Протоны вылет

Таким образом, при /3-распаде один из нейтронов, входящих в состав ядра, превращается в протон возникающий при этом электрон вылетает из ядра, положительный заряд которого на единицу возрастает. [c.92]

Такой процесс может происходить в тех случаях, когда неустойчивость ядра вызвана избыточным содержанием в нем протонов. При этом один из протонов, входящих в состав ядра, превращается в нейтрон, возникающий позитрон вылетает за пределы ядра, а заряд ядра на единицу уменьшается. Такой вид радиоактивного распада называется позитронным р-распадом (или 0 -распадом) в отличие от ранее рассмотренного электронного /3-распада -распада). [c.92]

Казалось, что модель подтверждалась некоторыми известными фактами. Например, при радиоактивном распаде испускаются частицы двух типов альфа- и бета-частицы. Опыт показывает, что и те, и другие вылетают из ядра, и разумно было считать, что эти частицы входят в состав ядра. Строение самих альфа-частиц также можно было объяснить наличием в них протонов и протон-электронных пар. [c.391]

Оказалось, что при бомбардировке лития ускоренными протонами с кинетической энергией около 200000 эв из него вылетают две а-частицы, которые разлетаются в противоположные стороны, так как они заряжены одинаковыми зарядами. Эта ядерная реакция протекает по уравнению [c.63]

Реакции а-частиц. Энергия, которая требуется для внедрения в ядро обстреливаемого элемента двухзарядной а-частицы, гораздо выше, чем в случае однозарядных протона или дейтерона. В ряде случаев энергия, с которой а-частицы вылетают из ядер естественных радиоактивных элементов, достаточна для возбуждения ядерной реакции. [c.83]

Протоны и другие частицы очень высоких энергий позволили не только открыть новые ядерные реакции, но и проникнуть еще глубже в тайны ядра. Установлено, что в результате ядерных реакций с частицами больших энергий из ядер (или нуклонов) вылетают новые элементарные частицы. Первая из них была открыта в 1948 г. в реакциях с альфа-частицами, ускоренными до 380 Мэе. Она имела массу, равную 273 электронным массам, и получила название пи-мезон, что в переводе на русский язык означает средний . Действительно, масса пи-мезона занимает промежуточное положение между массами электрона и протона. Следует отметить, что пи-мезоны были обнаружены еще в 1937 г. в космических лучах. [c.24]

Мэе. Механизм этого ускорения подобен циклотронному ускорению. При таких энергиях протонов могут протекать реакции с вылетом двух нейтронов, например Ьа 39(р, 2/г)Се 38 что приводит к образованию ряда обойденных ядер. [c.129]

При высокой энергии бомбардирующих частиц, свыше 100 Мэе, возможны качественно новые ядерные процессы. Сущность их заключается в том, что налетающая на ядро очень быстрая частица возбуждает его до высоких энергий, при которых ядро как бы закипает . Из кипящего ядра вылетает большое число вторичных частиц — протонов, нейтронов, дейтронов и альфа-частиц. Благодаря этому остается ядро со значительно меньшими значениями Л и 2 по сравнению с исходным. Чем больше энергия бомбардирующих частиц, тем больше вылетает вторичных частиц из ядра и тем легче его остаток. Обнаружены случаи, когда [c.143]

Если у-кванты обладают очень боль шой энергией (несколько десятков мега электронвольт), они могут приводить ато мы вещества в возбужденное состояние В результате из ядра вылетают протоны или нейтроны, а в некоторых случаях происходит деление тяжелых ядер на два осколка. [c.296]

Энергия нейтронов Е , Мэв, представлена в зависимости от энергии налетающих протонов Ер и угла вылета нейтронов в лабораторной системе координат. [c.896]

Под ионизирующим излучением обычно понимают рентгеновские и 7-лучи или потоки заряженных быстрых частиц (протоны, дейтоны, а-частицы, -лучи и катодные лучи ). При прохождении заряженных частиц через воду молекулы воды ионизируются под действием ударов и по следу каждой ионизирующей частицы или непосредственно примыкающих 8-лучей возникают пары ионов. Рентгеновские лучи и у-лучи состоят из квантов большой энергии в результате поглощения такого кванта молекулой воды вылетает фотоэлектрон или комптоновский электрон отдачи с большой энергией. Образующиеся быстрые вторичные электроны ионизируют при ударах другие молекулы воды, так что по конечному результату поглощение рентгеновских лучей и у-лучей весьма близко к поглощению потока быстрых электронов, т. е. катодных или -лучей. Существенным различием между рентгеновскими, у-, - и катодными лучами, с одной стороны, и потоками тяжелых частиц (протоны, дейтоны, а-частицы), с другой стороны, является значительно большая плотность ионов в последнем случае. Так, например, Ли [35] вычислил, что число первичных актов ионизации на 1 j. пути электрона с энергией в 100 eV в воде равно 4,7, в то время как для тяжелой частицы с энергией в 1 MeV соответственное число равно 264. [c.97]

Одной из основных характеристик ядерных свойств изотопов является их способность вступать в различные ядерные реакции, под которыми понимаются процессы превращения атомных ядер при их взаимодействии с какими-либо частицами (в том числе и с гамма-квантами) или друг с другом. В ядерной физике запись реакции принято производить в виде А (а, б) В, где а — налетающая частица, Ь — вылетающая частица, А — ядро мишени, В — ядро-продукт (или конечное ядро). Например, первую ядерную реакцию, осуществлённую в 1919 году Резерфордом, бомбардировавшим ядра азота альфа-частицами и в результате которой вылетал протон, а азот превращался в кислород, можно записать следующим образом N(0 , р) 0. Если речь идёт об общем типе реакции, безотносительно к частному виду мишени, то запись производится и в такой форме (р,р), (7,1 ), (т, [c.24]

Здесь X — родительское, распадающееся ядро, а V — дочернее ядро. Индексы Z, N и А — Z + N обозначают заряд родительского ядра, равный числу его протонов, число нейтронов и полное число нуклонов (массовое число) соответственно. Отрицательно заряженный электрон е регистрируется в эксперименте, а нейтрино, которое обозначено греческой буквой и, вылетает из детектора, не взаимодействуя с веществом, и поэтому прямо себя не [c.8]

Изучение угловой корреляции а-частиц и протонов с направлением вылета многозарядной частицы (преимущественно перпендикулярно направлению вылета многозарядной частицы и назад по отношению к направлению движения остаточного ядра) приводит к предположению, что одновременно с многозарядной частицей ядро испускает несколько более легких частиц. Энергия многозарядных частиц, как правило, близка к энергии кулоновского отталкивания. Однако встречаются частицы с импульсом, большим импульса бомбардирующего протона. Это означает, по-видимому, что еще в ядре мишени данная частица обладала некоторой кинетической энергией. Некоторые частицы имеют энергию, меньшую номинального кулоновского барьера. [c.659]

Быстрые нейтроны, сталкиваясь с ядрами атомов, передают им свою энергию, причем часто в результате этого из ядер вылетают протоны или а-частицы таким образом, облучение быстрыми нейтронами приводит к облучению вещества положительно заряженными частицами. [c.423]

Таким образом второй канал реакции наиболее вероятен. Поэтому здесь его и рассмотрим, предварительно предположив, что число протонов-акцеп-торов в растворе существенно превосходит число вылетающих с поверхности металла электронов. В этом случае процесс перехода электронов из металла в раствор будет подобен процессу вылета термоэлектронов из металла в вакуум, где число вакантных мест бесконечно велико. Чтобы подчеркнуть эту аналогию, мы сначала не будем конкретизировать физический смысл потенциального барьера, который в термоэлектронной эмиссии представляет работу выхода электрона ] из металла в окружающую среду, подразумевая под ней просто разность энергий электрона в среде и в металле. Начнем с общего анализа процесса термоэлектронной эмиссии. [c.66]

Отметим, что частным случаем может быть вылет частицы, тождественной бомбардировавшей ядро, однако, как правило, с меньшей энергией. Подобный процесс называется неупругим рассеянием соответствующей частицы, т. е. нейтрона, протона и т. п. Если после вылета одной частицы из возбужденного ядра оставшаяся энергия возбуждения достаточна, то возможен вылет второй, третьей и т. д. частиц. [c.157]

Процесс превращения протона в нейтрон с образованием позитрона может происходить в тех случаях, когда неустойчивость ядра вызвана избыточным содержанием в нем протонов. При этом один из протонов, входящих в состав ядра, превращается в нейтрон, возникающий позитрон вылетает за пределы ядра, а заряд ядра на единицу уменьшается. Такой вид радиоактивного распада называется позитронным р-расиадом (или р+-распадом) в отличие от ранее рассмотренного электронного Р-распада (р--распада). Этот вид радиоактивного превращения наблюдается у некоторых искусственно полученных радиоактивных изотопов, [c.108]

В действительности же из ядра вылетает отрицательный электрон. При этом один из ядерных нейтронов превращается в протон, правильное соотношение между [c.236]

Было выяснено, что свободных электронов в ядрах не имеется. Между тем при некоторых ядерных превращениях из ядер выбрасываются электроны. Это в настоящее время объясняется следующим образом. Элементарные частички ядра способны при известных условиях превращаться друг в друга. Нейтрон способен превратиться в протон, при этом от нейтрона отщепляется электрон. Электрон вылетает из ядра, а оставшийся протон увеличивает положительный заряд ядра на одну единицу. [c.312]

У большинства элементов ядра построены чрезвычайно прочно. Но у тех элементов, которые в периодической системе следуют за висмутом, ядра оказались непрочными. Эти элементы называются радиоактивными. Их ядра испытывают изменение у них самопроизвольно меняется структура, т. е. меняется число протонов и число нейтронов. Эти изменения сопровождаются вылетом из ядер а-частид (а-лучи) и электронов (Р-лучи). [c.309]

В других случаях превращение элементов сопровождается вылетом из ядра электрона. Этот процесс идет за счет превращения одного нейтрона ядра в протон [c.310]

Испускание позитрона происходит в результате превращения протона в нейтрон и, следовательно, сопровождается уменьшением положительного заряда ядра на единицу. Образовавшийся при этом элемент перемещается в периодической системе на один номер влево от исходного элемента. При Р-радиоактивном распаде в результате превращения нейтрона в протон из атомного ядра вылетает электрон. [c.64]

Механизм ядерных реакций. Конкуренция ядерных процессов. Реакции под действием а-частиц, протонов и нейтронов во многом сходны между собой. Это связано с однотипным механизмом нх протекания. Согласно Бору, ядерные реакции протекают в два этапа. На первом этапе происходит слияние взаимодействующих ядер с образованием нового возбужденного ядра С, называемого составным или комиаунд-ядром А + а = С. Энергия возбуждения многократно перераспределяется между нуклонами. Через определенный промежуток времени на одной частице или группе частиц может сосредоточиться энергия, достаточная для ее вылета. Тогда осуществляется второй этап — распад возбужденного составного ядра = B-f 6. Способ распада составного ядра зависит от его физико-химических свойств и энергии, но не зависит от способа образования. Если после вылета одной частицы из возбужденного ядра оставшаяся энергия достаточно велика, возможен вылет второй, третьей и т. д. частиц. При этом ядро может распадаться различными путями с определенной вероятностью каждого энергетически возможного вида распада. Так, например, при бомбардировке ядер алюминия быстрыми нейтронами (10 МэВ) конкурируют следующие ядерные реакции [c.418]

Ядерные реакции под действием дейтеронов протекают иначе. Дейтерон — сравнительно рыхлая частица. У него большой размер и довольно слабая связь между образующими его нуклонами. При приближении к ядру в результате поляризации и кулоновского отталкивания связь между нуклонами в дейтероие еще больше ослабляется и происходит распад дейтерона. Освобождающаяся при этом энергия приводит к вылету протона. Примером такого типа взаимодействия может служить реакция облучения фтора дейтеронами [c.419]

При бомбардировке протонами ядер а) изотопа 1оНе вылетают а-частицы б) меди дСи — нейтроны. Какие изотопы и каких элементов при этом образовались Ответ [c.107]

В редчайших случаях искусственно полученные радиоактивные ядра при распаде испускают 1 или 2 протона (соотв. протонная и двупротонная Р.) илп 2 нейтрона (двунейтронная Р.). Все вышеперечисленные типы Р. относят к одностадийным превращениям. Известна и двустадийная Р., связанная с испусканием Р -частицы и вылетом из ядра т. наз. запаздывающих частиц (протонов, нейтронов и др.) или последующим актом спонтанного деления. [c.162]

Другая особенность избранной реакции заключается в том, что к полному слиянию приводят лишь центральные, лобовые соударения взаимодействующих ядер. Поэтому ядра-продукты, в соответствип с законом сохранения импульса, летят строго вперед, по направлению пучка налетающих частиц. Если же происходит лишь касательное соударение, то налетающее ядро и ядро-мишень обмениваются несколькими нуклонами (протонами или нейтронами) или наблюдается неполное слияние, или идут реакции с вылетом заряженных частиц. Во всех этих случаях образуется что угодно, но только пе ядра 105-го элемента. Эти побочные продукты ядерного синтеза можно и нужно отсеять. Это очень непросто, но это делается. Надежно выделить и опознать, идентифицировать новые ядра — это самая трудная, самая кропотливая часть опытов по синтезу новых элементов. [c.490]

Рис. 40.9. Зависимость дифференциального сечения йаЦО. реакции Ве(р, п) В для различных углов вылета нейтронов 0 в лабораторной системе координат от энергии протонов Ер [18].

Основные научные исследования относятся к учению о радиоактивности. Открыла (1917) совместно с Ганом и одновременно с Ф. Содди и его сотрудником Д. Крэнсто-ном радиоактивный элемент протактиний. Развила (1921) теорию строения ядер, согласно которой в их состав входят а-частицы, протоны и электроны. Доказала (1925), что испускание -излуче-ния ядром возможно лишь после вылета а- или Р-частицы. Совместно с Ганом установила (1935) механизм последовательных 3-распадов, приводящих к образованию элементов с 2 < 97. Совместно с датским физиком О. Фришем объяснила (1939), что элемент, обнаруженный Ганом в продуктах ядерных реакций, возникающих в уране под действием медленных нейтронов, является продуктом деления ядер урана (явление, лежащее в основе ядерной энергетики). [c.331]

Ер 20 МэВ). Реакции с вылетом нескольких частиц, протекающие при более высоких энергиях, служат основой косвенного метода получения Хе. Так мишень s l при облучении её протонами с энергией до 660 МэВ применяют для наработки кюриевых количеств Хе (и одновременно для получения Поскольку в реакциях s с высокоэнергетическими прото- [c.345]

Радиоуглерод появляется в результате цепи физико-химических превращений. Высокоэнергетическое первичное космическое излучение, наблюдаемое на границе атмосферы Земли, на 90-95% от глобальной средней интенсивности состоит из галактических космических лучей. Это первичное космическое излучение практически полностью состоит из положительно заряженных частиц — протонов (85%), а-частиц (14%), и ядер более тяжёлых атомов (1 %). В а-частицах и тяжёлых ядрах сосредоточено большое количество энергии и они ответственны за образование от 32% С на геомагнитных полюсах до 48% на экваторе. Солнечные космические лучи состоят в основном из высокоэнергетических протонов, образующихся при вспышках на Солнце. В результате отклонения частиц магнитным полем Земли интенсивность космических лучей минимальна на экваторе и максимальна на геомагнитных полюсах. При столкновении высокоэнергетической первичной заряженной частицы с атомами атмосферных газов происходит расщепление ядер мишени и самой первичной частицы, в результате которого вылетают вторичные протоны, нейтроны, заряженные и нейтральные тг- и х-мезоны, гипероны. Эти высокоэнергетические частицы, распадаясь после ряда преобразований, производят новые расщепления ядер, при которых испускаются вторичные протоны и нейтроны. Радиоактивный углерод формируется в верхних слоях атмосферы в реакциях стабильного изотопа азота N с этими, обра- [c.567]

Оказалось, что большинству слолсных, тяжелых, многозарядных ядер последних элементов периодической системы Менделеева мешают быть прочными несколько протонов и нейтронов. Такие ядра и выбрасывают из себя сразу по два протона и по два нейтрона соединенные вместе, эти частицы образуют ядро гелия. Именно ядра гелия и есть те осколки, что со скоростью 20 тысяч километров в секунду вылетают, словно снаряды, при взрыве радиевого ядра. [c.234]

Но атомные ядра, содержащие на один нейтро больше, чем встречающиеся в природе, непрочны. Лишний нейтрон виутри такого ядра превращается в протон, причем из ядра вылетает электрон. Ясно, что заряд ядра повышается при этом на единицу вместо незаряженного нейтрона Б ядре пояЬляется протон, частица, несущая [c.245]

В ядерной физике Ц. р. деления, идущие с помощью нейтронов, являются разветвленными реакциями, поскольку каждый происходящий под действпем одного нейтрона акт деления связан с выбрасыванием двух-трех новых нейтронов. Возникает вопрос возможны ли ядерные реакции с участием и нейтронов и заряженных частиц (протон, дейтрон п т. д.) Нейтрон, как известно, прп взаимодействии с разными ядрами легко пропзводпт ядерную реакцию с вылетом какой-либо заряженной частицы. Известно, что этп настицы, если они обладают достаточной энергией, [c.407]

Обычно наиболее вероятно испускание нейтронов, т. к. кулоновский барьер препятствует вылету из ядра заряженных частиц — продуктов реакции. Испускание протона может оказаться более вероятным лпшь при условии, что энергия связи нейтрона в составном ядре больше энергии связи протона. Ширины и Гй, отвечающие вылету а-частиц и дейтронов, как правило, чрезвычайно малы. Т. о., при больших энергиях возбуждения составного ядра а все вероятности rip, т],, и т. д. малы. Поэтому сечения реакций, сопровождающихся вылетом нейтронов, как правило, больше сечений реакций, при к-рых испускаются -кванты илп заряженные частицы. [c.543]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология