Протон выбивание

Во-первых, энергия любого излучения передается полимеру главным образом путем ионизации (вырывания электронов с молекулярных орбит) и возбуждения орбитальных электронов. При действии быстрых нейтронов, а частично также и тяжелых заряженных частиц этот эффект является вторичным — ему предшествует выбивание заряженных ядер (например, протонов) в результате неупругих соударений. На ионизацию и возбуждение затрачивается приблизительно одинаковая энергия излучения, и в среднем общая величина энергии, отвечающая образованию одной пары ионов, равна 34,5 эв. Большинство ионных пар образуется под действием вторичных электронов, выбитых со своих орбит и способных ионизировать и возбуждать молекулы, с которыми они сталкиваются, до тех пор, пока не потеряют скорость и не будут захвачены положительно заряженными ионами. Поскольку энергия величиной 1 эв в расчете на одну молекулу соответствует энергии 23,05 ккал моль, то очевидно, что при нейтрализации выделяется энергия, достаточная для расщепления многих химических связей. Большинство таких реакций протекает по гомолитическому механизму, и в результате образуются свободнорадикальные частицы, способные к дальнейшим превращениям. [c.97]

Вильсона появление нейтронов обнаруживается косвенным путем, обычно по выбиванию ими быстрых протонов из парафина или другого содержащего водород вещества, помещенного в камеру Вильсона или вблизи счетчика Гейгера (рис. 54). Ядрами же атомов нейтроны не только не отталкиваются, но при сближении с ними легко захватываются. [c.184]

Кроме процесса эмиссии протонов (стр. 25) действие быстрых дейтонов на углерод приводит к выбиванию нейтронов и к одновременному образованию нестабильного изотопа с периодом полураспада 11 мин. [c.33]

Обычно энергии частиц, возникающих при радиоактивном распаде, выражают в электрон-вольтах. Один электрон-вольт — это энергия, которую приобретает электрон, под действием электрического поля, в котором разница потенциалов равна 1 В. Применявшиеся Резерфордом а-частицы имели энергию около 7,7 млн. эВ, а по длине пробега образовавшегося протона можно было заключить, что его энергия равна 6 млн. эВ, т. е. на выбивание одного протона из ядра азота было затрачено около 1,7 млн. эВ. [c.277]

Сначала эти бериллиевые лучи отождествляли с очень коротковолновыми - -лучами, но Чедвик (1932) доказал, что они образованы потоком новых частиц, не несущих заряда, с массой, близкой к массе протона. Эти частицы были им названы нейтронами. Процесс выбивания нейтронов (п) а-части- [c.63]

При расщеплении ядер а-частицами протоны выбрасываются по всевозможным направлениям и часто даже в направлении противоположном направлению удара. Получается картина не выбивания протонов, а разбрасывания их взрывом разбиваемого ядра. [c.114]

Что же происходит при этом с ядрами азота Ограничивается ли дело выбиванием протонов или ядро азота разлетается на несколько осколков Ответ на эти вопросы дало исследование реакции а-частиц с ядрами азота в камере Вильсона. Наблюдаемый в камере след а-частиц расщепляется, давая вилку. Один из лучей вилки — длинный и относительно тонкий — соответствует протону. Второй — короткий и жирный — ядру, образующемуся при вылете протона. [c.59]

Очевидно, что выбивание протонов из молекул водорода еще не является превращением элементов. Однако заменив в приборе водород на азот, Резерфорд тоже обнаружил появление сцинтилляций, обусловленных ударами об экран быстро движущихся протонов. Максимальная длина их пробега доходила до 40 см, т. е. являлась иной, чем в случае водорода. Дальнейшее изучение показало, кроме того, что выбрасывание протонов происходит по всем направлениям в приблизительно одинаковых количествах. [c.559]

Очевидно, что выбивание протонов из молекул водорода еще не является превращением элементов. Однако заменив в приборе водород на азот, Резерфорд тоже обнаружил появление сцинтилляций, обусловленных ударами об экран быстро движущихся протонов. Максимальная длина их пробега доходила до 40 см, т. е. являлась иной, чем в случае водорода. Дальнейшее изучение показало, кроме того, что выбрасывание протонов происходит по всем направлениям в приблизительно одинаковых количествах. Все это определенно указывало на возникновение их из самих ядер азота под действием налетающих на эти ядра а-частиц. С подобным представлением хорошо согласовывалась и сравнительная редкость возникновения протонных сцинтилляций на экране. Подсчет их показал, что один выбитый протон приходится приблизительно на 50 000 а-частиц. [c.345]

Если падающее излучение представляет собой поток протонов или а-частиц, то основной мишенью для них остаются все же атомные электроны, и по-прежнему при более или менее центральных столкновениях последние можно рассматривать классически как ударные столкновения с выбиванием электрона. Если падающие частицы обладают энергией не менее 50 кэв, то они движутся достаточно быстро, чтобы орбитальные электроны во время столкновения можно было считать неподвижными. В таком случае результат столкновения по существу не зависит от сил, удерживающих электрон в молекуле облучаемого вещества. [c.199]

Обсудим более детально процесс образования электрона и его захват ловушками в органических стеклах. Взаимодействие ионизирующего агента с молекулами приводит к выбиванию электрона (который может ионизовать соседние молекулы в силу своей высокой кинетической энергии) и появлению положительно заряженных частиц в стекле. В замороженном метилтетрагидрофуране или, в более общем случае, в эфирных стеклах такие положительные остатки стабилизуются за счет переноса протона. Например, [c.338]

Очевидно, что выбивание протонов из молекул водорода еще не является превращением элементов. Однако, заменив в приборе водород м на азот, Резерфорд тоже обнаружил появление сцинтилляций, обусловленных ударами об экран быст-Рис. ХУМ4. Схема установки Ре- ро движущихся протонов. Макси-зерфорда. мальная длина пробега последних [c.512]

Характерной чертой ядерных реакций, вызванных частицами большбй энергии, является образование так называемых звезд, т. е. происходит расщепление ядер, особенно легко наблюдаемых методом толстослойных фотопластинок. Бомбардирующий нуклон с энергией порядка сотен мегаэлектрон-вольт сталкивается с одним, двумя или во всяком случае с большим числом нуклонов в ядре и выбивает их из ядра. Процесс выбивания может носить при этом каскадный характер, т. е. первый ускоренный бомбардирующий частицей нуклон может столкнуться с другим нуклоном того же ядра, этот с третьим и т. д., в результате чего из ядра будет выбито сравнительно большое число частиц. Энергия, переданная бомбардирующими нуклонами частицам ядра, не вся уносится этими нуклонами выбивания, а частично распределяется между оставшимися нуклонами в форме теплового возбуждения. Ядро нагревается до температуры Г =ЙГ, где к — постоянная Больцмана Т — абсолютная температура (обычно до нескольких мегаэлектрон-вольт) и из него выкипают нуклоны — протоны и нейтроны испарения. [c.207]

Выбор между обоими механизмами расщепления стал возможен на основании работ Блекетта (1925 г.) и Гаркинса (1928 г.). Эти авторы применяли метод фотографирования траекторий частиц в камере Вильсона. Из большого числа опытов было получено несколько фотографий столкновений, которые привели к выбиванию протона. Как и в работе Резерфорда и Чедвика, в случае потока а-частиц с длиной пробега в азоте, равной 7 см, получается только около двадцати удачных столкновений на миллион а-частиц. Следовательно, расщепление является сравнительно редким явлением. [c.8]

Выбивание протонов. При бомбардировке быстрыми дейтонами лития и некоторых других элементов наблюдается необычный тип расщепления- бомбардируемое ядро превращается в изотоп с атомным весом на единицу больше и в то же время выбрасываются быстрые протоны (Олифант, Шайр и Краутер 1934 г. Кокрофт и Уолтон, 1934 г.) [c.25]

Соотношение. каждого из перечисленных процессов поглощения нейтронного излучения зависит от энергии частиц. Если ткань облучают потоком быстрых или сверхбыстрых нейтронов, то вначале преобладает упругое соударение с выбиванием ядер отдачи. После нескольких упругих соударений энергия нейтронов снижается и нейтрон переходит в разряд медленных. Теперь преобладающим становится процесс радиационного захвата с испусканием вторичного излучения. В канечном счете облучение ткани нейтронами приводит к появлению протонов отдачи, ускоренных ядер других элементов и у-излучения. Все эти продукты взаимодействия нейтронов с атомными ядрами могут вызывать значительную ионизацию в веществе. [c.26]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология