Эквивалент количества работы тепловой машины

Тепловой баланс абсорбционной машины. В процессе работы абсорбционной холодильной машины к рабочему телу тепло подводится в кипятильнике и испарителе, а также за счет теплового эквивалента работы насоса отводится тепло в конденсаторе и абсорбере. При установившемся режиме работы машины количество подведенного тепла должно быть равно количеству отведенного тепла [c.329]

Термодинамические диаграммы. Уравнения состояния рабочих тел паровых холодильных машин сложны, поэтому расчет и анализ их циклов в большинстве случаев ведут с помощью термодинамических диаграмм. Практически наиболее распространены три диаграммы энтропия — температура ( , Т), энтальпия — логарифм давления (/, 1д/>)и энтропия—энтальпия (в, г) ис. 18). Каждая из диаграмм имеет особенности. По 3, СГ-диаграмме можно определить количество подведенного и отведенного тепла с помощью площадей, расположенных под пиниями процессов. В 1, р-и 8, -диаграммах отрезки по оси энтальпии выражают тепловой эквивалент работы адиабатических процессов и количества подведенного и отведенного тепла в изобарических процессах [3, 36]. [c.32]

Это — уравнение теплового баланса любой компрессионной холодильной машины количество тепла, отведенное в конденсаторе холодильной машины, равно количеству тепла, полученного от охлаждаемого объекта в испарителе, плюс тепловой эквивалент работы, затраченной в компрессоре. [c.9]

Устанавливая эквивалент количества работы, произведенной тепловой машиной, Карно проводит аналогию между падением воды и переходом теплоты. Движущая сила падающей воды зависит от высоты падения и количества воды движущая сила тепла также зависит от количества употребленного теплорода и зависит от того, что можно назвать и что мы будем на самом деле называть высотой его падения, т. е. от разности температур, между которыми происходит обмен теплорода ([1], стр. 26). Карно уподобил теплоту воде, разность температур—разности высот, тепловую машину — водяной мельнице. После совершения работы сохраняется масса воды, только на низшем уровне сохраняется количество теплоты, только при меньшей температуре. Сравнение ошибочное, но идея о необходимости двух температур верна и гениальна. [c.146]

Для оценки термодинамической эффективности холодильной машины пользуются тепловым коэффициентом, т. е. отношением количества тепла, отведенного от охлаждаемой среды испарителем, к количеству тепла, затраченному на обогрев генератора и тепловому эквиваленту работы насоса [c.218]

Основная идея Карно состояла в том, что тепловая машина производит работу не за счет поглощения тепла, а благодаря передаче тепла от горячего тела к холодному, поэтому невозможно использовать тепло, не имея холодного тела, подобно тому как вода должна падать из высокого резервуара в низкий. В своей книге Карно предполагает справедливым закон сохранения тепла и считает, что количество тепла есть функция состояния. Правда, позже ои отказался от этого предположения и пришел к закону эквивалентности тепла и работы, в частности, предложил различные способы оценки механического эквивалента тепла. Карно ввел цикл, известный теперь под его именем, и установил принцип Карно. [c.47]

Устанавливая эквивалент количества работы, произведенной тепловой машиной, Карно проводят аналогию между падением воды и переходом теплоты. Движущая сила падающей воды ависит от высоты падения и количества воды движущая сила тепла также зависит от количества употребленного теплорода и зависит от того, что можно назвать и что мы на самом деле будем [c.141]

Тепловой баланс абсорбционной установки. В процессе работы абсорбционной холодильноР машины тепло подводится в кипятильнике и испарителе, а также за счет теплового эквивалента работы насоса. Наряду с этим производится отвод тепла в конденсаторе и абсорбере. Для равновесия в системе количество подведенного тепла должно равняться количеству отведенного тепла, т. е. [c.218]

Мы уже сказали, что механическая работа может быть вполне превращена в теплоту, а теплота ни в каких условиях вполне не переходит в механическую работу. Нужны особо благоприятные условия, чтобы переход совершился, л сумма этих благоприятных условий видна из того, что Л1Ы приводим далее, как один из важнейших выводов, много-Jк paтнo опытом проверенных, достигнутых механическою теориею теплоты. Оказывается, что та часть тепла, которая может превратиться в механическую работу, относится ко всей потерянной теплоте, как разность (падение) температур относится к сумме начальной температуры с 273°. Эта сумма или величина градусов Цельзия, считаемых от 0°, т. е. от температуры таяния льда, называется абсолютною температурою, потому что холод в —273° Ц называется температурою абсолютного нуля. Пусть действует какая бы то ни была машина, где нагреванием достигается, как в паровой машине, механическая работа. Очевидно, что нечто нагревается и, охлаждаясь, производит работу, причем часть тепла превращается в эквивалентное количество работы, а часть отходит к охлаждающему телу. Как вода, падая из запруды, может давать работу, если встречает колесо или другой соответственный механизм, так падением температуры можно пользоваться для получения механической работы, применяя соответственный механизм, который обыкновенно в теплотных машинах основан на том, что объем тела или давление (упругость) меняется при изменении температуры. Так, в паровых машинах низкого давления для охлаждения (уменьшения давления по другую сторону поршня) применяют холодную воду в особых холодильниках, а в машинах высокого давления — выпускаемый (мятый, или отработавший) пар имеет низшую температуру, чем производимый паровиком, т. е. совершается понижение температуры. Можно было бы думать, имея одно понятие о механическом эквиваленте теплоты (о первом законе термодинамики, или механической теории тепла), что искусство устройства калорической, или теплот- [c.167]

Исторически Т. возникла как учение о взаимопревращениях теплоты и механич. работы (механич. теория тепла). Толчком к созданию Т. послужило развитие теплотехники и, в частности, изобретенне паровой машины в конце 18 в. Однако значительную роль в создании Т. сыграли многие более ранние открытия в естествознании, в т. ч. изобретение термометра (Галилей, 1592), создание первых температурных шкал (Бойль, 1695, Цельсий, 1742), введение понятий о теплоемкости и так наз. скрытых теплотах — теплоте плавления и теплоте испарения (Блек, 1760—62), и, наконец, установление газовых законов. Непосредственно к открытию первого закона Т. привели опыты Румфорда (1798), к-рый наблюдал выделение большого количества теплоты нри сверлении пушечного ствола, и гл. обр. исследования Майера (1841—42) и Джоуля (1843) по установлению принципа эквивалентности между работой и теплотой и измерению механич. эквивалента теплоты. Основой второго закона Т., сформулированного Клаузиусом (1850) и Томсоном (Кельвином) (1851), послужил труд Карно (1823) Размышления о движущей силе огия и о машинах, способных развивать эту силу , в к-ром впервые был дан анализ работы идеальной тепловой машины (см. Карно цикл). Т. обр., Т. как наука сформировалась в середине 19 в. В последующем важнейшими этапами в развитии Т. явились создание общей теории термодинамич. равновесия (Гиббс, 1875—78) и открытие третьего закона Т. (Нернст, 1906). Параллельно расширялись области применения термоди-намич. законов в различных областях науки и техники. [c.47]

Следует иметь в виду, что из всего количества тепла С г кг-кал/ i л. с. ч., отвечающего расходу пара машиной С ,- кг/г л. с. отдается тепловой эквивалент работы 632,3 Кг-кол/i л. е. ч. и от 30 ло почти 100 кг-кал/i л. с. ч. на Теплоизлучение вообще говоря в сильной зависимости от местных условий). Кроме Того, из подведенного количесгва тепла следует вычесть теплоту жидкости образовавшегося конденсата Сщ кг/г л. с ч. из паровых рубашек, соответственно давлению в обогреваемых пространстваt. В эгом случае в конденсатор достигают лишь С — Сщ кг/i л. с. ч. [c.330]

В процессе с трением количество тепла, подводимого к телу при сжатии, равно тепловому эквиваленту работы трения (или части ее). Поэтому в процессе адиабатического сжатия с трением энтропия тела будет возрастать. Обратный процесс расширения с трением приведет к еще большему росту энтропии, следовательно, он не может возвратить тело в пре ж-нее состояние. Особешю опасны, с точки зрения обратимости, процессы с большими скоростями газа, при которых потенциальная энергия разности давлений превращается в кинетическую энергию струи газа, переходящую в тепло от трения и ударов. Наличие трения увеличивает потери в холодильной машине и приводит к еще большему снижению холодильного коэффициента. [c.12]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология