Волны интерферированные

При высоковольтном искровом разряде в жидких средах возникает мощная ударная волна, способная вызывать деструктивные процессы с участием компонентов среды. Разряд при разности потенциалов между электродами 60—100 кв длительностью несколько микросекунд, с амплитудой тока в несколько тысяч ампер вызывает в расширяющемся с огромной скоростью канале разряда резкое повышение давления вследствие несжимаемости жидкости. Этот импульс давления с крутым фронтом. называется электрогидравлическим ударом. При последующем схлопывании полости канала разряда возникает кавитационный гидравлический удар и новый импульс давления. Ударные волны интерферируют при отражении от стенок реактора, в котором осуществляется разряд, и активируют окружающую среду. [c.256]

Когда волны интерферируют, интенсивность результирующей волны, пропорциональная квадрату модуля ее амплитуды Ч зависит от того, совпадают или не совпадают фазы налагающихся волн. В описанном выше эксперименте физически наблюдаемой характеристикой является почернение фотопластинки, которое зависит от числа электронов, попавших на единицу ее площади. Это наводит на мысль, что вероятность попадания электрона в ту или иную точку пластинки пропорциональна Ч . Далее мы рассмотрим эту идею более детально. [c.20]

Л. де Бройль ввел представление о пакете волн. Частице отвечает не одна волна, а их группа с близкими значениями длин волн. Интерферируя эти волны только в некотором малом пространстве, дают отличное от нуля значение колеблющейся величины. Очевидно, что координата этой области пространства и отвечает координате частицы. [c.427]

Пусть плоская волна падает на молекулу АВ (рис. 165). При встрече волны с атомами происходит ее рассеяние во всевозможных направлениях, и рассеянные от атомов волны интерферируют друг с другом. Рассмотрим интерференцию рассеянных волн в направлении, составляющем некоторый угол 0 к первоначальному направлению луча ОА, [c.293]

Ранее условно не принимался во внимание скачок фазы при отражении от акустически более мягкого вещества. На рис. 2.7—2.10 и 2.11 отраженные волны следовало бы отметить знаком минус, поскольку они противоположны по фазе, т. е. сдвинуты на половину волны. Это относится как к продольным, так и к поперечным волнам, поляризованным параллельно плоскости падения. Однако перпендикулярная поляризация является исключением пока в граничащем веществе имеется сильное поглощение, фаза этих волк при любом отражении не изменяется. Это имеет важное значение для волны, падающей под большим углом (по касательной) так как величина коэффициента отражения приближается к 100 /о. продольные волны и параллельно поляризованные поперечные волны гасятся почти у самой границы раздела, поскольку прямая волна интерферирует в каждой точке с отраженной и гасит ее. В случае поперечной волны, поляризованной перпендикулярно к плоскости падения, этого не наблюдается она усиливается до двойного значения [933, 1259]. [c.49]

Нарушения в нормальном распространении звуковых волн наблюдаются уже тогда, когда крайние лучи лепестка (характеристики направленности) встречаются с границей (поверхностью) образца, как показано на рис. 16.1. Вследствие этого изменяются звуковое давление, направление первоначального луча и появляются дополнительные отражения (эхо-импульсы) при расщеплении волны из-за преобразования моды. Отраженная продольная волна интерферирует с прямой волной и нарушает первоначальное распределение звукового давления и чувствительности (рис. 16.2). Здесь показано измерение амплитуды эхо-сигнала от небольшого дефекта по сравнению с его невозмущенной величиной. [c.341]

Vз %. Интерференционная полоса третьего порядка вступит в видимый спектр прежде, чем соответствующая полоса второго порядка вступит в невидимый инфракрасный участок спектра, и последовательность цветов поэтому изменится. Так как красная и синяя волны интерферируют, окисел кажется зеленым. [c.55]

Если на двухатомную молекулу АВ падает электронная волна, то для определения вероятности поглощения атомом А электрона, состояние которого описывается этой волной, следует учесть, согласно идее Кронига, влияние электронной волны, отраженной атомом В, которая, изменив после рассеяния фазу на величину 8, приходит обратно в В точке А отраженная волна интерферирует с основной волной и либо увеличивает, либо уменьшает вероятность поглощения атомом А падающих на него электронов данной энергии. Если в точке А обе волны (основная и отраженная атомом В) оказываются в одной фазе, вероятность поглощения растет если фазы отличаются на 7г, то вероятность поглощения резко уменьшается. [c.114]

Здесь 5 —разность хода (в длинах волн) интерферирующих лучей (равная координате У соответствующей точки интерференционной полосы), h — толщина кюветы, К — длина волны, — инкремент показателя преломления в системе полимер — растворитель, — градиент концентрации раствора в соответствующей точке (с абсциссой х). [c.433]

Полная волновая функция может быть теперь представлена комбинированием значений радиальной и угловой частей в соответствии с выражением (3.5). Она нагляднее всего изображается с помощью контурных диаграмм, как это сделано для р -орбитали на рис. 3.7. Однако очень удобным, хотя и приближенным,является представление орбиталей с помощью угловых частей, как показано на рис. 3.6. Оно будет неоднократно использовано на протяжении этой книги. Как видно, волновая функция может иметь положительную и отрицательную области. Однако наблюдаемые свойства электрона зависят не от функции Т, а от функции (в более общем случае — от 4 ), которая всегда положительна. Какова же тогда роль знака и существен ли он вообще Для выяснения этого проведем здесь аналогию с амплитудой световой волны. Она может быть положительной или отрицательной, но знак важен только в том случае, когда две волны интерферируют. Тогда соотношение знаков обеих амплитуд определяет, будет ли происходить при интерференции взаимное ослабление или усиление волн. Аналогично, как будет видно из теории химической связи, важно именно соотношение знаков двух перекрывающихся атомных орбиталей, а не знаки каждой из них в отдельности. [c.46]

Рассеянные такими осцилляторами волны интерферируют, что уменьшает интенсивность рассеяния раствора тем сильнее, чем больше размеры растворенных [c.23]

Оптическая система, используемая для получения фазового контраста, состоит из фазовой пластинки и кольцевой диафрагмы. Фазовая пластинка расположена в задней фокальной плоскости объектива и представляет собой прозрачный диск, на котором напылено кольцо из металлов. Кольцевая диафрагма расположена под конденсором и представляет собой прозрачную щель в виде кольца на непроницаемой для света пластинке. Световая волна, проходя через клетки микроорганизмов, отстает по фазе примерно на 1/4 . относительно прямых волн, прошедших только через окружающую среду. В объективе микроскопа эти две волны интерферируют. Результирующая волна имеет ту же длину и амплитуду, что и прямая, но несколько отличается от нее по фазе. [c.91]

Под действием электромагнитного поля рентгеновских лучей электроны атомов, входящих в кристаллическую решетку вещества, начинают колебаться. Частота вынужденных колебаний электронов будет равна частоте электромагнитного поля первичного пучка рентгеновских лучей. Колеблющийся атом становится источником электромагнитных волн, распространяющихся от него во все стороны с частотой, равной частоте первичного луча. Расположение атомов в любой кристаллической решетке закономерно и расстояния между ними в данном направлении одинаковы, поэтому лучи, рассеянные отдельными атомами, будут интерферировать между собой. Интенсивность их в одних направлениях будет получаться значительно больше, чем в других. Следовательно, для рентгеновских лучей кристалл является трехмерной дифракционной решеткой, [c.111]

Рассмотрим прохождение через кристалл пучка рентгеновских лучей с длиной волны X. Ввиду значительной проникающей способности рентгеновского излучения большая часть его проходит через кристалл. Некоторая доля излучения отражается от плоскостей, в которых расположены атомы, составляющие кристаллическую решетку (рис. 1.77). Отраженные лучи интерферируют друг с другом, в результате чего происходит их взаимное усиление или погашение. Очевидно, что результат интерференции зависит от разности хода 6 лучей, отраженных от соседних параллельных плоскостей. Усиление происходит в том случае, когда б равно целому числу длин волн, тогда отраженные волны будут в одинаковой фазе. Как видно из рис. 1.77, луч Si отраженный от плоскости атомов Ри проходит меньший путь, чем луч S , отраженный от соседней плоскости Р , разность этих путей равна сумме длин отрезков АВ и ВС, Поскольку АВ ВС = d sin ф, то 6 = 2d sin ф (где d — расстояние между плоскостями отражения, ф — угол, образуемый падающим лучом и плоскостью). Усиление отраженного излучения происходит при условии [c.142]

Согласно современной теории света, всякая точка среды, которой достиг фронт световой волны, становится источником излучения вторичных волн. Вторичные волны, посылаемые различными точками среды, интерферируют между собой, обусловливая ту или иную картину распределения интенсивности светового потока в пространстве. [c.29]

Если капли велики но сравнению с X, то волны, рассеянные ими, будут интерферировать. Это уменьшает интенсивность рассеянного света согласно [c.152]

Световая волна несет с собой поток энергии электромагнитного поля. При взаимодействии с частицами вещества некоторая доля электромагнитной энергии поглощается последними и переходит в энергию колебаний электрических зарядов в атомах и молекулах [1]. В идеальной однородной среде периодически колеблющиеся диполи излучают вторичные электромагнитные волны той же частоты, которые интерферируя с первичной изменяют ее фазовую скорость распространения [c.87]

Для интегрирования системы нелинейных уравнений гиперболического типа широко используется метод характеристик. Решение рассчитывается с помощью характеристической сетки, выстраиваемой в процессе счета. Этот метод позволяет детально изучить физическую картину течения. Но его трудно применять при расчете сложных сверхзвуковых течений, когда внутри потока содержатся интерферирующие ударные волны, тангенциальные разрывы и другие особенности. [c.267]

Как следует из уравнения (3.19), для увеличения разрешающей силы необходимо создать условия, обеспечивающие максимальную разность хода интерферирующих лучей. Такие условия, например, реализуются в устройстве, состоящем из двух полупрозрачных зеркал, параллельных друг другу. Этот прибор, названный эталоном Фабри-Перо , является основным прн изучении сверхтонкой структуры спектральных линий и широко используется во всем мире. Неудобство применения эталона Фабри-Перо заключается в том, что он может работать только в узком спектральном интервале длин волн и поэтому всегда должен использоваться в сочетании с более грубыми спектральными приборами, производящими предварительную монохрома-тизацию, т. е. выделение нужного узкого исследуемого участка спектра. Второй недостаток — узкий динамический диапазон измерений интенсивностей линий, что определяется поглощением света в пластинах или зеркальных покрытиях. [c.69]

Голографическая интерферометрия — высокочувствительный бесконтактный метод измерения перемещения поверхности детали или узла конструкции. Сущность его состоит в сравнении световых воли, отраженных поверхностью предмета в различных состояниях нагружения. Волны интерферируют и записываются голографически на специальной пленке, давая в зависимости от перемещения определенную картину полос. Этим методом можно исследовать динамические процессы, в частности вибрации. Для получения голограммы используют специальную оптическую схему, в состав которой входит лазер, как мощный источник когерентного освещения. [c.22]

Свет рассеивается микрогетерогенными системами только в том случае, если размер частиц г меньше длины световой волны X, а расстояние между частицами больше световой волны. При размере частицы г < X световая волна огибает частицу происходит дифракционное рассеяние. Если размер частиц значительно больше длины световой волны, происходит отражение света. Рассеяние света связано с тем, что переменное электрическое поле световой волны возбуждает частицу, индуцируя в ней переменный дипольный момент. В результате этого частица становится источником собственного излучения, сохраняя строгие фазовые соотношения с облучающим электрическим полем. Такое рассеяние света называется когерентным. Если падающий луч света монохроматичен, то свет, рассеянный частицами, таклсе монохроматичен и имеет такую же длину волны, как и свет падающий. Свет, рассеянный частицей, попадает на находящиеся вблизи частицы, происходит многократное рассеяние света. В результате возникает само-освещение среды рассеянными внутри нее электромагнитными волнами. Вследствие когерентности света, рассеянного частицами, волны рассеянного ими света интерферируют между собой и с волнами падающего света. На границе дисперсионная среда — дисперсная фаза происходит полное гашение облучающей волны, и вместо нее возникают преломленные и отраженные волны. [c.389]

Изучение более близкого к реальному случая падения на границу раздела звукового импульса и учет затухания звука в слое показывают, что осцилляции коэффициентов отражения и прохождения уменьшаются по мере роста ЛДс- Это объясняется уменьшением амплитуды колебаний интерферирующих волн по мере увеличения h. При наклонном падении на границу волны с ограниченным фронтом (пучка лучей) амплитуда интерферирующей волны в слое еще быстрее ослабевает в результате переноса энергии вдоль слоя, т. е. ухода из пучка. Отсюда следует, что для оптимального просветления границы следует брать наиболее тонкий просветляющий слой Лс=Яс/4 при нормальном или /i=X /(4 os а) при наклонном падении. [c.45]

Излучатель-приемник волн поперечного типа принимает эхосигнал от цилиндрического отражателя диаметром 2Ь (рис. 1.24), находящегося в стальном образце на расстоянии г>Ь. При каком соотношении диаметра Цилиндра и длины волны импульсы волн обегания будут интерферировать, если считать, что длительность импульса равна четырем периодам колебаний т=4Г [c.55]

ИЗ двух типов слоев атомов, Л и В. Если закон Брэгга удовлетворяется для последовательных слоев любого типа А, А, А... или В, В, В...), то волны, диффрагируемые слоями В штриховые линии), отстают от волн, диффрагируемых слоями А (сплошные линии), как это представлено на схеме // эти волны интерферируют, и результатом их взаимодействия является волна, проведенная сплошной жирной линией. Отражение от противоположной грани кристала Ик1 показано на схеме III. Здесь волны от слоев В обгоняют волны слоев А как видно на схеме /У, суммарная волна IV) отличается от суммарной волны (//) только не поддающимся определению фазовым углом поддающаяся измерению величина, амплитуда (или интенсивность), остается той же самой. Такое соотношение является нормальным и описывается законом Фриделя Рнн — Рш, и соответствующие [c.75]

