порядка 10-100 с . Действительно, [c.80]

Существующие теории дают разные выводы в отношении влияния неионизуемых областей на чувствительность детектирования. В соответствии с рекомбинационной теорией увеличение неионизуемой области в камере детектора не должно приводить к повышению чувствительности. Действительно, если сигнал детектора обусловлен лишь большей скоростью ион-ионной рекомбинации, то все процессы, определяющие ток детектора, происходят в биполярной зоне и выход ионов за ее пределы затрудняет рекомбинацию зарядов. Снос ионов в биполярную зону встречным потоком газа-носителя маловероятен, так как скорость дрейфа ионов даже в слабых электрических полях много больше линейной скорости движения газового потока в камере детектора. [c.138]

В формуле (3.35) плотность ионного тока в невозмущенном поле/ — это второй параметр, который надо оценить. Он равен произведению заряда в единице объема на скорость дрейфа ионов. Заряд в единице объема равен М е, где — средняя концентрация ионов. Если энергия ионов, приобретенная в электрическом поле, велика по сравнению с их тепловой энергией, то скорость дрейфа ионов вдоль силовых линий электрического поля пропорциональна его напряженности [c.82]

I см 1, <72 — заряды иоров, Кл 1, Иг — скорость дрейфа ионов, см/с. [c.205]

I — катод 2 — радиоактивный источник 3 — молекулы газа-носнтеля 4 — положительные ноны газа-иосителя 5 — отрицательные иоиы пробы б — молекулы пробы 7 — электроны 5 —анод 9 — вход газа-носителя /О — зона ионизации //-р-частицы /2 — выход газа из детектора. Скорость дрейфа электрона — 10 см/с скорость дрейфа иона— 1 — 10 см/с скорость газа-иосителя в детекторе 1—2 см/с [c.172]

Изложеннке теории роста тонких пленок на металлах базируются на различных моделях и постулатах, оправдываемых в ряде случаев в тех или иных пределах толщин пленок. На кинетические закономерности их роста сильное влияние оказывают тип проводимости, вид зависимости скорости дрейфа ионов или вакансий от напряженности поля, характер лимитирующей стадии процесса (например, образование катионных вакансий на границе оксид—кислород или их исчезновения на границе оксид—металл и т. д.). Этим объясняется отсутствие единой непротиворечивой теории роста таких пленок. [c.397]

При столкновении по южительного иона с молекулой или атомом газа могут иметь место два процесса. Во-первых, ион и молекула обмениваются импульсом и энергией и при этом меняется направление их движения. Во-вторых, кроме перераспределения энергии может происходить обмен зарядом, сопровождающийся рассеянием. Например, при движении быстрых ионов в газе столкновение может привести к вырыванию ионом электрона из атома газа, в результате чего быстрый ион становится быстрым нейтральным атомом, а медленный атом — медленным положительным ионом. Когда положительные ионы движутся в электрическом поле, перезарядка проявляется в уменьшении эффективной скорости дрейфа ионов и, следовательно, их подвижность становится меньшей. [c.132]

По этой причине в дальнейшем будем говорить лишь о реальных потоках ионизированного воздуха в слое Е, Для исследования этих потоков в настоящее время применяютсядва основных метода стереофотографирование метеор- ных следов на соответствующих высотах и измерение скорости дрейфа ионных [c.1029]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология