также Волновые

Рис. 1.2.2. Прямоугольный потенциальный ящик. Для первых трех уровней энергии представлены также волновые функции.

Электромагнитное излучение характеризуется как волновыми (длина волны или частота колебаний), так и энергетическими (электрон-вольты или джоули) параметрами. Длина волны и частота колебаний связаны между собой уравнением у = с/Х, где V — частота колебаний, Гц (1Гц=1 с- ) с —скорость света в вакууме (З-Ю см С ) X —длина волны в ангстремах (1А=Ю- м = = 10 мм), нанометрах (1 нм = 1 ммк=10- мм = 10- м), микрометрах (1 мкм = 10 м). Часто излучение характеризуется также волновым числом V, измеряемым в обратных сантиметрах, см . [c.51]

Нетрудно видеть, что это уравнение при соответствующем выборе физического смысла ф,- и коэффициентов описывает также волновые явления в акустике и электродинамике. [c.17]

Если для случая дозвуковой скорости полета потери полного давления при торможении рабочей струи определялись только внутренним сопротивлением диффузора Од, то для случая сверхзвуковой скорости эти потери включают также волновое сопротивление Оп, т. е. определяются произведением коэффициентов сохранения полного давления в прямом скачке и в диффузоре [c.463]

Энергия излучения характеризуется электромагнитным спектром, охватывающим область от километровых радиоволн до десятых долей ангстрема у Излучения и космических лучей. Для характеристики участка спектра часто используют также волновое число V, которое показывает, какое число длин волн приходится на 1 см пути излучения в вакууме, и определяется соотношением у= 1/Х. [c.177]

Как уже говорилось, молекула хлористого водорода имеет в близкой инфракрасной области одну, интенсивную полосу поглощения при 2885,9 Согласно приведенной интерпретации, это будет также волновое число колебаний атомов в молекуле. Иначе говоря, частота такого колебания в НС1 [c.251]

Определить значения волновых чисел всех колебаний молекул СН4 (см. с. 73). По волновым числам полос поглощения валентного асимметричного и деформационных симметричного и асимметричного колебаний, а также волновому числу симметричного валентного колебания, определенного по спектру комбинационного рассеяния, 2916,5 см , принимая, что л е<1, рассчитать 0 для всех колебаний молекулы метана по (1.90). Рассчитать в/Т при 298 К и заданной температуре. По таблице термодинамических функций Эйнштейна для линейного гармонического осциллятора найти [c.74]

Длины волн электромагнитных излучений часто характеризуют также волновым числом V [c.294]

Уровни энергии находятся на одинаковом расстоянии друг от друга, как это показано на рис. 12.7,6, где представлены также волновые функции. Таким образом, квантовомеханическое рассмотрение гармонического осциллятора приводит к результатам, отличающимся от классического подхода. В соответствии с классической механикой осциллятор может обладать любой энергией, а, согласно квантовой механики, [c.381]

Существует также волновое число максимальной неустойчивости, так называемое доминантное волновое число — волновое число с наиболее высокой константой роста. Оно соответствует абсолютному максимуму на кривых рис. 6-2. Возмущения, отвечающие этому волновому числу, растут быстрее и в конечном итоге доминирует нестабильность. Эти возмущения определяют длину волны (длина волны [c.222]

Параметрами, необходимыми для анализа колебаний стержней, служат также волновое сопротивление и постоянная распространения. [c.108]

Для обоих механизмов получены достаточно простые зависимости коэффициентов массоотдачи от физико-химических и режимных параметров течения, а также волновых характеристик длины волны, амплитуды и фазовой скорости. Показано, что первый механизм лучше, чем формула (5.4.1.11) описывает экспериментальные данные при малых числах Ке , поскольку в нем учитывается увеличение поверхности пленки за счет волнообразования. В этом механизме характерным размером длины выступает длина трубки. [c.292]

Частным случаем (26.6) являются также волновые функции — собственные функции операторов V, 5 , и (через У обозначается полный момент электрона /=/- -5). Используя общее правило построения волновых функций, при сложении моментов получаем [c.291]

Срыв фонтанирования может быть вызван также волновыми возмущениями потока ожижающего агента. [c.581]

Вычисление отдельных слагаемых АЕ для конкретных систем вообще очень сложно. Например, для вычисления АЕ необходимо знать волновую функцию основного состояния обеих систем, причем трудности, возникающие при вычислении волновой функции для молекул средней сложности, становятся почти непреодолимыми для таких систем, как поверхность адсорбента. Для вычисления остальных членов необходимо знать также волновые функции возбужденных состояний. Вследствие этого для конкретных вычислений необходимо вводить дальнейшие упрощения. [c.39]

НТО, ОТО, Т2О. Сведения о спектрах НТО, DTO, Т2О исчерпываются результатами исследования инфракрасных спектров паров этих соединений в области от 700 до 7000 см , полученных Статсом, Морганом и Гольдштейном [3831] на спектрометре малой дисперсии. В работе [3831] приведены для НТО частоты центров полос V2 и va, для DTO — частота центра полосы vs и для Т2О — частоты центров полос V2, vs, а также волновые числа максимумов Q-ветвей для полос va + vs и vi + vs. [c.205]

Для описания спектра используют также волновые числа [c.12]

О, 1, 2,. . . ), как этого требует постулат Бора о квантовании момента количества движения, а пропорциональные / (/ + 1) стало очевидным также, что и многие другие наблюдаемые свойства веществ требуют внесения определенных изменений в старую квантовую теорию. Поиски лучшей теории вскоре увенчались успехом — была разработана теория квантовой механики (называемой также волновой механикой, [c.112]

Характеристикой электромагнитного излучения служит также волновое число о, которое определяется числом волн, приходящихся на 1 см. Если длина волны выражена в сантиметрах, волновое число равно 1/А,. [c.98]

Рассмотрим прохождение неполяризованной рентгеновской волны через клиновидную кристаллическую пластинку, наибольшая толщина которой значительно меньше волнового фронта падающей вакуумной волны. Пограничные условия на входной грани, а также волновое поле внутри кристалла, которое формируется соответственно этим пограничным условиям, остаются неизменными и, следовательно, описываются в соответствии с вышеизложенным детальным анализом. Однако теперь в вакуум из кристалла выйдет по четыре волны для каждого состояния поляризации. [c.60]

Атомы в молекуле соединены друг с другом химическими связями. В осуществлении химической связи принимают участие электроны, которые взаимодействуют согласно квантовомеханическим законам. Для выяснения возможности применения законов квантовой механики к анализу процессов конденсации пара, прежде всего нужно рассмотреть структуру атомов и молекул, а также волновые свойства материи. [c.129]

Таким образом, комбинация двух Ь -АО привела к двум МО, из которых только первая имеет ме.ньшую энергию ( 3 — отрицательная величина), чем 15-АО. Такую МО называют связываюи ей. Энергия второй МО больше а, ее называют антисвязывающей и обозначают звездочкой. Зная собственные значения, можно рассчитать вариационные параметры, а также волновую функцию МО. Имеем . [c.56]

Две первые МО являются связывающими, тогда как две остальные— антисвязывающими или разрыхляющими МО. Теперь, исходя из собственных значений, могут быть вычислены коэффициенты, а также волновые функции я-МО. Получаем [c.64]

Значения химического сдвига (относительно ГМДС как внутреннего стандарта) сигналов от протонов AA BB -систем ароматических ядер, а также волновые числа полосы валентных колебаний, С—С1 даны в таблице. Из приведенных, данных следует, что разность химических сдвигов одинаковых ароматических протонов для пар соединений I и III, II и IV, имеющих идентичную последовательность мостов, но разные заместители X, убывает по направлению от протонов Ai к Вз. Для I и III эта разность составляет 1,049 м. д. и 0,03 м. д., а для II и IV — 1,102 м. д. и 0,056 м. д. для Ai и Вз соответственно, причем при Х = СНз сигналы находятся в более сильном поле, чем при Х = СООН. Это указывает на передачу затухающего индукционного влияния заместителя [c.42]

Мы рассмотрели модель системы, состояш,ей из квазисвободного электрона в плотной жидкости. Как уже было отмечено, такая модель пригодна лишь тогда, когда электрон слабо взаимодействует с атомом однако это условие не сохраняется в случае жидкого гелия. Действительно, отталкивание электрон — атом оказывается в гелии настолько большим, что образование полости в жидкости может приводить к состояниям с более низкой свободной энергией, чем состояние квазисвободпого электрона, несмотря на резкое возрастание кинетической энергии при локализации электрона внутри полости. Пузырьковая модель электрона в жидком гелии обычно приписывается Фейнману, на подробно она была впервые описана Купером в работе [40]. Основная идея модели состоит в том, что достигается устойчивая конфигурация раствора в результате равновесия, которое наступает, с одной стороны, между отталкиванием электрона от всех окружающих атомов и, с другой стороны, между силами сжатия пузырька, возникаюгци-ми из-за поверхностного натяжения. В первоначальной работе Купера [40] поверхностное натяжение было весьма приближенно подсчитано на основе микроскопического подхода. Недавно Левин и Сандерс [41а, б] придали пузырьковой модели более отчетливый вид. В вычислениях Сандерса использованы наблюдаемые значения поверхностного натяжения (вместо взятого из приближенной молекулярной модели), а также волновая функция электрона, соответствующая яме с определенной глубиной, подгоняемой под длину рассеяния. Диаметр пузырька оказался равным приблизительно 20 А, что вдвое превышает значение Купера. В результате соответствующего уменьшения кинетической энергии электрона внутри пузырька последний становится легко с кимаемым и изменяющим форму. [c.166]

Ясно, что зонно-энергетическая схема хлорида серебра более сложна, чем зонно-энергетическая схема галогепидов щелочных металлов, так как валентная зона образуется не только за счет р-орбиталей ионов хлора, но включает также волновые функции, характеризующие внешние заполненные уровни ионов серебра. Ион серебра меньше иона калия, поэтому расстояние между ионами хлора меньше, что ведет к дальнейшему распшрению полос С13р и Ag5s. [c.174]

Конфигурацией внешних электронов иона Ре + является 3 , а термом основного состояния В этом ионе градиент поля в области ядра в основном определяется шестым электроном, спин которого антипараллелен спину остальных пяти электронов. Решение вопроса о том, на какой орбитали будет находиться этот электрон, связано со степенью отклонения симметрии кристаллического поля от кубической. В полях аксиальной или ромбической симметрии снимается вырождение в пределах -яйг -групп орбиталей, и за счет спин-орбитального взаимодействия происходит дальнейшее расщепление энергетических уровней, показанное на рис. 23. Относительная заселенность этих уровней определяет температурную зависимость квадрупольного расщепления. Ковалентное взаимодействие понижает величину квадрупольного расщепления вследствие расширения радиальной части волновой З -функции. Исходя из температурной зависимости квадрупольного расщепления с учетом спин-орбитального взаимодействия и ковалентного характера связей, Инголлс [89] приближенно рассчитал разность энергий расщепленных А -орбиталей в полях аксиальной и ромбической симметрии, а также волновые функции основного состояния для некоторых соединений железа(И) полученные результаты представлены в табл. 8. [c.280]

XIX в. В этом приборе вместо световых лучей используются электронные, имеющие также волновую природу, а вместо стеклянных линз — электронные линзы. Разрещающая способность электронного микроскопа определяется принципиально так же, как и светового. Длина волны электрона при ускоряющем напряжении в несколько десятков киловольт в сотни тысяч раз меньще световых волн. Однако в электронном микроскопе разрещение ограничивается [c.222]

Говоря о переходах между двумя электронно-колебательными состояниями, мы пока не делали некоторой детализации, которая необходима при рассмотрении интенсивности и правил отбора. При электронно-колебательном переходе оператор электрического дипольного момента ц в (XIII.12) можно разделить на две составляющие, одна из которых зависит только от ядерных координат ( ш ), а другая — только от электронных ( Те). Если представить также волновые функции как произведения электронной и колебательной то уравнение (XIII.12) можно переписать в виде [c.316]