Потоки излучения других длин волн интерферируют в слое МдРг, поэтому их энергия практически не выходит наружу. Тонкие слои в интерференционных светофильтрах, выпускаемых Рис. 2-8. Схематическое представление промышленностью, защи- интерференционного светофильтра. Свет- [c.31]

При распространении волн из открытой части моря к поос-режью они подвергаются деформации и сопровождаются явлением рефракции в зависимости от изменений глубины моря, характера и направления набегающих волн относительно берегов. У приглубых берегов отраженные волны интерферируют с набегающими, в результате чего возникают стоячие колебания, высота которых в пучностях равна примерно удвоенной высоте набегающей волны. Силу удара при этом, т. е. давление воды, приближенно можно определить по формуле [c.121]

НУТ два сорта диполей, которые по-разному будут излу-ть вторичные волны. Эти разные волны, интерферируя с первичной волной, сформируют два различных луча света, проходящих параллельно сквозь кристалл. Поля-пизации этих лучей взаимно перпендикулярны, и скорости света VII и У них различны. Оба луча, пройдя сквозь пластинку кристалла с разной скоростью, выйдут из нее с различным запаздыванием. Может оказаться так, что на выходе в какой-то момент Ех=0, а Ец имеет максимальное значение (рис. 29, а). Тогда в следующие моменты времени Ец начнет уменьшаться, а Ех— нара- [c.43]

Такое устройство, в котором применяется либо расщепляющийся пучок, либо двойной пучок волн, показан на рис. II-10. Если нужно измерить разницу в абсорбции при двух различных длинах волн, используется раощепителыоветовогопотока, компенсирующий влияние интерферирующих газо и твердых частиц. С другой стороны, прибор с двойным пучком измеряет поглощение при одной длине волны в двух пучках (один измерительный, второй — сравнения), давая точную разницу в поглощении. [c.76]

Для определения NO2 в качестве измеряющей выбрана длина волны 436 нм, а волны сравнения — 546 нм, поскольку SO2 не логлощает ни при одной из этих волн и, следовательно, не интерферирует. Для отсечения всех волн с длиной менее 436 нм между лампой и кк>ветой с образцом устанавливают оптический фильтр, что црепятствует вознимновению фотохимических реакций. Можно лредусмотреть ручное или автоматическое переключение фильтров, и таким образом оба газа могут быть определены поочередно. Для того, чтобы получить линейный сигнал, на выходе фотометра используют логарифмический умножитель. [c.77]

При падении пучка монохроматических (т. е. одинаковых по длине волны) рентгеновских лучей на грань кристалла большая часть пучка проходит через кристалл, но некоторая его доля претерпевает отражение. Это отражение происходит от плоскостей, образованных частицами, составляющими кристал 1ическую решетку данного вещества. Такие плоскости играют роль штрихов дифракционной решетки расстояния между ними близки к длинам волн рентгеновских лучей, поэтому последние, отражаясь от параллельных плоскостей, интерферируют друг с другом. При определенных углах падения пучка лучей на грань кристалла наблюдается усиление отраженного луча, которое регистрируется на фотопленке или другим образом — получается рентгенограмма данного кристалла. Расшифровка ее, при известной длине волны применяемого излучения, приводит к определению расстояний между соседними плоскостями или, что то же самое, между соседними атомами (ионами) в кристалле [c.159]

Бесконтактное оптическое наблюдение за колебаниями поверхности контролируемого твердого тела осуществляют с помощью лазерного интерферометра [14]. Одна из возможных схем показана на рис. 1.30 справа. Луч высокостабилизированного лазера 9 расщепляют полупрозрачным зеркалом 8 на два луча, которые отражаются от зеркала 6 и ОК 5, поверхность которого колеблется под действием ультразвуковой волны. Лучи фокусируют линзой 10 и принимают фотоумножителем 11. Разность хода лучей в плечах интерферометра выставлена так, чтобы она была равна нечетному числу четвертей световых волн. Длина волны выбирается довольно большой (например, 0,6328 мкм от гелий-неонового лазера). Тогда косинусоидальный закон изменения интенсивности интерферирующих лучей при колебаниях поверхности изделия аппроксимируется линейной зависимостью при амплитуде до 3-10 м. Из сигнала на фотоумножителе фильтром 12 выделяют низкочастотную составляющую, соответствующую мешающим вибрациям, усиливают ее усилителем 7 и управляют перемещениями зеркала 6, которое укрепляют на компенсирующем его движение пьезоэлементе. Таким образом отстраиваются от влияния вибраций. [c.73]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология