Мегаэлектрон-вольт

Вторая основная характеристика атома — массовое число, равное сумме чисел протонов и нейтронов в ядре. Массовое число близко по величине к массе атома, выраженной в атомных единицах. Это получается в результате компенсирующего влияния двух факторов. С одной стороны, массы нуклонов (а. е. м.), как видно из табл. 1, несколько превышают единицу (на величину порядка 0,008). С другой стороны, происходит примерно такое же уменьшение массы в расчете на один нуклон при слиянии нейтронов и протонов в атомное ядро. Это уменьшение, известное как дефект массы, в соответствии с законом об эквивалентности массы и энергии (1.23) определяет энергию связи атомного ядра, т. е. энергию, которую необходимо затратить для полного расщепления ядра на составляющие его протоны и нейтроны. Например, энергия связи ядра гелия составляет 28,2 МэВ (28,2 млн. электрон-вольт или мегаэлектрон-вольт), В соответствии с уравнением (1.23) дефект массы при образовании ядра гелия составляет [c.24]

Мегаэлектрон-вольт (1 Мэе) =40 зв, т е. 1 миллион электрон-вольт. [c.53]

В результате переходов между различными состояниями ядер возникает 7-излучение. Его энергия — величина порядка энергии связи ядра, т. е. порядка мегаэлектрон-вольт. [c.148]

Эрг Джоуль (н-м) Калория Киловатт-ча. Электрон- вольт Мегаэлектрон- вольт Углеродная единица грамм [c.192]

Эрги Джоули Калории Киловатт-часы Электрон- вольты Мегаэлектрон- вольты Углеродные единицы Граммы [c.209]

В результате обстрела частицами или квантами (например, р, п, Н — Т>, а-частицами, у-квантами) одни атомные ядра превращаются в другие с изменением А илЯ. 2. В большинстве случаев в результате поглощения бомбардирующей частицы сначала возникает неустойчивое промежуточное ядро (обозначается звездочкой), которое путем излучения частицы или кванта переходит в устойчивое конечное ядро. Для преодоления электростатических сил отталкивания ядра положительно заряженные бомбардирующие частицы должны иметь высокие энергии (порядка мегаэлектрон-вольт). Нейтроны вследствие электронейтральности могут проникать в ядра и при меньшей энергии (1 эВ). [c.395]

Мегаэлектрон-вольт (1 МэВ) = 10 эВ, т. е. 1 миллион электрон-воль г. [c.52]

Особенно важной является реакция п, 7), представляющая собой реакцию захвата нейтрона ядром или прилипания нейтрона к ядру. Ядро, образовавшееся в результате это реакции, находится в состоянии сильного возбуждения даже при ничтожной кинетической энергии нейтрона, так как энергия связи нейтрона в ядре составляет несколько мегаэлектрон-вольт (в среднем около 6—8 Мэе). Избыточная энергия выделяется в виде одного или нескольких -квантов. При этом, естественно, возникает ядро [c.165]

Примечание. 1 джоуль (абс) = 1-10 эрг, 1 килоджоуль (абс) = 1-10 эрг, теплотехническая международная калория (принятая в Международных таблицах водяного пара) 1 кал=4,1868 Дж (по определению), калория пятнадцатиградусная, 1 кал 15 °С=(4,1856 0,0002) Дж. Мегаэлектрон-вольт, 1 МэВ = 1-10 эВ. [c.597]

При рассмотрении ядерных процессов часто бывает удобнее пользоваться более крупной единицей энергии — 1 мегаэлектрон-вольт Мэе) = 1000 ООО эе. [c.412]

Бета-излучение представляет собой поток электронов или позитронов. При распаде ядер бета-активного элемента испускаемые бета-частицы имеют различную энергию спектр бета-частиц непрерывен. Средняя энергия бета-спектра ср составляет примерно 0,3 макс- Максимальная энергия бета-частиц различных радиоактивных изотопов может достигать нескольких мегаэлектрон-вольт. [c.59]

Обычно применяются более крупные единицы килоэлектрон-вольт (кэв), равный 10 эв, и мегаэлектрон-вольт (Мэе), равный 10 эв. [c.13]

Примечание, Показатели энергии кванта даны в мегаэлектрон-вольтах. [c.471]

НИИ возбуждения с энергией в несколько мегаэлектрон-вольт, что значительно выше энергии возбуждения любого изомерного состояния. [c.299]

В настоящее время с помощью электронных вычислительных машин произведены расчеты каскадно-ядерных процессов, а также процессов испарения и деления для большого числа ядер различных энергий бомбардирующих частиц [5]. Экспериментальные данные показали удовлетворительное согласие с теоретическими расчетами вплоть до энергий бомбардирующих частиц порядка нескольких сот мегаэлектрон-вольт. Следует указать, однако, что в области больших энергий (примерно 10 эв) механизм процесса усложняется вследствие значительного образования мезонов и их взаимодействия с ядром. [c.639]

Наиболее интересно отношение пробегов частиц, обладающих одинаковыми начальными энергиями. При энергии частиц в несколько мегаэлектрон-вольт Я ь . В этом случае зависимость пробега от начальной энергии Е описывается равенством [c.86]

Соотношение между величинами ионизационных и радиационных потерь энергии зависит от массы частицы, ее энергии и рода вещества. Для протонов и а-частиц с энергией порядка нескольких мегаэлектрон-вольт радиационные потери энергии [c.115]

Под действием жестких у-квантов (с энергией до нескольких сот мегаэлектрон-вольт, получаемых, например, торможением электронов, ускоренных на бетатроне) идут также реакции вида (у, 2п), (у, р), (у, рп), (у, 2р), (у, ап) и "более сложные с вылетом нескольких нуклонов из сильно возбужденного ядра. Пороги реакции вида (у хп+ур) при бомбардировке ядра углерода у-квантами следующие [c.175]

Характерной чертой ядерных реакций, вызванных частицами большбй энергии, является образование так называемых звезд, т. е. происходит расщепление ядер, особенно легко наблюдаемых методом толстослойных фотопластинок. Бомбардирующий нуклон с энергией порядка сотен мегаэлектрон-вольт сталкивается с одним, двумя или во всяком случае с большим числом нуклонов в ядре и выбивает их из ядра. Процесс выбивания может носить при этом каскадный характер, т. е. первый ускоренный бомбардирующий частицей нуклон может столкнуться с другим нуклоном того же ядра, этот с третьим и т. д., в результате чего из ядра будет выбито сравнительно большое число частиц. Энергия, переданная бомбардирующими нуклонами частицам ядра, не вся уносится этими нуклонами выбивания, а частично распределяется между оставшимися нуклонами в форме теплового возбуждения. Ядро нагревается до температуры Г =ЙГ, где к — постоянная Больцмана Т — абсолютная температура (обычно до нескольких мегаэлектрон-вольт) и из него выкипают нуклоны — протоны и нейтроны испарения. [c.207]

Здесь М — в атомных единицах массы, Е р, — в мегаэлектрон- вольтах. [c.234]

Радиоактивный распад сопровождается ядерным излучением, и поэтому вещества, содержащие радиоактивные атомы, подвергаются так называемому авторадиолизу, который протекает через ионизацию и возбуждение молекул и атомов. Так как в каждом акте радиоактивного распада возникает частица или фотон, несущие энергию порядка кило- и мегаэлектрон-вольт, а для ионизации и возбуждения молекул требуются единицы или десятки электроно-вольт, то один акт радиоактивного превращения может вызвать 10 —10 радиационно-химических актов. [c.256]

Возможность такого излучения была предсказана в 1944 году Д. Д. Иваненко и И. Я. Померанчуком. Па основе этого предсказания явление светящегося электрона было обнаружено экспериментально в 1947 году Поллоком. В опытах Поллока свечение, испускаемое электронами, движущимися в синхротроне (видоизменение бетатрона), воспринималось невооружённым глазом в виде красноватого пятна при энергии в 30 мегаэлектрон-вольт и в виде голубовато-белого при энергии в 70 мегаэлектрон-вольт. Свечение было настолько ярко, что было видно даже при дневном свете. [c.443]

Большое практическое значение имеет вывод теории светящегося электрона об относительной величине потери энергии на излучение. При энергии электронов в бетатроне порядка 100 мегаэлектрон-вольт эта потеря достигает уже 2% всей энергии и радиус траектории уменьшается с 83 до 80 см. При дальнейшем увеличении энергии доля энергии, теряемой на излучение, растёт всё больше и больше и, наконец, при определённом значении энергии, которое нетрудно подсчитать для какого-либо данного значения а, вся энер- [c.444]

Как было сказано в гл. I, облучение веществ нейтронами не приводит к непосредственной ионизации и возбуждению молекул вследствие отсутствия у нейтронов заряда. В результате захвата нейтронов атомными ядрами, сопровождающегося ядерной реакцией, происходит образование атомов отдачи. Энергия атомов отдачи зависит от энергии испускаемого ядром у-кванта или частицы. В (п, у)-про-цессе излучается у-квант с энергией, равной нескольким мегаэлектрон-вольтам. Соответствующий этой энергии импульс р = е/с, где с — скорость света. При испускании у-кванта такой же по аб-< олютной величине импульс р = mv получает атомное ядро. Кинетическая энергия такого атома отдачи Е = г Ъти (177) [c.360]

В атомной и ядерной физике энергию часто выражают в единицах, называемых электрон-вольтами. Один электрон-вольт равен той энергии, которую приобретает электрон, двигаясь под действием ускоряющего напряжения в один вольт. Энергия связи электрона с протоном в атоме водорода, находящемся в нормальном состоянии, равна 13,6 электрон-вольта. Энергия связи с ядром электрона, находящегося в атоме урана в ближайшей к ядру оболочке, примерно в (92) раза больше и близка к 115 тыс. электрон-вольт или 115 килоэлектронвольт (кэв). Энергия связи нейтронов и протонов в ядрах еще в десятки и сотни раз выше и обычно близка к 8— 10 млн. электрон-вольт или 8—10 мегаэлектрон-вольт (мэв). Если выражать массу в единицах атомного веса, а энергию — в мегаэлектрон-вольтах, то численно взаимосвязь между массой и энергией будет заключаться в соответствии между одной массовой единицей и энергией, равной 931 мэв. [c.48]

Нейтроны, получаемые при помощи радиоактивных источников или ускорителей, обладают, как указывалось выше, довольно большой энергией, исчиатяющейся мегаэлектрон-вольтами. [c.72]

Один электрон-вольт — это энергия, которую приобретает электрон, разгоняясь в электрическом поле под действием разности потенциалов в один вольт. Один эв эквивалентен 1,6-10 эрг на одну частицу, или 3,83-10" кал/град. В табл. 1 приведена удельная энергия связи (в мегаэлектрон-вольтах — Мэе) ядер некоторых элементов. [c.83]

Эту разницу в свойствах изотопов урана можно объяснить следующим образом. Повидимому, асе тяжелые ядра способны делиться. Однако эта способность у различных ядер неодинакова. Для быстрого деления иужно возбуждение ядра, т. е. наличие у него некоторого избыточного запаса энергии (энергии активации). Необходимый уровень возбуждения неодинаков для различных ядер. Он в общем ниже у более тяжелых ядер, составляя примерно 6—7 Мэе, в то время как для менее тяжелых ядер он составляет несколько десятков мегаэлектрон-вольтов и даже больше. [c.465]

Электрон-вольт (эв) — кинетическая нергия, которую приобретает электрон, пройдя разность потенциалов в 1 в. Килоэлектрон-вольт (кэв) — 1000 эв. Мегаэлектрон-вольт (Л эз) — 1 ООО ООО эв. [c.50]

Для большинства ядерных реакций значения тепловых эффектов составляют единицы мегаэлектрон-вольт (в расчете на пару реагирующих ядер), что в миллионы раз превышает тепловые эффекты химических реакций. [c.241]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология