Волны тепловые

Энергия морских волн Тепловая энергия океана Геотермальная энергия Энергия ветра [c.26]

Экспериментальные данные показывают, что в наиболее важном диапазоне длин волн теплового излучения от 1 до 8 мкм степень черноты пламени и различных материалов обычно колеблется в зависимости от температуры в пределах 0,3—0,9. Поскольку отдельные элементы любой излучающей системы имеют неодинаковые спектральные характеристики излучения, постольку в порядке переизлучения неизбежен процесс усреднения спектральных свойств падающего на поверхность нагрева излучения. [c.65]

Длины волн теплового излучения лежат в основном в невидимой (инфракрасной) части спектра и имеют длину 0,8—40 мк. Они отличаются от видимых световых лучей только длиной (длина световых волн 0,4— 0,8 мкм). [c.270]

Для понимания процессов, происходящих в начальный период инициирования волн горения и детонации разработана теория устойчивости процессов возникновения и распространения физико-химических волн в аэрированных, в том числе содержащих высокоэнергетические материалы средах. С помощью разработанных компьютерных программ осуществлено моделирование волн тепловой и гидродинамической природы и проведено исследование влияния их параметров на инициирование и устойчивость распространения волновых процессов в экзотермических системах. Подробно рассмотрено инициирование химической реакции с помощью мощного потока лазерного излучения. Изучено влияние характеристик ЭМ и условий воздействия внешнего теплового импульса на возможность воспламенения, охвата горением значительного объема взрывоопасного вещества и развития процесса до взрыва. Осуществлено моделирование процесса воспламенения и горения ЭМ под действием потока теплового излучения, генерируемого с помощью современных лазерных установок. Рассмотрены аномалии воспламенения и гашения горящего ЭМ при действии импульса лазерного излучения. Разработан механизм воспламенения и горения ЭМ, содержащих высокополимерные энергоемкие компоненты. Ис- [c.84]

Как известно, наличие в газообразной среде мельчайших частиц сажистого углерода практически не изменяет селективных свойств среды, так как эти частицы соизмеримы по величине с длинами волн теплового излучения, напротив, наличие в газе значительно более крупных частиц пыли приближает излучение такой запыленной среды к излучению серых тел. В этом случае зависимость коэффициентов излучения и поглощения от температуры и длины волны может не учитываться [c.306]

Когда скорость тепловой волны ( 7) больше скорости движения изотермического фронта все выделяющееся при адсорбции тепло отводится проходящим потоком, и адсорбция протекает при холодном сорбенте. В этом случае теплота адсорбции не оказывает влияния на процесс. По шихте распространяются две волны тепловая со скоростью IV при с =0, и сорбционная со скоростью V при с = Сц и а = а - Двин<епие этих волн схематично иллюстрирует рис. 10,12а (положение волн в разные промежутки времени обозначено различными линиями). Скорость движения сорбционной волны и температура плато определяются уравнениями [c.231]

Тепловое излучение — передача теплоты путем испускания коротких электромагнитных волн. Тепловые излучения охватывают диапазон электромагнитных колебаний примерно от 3-10" до 4-10 Гц, что соответствует длинам волн 1 мм — 0,75 мкм. Нижняя граница по частоте определяется близостью к радиоволновым процессам (дальнее инфракрасное излучение), а верхняя — к видимому излучению (красный свет). Если теплопроводность и конвекция возможны только в среде из какого-то вещества, то тепловое излучение может распространяться и в вакууме, а скорость движения его равна скорости света. [c.162]

Одномерные тепловые волны. Тепловые волны возникают в результате инжекции в исследуемый объект модулированной тепловой энергии. [c.51]

Как любые распространяющиеся волны, тепловые волны в твердом теле обладают волновым вектором [c.51]

При техногенных авариях и катастрофах возникают как отдельные, так и комбинированные поражающие факторы радиационное излучение, отравление химически опасными веществами, бактериологическое заражение, взрывные и ударные волны, тепловое излучение, механическое повреждение, импульсные ускорения, электромаг- [c.33]

Воздушная ударная волна Тепловое излучение Осколочные поля [c.68]

Имеется в виду, что частицы золы пмеют размеры, значительно большие длины волны теплового излучения. [c.517]

Под тепловым излучением понимают процесс распространения электромагнитных колебаний с различными длинами волн. Все тела способны излучать энергию в виде электромагнитных волн, которая поглощается другими телами, имеюш гми более низкую температуру, и превращается в тепло. Длина волн теплового излучения лежит в инфракрасной невидимой глазом части спектра электромагнитных колебаний от 0,8 до 40 мк и является продолжением видимой ее части. Видимые волны электромагнитного излучения имеют длины в пределах 0,4- 0,8 мк. [c.117]

В обзоре по миллиметровым волнам Пирса [78, 80] рассмотрены предельные мощности, которые можно получить от тепловых источников. Там показано, что в области достаточно малых длин волн тепловые источники эффективнее ламповых. [c.69]

Найти длину волны тепловых нейтронов, соответствующую максимуму распределения по энергиям при температуре 0°С (100°С). [c.313]

Тот факт, что длины волн тепловых нейтронов лежат в том самом интервале, который как раз необходим для дифракционных исследований кристалла, представляется счастливым стечением обстоятельств. Однако, в отличие от рентгеновских лучей, трудно получить действительно монохроматический пучок нейтронов. Использование кристалла в качестве монохроматора при дифракционных исследованиях является, возможно, самым легким методом. Но даже и в этом случае вследствие трудностей, связанных с коллимацией, наблюдается известное распределение по длинам волн. Наитруднейшей задачей при исследованиях с помощью дифракции нейтронов является получение пучка достаточной мощности. Работу можно проводить только там, где имеется большой и мощный атомный реактор и достаточно места для установки громоздких экранов. Даже и тогда получаемый на выходе пучок очень слаб по сравнению с обычным рентгеновскими пучками. Число нейтронов, проходящее через данное сечение в секунду, примерно в 10 раз меньше, чем число квантов, получаемых в стандартной рентгеновской трубке [1]. Отсюда следует, что образцы кристаллов, применяемые для исследований мето- [c.53]

Коэффициент лучевого давления ка (см. рис. 13) для полностью отражающих шаров начинает быстро уменьшаться при значениях л < 1,1. При эффективной длине волн теплового излучения 14 мкм (температура теплой стенки 293° К) это соответствует диаметру шаров 4,9 мкм. Следовательно, диаметр металлических частиц не должен быть меньше 5 мкм. При х > 1,3 коэффициент кд также постепенно уменьшается. Из формулы (90) следует, что коэффициент ослабления облака сферических частиц при постоянном коэффициенте лучевого давления одной частицы изменяется обратно пропорционально диаметру частиц, что приводит к дополнительному снижению у с увеличением диаметра. Таким образом, коэффициент ослабления облака металлических частиц достигает максимального значения при диаметре около 5 мкм и быстро уменьшается при изменении диаметра в любую сторону. [c.116]

Из уравнения получается, что длина волн теплового излучения от наружной стенки сосуда Дьюара с температурой 293° К к внутренней близка к 9 мк. Степень черноты металлов при инфракрасном излучении с длиной волн такого порядка определяется теоретически уравнением Гагена-Рубенса [c.100]

Фиг. 6.5. Соотношение между волновыми векторами оптической и упругой волны при рассеянии на волнах теплового возбуждения (антистоксово рассеяние).

Кванты энергии называют фононами. Фононы можно рассматривать как квазичастицы, но это допустимо только в гармоническом приближении, когда волны теплового возбуждения распространяются без затухания. [c.190]

Путем суммирования значения а, по всему диапазону длин волн теплового излучения можно получить интегральное значение черноты данного газа. [c.266]

При рассеянии света в веществе несмещенная частота— линия Релея сопровождается дополнительными частотами, обусловленными модуляцией падающей световой волны тепловым движением атомов и молекул В случае соединений, образующих молекулярные кристаллы, энергия внутримолекулярных сил значительно выше, чем межмолекулярных. В результате молекула сохраняет свою индивидуальность в разных агрегатных и фазовых состояниях вещества, а внутримолекулярный и межмолекулярный спектры попадают в различные области частот. Причем, если первый из них — спектр комбинационного рассеяния меняется мало, то второй, лежащий в окрестности линии Релея, существенно различен в кристалле и жидкости. [c.223]

Таблица 1.1. Диапазоны волн теплового излучения и соответствующих температур абсолютно черного тела

Особенностью некоторых нефтепродуктов является их способность к образованию тепловой волны (прогретого слоя) при поверхностном горении в резервуарах. В случае горения нефтепродуктов с узкой областью выкипания тепло пожара проникает только в тонкий поверхностный слой. При горении сырых нефтей и жидких углеводородов с широкой областью выкипания низкокнпящие фракции углеводородов уходят с поверхностей и подпитывают пламя, а высококипящие углеводороды устремляются вниз через прогретый слой, образуя нагретый фронт более глубоко расположенных слоев жидких углеводородов. Это явление называют тепловой волной. Тепловая волна растет вследствие подвода тепла и ухода паров, пока не выкипят все более легкие углеводороды или пока она не достигнет водяного или эмульсионного слоя. В последнем случае возникает паровой взрыв с выбросом горящего продукта. [c.143]

Более детальное рассмотрение требует знания спектра упругих колебаний атомов кристалла, так как при выводе выражения (7.10) для М предполагалось, что тепловые колебания атомов независимы. Уточненные расчеты, основанные на том, что в кристалле существуют упругие стоячие волны (тепловые колебания решетки имеют ЗМ нормальных колебаний, если N — число частиц в системе) с длиной Л и амплитудой смещения атома 1/о, показывают, что вокруг каждого узла ОР каждая стоячая волна создает два дополнительных максимума в соответствии с условием 1/й 1ги1, 1/Л = = 1 1 2зш /Х и интенсивностью, пропорциональной и л (Р, что значительно меньше интенсивности структурного максимума. Так как число стоячих волн велико, то вокруг каждого узла ОР создается диффузное размытие, которое может дать как свои максимумы на рентгенограмме, так и непрерывное диффузное рассеяние при изменении условий съемки. По его интенсивности для разных К можно экспериментально определить вид спектра упругих колебаний в кристалле. Окончательно расчеты показывают, что [c.205]

Изотопическая разупорядоченность решётки. Изотопический беспорядок в кристаллической решётке существенно уменьшает фононную теплопроводность диэлектриков и полупроводников, если они достаточно чисты химически и совершенны структурно. Этот эффект был предсказан И.Я. По-меранчуком [145] в 1942 г. Изотопы, хаотично распределённые в решётке кристалла, в большинстве случаев представляют собой точечные дефекты, т.е. дефекты, размер которых много меньше длины волны тепловых фононов, доминирующих в теплопереносе. Эти дефекты вызывают упругое рассеяние фононов рэлеевского типа. На основе теории возмущений И. Я. Померанчук рассчитал рассеяние фононов, вызываемое различием масс изотопов, и нашёл, что его скорость пропорциональна квадрату разности масс. [c.80]

Коэффициент лучевого давления для металлических частиц при эффективной длине волн теплового излучения 14 мкм (это соответствует температуре теплой граничной стенки 293 °К) достигает максимального значения при диаметре частиц около 5 мкм. Наиболее выгодной формой металлических частиц являются чешуйки диаметром 5 мкм и возможно меньшей толш иной (на практике примерно 0,5 мкм). [c.413]

Беспламенные инжекционные горелки называют горелками инфракрасного излучения. Такое название они получили потому, что длина волны тепловых излучений, испускаемых горелками, близка длине волн видимых красных луче11. [c.325]

Соотношение (1.14) качественно верно описывает большинство указанных выше закономерностей, однако рассчитанные значения Як оказываются, как правило, на один-два порядка больше экспериментальных и можно, по-видимому, считать, что механизм, предложенный Халатниковым, является определяющим лишь для образцов с идеальными поверхностями или при достаточно низких температурах, когда длина волны тепловых фононов больше размеров неоднородностей на поверхности. Попытки усовершенствовать теорию Халатникова путем учета ряда дополнительных факторов (наличия уплотненного слоя гелия вблизи поверхности, дополнительного рассеяни я фононов у границы твердого тела и т. п.) [156—159] не привели к заметному успеху. Повидимому, более перспективным является проведенное недавно рассмотрение, в основу которого положен механизм непосредственного излучения фононов поверхностью твердого тела [160, 161]. В предельном случае свободного излучения фононов с поверхности можно получить [154] формулу, аналогичную закону, Стефана-Больцмана, [c.64]