Электрический единичный заряд момент

С2 = С] + А]6с/6х. Скачок электрического потенциала в направлении оси х между двумя положениями, соответствующими соседним потенциальным ямам, равен Аф = - А] = А]с1ф/с1л. Полагая, что вершина потенциального барьера находится посередине между двумя ямами, найдем, что при движении вдоль электрического поля приращение энергии иона в момент пересечения потенциального барьера составит -г/ Аф/2, где 2 - заряд иона, а при движении против поля произойдет уменьшение его энергии на такую же величину при достижении потенциального барьера. Этот эффект можно также рассматривать, как уменьшение на величину -2 Аф/2 энергии активации иона при перемещении его вдоль поля и соответствующее увеличение энергии активации при его перемещении в противоположном направлении. Частота перескоков в положительном направлении (в направлении поля) в этом случае составит Ш] = = (1/2)2уУоХехр[(-АСд - 2 Аф/2)// Г] = (1/2)2ууехр(-2/ Аф/2/ Г), а в отрицательном направлении (02 = (1/2)2ууехр(2/ Аф/2/ Г), где (1/2)2у- число потенциальных ям в ближайшем окружении иона, которые он способен занять при перемещении вправо (влево). Результирующий поток частиц через единичное сечение будет определяться в духе теории абсолютных скоростей реакций Эйринга [18-21] [c.148]

Обращает на себя внимание большее значение оцененной таким образом энергии стабилизации. Так, для = 0,15 нм и единичного заряда адсорбционного центра наклон начального участка потенциальной кривой уменьшается на 30—40%. Если же учесть дополнительное возрастание дипольного момента, вызванное поляризацией молекулы в электрическом поле заряда д, то значения Е станут еще больше. Кроме того, моноксид углерода имеет одну из наиболее прочных связей (1070 кДж/ /моль). Для менее прочных молекул вызванные адсорбцией относительные понижения начальных участков потенциальных кривых могут быть еще больше. [c.16]

Можно показать в общем виде, исходя из квантово-механического рассмотрения симметрии, что ядра со спином / > /г, как правило, не обладают точно сферическим распределением заряда [89]. У всех ядер спиновая ось является осью симметрии и распределение заряда представляет эллипсоид вращения, который может быть вытянутым или сплюснутым. Это отклонение от сферической симметрии, которое характерно для ядер с / > >/2, количественно выражается электрическим квадрупольным моментом ядер. Квадрупольный момент является тензором, но его можно охарактеризовать единичной скалярной величиной Q, называемой электрическим квадрупольным моментом. Важность ядерного квадрупольного момента в явлении магнитного резо нанса связана с тем, что он в заметной степени взаимодействует с неоднородным атомным электрическим полем и это взаимодействие обычно приводит к резким изменениям спектра ЯМР особенно в твердых веществах. [c.35]

Показатель преломления является функцией реакции вещества на электрическое поле световой волны или, более точно, функцией его поляризуемости. Под поляризацией мы подразумеваем разделение положительных и отрицательных зарядов, приводящее к возникновению диполей она измеряется электрическим моментом, отнесенным к единице объема. Поляризация единицы объема, вызванная единичным полем, называется удельной поляризуемостью. Чем больше поляризуемость, тем выше показатель преломления, причем зависимость между показателем преломления п и удельной поляризуемостью Р имеет следующий вид [c.128]

Это выражение можно сделать более удобным для практического использования, если связать входящие в него величины с некоторыми Ьаойствами молекул. Если в молекуле, помещенной в электрическое поле напряженностью Р, индуцируется диполь-ный момеат А , то последний связан с напряженностью поля соотношением = где а — поляризуемость молекулы (см. параграф 336). Если X — относительное смещение единичного заряда 8 в диполе, то по определению дипольного момента [c.531]

Квадрупольный электрический момент имеется у ядер со спином / 1. Распределение ядерного заряда в этом случае несферическое (рис. 6.55), квадрупольный электрический момент равен eQ, где е — единичный электрический заряд, а Р — мера отклонения распределения ядерного за- Распрелеление ряда от сферически симметрического. По- ндермого заряда в квад-ложительное значение О говорит о том, что руполе заряд ориентирован вдоль направлении а - л - г<з<о главной оси, при отрицательном значении [c.327]

На границе раздела мембрана из сульфида серебра — раствор, содержащий ионы серебра, перенос заряда осуществляется в основном ионами серебра, иоэто.му при погружении мембраны из сульфида серебра в раствор с некоторой концентрацией иоиов серебра начнется переход иоиов серебра из мембраны в раствор и на поверхности мембраны появится избыток отрицательных зарядов. Это приведет к образованию двойного электрического слоя и возникновению скачка потенциала. В момент равновесия скорость перехода ионов серебра из мембраны в раствор будет равна скорости перехода ионов серебра пз раствора в мембрану, т. е. на границе раздела установится подвижное равновесие. Следовательно, учитывая, что переносится единичный положительный заряд, мож-Таблица 6.5. Электроды с твердыми мембранами [c.204]

На графике отложены значения электрических квадрунольных моментов ядер, приведенных к единице заряда и рассчитанных на ядро единичного веса в зависимости от числа нуклонов пля ядер нечетного А. Иначе говори, здесь выделен тривиальный рост размеров ядер при росте А, описываемый увеличением радиусов по закону К 1,4-10 а 1 , и оставлен лишь специфический эффект, обязанный несферичности распределения протонов [c.94]

Для иллюстрации приведем следуюид,ие значения (х,- 0,67 дебай для К+, 1,74 дебай для Ре +, 3,08 дебай для Ге + (единичный электрический заряд на расстоянии 1 А от другого заряда противоположного знака создает дипольный момент 4,8 дебая). С некоторьгми упрощениями уравнение (2.1) может быть записано в виде [c.61]