критическая массовая скорость среды, кгм час, кгм сек

Фигурирующее в этом выражении давление Ра в плоскости отверстия резервуара может быть рассчитано на основании следующих соображений. При малых скоростях истечения газа давление Ра в точности равно давлению окружающей среды аналогично случаю истечения несжимаемого газа (см. задачу 14-4). Однако анализ формулы (14.89) показывает, что при уменьшении давления окружающей среды рассчитанная массовая скорость истечения достигает максимального значения, которое отвечает критическому отношению давлений [c.424]

ГО сечения сходящегося сопла или критического сечения сопла Лаваля, мм к — показатель адиабаты I — линейный размер, мм 1р.с— расстояние от среза сопла до начала смесителя, мм т — объемная кратность инжекции п — массовая кратность инжекции Р — абсолютное давление, Па Ррасч — абсолютное давление, на которое рассчитаны геометрические размеры сопла Лаваля, Па р — избыточное давление, Па Г(i) — температура, К( С) V— максимальный расход, и /ч ш — скорость, м/с Р —угол, град Дрр=Рр—Ри — превышение давления рабочей среды над давлением инжектируемой среды, Па Дрс = Рс—Ри — повышение давления инжектируемой среды, Па р — плотность, кг/м ф — коэффициент расхода рабочего сопла. [c.232]

Опишем процесс массовой кристаллизации из растворов и газовой фазы с учетом контактного вторичного зародышеобразования. Контактное зародышеобразование [30, 33, 38—41] осуществляется посредством маточных кристаллов, если они сталкиваются с другой поверхностью, которой может быть поверхность других кристаллов или стенок кристаллизатора и мешалки. Контактное зародышеобразование вызывает у исследователей значительный интерес, так как вклад его в образование кристаллов наибольший среди всех других видов зародышеобразования [35, 33, 39]. В опубликованных исследованиях для этого типа зародышеобразования контакт достигался или скольжением кристалла вдоль наклонной стеклянной поверхности, погруженной в пересыщенный раствор того же самого вещества [30], или столкновением с мешалкой, или же контрольным ударным контактом между кристаллической затравкой и прутком, сделанными из различных материалов [33, 40]. Существует непосредственная корреляция между числом образовавшихся зародышей и энергией удара при постоянной площади соприкосновения. Авторы работ [33, 42] отмечают сильную зависимость скорости контактного зародышеобразования от пересыщения и предлагают объяснение этого механизма новые центры образуются в жидкой фазе около кристалла или происходят из затравочного кристалла в результате истирания при соударении, при котором от поверхности кристалла откалываются маленькие кусочки, но выживают и получают право на дальнейший рост только те, размер которых больше критического для данного пересыщения. Изучению влияния на контактное зародышеобразование размеров затравочных кристаллов и интенсивности перемешивания посвящены работы [40, 43]. [c.47]

Возрастание температуры также увеличивает скорость образования кристаллов под влиянием снижения вязкости среды и минимального критического размера кристалла [уравнение (23.11)], после достижения которого начинается массовая кристаллизация. [c.298]

Критический режим истечения наблюдается, когда соотношение (Ро/Рг) равно критическому соотношению давлений. Давление на выходе из сопла (р ) становится равным давлению окружающей среды рц. Скорость истечения достигает значения скорости звука в данном газе. Массовый расход достигает максимального для выходного сечения значения. [c.87]

При этом чем ближе температура конденсата к температуре пара, тем возникает большее противодавление в лабиринте, тем сильнее закупоривающий эффект мгновенного парообразования и тем меньше поток среды через конденсатоотводчик. В случае же отсутствия конденсата, что на практике встречается очень редко, а если и случается, то в очень короткие промежутки времени, в лабиринт поступает острый пар. В лабиринте острый пар расширяется, объем его значительно увеличивается, скорость же его ограничивается критической скоростью истечения и при постоянном перепаде давления массовый расход пара становится постоянным, что значительно уменьшает утечку острого пара. [c.77]

Напряжения сдвига, возникающие на поверхности абляции при высоких массовых скоростях окружающей среды, часто достигают достаточной величины, чтобы вызвать сдувание жидкого расплава, эрозию твердых частиц и преждевременный унос обуглероженного слоя. Так, в реактивном двигателе, работающем на твердом топливе, напряжение сдвига сразу же за критическим сечением сопла достигает 0,068 кГ1см . Эта величина примерно в 20 раз выше, чем требуется для непрерывного удаления всего обуглероженного поверхностного слоя в процессе абляции фенольной смолы, армированной найлоном. [c.444]

Кризис теплообмена второго рода наблюдается только при переходе дисперсно-кольцевой структуры потока в дисперсную. Таким образом, его происхождение связано с чисто гидродинамическими процессами, а характерной величиной является граничное паросо-держание д р, которое не зависит от удельного теплового потока и определяется лишь значениями давления и весовой скорости. Понятие критический тепловой поток для кризиса теплообмена второто рода не существует. При заданных геометрических размерах обогреваемой трубы и режимных условиях опыта (энтальпия среды на входе в трубу, а также давлении и массовой скорости потока) д определяет возможность достижения в трубе граничного паросодержания д р (в соответствии с уравнением теплового баланса), но непосредственно на эту последнюю величину он не влияет. [c.5]

Влияние массовой скорости на критические тепловые потоки несколько своеобразно. Если охлаждающей средой служит недогретая вода, то возрастание pw при всех давлениях способствует затягиванию кризиса теплоотдачи, т. е. способствует возникновению его при более высоких значениях кр- Однако при течении в трубе пароводяной смеси эффект от увеличения рш в ккал//м ч> различной области дав-лений оказывается неодинаковым начиная с р = 120-е-130 кгс/см с ростом pw значения <7кр не увеличиваются, а наоборот уменьшаются. [c.97]